- •Лекция №11
- •11.1. Электрические свойства тел. Электрический заряд. Закон сохранения заряда
- •11.2. Закон Кулона
- •11.3. Электростатическое поле. Напряженность электрического поля. Силовые линии поля.
- •11.4. Электрический диполь
- •11.5. Поток вектора напряженности. Теорема Остроградского-Гаусса
- •11.6. Работа сил электростатического поля по перемещению зарядов.
- •11.6. Потенциал. Разность потенциалов. Потенциал точечного заряда, диполя, сферы.
- •11.7. Связь между напряженностью электрического поля и потенциалом
- •11.8. Типы диэлектриков. Поляризация диэлектриков.
- •11.9. Теорема Остроградского-Гаусса для поля в диэлектрике. Связь векторов - смещения, - напряженности и - поляризованности
- •11.10. Проводники в электростатическом поле
- •11.11. Проводник во внешнем электростатическом поле. Электрическая емкость
- •11.12. Энергия заряженного проводника, системы проводников и конденсатора
- •Лекция №12
- •12.1. Электрический ток. Сила и плотность тока.
- •12.2. Электродвижущая сила источника тока. Сторонние силы. Напряжение
- •12.3. Закон Ома для однородного участка цепи. Сопротивление проводников.
- •12.4. Закон Ома для неоднородного участка цепи
- •12.5. Закон Джоуля – Ленца. Работа и мощность тока.
- •12.6. Правила Кирхгофа
- •Лекция №13
- •13.1. Классическая теория электропроводности металлов
- •13.2. Термоэлектронная эмиссия. Электрический ток в вакууме.
- •13.3. Электрический ток в газах. Виды газового разряда.
- •Самостоятельный газовый разряд и его типы
- •Лекция №14
- •14.1. Магнитное поле. Магнитное взаимодействие токов. Закон Ампера. Вектор магнитной индукции.
- •14.2. Закон Био-Савара-Лапласа. Магнитное поле прямолинейного и кругового токов.
- •14.3. Циркуляция вектора магнитной индукции. Поле соленоида и тороида
- •14.4. Магнитный поток. Теорема Гаусса
- •14.5. Работа перемещения проводника и рамки с током в магнитном поле
- •14.6. Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца
- •14.7. Магнитное поле в веществе. Намагниченность и напряженность магнитного поля.
- •14.8. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •14.9. Виды магнетиков
- •Лекция 15
- •15.1. Явление электромагнитной индукции.
- •15.2. Явление самоиндукции
- •15.3. Энергия магнитного поля
- •15.4. Электромагнитная теория Максвелла.
- •1) Первое уравнение Максвелла
- •2) Ток смешения. Второе уравнение Максвелла
- •3)Третье и четвертое уравнения Максвелла
- •4)Полная система уравнений Максвелла в дифференциальной форме
- •15.5. Переменный ток
1) Первое уравнение Максвелла
Оно является обобщением закона электромагнитной индукции ,
и в интегральной форме имеет следующий вид
(15-15)
и утверждает, что с переменным магнитным полем неразрывно связано вихревое электрическое поле , которое не зависит от того находятся в нем проводники или нет. Из (15-13) следует, что
. (15-16)
Из сравнения (15-15) и (15-16) находим, что
(15-17)
Это и есть первое уравнение Максвелла в дифференциальной форме.
2) Ток смешения. Второе уравнение Максвелла
Максвелл обобщил закон полного тока предположив, что переменное электрическое поле, также как и электрический ток, является источником магнитного поля. Для количественной характеристики "магнитного действия" переменного электрического поля Максвелл ввел понятие тока смещения.
По теореме Гаусса - Остроградского поток электрического смешения сквозь замкнутую поверхность
Продифференцировав это выражение по времени, получим для неподвижной и недеформируемой поверхности S
(15-18)
Левая часть этой формулы имеет размерность тока, который, как известно, выражается через вектор плотности тока
. (15-19)
Из сравнения (15-18) и (15-19) следует, что имеет размерность плотности тока: А /м2. Максвелл предложил назвать плотностью тока смещения:
. (15-20)
Ток смещения
. (15-21)
Из всех физических свойств, присущих действительному току (току проводимости), связанному с переносом зарядов, ток смешения обладает лишь одним: способностью создавать магнитное поле. При "протекании" тока смещения в вакууме или диэлектрике не выделяется тепло. Примером тока смещения может служить переменный ток через конденсатор. В общем случае токи проводимости и смещения не разделены в пространстве и можно говорить о полном токе, равном сумме токов проводимости и смещения:
(15-22)
С учетом этого Максвелл обобщил закон полного тока, добавив в правую часть его ток смешения
. (15-23)
Итак, второе уравнение Максвелла в интегральной форме имеет вид:
. (15-24)
Из (15-13) следует, что
. (15-25)
Из сравнения (15-24) и (15-25) находим, что
. (15-26)
Это и есть второе уравнение Максвелла в дифференциальной форме.