- •1.Техническая тд как теоретическая основа теплоэнергетики.
- •2.Первый закон термодинамики как закон сохранения и превращения энергии
- •3.Термодинамические свойства и процессы идеального газа
- •4.Смеси (смесь) идеальных газов
- •5.Обратимые и необратимые процессы.
- •6.Возрастание энтропии изолированной системы
- •7.Эксергия как мера работоспособности системы
- •8.Статистический смысл второго закона тд
- •9.Характеристические функции и дифференциальные уравнения
- •10.Формулировки и аналитическое выражение третьего закона тд гипотеза планка абсолютная энтропия
- •10.Третий закон тд
- •Отметим, что в модели идеального газа т. Н. Места нет!
- •Закон Дальтона нарушается
- •13. Вириальное уравнение состояния для умеренно сжатых газов.
- •14. Принцип соответственных состояний и подобие
13. Вириальное уравнение состояния для умеренно сжатых газов.
Важность уравнения состояния вещества вообще и реальных газов в частности:
Определяют состояние рабочего тела: его положение в системе ТД-координат (ТД-параметров)
Определяют производные термических величин и интегралы от них
УС считается удовлетворительтным, если:
точно описывает зависимость F(p,v,T)
позволяет при помощи ДУ ТД вычислить калорические величины (h, c, u, s и т.д.)
Единственной теоретически обоснованной формой УС газа является вириальное УС:
pV/RT=1+B/V+C/V2+D/V3+ ...
V - объем 1 моля, см3/моль
B, C, ... - вириальные коэффициенты (второй, третий, ...), зависят от Т и не зависят от p и плотности (концентрации): слагаемые описывают поправки на неидеальность, обусловленные двойными, тройными и т.д. взаимодействиями частиц газа (молекул и т.д.)
при V→∞: УС ИГ
Уравнение Майера-Боголюбова Н.Н.:
B и j - вириальные коэффициенты,
j выражают потенциальную энергию взаимодействия молекул данного газа в зависимости от Т и v.
ПП подчиняется уравнением состояния РГ. При очень низких p и высоких Т для приближенных расчетов можно пользоваться уравнением ИГ и уравнением В-д-В.
Но в реальной наиболее широко используемой области: при давлениях несколько десятков МПа и Т порядка несколько сотен градусов Цельсия необходимо пользоваться другими:
Наиболее точным является уравнение Вукаловича-Новикова (учитывает образование ассоциаций молекул)
Для ПП из “двойных молекул”:
c и m - постоянные величины, определяющие свойства двойных молекул.
Одна из конкретных ф-л В-Н, которой можно пользоваться имеет вид:
(p + 63/v2)(v - 0,001) = RT (1 - 485000/3,5 v T)
p - в кгс/м; v - в м3 /кг
УРАВНЕНИЕ ВАН-ДЕР-ВААЛЬСА И ЕГО АНАЛИЗ
Отличие РГ от ИГ:
молекулы имеют конечные размеры (не материальные точки)
взаимодействую друг с другом на расстоянии (а не только при ударе)
обладают колебательной энергией (а не только поступательной и вращательной) и число кол.ст.св. в принципе не ограничено (оно строго не определено).
Отсюда: чем больше плотность (т.е. чем меньше v - удельный объем) тем более “реальнее” газ (тело).
твердое тело – Umin>kT (молекулы не расходятся, только колеблются)
жидкость – Umin=kT (молекулы не расходятся, только смещаются)
газ – Umin<kT (молекулы не соединяются)
(p+a/v2)(v-b)=RT
Для каждых p и T имеется три корня:
при относительно низких Т и p: все три корня действительные
при высоких: один действительный и два мнимых
в критической точке: все три корня равны друг другу.
p v - диаграмма:
Im-перегретая жидкость (снижение давления).
IIn-переохлажденный пар (медленное сжатие).
В 2-х фазной области:
Для реальных газов прямая - ac
Для ВдВ-газа - кривая – ab1b2c (это модель!)
НО: есть и реальное … подтверждения модели (качественное совпадение хода процесса..
При очень медленном нагреве жидкостей или охлаждении пара могут возникнуть т.н. метастабильные состояния).
Примеры:
перегретая на 30…500 жидкость – ab1 (не кипящая) (для очень чистых, обезгаженных жидкостей) (может неожиданно закипеть и температура ее сразу падает до Т кипения)
переохлажденный пар – b2c (не сконденсированный)
участки ab реально не достигаются
Параметры критической точки: дважды продифференцировав уравнение ВдВ по v при постоянной Т.
2pk = (1/27)(a/b ); vk = 3b; Tk = (8/27)(a/bR)
Это позволяет находить a и b по критическим параметрам:
b=(1/8)(RT2k/pk); a=(27/64)(RT2k/pk )
и получить приближенное уравнение состояния для ряда реальных газов.
Критические параметры - характеризуют молекулярные свойства веществ и имеют важное практическое значение.
Физический смысл a и b:
a - характеризует величину сил притяжения.
b - уменьшение объема, “занимаемого” газом, вызванное конечным размером молекул (равна учетверенному собственному объему всех молекул данного газа и представляет собой “сферу непроницаемости”)
Аддитивны: если молекулы газа состоят из атомов различных веществ, то:
∫a=∑∫a
b=∑b
Уравнение ВдВ - удовлетворительно только в области далекой от состояния насыщения (для теплотехнических расчетов почти не применяется)