
- •1.Свободные колебания системы без трения.
- •2. Математический и физический маятники.
- •3. Энергия гармонического колебания.
- •4. Сложение гармонических колебаний одного направления. Биения.
- •5. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний.
- •6.Затухающие колебания.
- •7.Вынужденные колебания. Резонанс.
- •8.Добротность колебательной системы.
- •9.Различные формы записи уравнения состояния идеального газа.
- •10.Уравнение адиабаты идеального газа.
- •11.Рaбота газа при адиабатическом процессе.
- •12.Теплоемкость идеального газа при политропическом процессе, ее связь с Ср и Сv.
- •13.Уравнение Ван-дер-Ваальса.
- •14.Изотермы Ван-дер-Ваальса.
- •15.Внутренняя энергия идеального и ван-дер-ваальсовского газов.
- •16.Основные законы (начала) термодинамики.
- •17.Число ударов молекул газа о стенку.
- •18.Газокинетический вывод выражения для давления газа на стенку.
- •19.Функция распределения вероятностей. Ее свойства.
- •20.Функция распределения вероятностей. Средние зачения.
- •21.Распределение Максвелла.
- •22.Распределение молекул по компонентам скорости.
- •23.Средняя арифметическая, средняя квадратичная и наиболее вероятная скорости молекул.
- •24.Средняя энергия молекул.
- •25.Распределение Больцмана.
- •26.Экспериментальное определение скоростей молекул и атомов.
- •27.Теплоемкость идеального газа при постоянном объеме и при постоянном давлении.
- •28.Кпд тепловой машины. Кпд цикла Карно. Теорема Карно.
- •29.Энтропия и ее свойства.
- •30.Энтропия идеального газа.
- •31.Физические типы кристаллических решеток.Теплоемкость кристаллов. Закон Дюлонга-Пти.
- •32.Давление под изогнутой поверхностью жидкости. Жидкость в капилляре.
- •33.Поверхностное натяжение. Формула Лапласа.
- •34.Пересыщенные пар и перегретая жидкость.
- •35.Уравнение Клапейрона-Клаузиуса.
- •36.Тройная точка. Диаграмма состояния.
- •42.Теплопроводность газов. Газокинетический вывод выражения для коэффициента теплопроводности.
- •37.Средняя длина свободного пробега молекул.
- •38.Вязкость газов. Газокинетический вывод выражения для коэффициента вязкости.
- •39. Работа, совершаемая идеальным газом при политропическом процессе. Частные случаи.
- •40.Диффузия газов. Газокинетический вывод выражения для коэффициента диффузии.
- •41.Первый и второй законы Фика, уравнение диффузии.
- •1.Свободные колебания системы без трения.
- •2.Математический и физический маятники.
32.Давление под изогнутой поверхностью жидкости. Жидкость в капилляре.
Молекулы поверхностного слоя втягиваются
внутрь
объема жидкости, вследствие чего
поверхностный слой оказывает молекулярное
давление на жидкость. Если же поверхность
жидкости по каким-либо причинам
искривлена, то силы поверхностного
натяжения, действующие на молекулы
направлены
под углом и уже не компенсируют друг
друга, а их результирующая направлена
в центру кривизны поверхности и оказывает
на поверхность дополнительное
молекулярное давление Δр.
Вычислим добавочное давление для
сферической поверхности жидкости –
для сферической капли радиуса R.
Мысленно разобьем шар на 2 произвольных
полушария. Из-за поверхностного натяжения
оба полушария притягиваются друг к
другу с силой:
;
Эта сила прижимает друг к другу оба
полушария по поверхности
и, следовательно, обуславливает
дополнительное давление:
.
Если имеем дело с произвольной
поверхностью, тогда вводится
средняя
кривизна поверхности в данной точке:
.
где R1
и R2
- радиусы кривых пересечения, полученных
при двух
взаимно
перпендикулярных нормальных сечениях
поверхности. В геометрии доказывается,
что H остается
одной и той же величиной для любой пары
таких взаимно перпендикулярных
нормальных сечений. Тогда дополнительное
давление, оказываемое изогнутой
поверхностью, определяется формулой
Лапласа:
.
Рассматривая
жидкость в узкой трубке – капилляре
–
имеем 2 основных случая
поверхности жидкости – мениска. Если жидкость смачивает стенки, то поверхность имеет вогнутую форму. Если жидкость не смачивает стенки капилляра, то поверхность жидкости имеет выпуклую форму. Изменение высоты уровня жидкости в капиллярах носит название капиллярных явлений. Если апилляр
поместить
в широкий сосуд с жидкостью, то под
искривленной поверхностью в капилляре
давление будет отличаться
от давления над плоской поверхностью
в широком сосуде на величину р,
определяемую формулой Лапласа. В
результате при смачивании уровень
жидкости в капилляре будет выше, чем в
сосуде. При несмачивании этот уровень
будет ниже уровня в сосуде. Между
Жидкостью в капилляре и широком сосуде
устанавливается такая разность уровней
h,
чтобы гидростатическое давление
уравновешивало капиллярное давление
р:
;
R –
радиус кривизны мениска,
– поверхностное
натяжение на границе
жидкость – газ.
33.Поверхностное натяжение. Формула Лапласа.
Сила
поверхностного натяжения, это сила,
обусловленная взаимным притяжением
молекул жидкости, направленная по
касательной к ее поверхности.
С поверхностью
жидкости связана свободная энергия
где σ — коэффициент поверхностного
натяжения, S — полная площадь поверхности
жидкости. Так как свободная энергия
изолированной системы стремится к
минимуму, то жидкость (в отсутствие
внешних полей) стремится принять форму,
имеющую минимальную площадь поверхности.
Силы,
создающие молекулярное давление под
плоской (а), выпуклой (б) и вогнутой (в)
поверхностями.
.
где R1 и
R2 -
радиусы кривизны поверхности жидкости
в двух взаимно перпендикулярных
сечениях.
Если
поверхность жидкости сферическая, то
R1= R2=R и
добавочное давление равно
;
Поскольку силы, создающие дополнительное
молекулярное давление,направлены
всегда к центру кривизны п оверхности,
то и дополнительному давлению Δр
приписывают
такую же направленность. В результате
молекулярное давление под выпуклой
поверхностью жидкости всегда больше,
а под вогнутой – меньше, чем под плоской
поверхностью:
.