- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
21.10.Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
Электрическая проводимость (255) эфира и эфира в веществе могут сильно отличаться друг от друга из-за сильных различий в градиенте скорости движения и плотности эфира, которые определяются конкретными строением структурных элементов вещества, архитектурой их совокупностей, наличием препятствий, каналов и сопел, а также внешними воздействиями.
Детальное теоретическое изучение течения эфира в веществе, как уже неоднократно отмечалось, требует развития эфирных моделей атомов, молекул и т. д., что является направлением дальнейших исследований.
В рамках рассматриваемой упрощённой модели электриче-
ского тока (260)–(263) для количественной оценки электропро- |
||
ниюэфиранаучасткетечения . Точныйрасчёт ,каки |
|
тече- |
водности необходимо знать долю площади препятствий |
|
вязкости
исамодиффузии эфира (см. п. 21.7 и 21.8), требует аккуратного рассмотрения деталей структурной перестройки эфирной среды, см., например: [147, с. 272–278]. А при течении эфира в веществе необходимо учитывать ещё и детали поведения его структурных элементов. Такие исследования пока не проведены.
Поэтому рассмотрим здесь обратную задачу об определении параметров эфирной модели электропроводности из п. 21.9 по опытным данным. Получим оценку этих параметров для металла
иэфира и обсудим их соответствие опыту. Значения некоторых параметров понадобятся в п. 21.11.
Рассмотрим сначала электрический ток в металле на примере меди.
Вэфирной модели природы носителем электрического тока в металле, как и в других веществах без свободных зарядов, является эфир, но в металле его течение обладает рядом особенностей. Металл, в отличие от, например, эфира, газов или многих
354
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
аморфных тел, имеет хорошо упорядоченную кристаллическую структуру, состоящую из атомов. Поэтому течение эфира в металле может происходить по каналам, содержащим области сужения и расширения, то есть структуры типа сопла Лаваля [9,
с. 118; 15, с. 46].
Из гидроаэромеханики известно, что наличие трубопровода способствует течению среды на бóльшие расстояния. Поэтому следует ожидать бóльшую электропроводность эфира в металле по сравнению с электропроводностью эфира в вакууме.
Можно провести аналогию между течением эфира в металле по каналам и туннельным эффектом в электронной теории проводимости, согласно которому электрон должен проходить в виде волны значительно большее расстояние, чем длина его свободного пробега как частицы [32, с. 213]. Однако в эфирной теории электрического тока не возникает необходимости наделять
носитель тока отчасти взаимоисключающими свойствами. |
|
||||||||||||||||||
ния |
|
|
|
|
|
9 |
|
|
|
|
10 |
|
|
2 . Оценим в |
|||||
|
Учтём, что из-за присутствия сопел среднее давление эфира |
||||||||||||||||||
в меди |
|
при наличии тока может быть меньше среднего давле- |
|||||||||||||||||
int,Cu ≈ 0.634 ∙ 10 |
|
[Па] = 0.634 ∙ 10 |
|
[дин/см |
] |
|
|
|
|
||||||||||
|
эфира, вычисленного в п. 21.12 по энергии сублимации |
||||||||||||||||||
ность |
|
|
~0.9 int,Cu |
. Тогда по (237) и (224) характерную плот- |
|||||||||||||||
токе как |
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
эфира в электрическом токе в меди можно оценить как |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
, ,Cu ≈ |
|
0 |
≈ 0.52 ,0. |
|
|
|
|
(269) |
|||||||
найдёмпоизвестнойизэкспериментаэлектрической |
|
д / |
|||||||||||||||||
|
Величину |
градиента |
скорости |
течения |
эфира |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
17 |
|
|
, см. [121, с. 438]. = 273 [К] |
проводимо- |
|||||||||||
эл,Cu |
≈ 5.8 ∙ 10 |
[1/с] |
|
температуре |
|
,0 |
|
составляет |
|||||||||||
сти |
меди, которая |
при |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
, ≈ , ,Cu |
|
|
Для |
|
|
(223) и плот- |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
ности эфира в меди |
|
|
|
|
из формулы (256) получаем |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
355 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
д,Cu |
≈ |
2 ,,0,Cu |
эл,Cu ≈ 0.037 [1/с], |
|
|
||||
д,Cu |
= 0.037 [см/с] |
. Данный |
длине |
|
|
д,Cu |
лишь |
|||
то есть |
изменение скорости на |
|
составляет |
|||||||
|
|
|
|
|
|
результат для |
|
соот- |
ветствует известной из опыта высокой электропроводности меди, то есть очень слабому затуханию скорости эфира в ней.
Удельное геометрическое сопротивление |
(257) для меди |
||||||
также выразим через |
|
, используя формулу |
(264). Для этого |
||||
необходимо знать |
характерную скорость |
|
. Её можно измерить |
||||
|
эл,Cu |
|
|
|
|||
экспериментально по скорости |
распространения фронта элек- |
||||||
|
д |
|
|
трического тока. Но такие измерения найти не удалось. Поэтому |
||||||||||||||||||||||||
|
[28, с. 184]. |
|
|
Cu, ~ 10 |
|
[ /см |
|
] = 3 ∙ 10 |
|
|
[статА/ |
|||||||||||||
воспользуемся данными о наибольшей технически допу |
имой |
|||||||||||||||||||||||
см2] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8 |
|
3 |
|
2 |
|
|
−2 |
|
, |
см. |
|
плотности тока в меди |
|
|
4.5 ∙10 |
|
|
|
|
10 |
12 |
|
|
|
||||||||||||
д,Cu, |
= Cu, / ,0 ≈ |
|
[см/с] ≈ 1.5 ∙ |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
Этому току соответ твует скорость эфира |
|||||||||||||||||||
(127). Из формулы (264) при |
д,Cu |
≈ |
д,Cu, /100 |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
Cu ~ |
|
д,Cu |
|
|
|
|
≈ 1.7 ∙ 10−8 [1/см]. |
|
|
|
|
|
(270) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
Очень малая линейная плотность коэффициента удельного |
||||||||||||||||||||||||
геометрического сопротивления |
|
подтверждает предположение |
||||||||||||||||||||||
щади |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
о течении эфира в меди по |
набору каналов. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Оценим . В формуле (257) |
|
есть отношение средней пло- |
||||||||||||||||||||||
|
непротекаемых препятствий в поперечном к течению сече- |
|||||||||||||||||||||||
нии, встречающихся на длине |
рассматриваемого участка тече- |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
потока. В общем случае |
|
|
зависит |
||||||||||
ния, к площади сечения всего |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
от . Однако, например, на малых расстояниях порядка |
размера |
|||||||||||||||||||||||
фрагмента |
провода с идеальным кристаллом, величина |
|
|
может |
||||||||||||||||||||
слабо зависеть от |
, так как геометрическая структура |
в кри- |
||||||||||||||||||||||
сталле постоянна. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
356 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
кр ~ 10−4 |
[см]. Тогда из формулы (257) находим |
Размер |
кристаллических гранул в меди оценим как |
Cu = 1 + Cu кр ≈ 1.7 ∙ 10−12.
Если между кристаллическими гранулами меди течение эфира не испытывает заметных препятствий, то данное значение
сохраняется на больших расстояниях |
|
. Очень малая |
доля |
|||
|
Cu |
|||||
площади препятствий течению |
эфира в меди согласуется с её |
|||||
|
кр |
|
|
|||
высокой |
электропроводностью. |
|
|
|
|
|
Подчеркнём, что оценка |
через размер атома меди и меж- |
|||||
|
здесь слишком грубой, так как не |
|||||
атомное расстояние была бы Cu |
|
|
|
|
|
учитывала бы детали обтекания атома эфиром и влияния на него течения, создаваемого самим атомом и егоэлсоседями,э .
Оценим электропроводность эфира в отсутствие веще-
ства (в вакууме) по измерениям, представленным в п. 23.9.1. Остаточный газ в техническом вакууме и корпускулярные явления на электродах, возможно, влияют на электропроводность эфира, но, как показано в п. 23.9.1, незаряженные частицы явля-
ются основным носителем тока в рассмотренных там опытах. |
|||||||||||||
чением4 [см] |
|
|
.Разность |
|
|
~10 [мA] |
|
||||||
При разности потенциалов |
|
|
3 |
[В] |
на вакуумном проме- |
||||||||
лений |
2.5 [мм |
] |
|
|
составлял |
|
|
|
для электродов се- |
||||
жутке |
|
ток в цепи |
|
|
~10 |
|
|
|
|||||
|
эфира (73)2 |
|
|
потенциаловявляетсяразностьюдав- |
|||||||||
|
. Учтём, что на создание тока в промежутке |
между электродами расходуется не вся разность давлений, а только её часть, так как истечение эфира с катода, наблюдаемое по свечению, идёт во все стороны. Оценим эту часть приближённо по размеру поперечной к аноду площадки в районе анода, течение эфира с которой попадает на анод. Размер этой площадки можно оценить по свечению решётки~ 32около[см2] анода. В эксперименте данная площадь составляла , что является
357
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
~ 32/(4 42) ≈ 0.14 площади сферы радиуса 4 [см], равного расстоянию между электродами. Таким образом, если течение эфира вне рассматриваемой площадки не попадает на анод, то при более или менее равномерном распределении давления эфиравокругкатодафактическииспользуемаядлясоздания~10тока3 ∙ 0между.14 [В]электродами разность давлений эфира составляет
.
Из закона Ома находим электропроводность вакуума (эфира) в данном эксперименте
эл,э ~ = 103/(4 ∙ 10−2) ∙ 0.14 ≈
1.14 [См/м] ≈ 1.03 ∙1010 [1/с].
Такое значение является крайне малым по сравнению с про- |
|||
5.8 ∙ 10 |
[1/с] |
эл,э |
|
водимостью металлов, которая, например, для меди составляет |
|||
17 |
, см. [121, с. 438]. При этом увеличение |
|
на |
пять порядков не меняет принципиально данного вывода. Полученная оценка электрической проводимости эфира соответ-
ствует известному из опыта очень высокому электроизоляцион- |
|||||||||||
,0 (222) имеем |
|
|
|
|
|
,0 |
|
|
, ,э ≈ |
||
ному свойству вакуума. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Из формулы (256) для |
|
|
|
(223) и плотности эфира |
|
||||||
д,э |
≈ |
|
|
,0 |
|
≈ 1.1 ∙ 106 [1/с], |
|
||||
|
2 , ,э эл,э |
|
|||||||||
|
|
|
д,э = 1.1 ∙ 106 [см/с] |
|
|
||||||
тоестьскоростьнадлине |
|
меняетсядостаточнобыстро,еёпри- |
|||||||||
ращение составляет |
|
|
|
|
|
. Данный резуль- |
358
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019