- •1.Основні поняття і символіка:
- •2.Заміна змінних.
- •Тема 1.2. Рівняння гіперболічного типу
- •1. Рівняння коливання струни.
- •2. Задача Коші для нескінченної струни.
- •3. Вільні коливання напівнескінченної струни.
- •4. Вільні коливання скінченої струни.
- •5. Вільні коливання прямокутної мембрани.
- •5.1 Крайова задача.
- •6.Рівняння Бесселя. Функції Бесселя.
- •2.Подача коефіцієнтів через г-функцію.
- •7. Коливання круглої мембрани.
- •8.Одномірне рівняння теплопровідності. Задача Коші.
- •Можна довести, що функція (а) задовольняє одномірне рівняння теплопровідності, через це називається фундаментальним розв’язком рівняння теплопровідності.
- •Точковий імпульс.
- •9.Теплопровідність у скінченому стержні.
- •9.1 Крайова задача
- •9.2 Двовимірне і тривимірне рівняння теплопровідності.
- •10. Еліптичні рівняння.
- •10.1 Задача Діріхле.
- •10.1.1 Задача Діріхле для круга.
- •10.1.2 Задача Діріхле для кулі.
- •10.1.3 Розв’язання задачі Діріхле.
- •11. Метод функції Гріна для задачі Діріхле
- •12. Функція Гріна.
- •13. Задача Діріхле для кулі (метод функції Гріна). Знайти гармонічну в кулі функцію, яка на поверхні кулі дорівнює
- •14.Задача Діріхле для напівпростору.
- •15. Задача Штурма-Ліувілля.
- •16. Одна спеціальна крайова задача.
4. Вільні коливання скінченої струни.
Вважаємо що струна має довжину і закріплена на кінцях. Лівий кінець в початку координат.
Задача.
Знайти розв’язок рівняння,
який задовольняє такі крайові умови:
Метод розв’язання.
Метод Фур’є (метод відокремлення змінних).
1) Розв’язок шукаємо у формі добутку функцій від x і t:
Ліва частина залежить тільки від , а права тільки від . Вони рівні між собою. Тому кожна частина є сталою:
Можливі випадки:
Неважко довести, що у випадках а), б) і коливань немає. Розглянемо в) покладемо , тоді
Дістали два лінійні диференціальні рівняння 2-го порядку з сталими коефіцієнтами.
а) - характеристичне рівняння для першого;
б) - характеристичне рівняння для другого;
Довільні сталі знаходимо з початкових умов, а із крайових.
2) Спочатку використовуємо крайові умови.
а)
(коливань немає).
Якщо тоді
б) Розглянемо другу умову:
таким чином, для знаходження дістали рівняння:
(коливань немає)
або підставляємо в та
Внаслідок довільності коефіцієнтів в останній формулі вважаємо n=1,2,3...
Оскільки рівняння однорідне, то лінійна комбінація одержаних розв’язків є також розв’язком. У нашому випадку дістаємо ряд.
3) Початкові умови :
а)
Остання рівність означає, що є коефіцієнтами Фур’є функції , розкладеної в ряд за синусами, тому
б)
Ця рівність означає, що числа є коефіцієнтами Фур’є для функції , розкладеної на за синусами, тому
Звідси
Висновок.
Розв’язок даної крайової задачі подається у вигляді ряду:
Коефіцієнти якого знаходимо за формулами
5. Вільні коливання прямокутної мембрани.
Основні поняття
О.1. Мембраною називається матеріальна пластина яка не чинить опору згинанню і діє тільки на розтяг.
О.2. Функції і називаються ортогональними в області D, якщо .
О.3. Інтеграл від квадрата функції по області D, називається квадратом норми функції .
Функція називається нормованою, якщо її норма дорівнює 1.
О.4. Система функцій (*) називається ортогональною в області D , якщо кожні дві з них ортогональні в області D.
О.5. Система називається нормованою, якщо кожна функція нормована.
О.6. Система називається ортонормованою, якщо вона ортогональна і нормована.
О.7. Функція називається періодичною:
- по змінній x, якщо ;
– по змінній y, якщо .
О.8.Функція називається періодичною по обох змінних , якщо .
Традиційно: .
О.9. Нехай функція задана в прямокутнику із сторонами і в області : функція f продовжена в область непарним способом ; аналогічно продовжимо функцію f непарним способом в область .
Подвійним рядом Фур’є функції за системою називається ряд - , де .
y
l
-l l x
-l
Зауваження.
Якщо функція задана лише в області D і її продовжити на всю область D непарним способом, то .
y
C B
l
l x
0 A
Можна довести, що вільні коливання прямокутної мембрани подаються рівнянням: