- •Опорные конспекты лекций по дисциплине
- •Лектор: доц. Каф. Пр-1, к.Ф.- м.Н. Игорь Михайлович Колдаев.
- •Рекомендуемая литература:
- •Дополнительная литература:
- •Тема 1. Введение. Пассивные фотометирические методы.
- •1. Объект и предмет научного исследования; модели электромагнитного излучения
- •2. Научное исследование, его цели, задачи и этапы; принцип и метод научного исследования
- •3. Систематизация оптических методов исследований, критерии качества оптического метода
- •4 Взаимосвязь световых и энергетических параметров излучения.
- •5 Типовые погрешности оэип, погрешности косвенных измерений
- •6 Способы измерения основных фотометрических параметров. Светомерный шар
- •7 Способы измерения силы света удаленного источника и яркости объекта
- •8 Способы сравнения оптических параметров объекта с мерой
- •9 Фотоплетизмография в исследованиях медико-биологических объектов
- •Задачи к теме 1.
- •Тема 2. Активные фотометрические методы
- •10 Концентрационная колориметрия в исследованиях веществ
- •11 Оптическая плотность, ее аддитивность.
- •12 Спектрофотометрический анализ многокомпонентных систем
- •13 Оксигемометрия
- •14 Комбинированные методы: фото-каллориметрия, способы термо – оптические и оптико – акустические способы регистрации сигнала
- •15 Систематизация и классификация приборов фотометрии; визуальный фотометр, фотоэлектрические фотометры.
- •1 6. Влияние отклонений от закона Бугера - Бера – Ламберта на результаты колориметрических исследований
- •17 Нефелометрические методы исследований веществ и окружающей среды
- •18 Турбидиметрия в исследованиях дисперсных сред
- •19 Методы микроскопии в исследованиях рассеивающих сред
- •Задачи к теме 3
- •Тема 3 Спектральные методы научных исследований
- •20 Цели, задачи, классификация методов и областей спектрального анализа
- •21 Классификация спектральных элементов и приборов
- •22 Развитие атомно–эмиссионной спектроскопии
- •23 Естественная ширина спектральных линий
- •24 Приборы атомно - эмиссионной спектроскопии
- •25 Принципы атомно-абсорбционной спектроскопии
- •26 Приборы абсорбционной спектроскопии
- •27 Молекулярная спектроскопия
- •Задачи к теме 3
- •Тема 4 Люминесцентные и лазерные методы
- •28 Принципы люминесцентной спектроскопии, сравнение люминесцентных и спектральных методов.
- •29 Количественный люминесцентный анализ
- •30 Методы спектроскопии комбинационного рассеяния
- •31 Лазерные спектрометры, области лазерной спектроскопии
- •32 Лазерные методы исследования сверхбыстрых процессов на примере динамики белков
- •33 Принципы рефрактометрии; молекулярная рефракция, формула Лорентц - Лоренца.
- •34 Систематизация методов и приборов рефрактометрии
- •Способы определения направления луча:
- •35 Принципы интерферометрии и голографических исследований
- •36 Волоконно-оптические и интегрально-оптические интерферометрические датчики
- •37 Классические интерферометры в научных исследованиях
- •Задачи к теме 4
- •Тема 5 Поляризационные, эллипсометрические и квантовые методы
- •38 Систематизация поляризационных исследований
- •39 Поляриметрия
- •40 Спектрополяриметрический анализ; законе Био
- •41 Приборы на основе интерференционно-поляризационных явлений
- •42 Исследование двулучепреломляющих сред
- •43 Люминесцентно – поляризационный анализ
- •44 Эллипсометрия в исследованиях поверхностных слоев и пленок
- •45 Квантовые методы исследования нанообъектов
- •Задачи к теме 5
- •Экзаменационные вопросы
- •Объект и предмет научного исследования; модели электромагнитного излучения.
18 Турбидиметрия в исследованиях дисперсных сред
Турбидиметрия – это оптический метод исследования неоднородных (дисперсных) сред, основанный на совокупности принципов рассеяния и поглощения излучения.
Если αр - показатель рассеяния, то ослабленный за счет рассеяния поток:
Фр = Ф0 e-αрх
Величина потока, ослабленного совокупностью рассеяния и поглощения:
Ф1 = Фр e-αх = Ф0 e-(αрх + αх) = Ф0 e –γ х
где αр +α =γ – показатель совокупного ослабления
Учитывая, что совокупная оптическая плотность среды, легко определить:
c= Dр /εт l
здесь εт – молярный турбидиметрический коэффициент ослабления.
Удельный показатель ослабления для взвеси частиц определяется по формуле:
εт = πr2;
где r – размер частиц.
Подставив это значение в формулу Бугера–Ламберта-Бера и решив его относительно размера частиц, найдем:
Таким образом, удается определять среднестатистический размер взвешенных частиц, либо их концентрацию. Широко известен ряд фотоэлектрических колориметров-нефелометров компенсационного типа ФЭК (например ФЭК-60 и др.). Типовая схема колориметра-нефелометра типа ФЭК содержит:
1 и 2 – кюветы,
3 – щелевые диафрагмы, 4 – источник света,
5 – спектральный светофильтр, 6,7 и 8 – оптическая система,
9 – фотоприемники,
10 – электроника,
11 – оптический клин-компенсатор.
19 Методы микроскопии в исследованиях рассеивающих сред
Турбидиметрические и нефелометрические методы используются не только для исследования и контроля системно и для пересчета отдельных частиц применением микроскопии. Разрешение светового микроскопы света недостаточно для распознания мелких рассеивающих частиц размерами менее сотен нм. Коллоидные частицы не наблюдаются с помощью обычного оптического микроскопа.
Рассеянный свет можно наблюдать сбоку на темном фоне. Видимый сбоку луч получил название конуса Тиндаля.
С
N – число частиц в
поле зрения. Vвид
– видимый объем. V
– полный объем кюветы, где растворено
m [кг] взвеси.
В поле зрения
попадает m’= m∙
Vвид/V
[кг] взвеси. Это в объемном
выражении
Vвзв=
m’/ρ= (m∙Vвид
)/(V∙ρ),
где ρ - плотность вещества дисперсной
фазы [кг/м3]. Итак, N
–частиц в поле зрения имеют суммарный
объем Vвзв.
Тогда средний объем одной частицы
составляет
Рис.19.1. Схема щелевого ультрамикроскопа. 1 - микроскоп; 2 - камера с золем; 3 и 5- линзы; 4 – щель.
Излучение дуговой лампы фокусируется линзами (3 и 5) на рассеивающей системе. Рассеивающие частицы небольших размеров создают свечение в конусе Тиндаля, которое наблюдается посредством оптического микроскопа (1).
Метод ультрамикроскопии дает возможность определить средние размеры частиц. Для этого пересчитывают число частиц N в данном объеме Vвид. Средний объем частиц Vч определяется отношением суммарного объема фазы взвеси Vвзв к числу частиц взвеси N по формуле (19.1).
(19.1)
Пояснения. Если N – число частиц в поле зрения, Vвид – видимый объем, V – полный объем кюветы, где растворено m [кг] взвеси, то в поле зрения попадает m’= m∙ Vвид/V [кг] взвеси. Это в объемном выражении
Vвзв= m’/ρ= (m∙Vвид )/(V∙ρ), (19.1)
где ρ - плотность вещества дисперсной фазы [кг/м3].
где m – масса растворенного вещества, Vвид - видимый объем, V – полный объем кюветы.