- •1.1 Предмет математичної фізики. Диференціальні рівняння з частинними похідними
- •1.2 Зведення до канонічного виду диференціального рівняння другого порядку
- •Контрольні запитання
- •2.1 Поздовжні коливання стержня. Виведення хвильового рівняння
- •2.2 Постановка задачі математичної фізики про поздовжні коливання стержня
- •Контрольні запитання
- •3.1 Поперечні коливання скінченної струни. Виведен-ня хвильового рівняння
- •3.2 Постановка задачі про поперечні коливання скінченної струни
- •3.3 Постановка задачі про поперечні коливання нескінченної струни
- •Контрольні запитання
- •4.1 Поперечні коливання нескінченної струни
- •4.2 Поперечні коливання скінченної струни
- •4.3 Фізичний зміст розв’язку задачі про поперечні коливання
- •4.4 Вимушені коливання струни
- •Контрольні запитання
- •5.1 Метод Фур’є для розв’язування задачі про поздовжні коливання стержня
- •Контрольні запитання
- •6.1 Задача про розповсюдження тепла. Рівняння теплопровідності
- •6.2 Постановка задачі теплопровідності
- •6.3 Метод Фур’є для розв’язування задачі теплопровідності
- •6.4 Стаціонарні процеси. Рівняння Лапласа
- •6.5 Задача Діріхле
- •6.6 Задача Неймана
- •6.7 Мішана задача
- •6.8 Рівняння Лапласа в циліндричних координатах
- •6.9 Задача діріхле для круга
- •Контрольні запитання
- •7.1 Застосування операційного числення при розв’язуванні диференціальних рівнянь з частинними похідними
- •6) Властивість диференціювання зображення
- •7) Властивість інтегрування зображення
- •7.2 Зображення згортки
- •7.3 Схема побудови розв’язку диференційного рівняння з частинними похідними
- •Контрольні запитання
6.2 Постановка задачі теплопровідності
Із фізичних міркувань випливає, що для однозначного визначення температури в стержні довжиною , крім рівняння теплопровідності, необхідно задати додаткові три умови, які складаються з однієї початкової і двох крайових.
Початкова умова для рівняння теплопровідності задає розподіл температур у всіх точках стержня в деякий момент часу, який приймаємо за початковий . Початковий розподіл температур має вигляд:
П.У. U(x,0)=u|t=0 = φ (х), (6.10)
де φ(х) – задана функція для всіх .
Крайові умови мають виконуватись там, де стержень може мати теплообмін з навколишнім середовищем, тобто на торцях стержня.
Нехай стержень лежить на осі Ох і один його кінець збігається з початком координат ( ), а другий має абсцису .
Крайові умови відображають тепловий режим на кінцях стержня і можуть задаватися по-різному. Розглянемо деякі з них. Нехай на кінцях стержня підтримується стала температура – на кінці і на кінці .
К.У. (6.11)
де – задані числа (можуть бути і нулі).
Запишемо загальніші граничні умови. використовуючи закон Ньютона, запишемо тепловий потік Р, що проходить через одиницю площі за одиницю часу пропорційно зміні температури на торці стержня:
, (6.12)
де h – коефіцієнт зовнішньої теплопровідності або коефіцієнт теплообміну, – температура на кінці стержня, – температура навколишнього середовища поблизу цього кінця.
При цьому потік вважається додатним, якщо тобто іде процес охолодження стержня. Отже, функція –спадна. А згідно з законом Фур’є цей самий потік пропорційний швидкості зміни температури в напрямку нормалі до торця:
(6.13)
Оскільки вектор нормалі паралельний до осі Ох, то для правого кінця потік буде:
a на лівому:
Тепер запишемо умови на лівому і правому кінцях стержня:
Г.У. . (6.14)
Тут , – задані температури навколишнього середовища поблизу відповідних кінців. Оскільки кінці стержня можуть знаходитися в різних середовищах, то сталі взято різними.
Розглянемо окремі випадки:
Нехай коефіцієнт теплообміну , тоді крайова умова
К.У. (6.15)
означає, що кінець стержня теплоізольований.
Нехай значення коефіцієнт теплообміну дуже вели-ке. Тоді, наприклад, для лівого кінця маємо:
, (6.16)
і, переходячи до границі при , отримаємо крайову умову
К.У. (6.17)
що означає вільний теплообмін з навколишнім середовищем на кінці х=0. Фактично, це те саме, що розглядалося в першому типі крайових умов.
На кінці стержня, не уточнюючи на якому, задається потік, як функція часу
(6.18)
П
Рисунок
6.1 –
початковий
розподіл температур
Опишемо графік аналітично: . визначаємо коефіцієнт з того, що точка (l, T) задовольняє рівняння параболи. Отже, Тоді рівняння параболи має вигляд
Постановка задачі включає в себе написання рівняння теплопровідності, початкової та граничних умов
, ,
П.У. К.У.
Розв’язком цієї задачі є функція , яка задовольняє в указаній області рівняння теплопровідності, а також початкову і крайові умови.