- •Примеры и задачи
- •Список обозначений
- •1. Основные характеристики атомных ядер
- •Задача 1.1
- •Задача 1.2
- •Задача 1.3
- •З адача 1.4
- •Задача 1.5
- •Задача 1.6
- •Задача 1.7
- •Задача 1.8
- •Задача 1.9
- •Задача 1.10
- •Задача 1.11
- •Задача 1.12
- •Задача 1.13
- •Задача 1.14
- •Задача 1.15
- •Задача 1.16
- •Задача 1.17
- •Задача 1.18
- •Задача 1.19
- •Задача 1.20
- •Задача 1.21
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •2. Радиоактивные превращения ядер
- •2.1. Законы радиоактивного распада Задача 2.1
- •Задача 2.2
- •Задача 2.3
- •Задача 2.4
- •Задача 2.5
- •Задача 2.10
- •Задача 2.11
- •Задача 2.12
- •Задача 2.13
- •Задача 2.14
- •З адача 2.15
- •З адача 2.16
- •Задача 2.17
- •Задача 2.18
- •2.2. Альфа- и бета-распады, гамма-излучение ядер Задача 2.19
- •Задача 2.20
- •Задача 2.21
- •Задача 2.22
- •Задача 2.23
- •Задача 2.24
- •Задача 2.25
- •Задача 2.26
- •Задача 2.27
- •Задача 2.28
- •Задача 2.29
- •Задача 2.30
- •Задача 2.31
- •Задача 2.32
- •Задача 2.33
- •2.3. Статистика регистрации ядерного излучения Задача 2.34
- •З адача 2.35
- •Задача 2.36
- •З адача 2.37
- •Задача 2.38
- •Задача 2.39
- •Задача 2.40
- •З адача 2.41
- •Задача 2.42
- •Задачи для самостоятельного решения
- •3. Ядерные реакции
- •3.1. Законы сохранения в ядерных реакциях Задача 3.1
- •З адача 3.2
- •Задача 3.3
- •Задача 3.4
- •Задача 3.5
- •Задача 3.6
- •Задача 3.7
- •Задача 3.8
- •Задача 3.9
- •Задача 3.10
- •Задача 3.11
- •Задача 3.12
- •Задача 3.13
- •З адача 3.14
- •Задача 3.15
- •Задача 3.16.
- •Задача 3.20
- •Задача 3.21
- •Задача 3.22
- •Задача 3.23
- •Задача 3.24
- •З адача 3.25
- •Задача 3.26
- •Задачи для самостоятельного решения
- •4. Взаимодействие нейтронов с ядрами
- •Задача 4.1
- •Задача 4.2
- •Задача 4.3
- •Задача 4.4
- •Задача 4.5
- •Задача 4.6
- •Задача 4.7
- •Задача 4.8
- •Задача 4.9
- •Задача 4.10
- •Задача 4.11
- •Задача 4.12
- •Задача 4.13
- •Задача 4.14
- •Задача 4.15
- •Задача 4.16
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •5. Деление и синтез ядер Задача 5.1
- •Задача 5.2
- •Задача 5.3
- •Задача 5.4
- •Задача 5.5
- •Задача 5.6
- •Задача 5.7
- •Задача 5.8
- •Задача 5.9
- •Задача 5.10
- •Задача 5.11
- •Задача 5.12
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Приложение
- •Некоторые свойства нуклидов
- •Нейтронные сечения для некоторых нуклидов
- •Постоянные делящихся нуклидов
- •Плотность некоторых веществ
- •Основные константы
Задача 3.4
Какую долю η кинетической энергии теряет нерелятивистская α-частица при упругом рассеянии под углом 60º в СЦИ на покоящимся ядре 12С?
Р ешение. Построим векторную диаграмму импульсов. Отрезок АВ, изображающий импульс налетающей α-частицы, делим на 4 равных части, т.к. mα : M(12С) = 1 / 3. От точки А отсчитываем одну часть и ставим точку О. Далее построения не отличаются от построений в предыдущей задаче.
Искомая доля будет равна
.
Из треугольника АОС, используя теорему косинусов, находим
АС2 = 1 + 9 – 2·1·3·cos(π – ) = 1 + 9 + 3 = 13,
тогда
.
Рекомендуется получить формулу для вычисления η с произвольными углами .
Задача 3.5
Н айти энергию реакции 7Li(p, α)4He, если известно, что удельная энергия связи в ядрах 7Li и 4He равна соответственно 5,50 и 7,06 МэВ/нуклон.
Решение. Согласно (3.2)
Q = M(7Li) + mp– 2М(4Не).
Используя формулу для полной энергии связи ядра
ΔW(A,Z)= Zmp + (A –Z)mn – M(A,Z),
получим, что
Q = 3mp + 4mn – ΔW(7Li) + mp – 2(2mp + 2mn – ΔW(4He)) =
= 2·ΔW(4He) – ΔW(7Li) = 2·4· – 7· =
= 8·7,06 – 7·5,60 = 17,3 МэВ.
Задача 3.6
Получить формулу (3.6).
Решение. Из формулы (3.3) для эндоэнергетической реакции (Q < 0):
|Q| = T1 –T2 = M2 – M1, |
(3.6.1) |
где Т1 = Tа + TА и М1 = mа + МА, Т2 = Tb + TB и М2 = mb + МB – суммарные кинетические энергии и суммарные энергии покоя частиц до и после реакции (3.1). Выражение (3.6.1) справедливо в любой инерциальной системе отсчета. Определим порог реакции как минимальное значение кинетической энергии (Та)пор налетающей частицы а в ЛСК (частица А в ЛСК покоится!), при которой кинетические энергии образовавшихся частиц b и В равны нулю в СЦИ. Для решения задачи удобно воспользоваться релятивистским инвариантом
Е2 – p2с2 = inv,
который сохраняется для любой изолированной системы в любой инерциальной системе отсчета. Здесь Е = М + Т и – полная энергия и суммарный импульс произвольной изолированной системы тел. Инвариант системы до реакции при пороговой энергии (Та)пор в ЛСК
inv1 = [M1+ (Та)пор]2 – , |
(3.6.2) |
но
+ mа2 = [mа + (Та)пор]2,
откуда
= + 2mа·(Та)пор.
Подставляя полученное выражение в (3.6.2) и выполняя необходимые преобразования, получим:
inv1 = . |
(3.6.3) |
В СЦИ инвариант для частиц с энергией покоя М2, образовавшихся в результате эндоэнергетической реакции, будет равен
inv2 = , |
(3.6.4) |
т.к. их суммарная кинетическая энергия в СЦИ при пороговой кинетической энергии (Та)пор равна нулю.
Приравнивая инварианты (3.6.3) и (3.6.4), получим
(Та)пор= (M22 – M12)/ 2MА = (M2 – M12) (M1+ M2) / 2MА= = (M2 – M1) (M1+ M2 + M1 – M1)/ 2MА = (M2 – M1)[2M1+ + (M2 – M1)]/2MА = |Q| + , |
(3.6.5) |
т. к. согласно (3.6.1) (M2 – M1) = |Q|. Полученное выражение является точным и справедливо при любых скоростях налетающей частицы а. Но при |Q| < 50 МэВ второе слагаемое в (3.6.5) ничтожно мало по сравнению с первым и поэтому нерялитивистское приближение имеет вид
. |
(3.6.6) |
Однако второе слагаемое в (3.6.5) становится значимым при расчете пороговой энергии ядерных реакций, приводящих к рождению барионов и гиперонов.
Решим эту же задачу для нерелятивистского случая, когда .
Запишем (3.6.1) в СЦИ:
, |
(3.6.7) |
где верхний знак «~» указывает на принадлежность к СЦИ, а по определению. Кинетическая энергия Т1 частиц а и А в ЛСК и в СЦИ связаны следующим образом:
, |
(3.6.8) |
где
|
(3.6.9) |
есть суммарная кинетическая энергия частиц а и А, движущихся в ЛСК со скоростью – скоростью движения СЦИ относительно ЛСК.
Согласно принципу относительности Галилея скорости частиц в ЛСК и СЦИ связаны следующим образом:
, |
(3.6.10) |
т. к. в ЛСК.
Используя (3.6.10), запишем закон сохранения импульса
. |
(3.6.11) |
Поскольку суммарный импульс частиц а и А в СЦИ равен нулю, то , и тогда из (3.6.11) скорость движения СЦИ относительно ЛСК
. |
(3.6.12) |
Решая систему уравнений (3.6.8), (3.6.9), (3.6.12) и учитывая, что , получим связь между Т1 и в нерелятивистском случае
. |
(3.6.13) |
Подставив из (3.6.13) в (3.6.7), получим выражение
, |
(3.6.14) |
которое совпадает с (3.6.6). Еще раз обращаем внимание, что выражения (3.6.6) и (3.6.14) приближенные и действительны только в нерелятивистских случаях.