- •3. Переменный ток
- •3.1. Синусоидальный ток
- •Основные характеристики синусоидального тока
- •4. Среднее значение синусоидального тока определяется как среднее арифметическое значение соответствующей величины за полпериода.
- •3.2. Представление синусоидальных величин в виде вращающихся векторов. Векторные диаграммы
- •Рассмотрим практическое применение этого положения
- •3.3. Протекание синусоидального тока по r, l, c
- •1. Синусоидальный ток в цепи с резистивным элементом
- •2. Синусоидальный ток в цепи с индуктивным элементом
- •3.3.3. Синусоидальный ток в цепи с емкостным элементом
- •3.4. Последовательное соединение r, l, c
- •Свойства последовательно соединённых элементов
- •3.5. Параллельное соединение r, l, c
- •3.6. Эквивалентные преобразование в цепи синусоидального тока
- •3.7. Расчет разветвленных цепей синусоидального тока методом проводимостей
- •3.8. Методы построения векторных диаграмм
- •П ример 3.4. Рассмотрим порядок построения векторной диаграммы на примере 3.3., расчета электрической цепи, изображенной на рисунке 3.36.
- •3.9. Мощность в цепях синусоидального тока
- •3.9.1. Мгновенная мощность
- •3.9.2. Активная мощность
- •3.9.3. Реактивная мощность
- •3.9.4. Балансы мощностей для различных цепей
- •Коэффициент мощности и его значение
- •Символический метод расчета цепей синусоидального тока (метод комплексных амплитуд)
- •3.10.1. Понятие комплексных векторов
- •3.10.2. Основные операции с комплексными числами Основные формы записи комплексных векторов
- •Основные операции с комплексными векторами
- •Пример 3.8. Допустим, имеем четыре комплексных числа
- •Необходимо выполнить различные операции сложения, вычитания, умножения и деления комплексных чисел.
- •3.10.3. Основы символического метода
- •3.10.4. Примеры расчета различных цепей символическим методом
- •3.10.5. Топографические диаграммы
- •3.10.6. Топографические диаграммы для различных цепей
- •3.10.7. Комплексная мощность
- •3.10.8 Балансы мощностей в комплексной форме для различных цепей
- •Двухполюсники
- •3.11.1. Пассивный двухполюсник
- •3.11.2. Активный двухполюсник
- •Для получения комплекса эдс направляем по оси действительных чисел.
- •3.12. Резонансные явления в электрических цепях
- •3.12.1. Резонанс напряжений
- •3.12.2. Частотные характеристики последовательного контура
- •3.12.3. Резонанс токов
- •3.12.4. Частотные характеристики параллельного контура
- •3.12.5. Понятие о резонансе в сложных цепях
3.12.3. Резонанс токов
Резонанс токов можно наблюдать в цепи с параллельным соединением r, L, C. Рассмотрим идеальный контур (рис. 3.79):
Согласно условию резонанса: b = bL - bC = 0 => bL = bC.
Резонансная частота идеального контура:
Вычертим векторную диаграмму (рис. 3.80):
Токи в ветвях могут быть больше тока общего контура. При резонансе токов реактивная составляющая тока циркулирует внутри схемы (отсюда название резонанса токов).
Р ассмотрим условие резонанса в реальной цепи (рис. 3.81) с параллельным соединением rL и rC.
Реактивные проводимости параллельных ветвей.
При противоположные по фазе реактивные составляющие токов (рис. 3.82) равны.
Так как по условия резонанса bL = bC, то
Если решить это уравнение относительно , то мы можем получить выражение для р:
где
Резонанс в этом случае возможен, когда:
r1 > и r2 > , или r1 < и r2 < .
Если r1 = r2 = , то резонанс имеет место при всех частотах.
Если r1 = r2, то = о.
3.12.4. Частотные характеристики параллельного контура
Построим резонансную кривую тока в неразветвленной части параллельного контура при постоянном напряжении источника питания для идеального случая (рис. 3.83)
На рисунке 3.84, показаны частотные характеристики проводимости ветвей и и входной проводимости цепи . Ток , поэтому кривая в соответствующем масштабе и есть резонансная кривая .
При изменении частоты от 0 до эквивалентная проводимость , т.е. индуктивная, и изменяется от до 0. При наступает резонанс токов, , , и . При возрастании частоты от до входная проводимость , т.е. емкостная, и изменяется от 0 до .
В общем случае при сопротивлениях и , не равных нулю (рис. *.*), входящая активная проводимость цепи отлична от нуля при любой частоте, поэтому ток ни при одном значении частоты не равен нулю. При условии и зависимость при имеем минимум, причем этот минимум наблюдается при частоте, отличающейся от резонансной частоты. Максимум полного входного сопротивления получается при частоте, при которой , а резонанс имеет место при частоте, для которой или . Чем меньше и , тем меньше минимальное значение тока , тем ближе значение часты, при которой наблюдается минимум тока, к резонансной частоте и тем больше график похож на кривую при (рис. *.*).
При условии и ток при любой частоте одинаков. Зависимость не имеет ни максимума, ни минимума и графически представляется прямой, параллельной оси абсцисс.
Анализ показывает, что при условии и кривая при некотором значении частоты достигает максимума.