- •Примеры и задачи
- •Список обозначений
- •1. Основные характеристики атомных ядер
- •Задача 1.1
- •Задача 1.2
- •Задача 1.3
- •З адача 1.4
- •Задача 1.5
- •Задача 1.6
- •Задача 1.7
- •Задача 1.8
- •Задача 1.9
- •Задача 1.10
- •Задача 1.11
- •Задача 1.12
- •Задача 1.13
- •Задача 1.14
- •Задача 1.15
- •Задача 1.16
- •Задача 1.17
- •Задача 1.18
- •Задача 1.19
- •Задача 1.20
- •Задача 1.21
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •2. Радиоактивные превращения ядер
- •2.1. Законы радиоактивного распада Задача 2.1
- •Задача 2.2
- •Задача 2.3
- •Задача 2.4
- •Задача 2.5
- •Задача 2.10
- •Задача 2.11
- •Задача 2.12
- •Задача 2.13
- •Задача 2.14
- •З адача 2.15
- •З адача 2.16
- •Задача 2.17
- •Задача 2.18
- •2.2. Альфа- и бета-распады, гамма-излучение ядер Задача 2.19
- •Задача 2.20
- •Задача 2.21
- •Задача 2.22
- •Задача 2.23
- •Задача 2.24
- •Задача 2.25
- •Задача 2.26
- •Задача 2.27
- •Задача 2.28
- •Задача 2.29
- •Задача 2.30
- •Задача 2.31
- •Задача 2.32
- •Задача 2.33
- •2.3. Статистика регистрации ядерного излучения Задача 2.34
- •З адача 2.35
- •Задача 2.36
- •З адача 2.37
- •Задача 2.38
- •Задача 2.39
- •Задача 2.40
- •З адача 2.41
- •Задача 2.42
- •Задачи для самостоятельного решения
- •3. Ядерные реакции
- •3.1. Законы сохранения в ядерных реакциях Задача 3.1
- •З адача 3.2
- •Задача 3.3
- •Задача 3.4
- •Задача 3.5
- •Задача 3.6
- •Задача 3.7
- •Задача 3.8
- •Задача 3.9
- •Задача 3.10
- •Задача 3.11
- •Задача 3.12
- •Задача 3.13
- •З адача 3.14
- •Задача 3.15
- •Задача 3.16.
- •Задача 3.20
- •Задача 3.21
- •Задача 3.22
- •Задача 3.23
- •Задача 3.24
- •З адача 3.25
- •Задача 3.26
- •Задачи для самостоятельного решения
- •4. Взаимодействие нейтронов с ядрами
- •Задача 4.1
- •Задача 4.2
- •Задача 4.3
- •Задача 4.4
- •Задача 4.5
- •Задача 4.6
- •Задача 4.7
- •Задача 4.8
- •Задача 4.9
- •Задача 4.10
- •Задача 4.11
- •Задача 4.12
- •Задача 4.13
- •Задача 4.14
- •Задача 4.15
- •Задача 4.16
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •5. Деление и синтез ядер Задача 5.1
- •Задача 5.2
- •Задача 5.3
- •Задача 5.4
- •Задача 5.5
- •Задача 5.6
- •Задача 5.7
- •Задача 5.8
- •Задача 5.9
- •Задача 5.10
- •Задача 5.11
- •Задача 5.12
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Приложение
- •Некоторые свойства нуклидов
- •Нейтронные сечения для некоторых нуклидов
- •Постоянные делящихся нуклидов
- •Плотность некоторых веществ
- •Основные константы
Задача 1.7
Вычислить энергию связи нейтрона в ядре 14N, если известно, что энергии связи ядер 13N и 14N равны 94,10 и 104,66 МэВ.
Решение. Энергия связи нейтрона в ядре 14N равна
Sn(14N) = mn + Mат(13N) – Mат(14N). |
(1.7.1) |
Воспользуемся формулой (1.2) для выражения масс нуклидов 13N и 14N через энергию связи их ядер:
Mат(13N) = 7mH + (13-7)mn – ΔW(13N), |
(1.7.2) |
Mат(14N) = 7mH + (14-7)mn – ΔW(14N). |
(1.7.3) |
Подставив (1.7.2) и (1.7.3) в (1.7.1), получим, что
Sn(14N) = ΔW(14N) – ΔW(13N) = 104,66 – 94,10 = 10,56 МэВ. |
Задача 1.8
Найти энергию, необходимую для разделения ядра 16О на α-частицу и ядро 12С, если известно, что энергии связи ядер 16О, 12С и 4Не равны 127,62; 92,16 и 28,30 МэВ.
Решение. Выкладки, аналогичные тем, которые сделаны в задаче 1.7, приводят к следующему результату:
Sα(16О) = ΔW(16О) – ΔW(4Не) – ΔW(12С) =
=127,62 – 92,16 – 28,30 = 7,16 МэВ.
Задача 1.9
О пределить энергию, выделяющуюся при образовании двух α-частиц в результате синтеза ядер 2Н и 6Li, если известно, что энергии связи на один нуклон в ядрах 2Н, 4Не и 6Li равны 1,11; 7,08 и 5,33 МэВ соответственно.
Решение. Запишем реакцию процесса синтеза:
2Н + 6Li → 4Не + 4Не. |
По определению энергия Q, которая освобождается в этом процессе, численно равна разности масс исходной и конечной систем:
Q = Mат(2H) + Mат(6Li) – 2Mат(4He). |
(1.9.1) |
Используя формулу (1.2) для выражения в (1.9.1) масс атомов через их энергию связи (проделать самостоятельно), получим
Q = 2ΔW(4He) – ΔW (2H) – ΔW(6Li) = = 2·4 (4Не) – 2 (2Н) – 6 (6Li) = = 2·4·7,08 – 2·1,11 – 6·5,33 = 22, 44 МэВ. |
Задача 1.10
Показать, что для ядра сферической формы с однородной плотностью электрического заряда энергия кулоновского отталкивания протонов Vс = 0,6kZ2e2/R, где Z и R – заряд и радиус ядра, k – коэффициент пропорциональности, определяемый системой единиц. В СИ k = 9∙109 м/Ф, в СГС k = 1.
Решение. Однородная плотность электрического заряда ядра
. |
(1.10.1) |
Работа, совершаемая против сил электрического поля, создаваемого равномерно заряженной сферой радиуса r с зарядом
, r ≤ R, |
(1.10.2) |
при перемещении заряда dq из бесконечности в точку r будет равна
dA = [φ(r) – φ∞]∙dq = φ(r) ∙dq |
(1.10.3) |
при условии, что φ∞= 0. В (1.10.3) φ(r) – потенциал электрического поля, создаваемый зарядом q(r) на поверхности сферы радиуса r,
, |
(1.10.4) |
если использовать выражение (1.10.2).
Дифференцируя (1.10.2) по r, получим связь между изменением заряда сферы при добавлении заряда и ее радиусом:
. |
(1.10.5) |
Подставив (1.10.4) и (1.10.5) в (1.10.3), получим
. |
(1.10.6) |
Поскольку совершаемая работа увеличивает потенциальную кулоновскую энергию ядра, то dA = dVс. Поэтому
. |
(1.10.7) |