Курсовое проектирование по теории механизмов и механике систем машин
..pdf4.2.6. Решение задачи об ускорениях группы 22
Исходные данные:
а) переменные (вход) – вторая строка таблицы 4.3; б) постоянные – те же.
Дифференцируем (4.20):
−li cosϕiωi2 −li sin ϕiεi − S2UDx − 2S1UDx1− SUDx 2 = X D0 2 − X B0 2 ,
−li sin ϕiωi2 +li cosϕiεi − S2UDy − 2S1UDy1− SUDy 2 =YD0 2 −YB0 2 . (4.22)
Снова получим систему двух уравнений с двумя неизвестными εi ,
S2. Коэффициенты системы остались прежними (4.21), свободные члены изменились и имеют вид:
b1 = X D0 2 − X B0 2 +li cosϕiωi2 + 2S1UDx1+ SUDx 2,
b2 =YD0 2 −YB0 2 + li sin ϕiωi2 + 2S1UDy1+ SUDy 2 .
Решая систему, получим угловое ускорение εi и относительное ускорение S2.
4.2.7. Решение задачи о положениях группы 23
Исходные данные:
а) переменные (вход) – третья строка таблицы 4.1; б) постоянные – третья строка таблицы 4.4. Уравнение замкнутости контура BDB:
S åk = ρ, |
|
(4.23) |
где S – расстояние от точки D до точки С. |
|
|
В проекциях на оси: |
|
|
Scosϕk = X D − X B |
, |
|
0 |
0 |
|
|
|
(4.24) |
S sin ϕk =YD0 −YB0 .
Исключая угол ϕk , получим:
S = − (X |
D |
− X |
B |
)2 + (Y |
−Y )2 . |
(4.25) |
|
|
D |
B |
|
||
|
0 |
|
0 |
0 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
61 |
Стр. 61 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
С учетом (4.24) найдем:
cosϕk = (X D0 − X B0 ) ;
S
(4.26)
sin ϕk = (YD0 −YB0 ) .
S
4.2.8. Решение задачи о скоростях группы 23
Исходные данные:
а) переменные (вход) – третья строка таблицы 4.2; б) постоянные – третья строка таблицы 4.4. Дифференцируем (4.24):
S1cosϕk − S sin ϕk ω k = X D0 1− X B0 1,
(4.27)
S1sin ϕiωi + S cosϕk ω k =YD0 1−YB0 1.
Коэффициенты и свободные члены системы (4.27):
|
a11 =cosϕk ; |
a12 = −S sin ϕk ; |
|||
|
a21 = sin ϕk ; |
a22 = S cosϕk ; |
(4.28) |
||
b1 |
= X D |
1− X B |
1; b2 =YD |
1−YB |
1. |
|
0 |
0 |
0 |
0 |
Решая систему, найдем относительную скорость S1 и угловую скорость ωk .
4.2.9. Решение задачи об ускорениях группы 23
Исходные данные:
а) переменные (вход) – третья строка таблицы 4.3; б) постоянные – те же.
Дифференцируем (4.27):
S2 cosϕk − 2S1 sin ϕk ωk − S cosϕkω2k − S sin ϕkεk = X D0 2 − X B0 2 ,
S2 sin ϕk + 2S1 cosϕkωk − S sin ϕkω2k + S cosϕkεk =YD0 2 −YB0 2 (4.29)
62
Стр. 62 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
Коэффициенты системы (4.29) остаются прежними (4.28), свободные члены вычисляются из выражений
b1 = XD0 2 − XB0 2 + 2S1 sinϕkωk + S cosϕkω2k ,
(4.30)
b2 = X D0 2 − X B0 2 − 2S1 cosϕk ωk + S sin ϕk ω2k
Решая систему, получим относительное ускорение S2 и угловое ускорение εk .
4.2.10. Решение задачи о положениях группы 24
Исходные данные:
а) переменные (вход) – четвертая строка таблицы 4.1; б) постоянные – четвертая строка таблицы 4.4. Уравнение замкнутости контура B0CD0:
|
|
|
|
|
|
|
|
SBU |
B − SDUD = ρ. |
|
(4.31) |
||||
В проекциях на оси: |
|
|
|
|
|
||
SBUBx − SDUDx |
= X D − X B |
, |
|||||
|
|
|
0 |
0 |
|||
|
|
|
|
|
|
|
(4.32) |
SBUBy − SDUDy =YD0 −YB0 .
Получена система двух уравнений с двумя неизвестными SB, SD. Коэффициенты и свободные члены системы:
a11 =UBx ; a12 = −UDx ; a21 =UBy ; a22 = −UDy ;
(4.33)
b1 = X D0 − X B0 ; b2 =YD0 −YB0 .
Решая систему, найдем перемещения SB, SD, отсчитываемые от точек
B0, D0.
4.2.11. Решение задачи о скоростях группы 24
Исходные данные:
а) переменные (вход) – четвертая строка таблицы 4.2; б) постоянные – те же.
63
Стр. 63 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
Дифференцируем (4.32):
SB1UBx + SBUBx1 − SD1UDx − SDUDx1 = X D0 1 − X B0 1,
(4.34)
SB1UBy + SBUBy1 − SD1UDy − SDUDy1 =YD0 1−YB0 1.
Свободные члены системы (4.34):
b1 = X D0 1− X B0 1− SBUBx1+ SDUDx1,
(4.35)
b2 =YD0 1−YB0 1− SBUBy1+ SDUDy1.
Коэффициенты остались прежними (4.33). Решая систему, найдем
SB1, SD1.
4.2.12. Решение задачи об ускорениях группы 24
Исходные данные:
а) переменные (вход) – четвертая строка таблицы 4.3; б) постоянные – те же.
Дифференцируем (4.34):
SB 2 UBx + 2SB1 UBx1+ SBUBx 2 − SD 2 UDx − |
(4.36) |
|||
−2SD1 UDx1− SD UDx |
2 = X D |
2 − X B 2, |
||
|
||||
|
0 |
0 |
|
SB 2 UBy + 2SB1 UBy1+ SBUBy 2 − SD 2 UDy −
−2SD1 UDy1− SD UDy 2 =YD0 2 −YB0 2.
Свободные члены системы (4.36):
b1 = X D0 2 − X B0 2 − 2SB1 UBx1− SB UBx 2 + 2SD1 UDx1+ SD UDx 2,
b2 =YD0 2 −YB0 2 − 2SB1 UBy1− SB UBy 2 + 2SD1 UDy1+ SD UDy 2. (4.37)
Коэффициенты вычисляются из (4.33). Решая систему, найдем относительные ускорения SB2, SD2.
64
Стр. 64 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
4.2.13. Решение задачи о положениях группы 25
Исходные данные:
а) переменные (вход) – пятая строка таблицы 4.1; б) постоянные – пятая строка таблицы 4.4. Уравнение замкнутости контура D0DB:
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
SDU |
D − SCUC = −ρ. |
|
|
|
(4.38) |
||||||||
В проекциях на оси X0Y0: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
SDUDx + SCUCx = X B |
− X D , |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
0 |
|
|
|
|
||
SDUDy + SCUCy =YB |
−YD . |
|
|
|
(4.39) |
||||||||
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
0 |
|
0 |
|
|
|
|
||
Коэффициенты и свободные члены системы: |
|
|
|
|
|||||||||
a11 =UDx ; a12 =UCx ; a21 =UDy ; a22 =UCy ; |
|
||||||||||||
b1 = X B − X D ; b2 =YB |
−YD . |
|
|
|
(4.40) |
||||||||
|
|
|
|
||||||||||
0 |
|
|
|
|
0 |
|
|
0 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Решая систему (4.39), найдем SD, SC. Проекции вектора U |
C |
выража- |
|||||||||||
|
|
D |
и угол δ, |
которые входят в исходные |
|||||||||
ются через проекции вектора U |
|||||||||||||
данные: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
UCx =UDx cos δ −UDy sin δ, |
|
|
|
|
|||||||||
UCy =UDy cosδ +UDx sin δ. |
|
|
|
(4.41) |
|||||||||
|
|
|
|
||||||||||
4.2.14. Решение задачи о скоростях группы 25 |
|
||||||||||||
Исходные данные: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
а) переменные (вход) – пятая строка таблицы 4.2; |
|
|
|
|
|||||||||
б) постоянные – те же. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Дифференцируем (4.39): |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
SD1 UDx + SD UDx1+ SC1 UCx + SC UCx1 = X B |
1− X D 1, |
(4.42) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
0 |
|
|
|
SD1 UDy + SD UDy1 + SC1 UCy + SC UCy1 =YB0 1−YD0 1.
65
Стр. 65 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
Свободные члены системы (4.42):
b1 = X B0 1− X D0 1− SD UDx1− SC UCx1;
(4.43)
b2 =YB0 1−YD0 1− SD UDy1− SC UCy1.
Коэффициенты сохраняют свои значения и вычисляются из (4.40). Решая систему, найдем относительные скорости SD1, SC1. Входящие
в уравнение (4.43) величины UCx1, UCy1 найдем дифференцированием уравнения (4.41):
UCx1 =UDx1cosδ −UDy1sin δ,
(4.44)
UCy1 =UDy1cosδ +UDx1sin δ.
4.2.15. Решение задачи об ускорениях группы 25
Исходные данные:
а) переменные (вход) – пятая строка табл. 4.3; б) постоянные – те же.
Дифференцируем (4.43):
|
SD 2 UDx + 2SD1 UDx1+ SDUDx 2 + SC 2 UCx |
+ |
|
|
+2SC1 UCx1+ SC UCx 2 = X B |
2 − X D 2, |
(4.45) |
|
|
||
|
0 |
0 |
|
|
SD 2 UDy + 2SD1 UDy1+ SDUDy 2 + SC 2 UCy + |
||
|
+2SC1 UCy1+ SC UCy 2 =YB |
2 −YD 2. |
|
|
0 |
0 |
|
Выделим свободные члены системы (4.45): |
|
||
b1 = X B |
2 − X D 2 − 2SD1 UDx1− SD UDx 2 − 2SC1 UCx1− SC UCx 2 , |
||
0 |
0 |
|
|
b2 =YB |
2 −YD 2 − 2SD1 UDy1− SD UDy 2 − 2SC1 UCy1− SC UCy 2. (4.46) |
||
0 |
0 |
|
|
Коэффициенты вычисляются из (4.40). При решении системы най-
дем относительные ускорения SD2, SC2. Входящие в (4.45) UCx 2 , UCy 2 величины найдем дифференцированием (4.44):
UCx 2 =UDx 2 cosδ −UDy 2 sin δ; UCy 2 =UDy 2 cosδ +UDx 2sin δ.
66
Стр. 66 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
4.3. КИНЕМАТИКА НАЧАЛЬНОГО ЗВЕНА
Рассмотрим два типа начальных звеньев (рис. 4.2). Звеном первого типа будем задавать вход во вращательную кинематическую пару ка-
кой-либо группы, а звеном второго типа – в поступательную пару. При
вращении начальных звеньев будем получать выходные параметры, к которым отнесем координаты точки Н звена, первые и вторые производные от этих координат для звена первого типа и проекции единичного вектора U , их первые и вторые производные для звена второго типа. Сведем исходные данные для начальных звеньев и выходные параметры в таблицы (4.5, 4.6).
4.3.1. Решение задач кинематики начального звена первого типа
С учетом рис. 4.2 и табл. 4.5 найдем координаты точки Н:
X H = X A +l cosϕ; |
YH =YA +l sin ϕ. |
(4.47) |
Проекции скорости точки Н: |
|
|
X H 1 = −l sin ϕ ω; |
YH 1 = l cosϕ ω. |
(4.48) |
Проекции ускорения: |
|
|
X H 2 = −lcosϕω2 −l sin ϕε;
(4.49)
YH 2 = −l sin ϕω2 +l cosϕε.
4.3.2. Решение задач кинематики начального звена второго типа
Используя выражения (4.47), (4.48), (4.49), приняв XA = 0; YA = 0; l = 1:
U X = cos ϕ; UY = sin ϕ; |
(4.50) |
U X 1 = −sin ϕω; UY 1 = cosϕω; |
(4.51) |
U X 2 = −cosϕω2 −sin ϕε; |
(4.52) |
UY 2 = −sin ϕω2 + cosϕε . |
|
|
67 |
Стр. 67 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
Таблица 4 . 5
Исходные данные для начальных звеньев
Тип звена |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
l |
a |
α |
XA |
YA |
ω |
ε |
2 |
– |
a |
α |
XA |
YA |
ω |
ε |
Таблица 4 . 6
Выходные параметры начальных звеньев
Тип звена |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
|
|
|
|
|
|
|
1 |
XH |
YH |
XH1 |
YH1 |
XH2 |
YH2 |
2 |
UX |
UY |
UX1 |
UY1 |
UX2 |
UY2 |
Рис. 4.2. Начальные звенья
Рис. 4.3. Вспомогательные задачи
68
Стр. 68 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
Рис. 4.4. К определению координат центров масс звеньев
4.4. КИНЕМАТИКА ДВУХ ВСПОМОГАТЕЛЬНЫХ ЗАДАЧ
Используя принцип наслоения групп Ассура, можно получить механизмы любой сложности. Для получения входов в наслаиваемые группы применим две вспомогательные задачи (рис. 4.3). С помощью вспомогательной задачи первого типа будем получать входы во вращательные ки-
нематические пары, вспомогательной задачи второго типа – в поступательные пары. Пунктиром на рис. 4.3 показаны либо ось звена, либо ось поступательной пары. Применяя вспомогательную задачу первого типа к какому-либо звену уже рассчитанной группы, будем получать выходные параметры, к которым относим координаты точки Н, первые и вто-
рые производные от координат. Вспомогательной задачей второго типа
будем получать проекции единичного вектора U оси присоединяемой по-
ступательной пары, их первые и вторые производные. Сведем исходные данные и выходные параметры вспомогательных задач в таблицы (4.7, 4.8).
|
|
Таблица 4 . 7 |
Исходные данные для вспомогательных задач |
||
|
|
|
Тип задачи |
1 |
2 |
1 |
a |
α |
2 |
– |
α |
Таблица 4 . 8
Выходные параметры вспомогательных задач
Тип задачи |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
1 |
XH |
YH |
XH1 |
YH1 |
XH2 |
YH2 |
2 |
UX |
UY |
UX1 |
UY1 |
UX2 |
UY2 |
69
Стр. 69 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |
4.4.1. Решение задач кинематики для вспомогательной задачи первого типа
Учитывая данные табл. 4.7 и рис. 4.3, найдем проекции отрезка а на оси X0Y0:
aX = a (sin ϕcosα −sin ϕsin α), |
(4.53) |
|
aY = a (sin ϕcos α + cosϕsin α). |
|
|
Далее найдем координаты точки Н: |
|
|
X H = X A + aX ; |
YH =YA + aY . |
(4.54) |
Проекции скорости точки Н: |
|
|
X H 1 = X A1+ aX 1; |
YH1 =YA1+ aY 1, |
(4.55) |
где aX 1, aY 1 найдем дифференцированием (4.53): |
|
|
aX 1= −aY ω; |
aY 1= −aX ω. |
(4.56) |
Проекции ускорения точки Н: |
|
|
X H 2 = X A 2 + aX 2 ; |
YH 2 =YA 2 + aY 2 , |
(4.57) |
где aX 2 , aY 2 получим дифференцированием (4.56): |
|
|
aX 2 = −aY 1 ω− aY ε; |
aY 2 = −aX 1 ω+ aX ε. |
(4.58) |
В выражении (4.53–4.58) ϕ, ω, ε – угол наклона к оси X0, |
угловая |
скорость и угловое ускорение того звена, к которому присоединяется вращательной кинематической парой наслаиваемая группа.
4.4.2. Решение задач кинематики для вспомогательной задачи второго типа
Используем выражение (4.53–4.58), приняв XА = 0; YА = 0; а = 1. Тогда проекции единичного вектора U :
U X = cosϕ cosα −sin ϕsin α,
(4.59)
UY = sin ϕcosα + cosϕsin α.
70
Стр. 70 |
ЭБ ПНИПУ (elib.pstu.ru) |