- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
Проведённые выше рассуждения и полученные оценки основаны на анализе характерного состояния образцов перед взрывом. Детальное теоретическое изучение процессов, происходящих при взрыве проволочек и эмиттеров, требует решения уравнений эфира (4)–(6) с некоторыми начальными и граничными условиями.
Отметим, что если принять в качестве постулата эфирную трактовку твёрдой фазы вещества как сдавливание его эфиром вместо вывода этой трактовки из экспериментов, то близость по порядку величины давления внутри проволочки и эмиттере перед взрывом к оценке невозмущённого давления эфира (224), полученной в п. 21.1 на основе совершенно других соображений, можно рассматривать как подтверждение правильности приближённой оценки (224).
18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
Обсудим появление э.д.с. на участке цепи (не обязательно прямолинейном) под воздействием обобщённой силы Жуковского (120). Рассмотрим случай, когда магнитное поле не изменяется во времени, третий член в формуле (120) мал по сравне-
нию со вторым членом,а внешнее электрическое поле и внешняя |
||||||||||||||
магнитным полем , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
сила отсутствуют или не приводят к появлению э.д.с. |
||||||||||||||
|
При сообщении скорости |
|
в области эфира , обладающей |
|||||||||||
, направленной вдоль кривой |
|
|
, |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
возникает обобщённая сила Жуковского |
||||||||||
(121). Эта сила создаёт |
|
|
|
|
|
|
с единичной нормалью |
|||||||
|
на сечении |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
давление (плотность энергии) |
|||||
|
≡ |
|
|
∙ = |
|
|
|
∙ = |
|
|
∙ . |
|
||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
Если третий |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
член в (121) мал по сравнению со вторым и |
||||||||||||
непотенциальные силы отсутствуют = 0, то |
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
234 |
|
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
|
|
|
|
|
|
|
= ,0 |
|
|
× ∙ . |
(198) |
|||||||||
|
, |
|
|
|
|
, |
|
|
и формально, |
|
|||||||||||
0 |
|
= 0 |
= 0 |
и по смыслу. В (198) нет = |
|||||||||||||||||
|
|
|
Подчеркнём, что формула |
(198) отличается от (84) при |
|
||||||||||||||||
воря, |
|
1/2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
мно- |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
жителя |
|
|
|
и поле |
|
определяется по (20) скоростью, вообще го- |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
, а в (84) поле |
выражается через ту же ско- |
||||||||||||
|
|
отличной от |
|||||||||||||||||||
рость |
|
, которая входит |
в |
векторное произведение. По смыслу |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
является давлением обобщённой силы Жуковского, возни- |
||||||||||||||||||
кающей при мгновенном сообщении внешней скорости |
тече- |
||||||||||||||||||||
ниюэфирасоскоростью . В то время как приращениедавления |
, |
||||||||||||||||||||
выраженное из (84), является |
|
приращением давления течения |
|||||||||||||||||||
эфира со скоростью . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
Учитывая связь разности |
давлений с разностью потенциалов |
|||||||||||||||||
(75) (см. также п. 18.1), для приращения э.д.с. получаем |
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Ж = ,0 |
= |
|
× ∙ . |
(199) |
|||||||||
э.д.сТогда. |
на всём криволинейном участке цепи возникает |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Ж = |
|
× ∙ . |
(200) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, появление разности потенциалов на концах кривой , при сообщении в её точках эфиру скорости , обусловлено разницей давлений эфира, созданной обобщённой силой Жуковского (120). Такую э.д.с. назовём э.д.с. Жуковского.
235
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
Отметим, что вычисление разности давлений (или потенциалов) на концах контура по формуле (15), связывающей давление и скорость эфира, затруднено необходимостью расчёта скорости эфира. В этом смысле на практике более удобна формула
(200), так как в электротехнических системах магнитное поле |
, |
||||
в которое входит скорость эфира, может быть задано или |
непо- |
||||
|
|
||||
средственно измерено. |
|
|
|
|
|
Формула (200) для э.д.с. Жуковского |
|
оказалась похожей |
|||
по внешнему виду на формулу для э.д.с. |
индукции (109) в отсут- |
||||
|
Ж |
|
|
|
ствие электрического поля и внешней силы
( ) = ( ) × ∙ .
Это позволяет дать физическую трактовку «магнитного» члена в законе электромагнитной индукции (109) как результата действия обобщённой силы Жуковского.
Однако физические условия применимости формул (200) и (109), вообще говоря, различны. При выводе формулы (109)
предполагалось, что контур является замкнутым. Магнитный по- |
||||||||||||
не |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ток рассматривался именно через замкнутый контур. В формуле |
||||||||||||
(200) кривая |
|
не обязательно замкнута, а магнитный поток даже |
||||||||||
|
рассматривается. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Различие условий применимости приводит, вообще говоря, |
|||||||||||
и к различию э.д.с. индукции |
|
(109) и э.д.с. Жуковского |
Ж |
|||||||||
ком лежащего в |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
(200). Приведём пример. |
|
|
|
|
||||||||
|
Пусть на участке |
|
неподвижного замкнутого контура, цели- |
|||||||||
В такой системе э.д.с. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
некоторой плоскости, создаётся скорость . |
||||||||
Пусть вектор магнитного поля |
|
параллелен данной |
плоскости. |
|||||||||
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
индукции |
|
, фигурирующая в формуле |
||||
(109), не наводится, так как |
магнитный поток равен нулю из-за |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
236 |
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
сти. Тем не менее, согласно |
|
|
и |
|
, где |
|
– нормаль к плоско- |
||||
перпендикулярности векторов |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
(200), на участке |
в результате дей- |
||||||
ствия обобщённой силы Жуковского возникает |
э.д.с. . |
||||||||||
Э.д.с. Жуковского |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
униполяр- |
|
|
|
|
наблюдается, например, в Ж |
||||||||
ном генераторе, |
называемом ещё диском Фарадея [93, 123–125]. |
||||||||||
|
Ж |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Принципиальная схема такого устройства предложена Фарадеем в 1831 году. В настоящее время униполярные генераторы используются для создания больших токов при малом напряжении, например, в металлургии или в установках токамак, реализую-
Однако до представленной здесь эфирной трактовки э.д.с.
Жкак результата появления обобщённой силы Жуковского во вращающемся в магнитном поле дискеубедительное объяснение возникновения разности потенциалов в униполярном генераторе отсутствовало.
Например, в книгах [123, с. 417] и [93, с. 117] э.д.с. в униполярном генераторе связывается с внесением в контур всё новых элементов диска, то есть с переключением диска с одного контура на другой. В [124, с. 545–549] говорится о необходимости уточнения закона электромагнитной индукции для униполярной машины на случай размыкания-замыкания контура с помощью рассмотрения магнитного потока через некоторый новый замкнутый контур, содержащий часть внешнего обвода диска. При этом утверждается, что «основная часть электрического поля, возникающего при движении магнита, имеет чисто релятивистское происхождение» [124, с. 548]. Такое объяснение противоречит опыту с вращающимся вместе с магнитом контуром, с. 406.
Кроме того, существенным недостатком таких объяснений является искусственная замена наблюдаемого непрерывного процесса на процесс в той или иной разрывной (дискретной) мо-
дели и отсутствие анализа результата предельного перехода от введённой дискретной модели к исходной непрерывной модели.щих управляемое протекание реакций термоядерного синтеза.
237
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
Хорошо известный энциклопедический интернет-ресурс en.wikipedia.org в разделе «Homopolar generator», ссылаясь на книгу [126, с. 210], предлагает объяснять работу униполярного генератора «современной трактовкой» закона электромагнитной индукции, в которой рассматривается полная производная от магнитного потока и при её раскрытии якобы появляется дополнительныйчлен. Но такаятрактовкапроизводнойотповерхностного интеграла математически ошибочна. В математике поверхностный интеграл от функции вводится как величина, не зависящая от пространственных координат. Поэтому его полная производная по времени совпадает с частной и никаких дополнительных членов не даёт.
Рис. 5. Схема униполярного генератора.
Типичная схема униполярного генератора показана на рис. |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
5. Существенной частью такого генератора является диск ради- |
|||||||
уса , вращающийся с угловой скоростью |
|
|
, направленной |
||||
вдоль оси диска. Постоянное магнитное поле |
|
создаётся магни- |
|||||
сти, в |
|
|
|
параллельно оси диска. |
|||
том или электрическим током и также |
|
|
|
|
|||
Поле |
|
в такой системе перпендикулярно нормали к плоско- |
|||||
|
которой лежит замкнутый контур, и поэтому не создаёт |
||||||
|
|
|
238 |
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
магнитный поток через поверхность, ограниченную этим контуром. В результате э.д.с. индукции (109) равна нулю. Однако измерения показывают, что на концах отрезка, соединяющего
ось вращения и край диска, возникает э.д.с. Её величина пропор- |
|||||||||||||||||||||
циональна. |
угловой скорости вращения |
| | |
и магнитному полю |
||||||||||||||||||
| | |
Ограничимся для простоты рассмотрением случая, когда |
||||||||||||||||||||
чениемэфира, |
|
= × ( ) |
|
|
, соответствующее маг- |
||||||||||||||||
вихревое течение эфира со скоростью |
|||||||||||||||||||||
нитному полю |
|
|
|
|
|
|
|
(формула (20)), слабо связано с те- |
|||||||||||||
и . Такая. |
|
обусловленным вращением диска со скоростью . |
|||||||||||||||||||
ситуация имеет место, например, |
при или |
||||||||||||||||||||
То есть не будем рассматривать последовательно |
взаимовлияние |
||||||||||||||||||||
|
|
||||||||||||||||||||
| | | | |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Предположим, что скорость движения эфира |
, вызванная |
|||||||||||||||||||
вращениемдиска,направленаперпендикулярно |
радиусуиможет |
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||
быть представлена в виде |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(201) |
||
где – радиальный единичный вектор |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
базиса цилиндрической |
|||||||||||||||||||||
так |
≠ −1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
системы |
координат с осью, совпадающей с осью вращения. |
||||||||||||||||||||
При |
Учитывая |
|
|
|
|
× ≠ 0 |
|
|
|
|
|
|
|
, |
|||||||
|
|
|
течение эфира со скоростью |
|
является вихревым, |
||||||||||||||||
для э.д.с. |
|
|
|
|
( × ) |
× = ( ∙ ) − ( ∙ ) |
= ( ∙ ) |
|
|||||||||||||
как в этом случае |
Ж |
|
|
|
. |
|
|
= [ 0 |
, ] |
|
|
||||||||||
|
|
Жуковского |
(200) на отрезке |
имеем |
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
Ж |
= |
|
|
|
× ∙ = |
|
= |
|
|
(202) |
||||
|
|
|
|
( × ) × ∙ |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
239 |
|
|
|
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( |
∙ |
) ∙ = |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
± |
| ||0 | |
+1 − 0+1−1 |
, |
≠ −1 |
, |
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( + 1) |
|
|
= −1 |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ln |
0 |
, |
|
+ |
|
|
|
|
||||||||
где |
| |/ = | × ( )| |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
– радиус, на котором находится внутренний токоприём- |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
При отрицательном |
|
|
− |
|
|
|
» соответствует одной направ- |
|||||||||||||||||
ник, 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
, знак « |
|
|
|||||||||||||||
метр . |
|
|
|
|
|
и |
|
|
|
|
» – противоположной. |
|
|
|||||||||||||
ленности векторов |
|
, « |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
В0случае 0 |
|
|
|
|
|
|
|
важную роль начинает играть пара- |
||||||||||||||||
|
|
= 0 и ≠ −1 |
формула для Ж упрощается |
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Ж = ± |
|
|
|
|
|
|
+ 1 |
. |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
При |
|
|
данное выражение |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
548] = 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
совпадает с формулами из [124, с. |
|||||||||||||
|
|
и [93, с. 117]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
Таким образом, эфирная трактовка даёт простое объяснение |
||||||||||||||||||||||||
также входит параметр |
|
| | |
= | × ( )| |
|
|
|
и ве- |
|||||||||||||||||||
пропорциональности э.д.с. угловой скорости вращения |
|
|||||||||||||||||||||||||
личине магнитного поля |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
для э.д.с. |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. В формулу | | |
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
распределения скорости течения эфира |
||||||||||||||
|
по радиусу, который зависит |
от материала диска. |
|
|
||||||||||||||||||||||
|
Результаты опытов с униполярными генераторами разных |
конструкций кратко подытожены в виде таблицы на ресурсе ru.wikipedia.org в разделе «Униполярный генератор» [127]. Появление э.д.с. как результата течения эфира объясняет без привлечения дискретной модели и теории относительности все опыты с подвижными и неподвижными частями генератора. В том числе и опыт, вызывающий наибольшую сложность при попытке его трактовки в рамках принятой в физике парадигмы, а
240
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
именно: наличие тока в неподвижной цепи при одновременном вращении диска и закреплённого вместе с ним магнита. В таком опыте в неподвижном состоянии э.д.с. нет, а во вращающемся есть, несмотря на то, что магнит и диск остаются неподвижными относительно друг друга и магнитный поток через замкнутый контур, с помощью которого регистрируется э.д.с., отсутствует. Инерцией электронов (центробежным эффектом) ток не объясняется, так как изменение направления вращения на противоположное меняет знак тока. Не объясняется ток и действием на электроны магнитной компоненты силы Лоренца, так как в поперечном к магнитному полю направлении электроны должны были бы «запираться», вращаясь по ларморовской окружности (магнитная ловушка). С точки зрения теории эфира, согласно
(200), для возникновения э.д.с. важно лишь, чтобы в униполяр- |
||||
|
|
|
|
и век- |
ном генераторе имелось движение эфира со скоростью |
||||
торы и |
|
не были параллельны. |
|
Эфир полностью исключён из современной физики. Поэтому отсутствиевнейясногообъясненияпринципаработыуниполярного генератора свидетельствует о том, что в этом устройстве основную роль играют именно эфирные эффекты. Такое положение побудило авторов совместно с коллегами сконструировать униполярный генератор и провести с ним ряд экспериментов. Результаты измерений подтвердили эфирный механизм работы униполярного генератора. Полученные данные показывают, что течение тока в униполярном генераторе нельзя объяснить движением электронов, см. п. 23.3.
Униполярный генератор может позволить оценить роль тре-
тьего «эфирного» члена в обобщённой силе Жуковского , если |
||
|
/ |
выраже- |
в (198) при анализе экспериментов использовать полное |
||
ние для |
|
из (121). |
Анализ процессов в униполярном генераторе помогает понять причину появления электрического поля Земли (см. также п. 15.2, 22.2, 25). Если учесть, что Земля вращается в магнитном
241
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019