- •1.Свободные колебания системы без трения.
- •2. Математический и физический маятники.
- •3. Энергия гармонического колебания.
- •4. Сложение гармонических колебаний одного направления. Биения.
- •5. Сложение взаимно перпендикулярных колебаний.
- •6.Затухающие колебания.
- •7.Вынужденные колебания. Резонанс.
- •8.Добротность колебательной системы.
- •9.Различные формы записи уравнения состояния идеального газа.
- •10.Уравнение адиабаты идеального газа.
- •11.Рaбота газа при адиабатическом процессе.
- •12.Теплоемкость идеального газа при политропическом процессе, ее связь с Ср и Сv.
- •13.Уравнение Ван-дер-Ваальса.
- •14.Изотермы Ван-дер-Ваальса.
- •15.Внутренняя энергия идеального и ван-дер-ваальсовского газов.
- •16.Основные законы (начала) термодинамики.
- •17.Число ударов молекул газа о стенку.
- •18.Газокинетический вывод выражения для давления газа на стенку.
- •19.Функция распределения вероятностей. Ее свойства.
- •20.Функция распределения вероятностей. Средние зачения.
- •21.Распределение Максвелла.
- •22.Распределение молекул по компонентам скорости.
- •23.Средняя арифметическая, средняя квадратичная и наиболее вероятная скорости молекул.
- •24.Средняя энергия молекул.
- •25.Распределение Больцмана.
- •26.Экспериментальное определение скоростей молекул и атомов.
- •27.Теплоемкость идеального газа при постоянном объеме и при постоянном давлении.
- •28.Кпд тепловой машины. Кпд цикла Карно. Теорема Карно.
- •29.Энтропия и ее свойства.
- •30.Энтропия идеального газа.
- •31.Физические типы кристаллических решеток.Теплоемкость кристаллов. Закон Дюлонга-Пти.
- •32.Давление под изогнутой поверхностью жидкости. Жидкость в капилляре.
- •33.Поверхностное натяжение. Формула Лапласа.
- •34.Пересыщенные пар и перегретая жидкость.
- •35.Уравнение Клапейрона-Клаузиуса.
- •36.Тройная точка. Диаграмма состояния.
- •42.Теплопроводность газов. Газокинетический вывод выражения для коэффициента теплопроводности.
- •37.Средняя длина свободного пробега молекул.
- •38.Вязкость газов. Газокинетический вывод выражения для коэффициента вязкости.
- •39. Работа, совершаемая идеальным газом при политропическом процессе. Частные случаи.
- •40.Диффузия газов. Газокинетический вывод выражения для коэффициента диффузии.
- •41.Первый и второй законы Фика, уравнение диффузии.
- •1.Свободные колебания системы без трения.
- •2.Математический и физический маятники.
32.Давление под изогнутой поверхностью жидкости. Жидкость в капилляре.
Молекулы поверхностного слоя втягиваются
внутрь объема жидкости, вследствие чего поверхностный слой оказывает молекулярное давление на жидкость. Если же поверхность жидкости по каким-либо причинам искривлена, то силы поверхностного натяжения, действующие на молекулы направлены под углом и уже не компенсируют друг друга, а их результирующая направлена в центру кривизны поверхности и оказывает на поверхность дополнительное молекулярное давление Δр. Вычислим добавочное давление для сферической поверхности жидкости – для сферической капли радиуса R. Мысленно разобьем шар на 2 произвольных полушария. Из-за поверхностного натяжения оба полушария притягиваются друг к другу с силой: ; Эта сила прижимает друг к другу оба полушария по поверхности и, следовательно, обуславливает дополнительное давление: . Если имеем дело с произвольной поверхностью, тогда вводится
средняя кривизна поверхности в данной точке: . где R1 и R2 - радиусы кривых пересечения, полученных при двух
взаимно перпендикулярных нормальных сечениях поверхности. В геометрии доказывается, что H остается одной и той же величиной для любой пары таких взаимно перпендикулярных нормальных сечений. Тогда дополнительное давление, оказываемое изогнутой поверхностью, определяется формулой Лапласа: . Рассматривая жидкость в узкой трубке – капилляре – имеем 2 основных случая
поверхности жидкости – мениска. Если жидкость смачивает стенки, то поверхность имеет вогнутую форму. Если жидкость не смачивает стенки капилляра, то поверхность жидкости имеет выпуклую форму. Изменение высоты уровня жидкости в капиллярах носит название капиллярных явлений. Если апилляр
поместить в широкий сосуд с жидкостью, то под искривленной поверхностью в капилляре давление будет отличаться от давления над плоской поверхностью в широком сосуде на величину р, определяемую формулой Лапласа. В результате при смачивании уровень жидкости в капилляре будет выше, чем в сосуде. При несмачивании этот уровень будет ниже уровня в сосуде. Между Жидкостью в капилляре и широком сосуде устанавливается такая разность уровней h, чтобы гидростатическое давление уравновешивало капиллярное давление р: ; R – радиус кривизны мениска, – поверхностное натяжение на границе
жидкость – газ.
33.Поверхностное натяжение. Формула Лапласа.
Сила поверхностного натяжения, это сила, обусловленная взаимным притяжением молекул жидкости, направленная по касательной к ее поверхности. С поверхностью жидкости связана свободная энергия где σ — коэффициент поверхностного натяжения, S — полная площадь поверхности жидкости. Так как свободная энергия изолированной системы стремится к минимуму, то жидкость (в отсутствие внешних полей) стремится принять форму, имеющую минимальную площадь поверхности. Силы, создающие молекулярное давление под плоской (а), выпуклой (б) и вогнутой (в) поверхностями. . где R1 и R2 - радиусы кривизны поверхности жидкости в двух взаимно перпендикулярных сечениях.
Если поверхность жидкости сферическая, то R1= R2=R и добавочное давление равно ; Поскольку силы, создающие дополнительное молекулярное давление,направлены всегда к центру кривизны п оверхности, то и дополнительному давлению Δр приписывают такую же направленность. В результате молекулярное давление под выпуклой поверхностью жидкости всегда больше, а под вогнутой – меньше, чем под плоской поверхностью: .