- •Прикладная механика твердого деформируемого тела
- •Часть 2
- •Прикладная механика твердого деформируемого тела
- •Часть 2
- •Введение
- •Глава 1 основы теории упругости
- •1.1 Основные положения, допущения и обозначения
- •1.2 Уравнения равновесия элементарного параллелепипеда и элементарного тетраэдра
- •1.3 Нормальные и касательные напряжения по наклонной площадке
- •1.4 Определение главных напряжений и наибольших касательных напряжений в точке
- •1.5 Напряжения по октаэдрическим площадкам
- •1.6 Понятие о перемещениях. Зависимости между деформациями и перемещениями
- •1.7 Относительная линейная деформация в произвольном направлении
- •1.8. Уравнения совместности деформаций
- •1.9 Закон Гука для изотропного тела
- •1.10 Плоская задача в прямоугольных координатах
- •1.11 Плоская задача в полярных координатах
- •1.12 Возможные решения задач теории упругости
- •1.13 Решение задач в перемещениях
- •1.14 Решения задач в напряжениях
- •1.15 Случай температурного поля
- •1.16 Краткие выводы
- •Глава 2 простейшие осесимметричные задачи
- •2.1 Уравнения в цилиндрических координатах
- •2.2 Деформация толстостенного сферического сосуда
- •2.3 Сосредоточенная сила, действующая на плоскость
- •2.4 Частные случаи загрузки упругого полупространства
- •2.5 Вдавливание абсолютно жесткого шара в упругое полупространство
- •2.6. Задача об упругом смятии шаров
- •Глава 3 толстостенные трубы
- •3.1 Общие сведения. Уравнение равновесия элемента трубы
- •3.2 Исследование напряжений при давлении на одном из контуров
- •3.3 Условия прочности при упругой деформации
- •3.4 Напряжения в составных трубах.
- •3.5 Понятие о расчете многослойных труб
- •3.6 Примеры
- •Глава 4 пластины и мембраны
- •4.1 Основные определения и допущения
- •4.2 Дифференциальное уравнение изогнутой срединной поверхности пластины в прямоугольных координатах
- •4.3 Цилиндрический и сферический изгиб пластины
- •4.4 Изгибающие моменты при осесимметричном изгибе круглой пластины
- •4.5 Дифференциальное уравнение изогнутой срединной поверхности круглой пластины
- •4.6 Граничные условия. Наибольшие напряжения и прогибы. Условия прочности
- •4.7 Температурные напряжения в пластинах
- •4.8 Определение усилий в мембранах. Цепные усилия и напряжения
- •4.9 Приближенное определение прогиба и напряжений в круглой мембране
- •4.10 Примеры
- •Глава 5 оболочки
- •5.1 Общие сведения об оболочках
- •5.2 Понятие о расчете оболочки произвольной формы
- •5.3 Оболочка вращения, нагруженная нормальным давлением
- •5.4 Изгиб цилиндрической круговой оболочки
- •5.5 Определение усилий и перемещений в длинной цилиндрической оболочке
- •5.6 Длинная цилиндрическая оболочка, подкрепленная кольцами
- •5.7 Местные напряжения в сопряжении оболочек Уравнение совместности деформации.
- •5.8 Определение перемещении и усилий в короткой цилиндрической оболочке
- •5.9 Температурные напряжения в цилиндрической оболочке
- •5.10 Напряженное состояние цилиндрической оболочки и условие прочности
- •5.11 Примеры
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •Часть 2 Осесимметричные задачи теории упругости
5.3 Оболочка вращения, нагруженная нормальным давлением
На рис. 84 показана оболочка вращения с постоянной толщиной, нагруженная нормальным давлением интенсивностью q. Вырежем из нее двумя меридиональными сечениями 1 и 2 и двумя экваториальными сечениями 3 и 4 малый элемент abcd, имеющий размеры ds1 и ds2. Радиусы кривизны R1 и R3 кривых 1 и 3 в какой-либо точке К оболочки совпадают, так как оба радиуса направлены по нормали к касательной плоскости I – I в этой точке.
Рис. 84
Центр кривизны 01 меридиональной кривой может лежать как внутри очертания оболочки, так и вне оболочки в зависимости от того, выпуклая она или вогнутая, и в зависимости от величины радиуса кривизны R1, а центр кривизны 02 лежит на оси вращения . Геометрическое место радиусов R3 представляет собой коническую поверхность с вершиной, расположенной на оси .Составим условия равновесия элемента abcd в виде суммы проекций всех сил, действующих на элемент, на нормаль п к оболочке, проведенную в центре элемента (рис. 85,а). Так как по четырем граням, которыми выделен элемент, в силу симметрии оболочки и нагрузки относительно оси вращения касательные напряжения отсутствуют, эти грани представляют собой главные площадки, а нормальные напряжения главные напряжения: меридиональное m и окружное T.
|
|
а) |
б) |
Рис. 85
На рис. 85,б показаны три проекции элемента abсd и напряжения, действующие по его граням. Сумма проекций усилий, приложенных к элементу, на нормаль
Принимая и учитывая, что
,
получаем
или, после сокращения на произведение ds1ds2 и переноса давления q и толщины h в правую часть,
. (5.2)
Так как погонные усилия, действующие в экваториальном и меридианном сечениях,
,
можно получить уравнение (5.2), записанное через погонные усилия,
. (5.3)
Уравнение (5.2) или его разновидность (5.3) называется уравнением Лапласа.
При выводе формул Лапласа внутреннее давление q считалось положительным. Наружное давление q следует подставлять в формулы (5.2) и (5.3) со знаком минус. Радиусы кривизны R1 и R2 считаются положительными для выпуклого сосуда и отрицательными для вогнутого. При пользовании указанными правилами знаков положительное усилие или напряжение соответствует растяжению, а отрицательное сжатию.
Уравнение Лапласа содержит два неизвестных меридиональные и окружные напряжения (или усилия). Для их определения необходимо дополнительное уравнение, которое получается при отсечении от оболочки части ее и составлении условия равновесия для оставшейся части. Рассекающая плоскость Р Р обычно выбирается нормальной к оси вращения , но стенка оболочки пересекается по нормали к меридиану (рис. 86). Отбрасывать удобно ту часть, на которой находятся опорные связи, верхнюю на рис. 86,а и нижнюю на рис. 86, б и в.
Уравнение равновесия оставшейся части подвешенного сосуда, показанной на рис. 86,а сплошной линией, составляем в виде суммы проекции на ось вращения всех сил, действующих на эту часть:
,
откуда
. (5.4)
В случае опертой оболочки, показанной на рис. 86,б и в, второй член G числителя формулы (5.4) будет отрицательным. В формуле (5.4) приняты обозначения: qz гидростатическое или газовое давление на уровне Р Р (в случае гидростатического давления qz = (Н z), где объемный вес жидкости); G вес жидкости в оставшейся части сосуда; угол между касательной к меридиональному сечению на уровне Р Р и осью вращения.
Первый член в числителе формулы (5.4) выражает вес цилиндра, имеющего радиус основания R2 cos и высоту (H – z). Поэтому в случае опертой оболочки числитель формулы (5.4) представляет собой разность весов цилиндра с основанием, равным площади сечения Р Р, и части сосуда, расположенной выше этого сечения.
|
|
Рис. 86 а) |
|
|
б)
в) |
Рис. 86
Эта разность пропорциональна разности объемов, показанных на рис. 86,б и в штриховкой. Если разность положительна, усилие Nm растягивающее (объем цилиндра больше объема сосуда рис. 86,б), если разность отрицательна, усилие Nm сжимающее (объем цилиндра меньше объема сосуда рис. 86,в).Рассмотрим применение этих уравнении в частных случаях.
Шаровая оболочка с радиусом R, нагруженная радиальной равномерно распределенной нагрузкой (рис. 87).
Рис. 87
В этом случае в силу шаровой симметрии
(5.5)
и напряжение в любой точке и по любому нормальному сечению может быть найдено без помощи дополнительного уравнения. Подстановка значений (5.5) в уравнение (5.2) дает
.
Относительная окружная и равная ей относительная меридиональная деформации по закону Гука
. (5.6)
С другой стороны, относительная окружная деформация
. (5.7)
Приравняв друг другу выражения (5.6) и (5.7), найдем радиальное перемещение
или, заменив его выражением (5.6), получим:
.
Цилиндрическая оболочка с радиусом R, нагруженная нормальной к поверхности равномерно распределенной нагрузкой q (рис. 88).
Рис. 88
В этом случае главные радиусы кривизны
R1 = и R2 = R.
Поэтому на основании формулы (5.2) окружное (экваториальное) напряжение
,
где D диаметр цилиндра.
Второе главное напряжение меридиональное напряжение m находится из условия равновесия части оболочки слева от сечения А А. Равнодействующая Q давления на торец уравновешивается усилиями, направленными вдоль образующей, действующими по кольцу, получающемуся при рассечении цилиндра плоскостью А А. Тогда
,
откуда
.
При отсутствии торцовых днищ в коротком цилиндре m = 0, а в длинном m = T.
Относительная окружная деформация T для цилиндрической оболочки вычисляется так же, как и для шаровой [см. формулу (5.7)]. Такую же величину имеет и относительная радиальная деформация r:
, (5.8)
но по закону Гука
. (5.9)
Приравняв выражения (5.8) и (5.9), найдем радиальное перемещение
или, заменив T и m их выражениями,
. (5.10)
При отсутствии торцовых днищ в короткой оболочке напряженное состояние можно считать линейным и перемещения вычислять по формуле
. (5.11)
Сравнение формул (5.10) и (5.11) показывает, что при плоском напряженном состоянии радиальное перемещение оболочки меньше, чем при линейном; для стальной оболочки коэффициент уменьшения
,
т. е. перемещения при плоском состоянии составляют 85% от перемещений, вычисленных в предположении линейного состояния.
Коническая оболочка с углом при вершине, нагруженная нормальной к поверхности равномерно распределенной нагрузкой q (рис. 89,а).
|
|
а |
б |
Рис. 89
В этом случае главные радиусы кривизны
и из уравнения (5.3) находим
.
Из уравнения равновесия
,
где Q равнодействующая проекции на ось нормальных давлений на оболочку.
Так как при длине образующей а боковая поверхность оболочки
равнодействующая
.
Меридиональное усилие
. (5.12)
Если в это выражение подставить найденное значение Q, то
.
и
.
4. Выражение для меридионального усилия Nm справедливо также в случае сосредоточенной силы Р, приложенной к вершине А конической оболочки по ее оси (рис. 89,б). В формуле (5.12) равнодействующую Q нужно в этом случае заменить на Р. Так как при этом распределенное давление q равно нулю, из уравнения Лапласа (5.3) следует, что окружное усилие NT и окружное напряжение T равны нулю.
Две главные площадки оболочки вращения совпадают с экваториальным и меридиональным сечениями. Третья главная площадка нормальна к первым двум и параллельна срединной поверхности. При действии на оболочку внутреннего нормального давления элемент 1, выделенный у ее наружной поверхности (рис. 90), находится в плоском напряженном состоянии, а у внутренней поверхности (элемент 2) в объемном. Третья главная площадка испытывает главное напряжение q, однако меридиональное и экваториальное напряжения, имеющие, как видно из уравнения Лапласа, порядок , значительно больше (в раз), чем q. Поэтому обычно третьим главным напряжением q пренебрегают и считают, что материал оболочки по всей толщине стенки находится в плоском напряженном состоянии.
Рис. 90