- •Введение
- •1. Лабораторный практикум
- •1.1. Лабораторная работа №1. Исследование вязкости жидкости
- •1.1.1. Теоретические основы
- •1.1.2. Методика проведения эксперимента
- •1.1.3. Порядок выполнения работы
- •1.1.4. Содержание отчета и его форма
- •1.2. Лабораторная работа №2. Исследование гидростатического давления Цель работы – изучение свойств гидростатического давления в замкнутой области.
- •1.2.1. Теоретические основы
- •1.2.2. Методика проведения эксперимента
- •1.2.3. Порядок выполнения работы
- •1.2.4. Содержание отчета и его форма
- •1.3. Лабораторная работа №3. Относительный покой жидкости
- •1.3.1. Теоретические основы
- •1.3.2. Математическая обработка наблюдений
- •1.3.3. Методика выполнения эксперимента
- •1.3.4. Порядок выполнения работы
- •1.3.5. Содержание отчета и его форма
- •1.4. Лабораторная работа №4. Изучение режимов течения жидкости
- •1.4.1. Теоретические основы
- •1.4.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.4.3. Порядок выполнения работы
- •1.4.4. Содержание отчета и его форма
- •1.5. Лабораторная работа №5. Определение коэффициента вязкости жидкости методом пуазейля
- •1.5.1. Теоретические основы
- •1.5.2. Порядок выполнения работы
- •1.5.3. Содержание отчета и его форма
- •1.6. Лабораторная работа №6. Определение зависимости потерь на трение в трубе от режима течения жидкости
- •1.6.1. Теоретические основы
- •Течении
- •1.6.2. Порядок выполнения работы
- •1.6.3. Содержание отчета и его форма
- •1.7.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.7.3. Порядок выполнения работы
- •1.7.4. Содержание отчета и его форма
- •1.8.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.8.3. Порядок выполнения работы
- •1.8.4. Содержание отчета и его форма
- •1.9.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.9.3. Порядок выполнения работы
- •1.9.4. Содержание отчета и его форма
- •1.10. Лабораторная работа №10. Определение коэффициента местных сопротивлений
- •1.10.1. Теоретические основы
- •1.10.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.10.3. Порядок выполнения работы
- •1.10.4. Содержание отчета и его форма
- •1.11. Лабораторная работа №11. Тарирование расходной шайбы
- •1.11.1. Теоретические основы
- •1.11.2. Методика выполнения эксперимента
- •1.11.3. Порядок выполнения работы
- •1.11.4. Содержание отчета и его форма
- •1.12. Тестовые вопросы и задания
- •2. Контрольные работы
- •2.1. Динамика рабочих сред в регулирующих устройствах гидравлических и пневматических систем
- •2.1.1. Пример решения задачи
- •2.1.2. Задача № 1 для самостоятельного решения
- •2.1.3. Задача № 2 для самостоятельного решения
- •2.2. Ламинарное движение жидкости в специальных технических системах
- •2.2.1. Примеры решения типовых задач
- •При одновременном учете влияния давления и температуры
- •2.2.2. Задача № 3 для самостоятельного решения
- •2.2.3. Задача № 4 для самостоятельного решения
- •2.3. Гидропневматические приводы технических систем
- •2.3.1. Пример решения задачи
- •2.3.2. Задача № 5 для самостоятельного решения
- •2.3.3. Задача № 6 для самостоятельного решения
- •3. Курсовая работа
- •3.1. Тематика и содержание курсовой работы
- •3.2. Общие правила оформления курсовой работы
- •3.3. Методика гидравлического расчета сложных трубопроводных систем
- •3.4.2 Гидравлический расчет приводов главного движения протяжных станков
- •3.5.1. Структура и принцип действия гидравлического привода протяжного станка 7534
- •3.5.3. Расчет гидродинамических параметров протяжного станка при выполнении операции протягивания (рабочего хода)
- •3.5.4. Расчет гидродинамических параметров протяжного станка при выполнении операции холостого хода протяжки
- •3.5.5. Расчет гидродинамических параметров протяжного станка при выполнении операции отвода протяжки из рабочей зоны
- •3.5.6. Расчет теплообменника
- •Заключение
- •Библиографический список
- •12. Задачник по гидравлике, гидромашинам и гидроприводам: учеб. Пособие/ под ред. Б.Б. Некрасова.- м.:Высш. Шк., 1989. - 245 с.
- •13. Бутаев д.А. И др. Сборник задач по машиностроительной гидравлике: учеб. Пособие/под ред. И.И. Куколевского и л.Г. Подвивза.- м.: Машиностроение, 1981. - 484 с.
- •20. Киселев п.Г. И др. Справочник по гидравлическим расчетам: учебное пособие. - м.: Энергия, 1972. – 312 с.
- •Оглавление
- •Гоувпо «Воронежский государственный технический университет»
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
1.4.4. Содержание отчета и его форма
Отчет должен содержать схему и описание прибора Рейнольдса, основные сведения из теории и расчетные формулы. Результаты замеров и вычислений вносятся в отчет в виде таблицы 4.
Таблица 4
Результаты замеров и вычислений
Положение вентиля |
1 |
2 |
3 |
4 |
Температура воды,
|
|
|
|
|
Кинематический коэффициент вязкости , |
|
|
|
|
Число качаний водомера, n
|
|
|
|
|
Время цикла наполнения t, с
|
|
|
|
|
Объем бака водомера w,
|
|
|
|
|
Расход воды ,
|
|
|
|
|
Средняя скорость воды v, см/с
|
|
|
|
|
Число Рейнольдса Re = vd/
|
|
|
|
|
Режим течения воды
|
|
|
|
|
1.5. Лабораторная работа №5. Определение коэффициента вязкости жидкости методом пуазейля
Цель работы – изучение основных законов движения жидкости при ламинарном режиме течения и определение динамического коэффициента вязкости жидкости.
Содержание работы – определение динамического коэффициента вязкости воды при помощи прибора Рейнольдса и сравнение его с теоретическим значением.
1.5.1. Теоретические основы
Ламинарное движение является строго упорядоченным, слоистым течением без перемешивания жидкости. При ламинарном режиме течения жидкости в трубе в ней возникают силы трения и она начинает двигаться как бы цилиндрически бесконечно тонкими слоями с различными скоростями (рис. 7).
Рис. 7. Распределение скоростей в ламинарном потоке
На оси трубы скорость имеет максимальную значение. На поверхности стенок трубы скорость течения равна нулю. Слои жидкости, движущиеся с меньшей скоростью, тормозят движение слоев, имеющих большую скорость.
Теория ламинарного течения жидкости основывается на законе вязкого трения Ньютона
, ( 5.1 )
где - касательное напряжение;
- динамический коэффициент вязкости;
- градиент скорости.
Это трение между слоями жидкости является единственным источником потерь энергии в данном случае. Свойство жидкости, благодаря которому при ее движении проявляются силы трения, называют вязкостью. Вязкие жидкости обладают способностью сопротивляться касательным усилиям, возникающим в ней при движении. Силы трения в жидкости возникают в результате воздействия межмолекулярных сил, при этом слой жидкости, движущийся с большей скоростью, увлекает за собой соседний слой жидкости, движущийся с меньшей скоростью, и наоборот. В результате сил трения происходит преобразование гидравлической энергии в тепловую. Различают вязкость динамическую () и кинематическую ().
Динамический коэффициент вязкости имеет единицу измерения паскаль-секунда (Па с). До этого единицей измерений динамического коэффициента вязкости являлся Пуаз (П). Пуазом называют силу трения в динах, приходящуюся на 1 площади двух движущихся слоев жидкости при условии, что они находятся на расстоянии друг от друга 1 см и имеют относительную скорость 1 см/с.
Связь между единицами вязкости:
1Па с = 10 П = 0,10193 0,102 .
Кинематический коэффициент вязкости - это отношение динамической вязкости к плотности жидкости , а именно, = /. Единицей измерения кинематической вязкости является . До этого единицей измерения кинематической вязкости являлся Стокс (Ст).
1 Ст = 1 = 100 сСт (сантистокс).
Распределение скоростей по сечению трубы в ламинарном потоке подчиняется закону Стокса и является параболическим
, ( 5.2 )
где l – длина участка трубы;
( ) – потери напора на трение на рассматриваемой длине;
R – радиус трубы;
r – текущий радиус (координата).
При r = 0 получаем выражение для определения максимальной скорости на оси трубы
. ( 5.3 )
Объемный расход жидкости при ламинарном течении найдем из уравнения расхода :
dQ = 2 RVdr, ( 5.4 )
где dr – толщина элементарного слоя жидкости.
Подставляя в уравнение (5.4) выражение для скорости (5.2) и интегрируя, получим
. ( 5.5 )
Формула (5.5) была впервые получена экспериментально Пуазейлем в 1840 г. Преобразуя формулу (5.5), можно найти зависимость для определения динамического коэффициента вязкости жидкости
, ( 5.6 )
где - потеря напора, обусловленная силами вязкости.
Таким образом, чтобы определить динамический коэффициент вязкости достаточно при известных геометрических размерах l и r замерить расход жидкости Q и разность показаний пьезометров , после чего по формуле (5.6) вычислить динамический коэффициент вязкости .
Лабораторная работа выполняется на приборе Рейнольдса, схема (рис. 6) и описание которого приведены в разделе 1.4.2.