- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
так как непосредственного контакта узлов решётки измерительного элемента с узлами решётки тела практически не происхо-
дит. Поэтому формула |
|
|
|
|
(254) |
позволяет найти |
|||||||
массу теплового кванта |
|
|
по известной теплоёмкости при по- |
||||||||||
стоянном объёме |
|
|
,тк = 3 / тк |
|
|
|
|
|
|
||||
|
. В [121, с. 199] приведены теплоёмкости |
||||||||||||
|
|
|
|
тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
давлении |
|
|
. Учитывая связь |
и |
|
, ана- |
||||||
при постоянном |
|
,тк |
|
|
,тк |
|
|
|
массы теплового |
||||
логичную (246), находим |
|
. Для |
,тк |
|
,тк |
|
|||||||
кванта в меди получаем |
|
тк |
= 4 / ,тк |
−21 . |
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
что простой зависимости между мас- |
||||||||
Ещё раз подчеркнём, тк,Cu |
= 2.26 ∙ 10 |
[г] |
|
|
|
сой объекта и массой находящегося в нём эфира нет, так как масса объекта (173) определяется возникновением обобщённой силы Жуковского.
Отметим, что резонансное воздействие непосредственно на тепловые кванты может перевести вещество в плазменное или атомизированное состояние.
21.7. Вязкость эфира
Явление вязкости (внутреннего трения) связано с возникновением сил трения между двумя слоями газа или жидкости, перемещающимися параллельно друг другу с различными по величине скоростями [36, с. 210]. Внутреннее трение обусловлено переносом частицами среды количества движения (импульса) из одного слоя в другой. Сила внутреннего трения, действующая на площадку поверхности, разделяющую два течения, равна коэффициенту вязкости, умноженному на градиент скорости движения слоёв в направлении, перпендикулярном к этой разделяющей поверхности [36, с. 210; 147, с. 123].
В конце п. 21.5 на основе опытных данных сделан вывод о том, что в случае сильного различия размеров атомов (молекул) и ньютониев и больших расстояний между атомами по сравнению с размером ньютония хаотическое движение атомов и ньютониев можно изучать практически независимо друг от друга
338
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
(см. также обсуждение в конце п. 21.4). Вязкость газов достаточно хорошо описывается молекулярно-кинетической теорией, см., например: [27, п. 89; 146]. Исследуем вязкость эфира по аналогии с молекулярно-кинетическим подходом. Уравнение состояния эфира, на основе которого в п. 21.5 получен коэффициент теплопроводности эфира, здесь не применяется непосредственно, так как оно описывает плотность энергии ньютониев, а при изучении вязкости требуется рассмотрение их импульса.
Повторяя для ньютониев кинетические рассуждения в модели частицы как жёсткого шара [147, с. 122, 123; 27, с. 334–339; 146, гл. 1, п. 2], приходим к следующей формуле (см. также [36, с. 211]) для коэффициента внутреннего трения эфира
где |
х |
|
– |
|
|
|
|
квадратичная= хскорость, |
|
теплового движения |
|||||||||
|
|
|
|
средняя |
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
ньютониев (240), |
|
– плотность эфира, |
|
|
– средняя длина сво- |
||||||||||||||
водит |
именно |
|
к |
средней квадратичной |
|
скорости: |
|
|
|||||||||||
бодного пробега |
ньютония. Отметим, что усреднение в формуле |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
̅ |
|
|
|
= |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, |
|
. Однако в физике |
|
|
|
|||||
(89.5) из [27, с. 339] на постоянном промежутке времени |
при- |
||||||||||||||||||
|
|
|
= ̅ |
= ̅ ≡ ̅ |
|
|
|
среднюю и сред- |
|||||||||||
|
2 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
скорости обычно не различают, см., напри- |
||||||||||||
нюю квадратичную̅̅ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
мер: [27, с. 191, 253, 262; 28, с. 186; 36, с. 207]. |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
В концентрированной среде ньютониев имеет порядок ра- |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
э (250). Болееточный |
расчёт |
|
вэтомслучае |
||||||
диусаньютония |
|
|
|
|
̅ |
|
|
|
|
||||||||||
требует |
аккуратного |
рассмотрения деталей структурной пере- |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
̅ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
стройки среды, см., например: [147, с. 272–278]. Из (245), как и в физике [27, с. 340], получаем
Более строгая теория газа, состоящего из жёстких шаров, заметно уточняет коэффициент в этом отношении [147, с. 125].
339
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
|
|
|
|
|
|
|
|
~ 3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Вычислим |
|
при |
|
̅ |
э |
(250) |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
|
х э |
|
|
|
|
|
|
= |
|
2.7 [К] |
|
. Для |
|
|
|
≈ 1.35 |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
≈ ,0 |
|
|
|
|
~ 7.0 ∙ |
|||||||||||||
10 |
Согласно(231), |
|
х |
кв |
|
|
притемпературеэфира |
|
||||||||||||
−25 |
[Пуаз] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
. Тогда при |
|
|
(222) и |
э |
(228) находим |
|
|
||||||||||
[121, с. 369]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8.7 ∙10−4 [Пуаз] |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
сравнения, вязкость воздуха при атмосферном |
|||||||||||||
давлении и той же температуре составляет |
|
|
, см. |
Таким образом, вязкость эфира на 21 порядок меньше вязкости воздуха. Отсюда можно сделать несколько фундаментальных выводов.
Крайне малая вязкость эфира подтверждает правильность использования уравнения движения эфира (5) без её учёта.
Отсутствие заметной вязкости в эфире даёт возможность длительного существования в нём различных течений, в том числевихрей,иперемещенияихбезразрушениянабольшиерасстояния,таккакграницатечениянеразмываетсясовременемизза малого трения с окружающим его эфиром. В частности, модели фотонов, электронов, протонов и других объектов микромира можно строить на основе объектов вихревой динамики сплошной среды: вихрей, вихреисточников, вихрестоков и т. д.
21.8. Самодиффузия в эфире
Под диффузией понимают проникновение одного вещества в другое, обусловленное тепловым движением молекул, см., например: [147, с. 123]. О самодиффузии говорят, когда диффузия рассматривается в одном и том же веществе [147, с. 124; 27,
с. 343; 149, с. 366].
Действуя в рамках простейшей модели частицы среды как жёсткого шара, см., например: [147, с. 124], приходим для нью-
340
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
тониев к аналогу закона Фика (диффузионный поток пропорционален градиенту концентрации [27, с. 344]) и к следующей формуле для коэффициента диффузии эфира
|
|
х |
|
|
= |
|
х , |
|
|
|
|
где |
|
квадратичная скорость теплового движения |
|||||||||
|
|
|
– средняя |
|
3 |
|
|
|
|
|
|
ньютониев (240), – их средняя длина свободного пробега. |
|
||||||||||
|
|
Как и в физике̅, имеем |
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где |
– коэффициент вязкости эфира, см. п. 21.7, |
|
– плотность |
||||||||
эфира, |
|
|
|
|
|
(245) при |
|
||||
|
– коэффициент теплопроводности эфира |
|
уточняет |
||||||||
|
. Более |
строгая теория газа из жёстких шаров заметно |
|||||||||
|
|
0 = |
|||||||||
коэффициенты в этих отношениях [147, с. 125]. |
|
|
|
|
|||||||
0 |
|
Уточнённый расчёт диффузионного потока [147, с. 125–129] |
позволяет описать так называемую термодиффузию, которая отличается от обычной диффузии тем, что частицы (в частности, ньютонии)устремляютсяизгорячихмествхолодныевследствие более высокой скорости передвижения, а не из-за количественного преобладания.
Расчёткоэффициентадиффузиивконцентрированнойсреде, когда длина свободного пробега имеет порядок размера ча-
стицы среды, требует аккуратного рассмотрения деталей струк- |
||||
|
|
|
|
̅ |
|
|
|
|
|
турной перестройки среды, см., например: [147, с. 272–278]. |
||||
Оценим |
|
при |
̅ |
э (250) |
|
|
~ 3 |
х э
341
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019