- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
модели, так как отсутствие изменения положения точки в какойто подвижной системе координат, вообще говоря, не означает, что среда не обладает скоростью в исходной системе координат. Адекватная математическая модель должна учитывать априорное наличие вектора скорости в исходной системе координат.
Данные свойства приводят к тому, что при преобразовании Галилея (43) выражение
|
|
∙ |
, |
(52) |
не является инвариантным, а выражение
|
(53) |
|
является инвариантным. Поэтому при переходе в подвижную систему координат операции (52) и (53) надо различать, несмотря на то, что в исходной системе координат эти операции эквивалентны.
2.5.3.Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
Инвариантность ротора вектора и выражения (53) относительно преобразования Галилея (43) позволяет заключить, что определения магнитного и электрического полей (20), (21) являются инвариантными относительно этого преобразования
78
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
′ |
′
(54)
(55)
Здесь и далее в п. 2.5 наличие штриха у функции будет означать, что её аргументы также штрихованы.
Сделаем важное пояснение к определению |
|
. В постулируе- |
|||||||||||||||
мом уравнении движения эфира (5) с полной |
производной, пред- |
||||||||||||||||
|
|
|
/ = |
||||||||||||||
( / ∙ )( ) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
ставленной через частные производные, фигурирует выражение |
|||||||||||||||||
ями |
|
|
|
или |
|
|
|
|
|
|
|
( , ) |
. По- |
||||
|
|
. В исходной системе координат |
|
||||||||||||||
мула( / ∙ )( ) |
|
, |
|
( ∙ )( ) |
|
|
|
|
|
|
выражени- |
||||||
этому в исходных координатах определения |
|
|
|
||||||||||||||
тельно( / ∙ )( ) |
|
|
|
|
. |
|
эквивалентны. Однако фор- |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( / ∙ )( ) |
= ( ′/′∙ |
||||||
)(′ ′) + ( ∙ |
|
|
|
согласно (45), неинвариантна относи- |
|||||||||||||
)( ′′) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
преобразования |
|
Галилея: |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
скую |
( / ∙ )( ) |
|
|
Определение |
|
по неинвариантной |
|||||||||||
формуле′ |
|
′ |
|
|
|
|
|
привело бы к введению в математиче- |
модель неинвариантного понятия и в результате к неинвариантному описания эфира в терминах такого понятия. Поэтому электрическое. поле определяется инвариантным выражением
(55)
электрического поля (55) состоит в понимании ,0 как плот-
Физическая интерпретация инвариантного определения
ности силы, обусловленной перемещением лагранжевых объёмов сплошной среды в исходной системе координат. В математической абстракции такая сила описывается направленным отрезком (вектором), инвариантным относительно преобразования Галилея.
Взяв дивергенцию от (54), (55), находим
(56)
(57)
Подставим уравнение (51) в (50): 79
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
′ |
+ (′∙ ′)(′ ′) − ( ∙ ′)(′ ′) = |
,0 |
. |
(58) |
||
( ∙ |
)(′ ′) ≠ 0 |
|
|
|
|
|
Уравнение (51) неинвариантно. Поэтому такая подстановка при |
||||||
неинвариантное′ |
|
превращает инвариантное уравнение (50) в |
||||
, то есть является неинвариантным преобразова- |
нием уравнения. Однако, если при галилеевой замене рассматри- |
|||||||
|′| |
|
|
|
|
| | |
|
|
вать не слишком быстро движущиеся системы координат |
вы- |
||||||
|
, то свойство инвариантности для уравнения (58) будет| | |
||||||
полняться приближённо с точностью до члена порядка |
|
: |
|
||||
|
′ |
+ (′∙ ′)(′ ′) = |
,0 |
. |
|
|
(59) |
|
Скорость свободного распространения возмущений в эфире |
равна скорости света. Характерные скорости процессов в эфире
имеют тот же порядок. Поэтому данное приближение выполнено |
||||||||||||||||||
Уравнение (59) будет выполняться без |
|
|
|
| | ~ |
|′| |
|
||||||||||||
для преобразований Галилея к системам координат, скорость |
||||||||||||||||||
движения которых много меньше скорости света |
|
|
|
|
. |
|||||||||||||
Так же как в п. 2.1, применим |
(к ∙ |
)(′ ′) = 0 |
|
в |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ограничения на |
|||||||
случае специальных потоков эфира: |
|
|
|
|
( |
|
∙ |
) |
. |
|
||||||||
× |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
уравнению′ |
(59) оператор |
|||||||||
|
и оператор производной вдоль кривой |
|
′ |
|
. Получим |
|||||||||||||
обобщённые′ |
уравнения Фарадея и Ампера в штрихованной′ |
си- |
||||||||||||||||
стеме |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
′ |
|
|
|
′ |
|
|
|
|
|
(60) |
|
|
|
|
|
|
+ ′ × |
= ,0 |
′ |
× |
, |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(61) |
|
|||||||
|
|
|
|
|
,0 . |
|
|
|||||||||||
|
|
′ + (′∙ ′)(′) = (′∙ ′) |
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
80 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
С помощью преобразований, описанных в приложении 1 на с. 586, уравнение (61) приводится к форме
′ × ′ = ′ + 4 ′. (62)
Получаем систему обобщённых уравнений Максвелла в подвижной системе (54)–(57), (60), (62), вид которых совпадает с их видом в исходной системе координат (20)–(23), (26)–(29). Поэтому обобщённые уравнения Максвелла инвариантны относительно преобразования Галилея с точностью до величины по-
рядка |
|
|
или для специального потока эфира |
( ∙ |
|
|
|
|
без ограничения на . |
||
′ |
|
| | |′| |
|
||
|
общем случае произвольной скорости движения подвиж- |
||||
|
)(В′ ′) = 0 |
|
|
|
нойсистемыкоординат обобщённыеуравненияМаксвелла,по-
лученные из (58), вообще говоря, не будут инвариантными относительно преобразования Галилея, так как в результате этого преобразования в них появляется член, зависящий от :
|
+ ′ |
× ′ = ,0 |
′ |
× ′ + ′ × ( ∙ ′)(′ ′) , |
|||||||||||
′ × |
|
′ = |
′ |
+ 4 ′ − ( ′ ∙ ′) ( ∙ ′)(′ ′) . |
|||||||||||
Таким образом, |
расчёт |
|
|
|
и |
|
из обобщённых уравнений |
||||||||
Максвелла (60), (62) в |
подвижной системе (43) даёт приближён- |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
исходные |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. Для получения точных ре- |
||
ные результаты |
с погрешностью |
|
|||||||||||||
зультатов для |
|
и |
|
в подвижной| системе| |
нужно использовать |
||||||||||
(54), (55). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
уравнения в эйлеровой (49)–(51) или лагранжевой |
|||||||||||||
форме (9)–(11) (см. с. 36), а |
|
и |
|
вычислять затем по формулам |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
81 |
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019