- •1.Основні поняття і символіка:
- •2.Заміна змінних.
- •Тема 1.2. Рівняння гіперболічного типу
- •1. Рівняння коливання струни.
- •2. Задача Коші для нескінченної струни.
- •3. Вільні коливання напівнескінченної струни.
- •4. Вільні коливання скінченої струни.
- •5. Вільні коливання прямокутної мембрани.
- •5.1 Крайова задача.
- •6.Рівняння Бесселя. Функції Бесселя.
- •2.Подача коефіцієнтів через г-функцію.
- •7. Коливання круглої мембрани.
- •8.Одномірне рівняння теплопровідності. Задача Коші.
- •Можна довести, що функція (а) задовольняє одномірне рівняння теплопровідності, через це називається фундаментальним розв’язком рівняння теплопровідності.
- •Точковий імпульс.
- •9.Теплопровідність у скінченому стержні.
- •9.1 Крайова задача
- •9.2 Двовимірне і тривимірне рівняння теплопровідності.
- •10. Еліптичні рівняння.
- •10.1 Задача Діріхле.
- •10.1.1 Задача Діріхле для круга.
- •10.1.2 Задача Діріхле для кулі.
- •10.1.3 Розв’язання задачі Діріхле.
- •11. Метод функції Гріна для задачі Діріхле
- •12. Функція Гріна.
- •13. Задача Діріхле для кулі (метод функції Гріна). Знайти гармонічну в кулі функцію, яка на поверхні кулі дорівнює
- •14.Задача Діріхле для напівпростору.
- •15. Задача Штурма-Ліувілля.
- •16. Одна спеціальна крайова задача.
Точковий імпульс.
Границя фізичного імпульсу при називається точковим імпульсом.
вибираємо так, щоб . Якщо
- функція Гріна для рівняння теплопровідності.
Точковий імпульс вказує розподіл температури в нескінченному стержні, якщо в початковий момент в точці поставити теплове джерело з потужністю 1.
В границі функція, графік якої зображена на рис.1, переходить в так звану - функцію Дірака.
- функція задовольняє певні властивості.
1.
2. .
Висновок.
При розв’язанні задачі Коші для одномірного рівняння теплопровідності виникає необхідність введення нових функцій (узагальнених).
9.Теплопровідність у скінченому стержні.
Якщо стержень скінчений (деякий відрізок осі ), то для постановки задачі про поширення тепла в ньому, крім рівняння
, (1)
початкової умови , (2)
потрібно задати тепловий режим на кінцях стержня, тобто при і , який визначається межовими умовами
, (3)
тому задача носить назву крайової задачі.
9.1 Крайова задача
Припускаємо, що бічна поверхня стержня тепло ізольована і
Умова говорить, що температура на лівому кінці підтримується і дорівнює 0.Умова (3) говорить про теплообмін на правому кінці.
Знак «-» вказує на те, що градієнт температури спрямований по внутрішній нормалі до поверхні. Швидкість зміни температури вздовж стержня пропорційна різниці температур стержня і середовища.
l- довжина стержня.
0 l x
Це одна з найпростіших крайових задач для розповсюдження тепла у скінченому стержні. Розв’язується задача методом Фур’є.
Метод Фур’є.
Шукається функція , яка залежить від двох змінних
;
після виконання необхідних процедур дістанемо:
Використаємо межові умови:
1)
2)
Власні числа подаються через корені трансцендентного рівняння:
|
Отримали трансцендентне рівняння, яке має безліч коренів, які вказують на власні числа
y
V
- корені рівняння
- відповідні значення
.
Дістанемо зчисленну множину розв’язків :
.
Розв’язком рівняння буде також функція
Використовуємо початкову умову(2):
- коефіцієнти Фур’є для функції за системою , на відрізку від 0 до .
Можна довести, що система функцій ортогональна на відрізку
Множимо зліва і справа останню рівність на і інтегруємо:
.
. (**)
Висновок:
Розв’язок крайової задачі для скінченого стержня подається у формі ряду (*), де подаються формулою (**).