- •А. М. Калякин
- •Открытые потоки
- •Саратов 2006
- •Введение
- •1. Вводная часть
- •1.1. Основные определения
- •Прямоугольное сечение Трапецеидальное сечение
- •1.2. Основные расчётные зависимости
- •2. Равномерное движение в открытых каналах
- •3.Задачи расчёта равномерного движения в открытых руслах
- •4. Удельная энергия потока и удельная энергия сечения
- •4.1. Удельная энергия потока
- •4.2. Удельная энергия сечения
- •4.3. Свойства функции (h) и её график
- •5. Критическая глубина. Критический уклон
- •5.1 Критическая глубина
- •5.2 Критический уклон
- •5.3 Параметр кинетичности и число Фруда.
- •6. Неравномерное движение в открытых руслах
- •6.1. Основные понятия
- •6.2 Основное дифференциальное уравнение установившегося неравномерного плавноизменяющегося движения жидкости в открытых руслах
- •6.2.1 Общий случай
- •6.2.2 Неравномерное движение в призматических руслах с прямым уклоном дна.
- •6.2.3 Неравномерное движение в призматических руслах с нулевым и обратным уклоном дна
- •6.3. Анализ кривых свободной поверхности
- •6.3.1 Общие положения
- •6.4 Построение кривых свободной поверхности в открытых руслах
- •6.4.1 Общие положения
- •6.4.2 Метод в.И. Чарномского
- •6.4.3 Метод непосредственного применения уравнения Бернулли
- •7. Гидравлический прыжок
- •7.1. Общие сведения
- •7.2. Основное уравнение гидравлического прыжка в призматическом русле
- •7.3. Свойства прыжковой функции и ее график
- •7.4. Определение сопряженных глубин в прямоугольном русле
- •7.5. Потери энергии в прыжке. Длина прыжка
- •8. Водосливы
- •8.1. Основные определения
- •8.2.Основные элементы водослива
- •8.3. Классификация водосливов
- •8.4.Основная формула расхода водослива
- •8.5. Водосливы с тонкой стенкой (с острым ребром)
- •8.6. Основные задачи гидравлического расчета водосливов
- •8.7.Водослив с широким порогом
- •8.8.Затопленный водослив с широким порогом
- •9. Число Фруда как отношение скоростей.
- •10. Волновые движения жидкости.
- •10.1 Основные понятия и определения.
- •10.2 Скорость распространения волн на поверхности потока.
- •10.3 Распространение волн на свободной поверхности потока жидкости.
- •11. Обтекание препятствий открытым потоком.
- •11.2 Волны при обтекании препятствий.
- •12. Движение наносов в открытых потоках.
- •12.1 Основные определения.
- •12.2 Задачи расчетов взвесенесущих потоков.
- •12.3 Движение наносов.
- •13. Распределение скоростей в открытых каналах при равномерном движении.
- •14. Гидравлический расчет открытых каналов замкнутого сечения.
- •Дополнительная часть д.1 Дифференциальное уравнение неравномерного движения в призматических руслах.
- •Д.2 Построение кривых свободной поверхности интегрированием уравнения неравномерного движения.
- •Д.3 о расчете водослива.
- •Д.4 Число Фруда. Д.4.1 Число Фруда как параметр подобия потоков.
- •Д.4.2 Число Фруда как безразмерный критерий.
- •Д.5 Спокойные и бурные потоки в каналах переменного сечения.
- •Обтекание потоками боковых стенок с изломами.
- •Пересечение и отражение линий возмущения.
- •Литература
6.4.3 Метод непосредственного применения уравнения Бернулли
Для применения этого способа необходимо выбрать два сечения и записать для них уравнение Бернулли формально (в каждом из сечений движение должно быть плавноизменяющимся)
, |
(6.14) |
где hw – потери на участке от сечения 1 до сечения 2.
Если приближенно принять, что , уравнение (6.14) примет вид
, |
(6.15) |
где i – уклон на участке l, l – малое конечное расстояние между сечениями 1и 2 (l мало в том смысле, что на протяжении l уклон можно считать постоянным и равным i).
Потери энергии на участке между сечениями 1 и 2 определяем по формуле, приведенной в 6.4.2
. |
(6.16) |
С учетом (6.16) уравнение (6.15) принимает вид (учли, что и)
. |
(6.17) |
Укажем два приема решения уравнения (6.17).
1. Допустим, что глубина h1 – исходная, тогда, зная тип кривой свободной поверхности, назначаем вторую глубину h2 и вычисляем величины, входящие в (6.17): , подставляем их в (6.17) и из этого уравнения находим величинуl. Таким образом, определяем, на каком расстоянии расположены сечения потока с глубинами h1 и h2. Для нахождения большего числа точек процесс определения l повторяем аналогично.
2. Считаем, что исходная глубина h1 известна; назначаем длину l и определяем, какая глубина находится на этом расстоянии от исходной глубины h1. Решение в этом случае производится или на ЭВМ или методом подбора и процесс решения более трудоемкий, чем в первом случае.
7. Гидравлический прыжок
7.1. Общие сведения
Гидравлическим прыжком называется резкий переход от глубины потока меньше критической к глубине большей критической.
Гидравлический прыжок может существовать или в форме затухающей волновой поверхности – прыжок-волна, рис.7.1, или в форме вальца – совершенный гидравлический прыжок, рис7.2.
Рис. 7.2.
Рис. 7.1.
Опыты показывают, что в совершенном гидравлическом прыжке существуют две зоны.
Нижняя зона транзитного движения жидкости Т, рис. 7.2; в этой зоне поток постепенно расширяется в вертикальном направлении, и на некотором расстоянии от начала гидравлического прыжка зона поступательного движения занимает всё живое сечение.
Верхняя зона – поверхностная, называемая водоворотной областью, или вальцом. Эта часть потока сильно насыщена воздухом; частицы жидкости в вальце находятся в сложном движении, вызванном поступательно движущейся частью и действием силы тяжести. В верхней части вальца направление движения – обратное общему поступательному движению. На некотором заглублении от поверхности осредненные скорости равны нулю. Между вальцом и транзитной частью потока происходит постоянный обмен частицами жидкости.
Геометрические элементы совершенного гидравлического прыжка:
глубины и- глубины до и за прыжком, их называютсопряженными;
высота прыжка - разность сопряженных глубин;
длина прыжка ln – длина горизонтальной проекции поверхностного вальца, рис.7.2.
В инженерной практике совершенный гидравлический прыжок используется для гашения избыточной кинетической энергии потока за водосливами и другими водосбросными сооружениями. Основной задачей при расчетах гидравлического прыжка является определение сопряженных глубин и его длины; при этом используется основное уравнение гидравлического прыжка.