- •Примеры и задачи
- •Список обозначений
- •1. Основные характеристики атомных ядер
- •Задача 1.1
- •Задача 1.2
- •Задача 1.3
- •З адача 1.4
- •Задача 1.5
- •Задача 1.6
- •Задача 1.7
- •Задача 1.8
- •Задача 1.9
- •Задача 1.10
- •Задача 1.11
- •Задача 1.12
- •Задача 1.13
- •Задача 1.14
- •Задача 1.15
- •Задача 1.16
- •Задача 1.17
- •Задача 1.18
- •Задача 1.19
- •Задача 1.20
- •Задача 1.21
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •2. Радиоактивные превращения ядер
- •2.1. Законы радиоактивного распада Задача 2.1
- •Задача 2.2
- •Задача 2.3
- •Задача 2.4
- •Задача 2.5
- •Задача 2.10
- •Задача 2.11
- •Задача 2.12
- •Задача 2.13
- •Задача 2.14
- •З адача 2.15
- •З адача 2.16
- •Задача 2.17
- •Задача 2.18
- •2.2. Альфа- и бета-распады, гамма-излучение ядер Задача 2.19
- •Задача 2.20
- •Задача 2.21
- •Задача 2.22
- •Задача 2.23
- •Задача 2.24
- •Задача 2.25
- •Задача 2.26
- •Задача 2.27
- •Задача 2.28
- •Задача 2.29
- •Задача 2.30
- •Задача 2.31
- •Задача 2.32
- •Задача 2.33
- •2.3. Статистика регистрации ядерного излучения Задача 2.34
- •З адача 2.35
- •Задача 2.36
- •З адача 2.37
- •Задача 2.38
- •Задача 2.39
- •Задача 2.40
- •З адача 2.41
- •Задача 2.42
- •Задачи для самостоятельного решения
- •3. Ядерные реакции
- •3.1. Законы сохранения в ядерных реакциях Задача 3.1
- •З адача 3.2
- •Задача 3.3
- •Задача 3.4
- •Задача 3.5
- •Задача 3.6
- •Задача 3.7
- •Задача 3.8
- •Задача 3.9
- •Задача 3.10
- •Задача 3.11
- •Задача 3.12
- •Задача 3.13
- •З адача 3.14
- •Задача 3.15
- •Задача 3.16.
- •Задача 3.20
- •Задача 3.21
- •Задача 3.22
- •Задача 3.23
- •Задача 3.24
- •З адача 3.25
- •Задача 3.26
- •Задачи для самостоятельного решения
- •4. Взаимодействие нейтронов с ядрами
- •Задача 4.1
- •Задача 4.2
- •Задача 4.3
- •Задача 4.4
- •Задача 4.5
- •Задача 4.6
- •Задача 4.7
- •Задача 4.8
- •Задача 4.9
- •Задача 4.10
- •Задача 4.11
- •Задача 4.12
- •Задача 4.13
- •Задача 4.14
- •Задача 4.15
- •Задача 4.16
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •5. Деление и синтез ядер Задача 5.1
- •Задача 5.2
- •Задача 5.3
- •Задача 5.4
- •Задача 5.5
- •Задача 5.6
- •Задача 5.7
- •Задача 5.8
- •Задача 5.9
- •Задача 5.10
- •Задача 5.11
- •Задача 5.12
- •Задачи для самостоятельного решения.
- •Приложение
- •Некоторые свойства нуклидов
- •Нейтронные сечения для некоторых нуклидов
- •Постоянные делящихся нуклидов
- •Плотность некоторых веществ
- •Основные константы
Задача 2.20
Р аспад 226Th ядер происходит из основного состояния и сопровождается испусканием α-частиц с кинетическими энергиями 6,33; 6,23; 6,10 и 6,03 МэВ. Рассчитать и построить схему уровней дочернего ядра.
Р ешение. Построим энергетическую диаграмму α-переходов ядра 226Th. Жирными линиями обозначены основные уровни энергии материнского и дочернего ядер. Суммарная кинетическая энергия ядра отдачи 222Ra и α-частицы при рождении дочернего ядра в одном из возможных энергетических состояний равна, согласно (2.19.4),
. |
(2.20.1) |
Тогда, если энергию E20 основного уровня дочернего принять за нуль, энергии уровней будут иметь следующие значения:
.
Задача 2.21
П ри распаде ядер 212Ро испускаются четыре группы α-частиц: основная с кинетической энергией 8,780 МэВ и длиннопробежные с кинетическими энергиями 9,492; 10,422 и 10,543 МэВ. Рассчитать и построить схему уровней ядра 212Ро, если известно, что дочерние ядра во всех случаях возникают непосредственно в основном состоянии.
Р ешение. Ядра 212Ро, имеющие период полураспада относительно α-распада около 2·10-7 с, рождаются в результате β-распада ядер 212At, причем преимущественно в одном из возбужденных состояний. У α-активных ядер с существенно большими периодами полураспада подавляющая часть ядер сначала перейдет в основное состояние с испусканием γ-квантов, после чего испытает α‑распад. Однако у ядер со сравнимыми временами жизни по отношению к α-распаду и испусканию γ-квантов небольшая, но заметная часть возбужденных ядер 212Ро будет испытывать α-распад из возбужденных состояний. При этом энергия α-распада увеличивается и возникающие таким образом α-частицы имеют бóльшую энергию, чем испущенные из основного состояния. Возникающая ситуация иллюстрируется с помощью диаграммы возможных энергетических переходов при α-распаде ядер 212Ро. Тогда, согласно формулам (2.19.1) и (2.20.1), возможные уровни энергий ядра 212Ро будут иметь следующие значения:
.
Задача 2.22
Оценить высоту кулоновского барьера для α-частиц, испускаемых ядрами 222Rn (закруглением вершины барьера пренебречь). Какова у этих ядер ширина барьера (туннельное расстояние) для α-частиц, вылетающих с кинетической энергией 5,5 МэВ?
Р ешение. Если пренебречь линейными размерами α-частицы и считать ее точечным объектом, то кулоновский барьер будет иметь остроконечную форму. Из формулы (2.15)
Очевидно, что полученная оценка несколько завышена.
Если предположить, что кинетическая энергия α-частицы по обе стороны потенциального барьера Тк = Тα = 5,5 МэВ, то ширина барьера (туннельное расстояние) – область, классически недоступная α-частице, представлена на схеме отрезком RяR1.
Для нахождения радиуса ядра 222Rn воспользуемся формулой (1.1):
Rя = 1,4·10-13A1/3 = 1,4·10-132221/3 = 8,5·10-13 см.
Положение точки R1 на оси r найдем из условия равенства потенциальной энергии α-частицы в электрическом поле ядра 222Rn в точке R1 (формула 2.15) и ее кинетической энергии Тα:
,
если использовать формулу (2.14). Из последнего уравнения
см.
Ширина барьера составит
R1 – Rя = (42,8 – 8,5)·10-13 = 3,4·10-12 см.