- •Теоретическая механика Лабораторный практикум
- •В. И. Добролюбов в. А. Никитин
- •1. Методические рекомендации для выполнения лабораторных работ
- •Работа 1.
- •1.1. Теоретическое обоснование работы
- •1.2. Порядок выполнения работы
- •1.3. Содержание отчета
- •1.4. Контрольные вопросы
- •2.1. Теоретическое обоснование работы
- •2.2. Описание лабораторной установки
- •2.4. Содержание отчета
- •2.5. Контрольные вопросы.
- •3.1. Теоретическое обоснование работы
- •3.2. Порядок выполнения работы
- •3.4. Контрольные вопросы
- •4.1. Теоретическое обоснование работы
- •4.2. Описание лабораторной установки
- •4.3. Порядок выполнения работы
- •4.4. Содержание отчета
- •4.5. Контрольные вопросы
- •Работа 5.
- •5.1. Теоретическое обоснование работы
- •5.2. Описание лабораторной установки
- •5.4. Содержание отчета
- •5.5. Контрольные вопросы
- •6.1. Теоретическое обоснование работы
- •6.2. Описание лабораторной установки
- •6.3. Порядок выполнения работы
- •6.4. Содержание отчета
- •6.5. Контрольные вопросы
- •7.1. Теоретическое обоснование работы
- •7.2. Описание лабораторной установки
- •7.3. Порядок выполнения работы
- •7.5. Контрольные вопросы
- •8.2. Описание лабораторной установки
- •Порядок выполнения работы
- •8.4. Содержание отчета
- •8.5. Контрольные вопросы
- •9.1. Теоретическое обоснование работы
- •9.2 Описание лабораторной установки
- •9.5. Контрольные вопросы
- •Добролюбов Владимир Ильич Никитин Вениамин Авдеевич
- •428000, Чебоксары, ул. К. Маркса, 38
- •428000, Чебоксары, ул. К. Маркса, 38
4.5. Контрольные вопросы
Какие свойства тела характеризует момент инерции ?
От каких параметров тела зависит момент инерции ?
Какой маятник называется математическим ?
Что такое приведенная длина маятника ?
Относительно какой оси момент инерции тела имеет наименьшую величину ?
От каких факторов зависит период колебаний исследуемого тела ?
5
Работа 5.
ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ ТЕЛ МЕТОДОМ КРУТИЛЬНЫХ КОЛЕБАНИЙ
Цель работы- определение момента инерции тел относительно нецентральных осей.
5.1. Теоретическое обоснование работы
Исследуем движение диска, подвешенного на жестком монофилярном подвесе с возможностью совершать крутильные колебания.
Повернув диск на некоторый, угол φ (рис. 5.1) вокруг вертикальной оси OZ, сообщим ему крутильные колебания.
Рис 5.1. Схема к исследованию крутильных колебаний диска.
Дифференциальное уравнение движения диска при этом имеет вид:
J$ = -Mz, (5.1)
где М2 - вращающий момент сил упругости жесткого монофилярного подвеса.
Вращающий момент сил упругости жесткого монофилярного подвеса
Mz = сφ
где С - крутильная жесткость монофилярного подвеса, Н∙м/рад.
Тогда выражение (5.1) примет вид:
Jg = cφ, (5.2)
Разделив обе части равенства на Jg и обозначив С /Jg = К2 , после преобразований получим дифференциальное уравнение крутильных колебаний диска в воде:
φ = с1 sin kt + c2 cos kt;
где Сj, C2 - постоянные интегрирования.
Полагая, что в начальный момент t = 0, диск повернут на малый угол φ = φ0 и отпущен без начальной скорости (φ0 = 0), найдем для постоянных интегрирования С} = О, С2 = φо • Тогда закон малых колебаний диска при данных начальных условиях: будет иметь окончательный вид:
φ = φ0 cos kt (5.3)
Следовательно, малые крутильные колебания диска являются гармоническими. При этом период колебаний определяется формулой:
Tg=2π (5.4)
Как видно из этой формулы, период крутильных колебаний зависит только от момента инерции механической системы и крутильной жесткости подвеса. Тогда, если предполагать, что система состоит из диска и дополнительного тела (исследуемого или эталонного), можно считать действительными следующие выражения:
(5.5)
(5.6)
где Tgu, Tg3 - периоды колебаний соответственно диска с исследуемым телом и диска с эталонным телом;
Jg, Jэ, Jgll, Jg3 - моменты инерции соответственно диска, эталонного тела, диска с исследуемым телом и диска с эталонным телом.
Решая систему уравнений (5.4) и (5.6), получим:
(5.7)
(5.8)
2
(5.9)
С другой стороны:
Jgu=Jg+Ju (5.10)
где Ju - момент инерции исследуемого тела. Из выражений (5.9) и (5.10) находим:
Или с учетом выражений (5.7) и (5.8) после преобразований получим:
(5.11)
Таким образом, определив периоды крутильных колебаний диска, диска с эталонным телом и диска с исследуемым телом, можно рассчитать по формуле (5.11) момент инерции последнего.
5.2. Описание лабораторной установки
Лабораторная установка (рис. 5.2) состоит из основания 1 с тремя опорами 2 (две из них регулируемые по высоте, а третья -нерегулируемая), стойки 3 с кронштейном 4 с цанговым зажимом 5 в конце, диска 6 с тремя подвижными грузиками 7 и со скобой 8 с цанговым зажимом 9 посередине.
Диск 6 жестко подвешен за скобу 8 при помощи стальной проволоки 10 в горизонтальной плоскости на кронштейне 4, закрепив её концы в цанговых зажимах 5 и 9.
Рис. 5.2. Схема лабораторной установки для экспериментального определения моментов инерции тел методом крутильных колебании.
На основании 1 и в центре диска 6 закреплены оси с острием на концах навстречу друг к другу. При помощи их, передвигая грузы на диске относительно друг друга и изменяя по высоте регулируемые опоры 2, можно отцентрировать установку перед проведением опытов.
Для определения момента инерции исследуемое и эталонное тела последовательно устанавливают на диске 6 неподвижно. Затем, повернув диск вокруг вертикальной оси на определенный угол отпустив без начальной скорости, придают системе свободные крутильные колебания.
5.3. Порядок выполнения работы
Отцентрировать установку.
Сообщить диску свободные крутильные колебания, повернув его вокруг вертикальной оси на малый угол w (не более 15) и отпустив без начальной скорости.
Замерить при помощи секундомера время 30 полных колебаний. Опыт повторить три раза. Результаты занести в таблицу для подсчета периода крутильных колебаний диска.
Положить на диск эталонное тело с известным моментом инерции J3. Повторить действия, изложенные в п. 1, 2 и 3.
Положить на диск исследуемое тело и повторить действия, изложенные в п. 1, 2 и 3.
Вычислить момент инерции исследуемого тела по формуле (5.11).