- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
задачи, рассмотрев объект и эфир вокруг него без учёта их движения относительно других тел.
2. В работе [45], а также в более общем случае далее в п. 2.1 показано, что обобщённые и классические уравнения Максвелла являются математическим следствием инвариантных по Галилею уравнений неразрывности и движения эфира, но из-за использования неинвариантного по Галилею преобразования теряют инвариантность по Галилею, см. п. 2.5.3, 2.5.4. Известно, что классические уравнения Максвелла инвариантны при преобразовании Лоренца [14, с. 306; 87; 92]. Однако магнитное (20) и электрическое (21) поля выражаются через плотность и скорость эфира и, как показано в п. 2.5.3, инвариантны по Галилею. Данное обстоятельство снимает необходимость привлечения преобразований Лоренца и основанной на них релятивистской теории
к объяснению электромагнитных и других явлений природы.
динат условие , вообще говоря,
Отметим′( ) =, что( ) в−случае, ( более) общего ′преобразования= коор-′
нарушается, формула для пространственной производной по усложняется и в уравнениях в штрихованной системе координат появляются дополнительные члены.
1.4.Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
Привлечение уравнения состояния можно интерпретировать как описание динамики среды с помощью последовательности квазиравновесных состояний. Такой подход часто используется при моделировании эволюционных процессов (см., например, п. 1.1 в [57, 58]).
Установим сначала энергетическую характеристику эфира,
∆
исходя из второго закона Ньютона. Пусть находящаяся в покоелагранжева+ ∆, ( частица+ ∆) эфира за время приобретает скорость под воздействием объёмной плотности силы
38
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
∆ |
и проходит расстояние |
∆ = + ∆, ( + ∆)∆ |
. Тогда по |
||||
|
|
|
|
||||
второму закону Ньютона |
|
= ∆. |
|
|
|||
|
|
∆ |
|
|
|
||
При этом совершается |
|
|
= ∆ ∆ |
. |
|||
|
Тогда |
объёмная плотность работы |
|
||||
|
|
|
|
|
∆ |
= ∆ ∆, |
∆ |
= , |
Взяв предел ∆ → 0 при постоянной плотности работы , получаем выражение
|
(12) |
|
котороеможноинтерпретировать какобъёмнуюплотностькинетической энергии эфира, обладающего скоростью .
Основное отличие от обычного способа введения плотности кинетической энергии в общей физике как плотности работы силы по перемещению элементарного объёма между точками
(см., например: [26, с. 131–133]) состоит в использовании здесь предельного перехода при условии постоянной плотности ра-
боты = ∆∆ , то есть при действии плотности силы ∆, имеющей вид -функции. Такой предельный переход означает, что
энергосодержание лагранжевой частицы определяется заданной фиксированной переданной плотностью энергии . Кроме того,
39
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
в предлагаемом подходе сразу учтена возможность изменения
плотности эфира |
|
за счёт сообщения лагранжевой частице |
|
плотности |
энергии . |
|
|
|
( ) |
|
Отметим также,чторассмотрениеимпульсной(мгновенной) генерации движения из состояния покоя является общепринятой
методикой в механике сплошной среды (см., например: [17, п.
В случае = ,0 и = , где – скорость свободного распространения волны в эфире от возмущения (см. с. 97 в п. 4, по-
3.3, 3.7, 4.1; 16, с. 636]).
свящённом волнам в эфире, а также п. 2.1, где вводится как эфиродинамическая постоянная и показывается, что она равна скорости света), получается результат
,0
который по виду аналогичен так называемой релятивистской формуле для плотности энергии покоя.
Определим плотность мощности течения эфира как полную производную по времени от плотности кинетической энергии
(12)
, ( ) ≡ |
|
= |
|
|
|
|
. (13) |
|
|||||||
В лагранжевых |
|
|
|
|
|
||
|
переменных имеем |
|
|
|
|||
, ( ) = |
|
|
|
|
= |
|
|
, ( ) 2 , ( ) |
|
|
|
|
|
||
+ , ( ) ∙ |
( ) , ( ) 2 , ( ) = |
||||||
|
|
|
40 |
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
+ , ( ) |
|
∙ ( ) , ( ) 2 , ( ) |
или в эйлеровых переменных
( , ) = |
|
|
2 |
+ ( , ) |
(14) |
|
∙ |
( , ) |
|
( , ) . |
|
В настоящее время отсутствуют эксперименты по определению уравнения состояния эфира. Поэтому приходится использовать те или иные гипотезы и проверять их адекватность, сравнивая следствия этих гипотез с известными из эксперимента фактами.
Получим уравнение состояния на основе предположения о том, что давление эфира (значение диагонального элемента тензора внутренних напряжений с обратным знаком, см. с. 25), которое в данном пункте обозначим , является функцией плотности энергии эфира
|
|
| | ≈ |
|
|
|
|
|
= ( ) |
|
частный случай при |
|
. |
|
|
как |
||||
Применяя |
|
|
|
|
|
||||
Данное представление включает баротропность |
|
||||||||
|
формулу Тейлора в окрестности некоторого ха- |
||||||||
рактерного значения , 2 |
, находим |
|
|
||||||
( 2) = , 2 + |
|
|
|
|
2 2 |
− , 2 + |
|
||
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
= , |
|
|
|
|
|
|
|
41 |
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
, 2 = |
|
|
|
, |
|
|
|
|
+ 2 + |
, |
|
|
|
|
|
|
|||
( ) |
, |
2 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
= |
|
|
2 |
. |
|
|
|
− , |
|
|
|
||||
|
|
2 |
|
|
2 |
|
|
|
|
Обозначив, давление2 эфира при отклонении от характерного состояния через
≡ |
, |
|
|
, |
( ) |
, |
2 |
||
|
|
= |
|
|
отбрасывая члены второго порядка малости и добавляя плотность энергии внешних источников , приходим к следующему уравнению состояния:
, |
|
или в электромагнитных единицах измерения плотности эфира
(см. п. 1.1 и 20.1):
,0 |
,0 |
(15) |
|
Уравнение состояния (15) означает, что сумма плотностей запасённой в напряжениях энергии эфира, энергии движения эфира и энергии внешних источников остаётся постоянной.
Значения характерных параметров , |
могут быть оце- |
|
нены по экспериментальным данным, см. п. |
2.1, |
20, а – ещё и |
42 |
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
теоретически на основе аналогии с молекулярно-кинетической |
|||||||||||||||||||||||||||
означает, что при=скорости0 | | |
= |
|
|
= 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
теорией, см. п. 21.1–21.3. |
| | = |
|
|
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
нее напряжение) |
в эфире |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
В случае |
|
|
, |
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
уравнение состояния (15) |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
|
давление |
|
|
(внутрен- |
|||||
= ≡ |
,0 |
|
|
|
|
|
отсутствует, а при малой скорости |
||||||||||||||||||||
давление достигает максимального значения |
|||||||||||||||||||||||||||
| | (в покое)2, при этом отношение давления к плотности |
|||||||||||||||||||||||||||
при |
|
|
, |
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
/ ,0 = |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
эфира становится равным квадрату скорости свободного распро- |
|||||||||||||||||||||||||||
нию с = 0 |
|
| | = |
|
= 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
| | |
|
|
|
|
||||||||
странения возмущений в эфире |
|
|
|
|
|
2. Иными словами, |
|||||||||||||||||||||
|
| | |
= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
множителя |
|
|
в |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
уменьшение скорости |
|
|
по |
сравне- |
|||||||||||
|
|
|
|
|
приводит к увеличению давления эфира . |
|
|||||||||||||||||||||
|
Подчеркнём, |
как будет ясно далее (п. 15.1, 15.2, 16. , 17.1, |
|||||||||||||||||||||||||
17.2), именно уравнение состояния (15) без |
|
|
тяготения.Кроме2 |
||||||||||||||||||||||||
приводиткзаконуКулонаизаконувсемирного |
|
|
|
|
1/2 |
|
|||||||||||||||||||||
того, формула (15) без |
|
|
|
позволяет непосредственно устано- |
|||||||||||||||||||||||
вить скорость |
распространения малых возмущений в эфире (19), |
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
1/2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а также воспроизвести коэффициент теплопроводности эфира (245), совпадающий с результатом применения к эфиру аналога
молекулярно-кинетической теории. |
|
|
|
|
|||||||
|
Вычисление некоторых сил, действующих в эфире, и других |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
функций будет основано на использовании градиента давления |
|||||||||||
|
. Уравнение состояния позволяет определить |
|
, при этом |
||||||||
конкретные значения констант |
|
и |
|
выпадают из левой части |
|||||||
градиента от выражения (15). |
|
|
|
|
|||||||
|
Например, для плотности мощности течения эфира из (14) и |
||||||||||
(15) имеем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( , ) = − |
|
− ( , ) ∙ |
( , ) − |
|
(16) |
|||||
|
− |
( , ) |
− ( , ) ∙ ( , ). |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
43
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
В установившемся режиме (частные производные=по0 времени обращаются в ноль) и отсутствии источников формула (16) упрощается
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= ( ) |
|
||
вим в него из (5) при = 0 |
|
|
|
и подста- |
|||||||||
Рассмотрим это выражение на траектории |
|
|
|
||||||||||
, ( ) = ,0 , ( ) ∙ |
|
|
|
|
|
|
. |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
мощности в установив- |
|||||
Отсюда получаем представление для |
|
|
|
|
|||||||||
шемся режиме на решении уравнения (5) с = 0 |
|
|
|
||||||||||
, ( ) = |
|
,0 |
|
|
|
|
|
|
= |
|
|
||
2 , ( ) |
|
|
|
|
|
|
(17) |
||||||
|
1 |
|
|
|
, ( ) , ( ) 2. |
|
|
|
|||||
|
, ( ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
нение (5) при |
|
|
в тождество. |
|
|
|
|
|
|||||
Формула (17) является частным случаем общей формулы |
|||||||||||||
Уравнение = 0 |
|
|
|
|
|
и |
, обращающих урав- |
||||||
(13), так как справедлива для функций |
|
||||||||||||
|
(15) позволяет оценить отношение приращения |
давления к приращению плотности в эфире. Рассмотрим случай |
|||||
≈ , , |
, |
Π = 0 |
|
, |
|
небольших возмущений плотности |
относительно характер- |
||||
ного значения |
|
. Дифференцируя (15) по |
|
и учитывая |
получаем при
44
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
, = 2 − 2. |
2 |
(18) |
Если отклонения от характерной скорости малы |
2, то |
|
формула (18) переходит в |
|
|
, ≈ 2. |
|
(19) |
Соотношение (19) совпадает с формулой для скорости распространения малых возмущений, применяемой в механике сплошной среды, см., например, формулы (57), (65) в [9, с. 101– 103]. Однако здесь соотношение (19) вводится не как обозначение квадрата некоторой скорости с постулированием неотрицательности левой части [9, формула(57);14, формула(6.21)]и выяснением смысла этой скорости по решению простейшего уравнения колебаний, как в механике [9, с. 102; 15, п. 17], а является
следствием уравнения состояния эфира. |
|
|
Величина характерной скорости |
свободного движения в |
|
эфире ограничена. Экспериментально установлено |
, что скорость |
свободного распространения возмущений в эфире не превышает скорости света .
В начале п. 1.3 отмечено, что преобразование Галилея всегда подразумевает наличие исходной системы координат, в которой
определены искомые функции |
|
и . Поэтому в исходной си- |
|||
торе, понимаемом как |
,0 |
|
|
||
стемекоординатопределено |
соотношение(15), втомчислеопре- |
||||
|
|
2 |
|
||
делена плотность энергии |
|
|
|
. Замена переменных в век- |
направленный отрезок, и введение новой системы координат может привести к изменению проекций вектора на оси координат, но не к изменению длины′ и направления вектора, см., например, соотношение между и на с. 34:
45
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019