- •Курс лекций по теории электрических цепей
- •Основные определения, понятия и законы в теории электрических цепей
- •Закон Омадля участка цепи, не содержащего эдс:
- •Законы Кирхгофа
- •Цепи однофазного синусоидального тока
- •Среднее и действующее значение периодической функции
- •Элементы r,l,Cв цепях синусоидального тока
- •Сопротивление (r)
- •Индуктивность (l)
- •Ёмкость (с)
- •Изображение синусоидальных функций времени (напряжение, сила тока, мощности) векторами на комплексной плоскости
- •Основы символического или комплексного расчета цепей синусоидального тока
- •Резонанс напряжений
- •Параллельное соединение элементов r,l,c
- •Проводимости
- •Резонанс токов
- •Частотные характеристики параллельного колебательного контура
- •Мощности
- •Выражение мощности в комплексной форме
- •Передача энергии от активного двухполюсника к пассивному
- •Коэффициент мощности
- •Методы расчета сложных цепей
- •Применение законов Кирхгофа для расчета разветвленных цепей
- •Метод контурных токов
- •Метод узловых потенциалов
- •Метод двух узлов
- •Принцип наложения, метод наложения
- •Входные и взаимные проводимости
- •Свойство взаимности
- •Преобразование треугольника сопротивлений в эквивалентную звезду и обратное преобразование
- •Метод эквивалентного генератора (активного двухполюсника)
- •Трехфазные цепи
- •Трехфазный генератор
- •Способы соединения фаз генератора и нагрузки звездой и треугольником
- •Соединение фаз генератора и приемника четырехпроводной звездой
- •4.2.2. Соединение фаз генератора и приемника треугольником.
- •Режимы работы трехфазных цепей
- •Соединение «звезда-звезда» с нулевым проводом и без нулевого провода
- •1. Симметричная нагрузка
- •2. Несимметричная нагрузка
- •3) Обрыв фазы
- •4) Короткое замыкание фазы
- •5) Разнородная нагрузка
- •Соединение потребителей «треугольником»
- •Мощность трехфазной цепи
- •Измерение мощности в трехфазных цепях
- •Метод симметричных составляющих
- •Фильтры симметричных составляющих
- •Получение вращающегося Магнитного поля
- •Пульсирующее магнитное поле
- •Вращающееся магнитное поле системы двух катушек
- •Вращающееся магнитное поле системы трёх катушек
- •Цепи со взаимной индуктивностью
- •Эдс взаимоиндукции
- •Расчет цепей при наличии взаимной индуктивности
- •Последовательное согласное соединение катушек
- •Последовательное встречное соединение
- •Параллельное согласное соединение
- •Параллельное встречное соединение
- •Расчет разветвлённых цепей при наличии взаимной индуктивности
- •"Развязывание" магнитосвязанных цепей
- •Линейный (воздушный) трансформатор
- •Вносимое сопротивление трансформатора
- •Несинусоидальные токи
- •Разложение периодической функции в тригонометрический ряд
- •Амплитудное, среднее и действующее значения периодических несинусоидальных функций
- •Коэффициенты, характеризующие форму несинусоидальных периодических функций
- •Мощность периодических несинусоидальных токов
- •Несинусоидальные функции с периодической огибающей
- •Модуляция
- •Резонансные явления в цепях с несинусоидальными источниками
- •Методика расчета цепей с несинусоидальными источниками
- •Высшие гармоники в трехфазных цепях
- •Высшие гармоники при соединении фаз источника и приемника звездой:
- •Высшие гармоники при соединении фаз генератора и приемника треугольником
Линейный (воздушный) трансформатор
Воздушный трансформатор является классическим примером линейной цепи, имеющей индуктивную связь.
Рис.6.97. Схема линейного трансформатора
Полные магнитные потоки, создаваемые токами катушек, можно представить как сумму магнитного потока Φ12 илиΦ21, сцепленного с витками другой катушки и потока рассеянияΦs1илиΦs2, т.е.Φ11 = Φ21 + Φs1 иΦ22 = Φ12 + Φs2.
Индуктивности катушек:
,128(6.125)
,129(6.126)
где Ls1, Ls2индуктивности рассеяния.
,130(6.127)
.131(6.128)
Вводится понятие коэффициента трансформации, который представляет собой отношение числа витков первичной обмотки к числу витков вторичной обмотки .
С учетом заданных положительных направлений токов и напряжений в обмотках составим уравнения электрического равновесия для трансформатора, выбрав направление обхода в катушках по часовой стрелке.
;
.132(6.129)
Преобразуем данные уравнения следующим образом:
;
.
Перегруппируем слагаемые:
;
.133(6.130)
Полученная система уравнений позволяет построить схему замещения воздушного трансформатора.
Рис.6.98. Схема замещения линейного трансформатора
Индуктивные элементы (L1 M)и(L2 M)замещают в реальном трансформаторе индуктивности потокорассеяния, при условии, что количества витков катушек равные (n = 1).
;
Сопротивление R1иR2замещают активное сопротивление проводов катушек. Индуктивный элементМзамещает в трансформаторе поток взаимной индукции.
В полученной схеме отсутствует магнитная связь между катушками, и теперь они соединены электрически. Однако в подавляющем числе случаев W1не равноW2и поэтому прибегают к составлению приведенной схемы замещения трансформатора, для которой параметры вторичной цепи приводятся к первичной. Для реализации такого приведенияумножается наn, аделится наn.
Вновь преобразуем исходные уравнения:
;
.
Аналогичного рода преобразования:
;
.
Перегруппируем слагаемые:
;
.134(6.131)
На основании системы уравнений ( 6 .131) составим схему замещения трансформатора:
Рис.6.99. Схема замещения воздушного трансформатора при
различных количествах витков в катушках
.
носит название намагничивающего тока холостого хода трансформатора. Смысловое содержание параметров схемы замещения остается тем же.
Вносимое сопротивление трансформатора
Пусть к выходным зажимам трансформатора подключен приемник с сопротивлением Zн.
Zн = Rн + jXн;
Рис.6.100. Схема нагруженного трансформатора
Вновь составим систему уравнений для данной цепи по законам Кирхгофа с учетом выбранного направления обхода.
135(6.132)
Выразим из второго уравнения ток и подставим его в первое уравнение. Так как, то получим следующее выражение для тока:
.
Подставляя его в первое уравнение, получим:
;136(6.133)
.
Проведя ряд алгебраических преобразований, получим следующее выражение для тока :
.
Обозначим:
,137(6.134)
,138(6.135)
где Rвн иXвн – соответственно активное и реактивное вносимые сопротивления трансформатора.
Тогда окончательно имеем:
139(6.136)
Физически вносимое сопротивление представляет собой такое сопротивление, включенное последовательно с первичной обмоткой, которое позволяет учесть влияние тока нагрузки на ток.
Построим векторную диаграмму трансформатора под нагрузкой.
Пусть в качестве нагрузки используется активно-индуктивный потребитель н > 0, для построения диаграммы используем составленную выше систему уравнений ( 6 .132). Построение целесообразно начать с тока, совместив его для определенности с осью вещественных чисел.
Рис.6.101.Векторная диаграмма трансформатора под нагрузкой