- •1.Основні поняття і символіка:
- •2.Заміна змінних.
- •Тема 1.2. Рівняння гіперболічного типу
- •1. Рівняння коливання струни.
- •2. Задача Коші для нескінченної струни.
- •3. Вільні коливання напівнескінченної струни.
- •4. Вільні коливання скінченої струни.
- •5. Вільні коливання прямокутної мембрани.
- •5.1 Крайова задача.
- •6.Рівняння Бесселя. Функції Бесселя.
- •2.Подача коефіцієнтів через г-функцію.
- •7. Коливання круглої мембрани.
- •8.Одномірне рівняння теплопровідності. Задача Коші.
- •Можна довести, що функція (а) задовольняє одномірне рівняння теплопровідності, через це називається фундаментальним розв’язком рівняння теплопровідності.
- •Точковий імпульс.
- •9.Теплопровідність у скінченому стержні.
- •9.1 Крайова задача
- •9.2 Двовимірне і тривимірне рівняння теплопровідності.
- •10. Еліптичні рівняння.
- •10.1 Задача Діріхле.
- •10.1.1 Задача Діріхле для круга.
- •10.1.2 Задача Діріхле для кулі.
- •10.1.3 Розв’язання задачі Діріхле.
- •11. Метод функції Гріна для задачі Діріхле
- •12. Функція Гріна.
- •13. Задача Діріхле для кулі (метод функції Гріна). Знайти гармонічну в кулі функцію, яка на поверхні кулі дорівнює
- •14.Задача Діріхле для напівпростору.
- •15. Задача Штурма-Ліувілля.
- •16. Одна спеціальна крайова задача.
5.1 Крайова задача.
Знайти розв’язок рівняння
якщо:
Задані початкові умови
- початкова форма мембрани;
- початкова швидкість точок мембрани;
- межові умови. Край мембрани закінчений
Розв’язання (метод відокремлення змінних, метод Фур’є)
1)
2) ; поділимо на , отримаємо
(при , коливань немає), це рівняння розпадається на два:
і .
3) Використаємо крайові умові для знаходження .
а) ОА: у=0; ;
б) СВ: ;
в)
г)
(*)
(1)
Оскільки рівняння лінійне, однорідне, то лінійна комбінація за двома індексами буде розв’язком рівнянь.
.
4) Використовуємо початкові умови і знаходимо коефіцієнти та
а)
. (3)
Аналогічно, про диференціювавши по t, знаходимо
. (4)
Висновок:
Розв’язок крайової задачі подається у вигляді подвійного ряду (2) за синусами, де коефіцієнти знаходяться за формулами (3), (4), а - за формулою ( ).
Фізична інтерпретація розв’язку.
(*)
Власні функції утворюють ортогональну систему власних функцій прямокутної мембрани.
Частоти , що визначаються формулою (*), називаються власними
частотами прямокутної мембрани, а коливання (1) - її власними
коливаннями.
Коливання, які відповідають власним частотам, називаються обертонами
Розглянемо випадок тоді
Лінії, точки в яких не коливаються, називаються вузловими лініями.
З’ясуємо, де які лінії вузлів,
Вузлові лінії будуть:
а) паралельні координатним осям
б) мати складну форму
Власні коливання являють собою стоячу хвилю для прямокутної мембрани. Кожна точка х,у здійснює гармонічне коливання з частотою
і амплітудою причому всі точки мембрани одночасово досягають свого максимального відхилення в ту чи іншу сторону. Наприклад, форма мембрани при коливаннях в
момент коли точки досягають свого максимального відхилення вгору
зображено на рис.1.
Точки, в яких мембрана відхиляється максимально вгору (вниз),
називаються пучностями.
На малюнку зображено стоячі хвилі в той момент, коли всі її
точки досягають найбільшого відхилення.
Наступні стоячі хвилі мають більш складний вигляд.
У випадку кратних власних значень вузлові лінії часто називають
Фігурами Лісажу.
Приклад.
Розглянемо коливання квадратної мембрани (m=l), всім точкам якої (не рахуючи, звичайно, точок межі) надаються однакові початкові швидкості . Тоді будемо мати початкові умови: тобто
За формулою буде , а по формулі :
Якщо хоч один з індексів чи - парний, то цей вираз рівний нулю. Тому покладемо , , , і знайдемо, що відмінні від нуля коефіцієнти
Таким чином,