- •1. Предмет и содержание тм. Статика, предмет и задачи статики. Основные понятия статики. Аксиомы статики.
- •2. Связи и реакции связей. Аксиома связей – основной принцип решения задач статики.
- •3. Теорема о равновесии 3-х непараллельных сил.
- •4. Геометрический и аналитический способы задания силы. Проекция силы на ось и на плоскость. Способ двойного проецирования силы.
- •Геометрический и аналитический способы сложения сил.
- •6. Сходящаяся система сил. Равнодействующая системы сходящихся сил.
- •7. Геометрические и аналитические условия равновесия системы сходящихся сил.
- •Момент силы относительно центра как мера вращательного действия силы. Алгебраический момент силы относительно центра.
- •Теорема об эквивалентности пар в пространстве.
- •Теорема о сложении пар в пространстве.
- •Условия равновесия системы пар на плоскости и в пространстве.
- •Лемма о параллельном переносе силы (лемма Пуансо).
- •П риведение произвольной плоской системы сил к центру. Главный вектор и главный момент произвольной плоской системы сил.
- •Частные случаи приведения произвольной плоской системы сил к простейшему виду.
- •Уравнения равновесия произвольной плоской системы сил в трех формах.
- •Частный случай плоской системы параллельных сил.
- •Сосредоточенные силы и распределенные нагрузки. Жесткая заделка.
- •Реакция заделки.
- •Равновесие системы тел. Определение реакций внешних и внутренних связей.
- •Трение скольжения. Законы трения. Коэффициент, угол, конус трения. Область равновесия.
- •Трение качения, коэффициент трения качения.
- •Задачи расчета ферм. Аналитические способы определения усилий в стержнях ферм (способ вырезания узлов, способ сечений).
- •Момент силы относительно оси. Зависимость между моментами силы относительно оси и относительно центра, лежащего на этой оси.
- •Момент силы относительно центра как вектор. Векторная формула для нахождения момента силы.
- •Приведение произвольной пространственной системы сил к центру (теорема Пуансо). Главный вектор и главный момент произвольной пространственной системы сил.
- •Инварианты произвольной пространственной системы сил.
- •Частные случаи приведения произвольной пространственной системы сил к центру.
- •Условия и уравнения равновесия произвольной пространственной системы сил. Частный случай пространственной системы параллельных сил.
- •Центр параллельных сил и его координаты.
- •Центр тяжести тела и его координаты. Способы определения положения центра тяжести.
- •Центр тяжести однородных тел. Центр тяжести объема, поверхности, линии. Примеры (центр тяжести треугольника, дуги окружности, кругового сектора).
- •Предмет и содержание кинематики. Основные понятия и задачи кинематики.
- •1. Векторный способ задания движения точки.
- •2. Координатный способ задания движения точки.
- •Естественный способ задания движения точки.
- •Определение траектории, скорости и ускорения точки при координатном способе задания движения.
- •Естественный трехгранник и естественные оси. Кривизна траектории.
- •Скорость и ускорение точки при естественном способе задания движения. Нормальное и касательное ускорения.
- •Равномерное и равнопеременное движение точки. Равномерное движение
- •Равнопеременное движение
- •Задание движения твердого тела. Поступательное движение твердого тела. Теорема о траекториях, скоростях и ускорениях точек тела при поступательном движении.
- •Вращательное движение тела вокруг неподвижной оси. Уравнение вращения. Угловая скорость и угловое ускорение. Векторное представление угловой скорости и углового ускорения.
- •Сложное движение точки. Теорема о сложении скоростей при сложном движении точки.
- •Сложное движение точки. Теорема о сложении ускорений при сложном движении точки.
- •Ускорение Кориолиса. Случай равенства нулю кориолисова ускорения.
- •Мгновенная ось вращения. Векторы угловой скорости и углового ускорения. Скорость произвольной точки тела (без доказательства).
- •Общий случай движения тела. Скорость и ускорение произвольной точки тела в общем случае (без доказательства).
- •Сложное (составное) движение твердого тела. Сложение поступательных движений.
- •Сложение мгновенных вращений твердого тела вокруг пересекающихся и параллельных осей.
- •Пара мгновенных вращений. Кинематический винт. Мгновенная винтовая ось.
1. Векторный способ задания движения точки.
Пусть точка М движется по отношению к некоторой системе отсчета Oxyz. Положение этой точки в любой момент времени можно определить, задав ее радиус-вектор г, проведенный из начала координат О в точку М.
При движении точки М вектор г будет с течением времени изменяться и по модулю, и по направлению. Следовательно, г является переменным вектором (вектором-функцией), зависящим от аргумента t: r=r(t)
Геометрическое место концов вектора r, т. е. годограф этого вектора, определяет траекторию движущейся точки.
Аналитически, как известно, вектор задается его проекциями на координатные оси.
Следовательно, зависимость г от t будет известна, если будут заданы координаты х, у, z точки как функции времени.
Вектор г может быть задан, как известно, и иными способами, например его модулем и углами с осями или проекциями на оси других систем координат. Для получения общих формул, не зависящих от того, как конкретно задан век гор г, будем исходить из векторного закона движения, представленного равенством.
2. Координатный способ задания движения точки.
Положение точки можно непосредственно определять ее декартовыми координатами х, у, z, которые при движении точки будут с течением времени изменяться. Чтобы знать закон движения точки, т. е. ее положение в пространстве в любой момент времени, надо знать значения координат точки для каждого момента времени.
, ,
Уравнения движения есть также уравнения траектории точки в параметрической форме. Параметром является время t.
(1-3)
Уравнения траектории в координатной форме получаются из уравнений (1-2) исключением параметра t. Получаются уравнения двух поверхностей , . Пересечение этих поверхностей дает кривую в пространстве – траекторию точки.
Естественный способ задания движения точки.
Естественным (или траекторным) способом задания движения удобно пользоваться в тех случаях, когда траектория движущейся точки известна заранее. Пусть кривая АВ является траекторией точки М при ее движении относительно системы отсчета Oxyz. Выберем на этой траектории какую-нибудь неподвижную точку О', которую примем за начало отсчета, и установим на траектории положительное и отрицательное направления отсчета (как на координатной оси). Тогда положение точки М на траектории будет однозначно определяться криволинейной координатой s, которая равна расстоянию от точки О' до точки М, измеренному вдоль дуги траектории и взятому с соответствующим знаком. При движении точка М перемещается в положения Mlt Мг,следовательно, расстояние s будет с течением времени изменяться. Чтобы знать положение точки М на траектории в любой момент времени, надо знать зависимость s=f(t)
- закон движения точки по траектории.
Таким образом, чтобы задать движение точки естественным способом, надо задать: 1) траекторию точки; 2) начало отсчета на траектории с указанием положительного и отрицательного направлений отсчета; 3) закон движения точки вдоль траектории в виде s=f(t)
37. Определение траектории, скорости и ускорения точки при векторном способе задания движения. Одной из основных характеристик движения точки является ее скорость относительно выбранной системы отсчета. Геометрическое место концов вектора r, т. е. годограф этого вектора, определяет траекторию движущейся точки.
Скорость точки при векторном способе задания движения
П оложение движущейся точки М относительно системы отсчета в момент времени определяется радиус-вектором . В другой момент времени точка займет положение М1 с радиус-вектором . За время радиус-вектор движущейся точки изменится на .
Средней скоростью называется отношение изменения радиус-вектора к изменению времени .
(1-4)
Скорость точки равна первой производной по времени от ее радиус-вектора.
Средним ускорением точки за время называется отношение вектора приращения скорости к изменению времени .
(2-3)
Ускорением точки в момент времени называется предел к которому стремится среднее ускорение при , стремящемся к нулю. Ускорение точки равно первой производной по времени от скорости точки или второй производной по времени от радиус-вектора.