- •Предисловие
- •Правовые вопросы
- •1. Иерархия математических моделей эфира как сплошной среды
- •1.1. Микроуровневая и макроуровневая модели эфира
- •1.2. Сравнение уравнений эфира с классическими уравнениями механики сплошной среды
- •1.3. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира относительно преобразования Галилея
- •1.4. Плотность энергии, плотность мощности эфира. Давление эфира. Уравнение состояния эфира
- •2. Вывод уравнений Максвелла из уравнений эфира
- •2.2. Вычисление электрического и магнитного полей
- •2.3. Векторный потенциал. Физическая интерпретация
- •2.5.2. Преобразование производных и операторов при замене переменных Галилея. Инвариантность уравнений неразрывности и движения эфира в эйлеровых переменных
- •2.5.3. Причина потери галилеевой инвариантности в обобщённых уравнениях Максвелла – неинвариантное преобразование исходных уравнений эфира. Инвариантность обобщённых уравнений Максвелла при досветовой скорости движения системы координат
- •2.5.4. Галилеева неинвариантность классических уравнений Максвелла в отсутствие среды и их инвариантность в эфирной трактовке при досветовой скорости движения системы координат
- •2.6. Общие замечания
- •3. Заряд, его электрическое поле. Теорема Гаусса. Закон Кулона. Электрический потенциал. Связь потенциального электрического поля с градиентом давления эфира. Сохранение заряда
- •4. Волновые процессы в эфире
- •5. Энергия электромагнитного поля
- •5.1. Общие формулы для плотностей энергии и мощности электромагнитного поля
- •5.2. Плотность энергии электромагнитной волны
- •5.3. Интерпретация энергии кванта света, постоянной Планка, волны де Бройля
- •6. Разрывы в эфире. Эффекты квантования
- •6.1. Самопроизвольное формирование разрывов
- •6.2. Условия на поверхности разрыва
- •6.3. Пример квантования
- •6.4. Эфирное представление условий разрыва магнитного и электрического полей
- •7. Вывод закона Био – Савара из уравнений эфира
- •8. Индуктивность геометрического объекта, создающего магнитное поле
- •9. Основной закон электромагнитной индукции. Электродвижущая сила. Правило Ленца
- •10. Вихревой импульс эфира. Закон сохранения вихревого импульса. Сохранения момента магнитного поля
- •12. Электрический ток в проводниках
- •12.1. Токи вне и внутри проводников. Законы Ампера
- •12.2. Закон Ома. Электрическая проводимость
- •12.3. Закон Джоуля и Ленца
- •12.4. Влияние распределения скорости эфира внутри провода на создаваемое в нём магнитное поле и плотность электрического тока
- •12.5. Сверхпроводимость
- •13. Силовое воздействие эфира на объект, вызванное наличием градиента давления
- •14. Эфирный аналог теоремы Бернулли
- •15. Классификация установившихся потоков эфира
- •15.1. Электрический поток эфира
- •15.2. Гравитационный поток эфира
- •15.3. Магнитный поток эфира
- •16. Силовое воздействие потока эфира на объект
- •16.1. Воздействие на заряженный объект. Сила Лоренца
- •16.2. Сила эфирного гравитационного притяжения
- •17. Взаимодействие объектов
- •17.1. Закон Кулона для двух заряженных объектов
- •17.2. Закон гравитационного тяготения
- •18. Эфирная трактовка в электротехнике и электрохимии
- •18.1. Создание электрического тока в проводе. Падение напряжения на участке цепи
- •18.2. Мощность электрической цепи
- •18.3. Электрическое сопротивление в электрохимической ячейке и газовом разряде
- •18.4. Электрическое сопротивление в проводе
- •18.5. Электроёмкость, конденсаторы
- •18.6. Уравнение тока в контуре постоянной формы
- •18.9. Полная электромагнитная мощность цепи с током. Вектор Умова – Пойнтинга
- •18.10. Взрыв проволочек электрическим током в вакууме. Взрывная электронная эмиссия
- •18.11. Э.д.с. Жуковского. Униполярный генератор
- •18.12. Эффект Холла. Постоянная Холла
- •18.13. Электростатические эффекты
- •18.14. Электростатические устройства
- •18.15. Удержание плазмы в тороидальных ловушках. Обобщение математических моделей плазмы
- •19. Интерпретация магнитных явлений
- •19.1. Поток эфира, создаваемый доменом
- •19.2. Магнит и ферромагнитный материал
- •19.3. Проводящий немагнитный материал и магнит
- •19.4. Проводник с током и магнит
- •19.5. Взаимодействие магнитов друг с другом
- •19.6. О попытках создания двигателя или генератора энергии на основе перемещения системы постоянных магнитов
- •20. Оценка плотности невозмущённого эфира
- •20.1. Единицы измерения плотности эфира
- •20.2. Оценки на основе экспериментов с лазерами
- •20.3. Оценки с использованием эфирной модели фотона и характеристик электромагнитного поля в нём
- •20.4. Оценка из эфирной модели фотона и его импульса
- •20.5. Оценки с применением эфирных моделей электрона и протона
- •20.6. Оценка на основе данных о кулоновском барьере
- •20.7. Основные выводы. Значение плотности эфира
- •20.8. Ошибочность принятия диэлектрической проницаемости вакуума в качестве невозмущённой плотности эфира
- •21. Структура носителей эфира – ньютониев. Кинетические эффекты в эфире и веществе
- •21.1. Давление невозмущённого эфира
- •21.2. Масса и размер носителей эфира – ньютониев. Среднее расстояние между ними
- •21.3. Распределение ньютониев при хаотическом тепловом и направленном движении
- •21.4. Краткий обзор моделей неравновесных, необратимых процессов и коэффициентов переноса в физике. Применение к описанию кинетики ньютониев
- •21.5. Теплопередача в эфире. Теплоёмкость эфира
- •21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
- •21.7. Вязкость эфира
- •21.8. Самодиффузия в эфире
- •21.9. Электрическая проводимость эфира и вещества при отсутствии свободных зарядов
- •21.10. Оценка параметров эфирной модели электропроводности по опытным данным
- •21.11. Закон Видемана и Франца в металле и эфире
- •21.12. Давление эфира внутри твёрдых материалов и жидкостей
- •21.13. Слипание пластин с гладкой поверхностью, эффект Казимира. Фазовый переход состояний объектов. Радиоактивный распад
- •21.14. Явления в контактах
- •21.15. Электроотрицательность химических элементов
- •22. Оценка радиусов пограничных слоёв, обуславливающих возникновение силы Лоренца и силы гравитации
- •22.1. Заряженные объекты
- •23. Сводка экспериментальных фактов, подтверждающих наличие эфира
- •23.1. Основные общие законы электродинамики и гравитации
- •23.2. Электрический ток в проводе
- •23.2.1. Внутренняя противоречивость модели свободных электронов в твёрдом проводнике
- •23.2.2. Проблемы интерпретации опытов в электронной теории проводимости
- •23.2.3. Расчёт течения эфира внутри провода
- •23.3. Эксперименты с униполярным генератором. Эффект Аспдена
- •23.5. Теплопроводность металлов
- •23.5.1. Теплопроводность в поле силы тяготения
- •23.5.2. Теплопроводность во вращающемся диске
- •23.5.3. Теплопроводность при наличии вибрации
- •23.6. Вращение тел при отсутствии внешнего магнитного поля
- •23.6.1. Опыт Толмена и Стюарта с вращающейся катушкой
- •23.6.2. Инерционный опыт Лепёшкина с вращающейся спиралью
- •23.6.3. Создание магнитного поля вращающимся сверхпроводником, ферромагнетиком и другими объектами. Момент Лондона. Эффект Барнетта. Гравитомагнитный момент Лондона
- •23.6.4. Создание в эфире фантома вращением магнитного диска
- •23.6.5. Электромагнитное поле, создаваемое камертоном
- •23.6.6. Магнитное поле вращающегося немагнитного диска. Проект экспериментов
- •23.6.7. Опыт с вращающимся диском и флюгером
- •23.6.8. Ошибочные трактовки движения объектов в некоторых опытах как результата механического взаимодействия с эфиром
- •23.7. О разрушении материала вращением
- •23.8. Разрушение материала лазером
- •23.9. Эксперименты в техническом вакууме
- •23.9.1. Темновой ток
- •23.9.2. Темновой ток в присутствии магнита
- •23.9.3. Мельничка
- •23.9.4. Коловрат
- •23.9.5. Несимметричные конденсаторы. Эффект Бифельда – Брауна. Лифтер. Модифицированный коловрат
- •23.9.6. Автоэлектронная эмиссия и фотоэмиссия электронов из проводника
- •23.9.7. Пробойный ток
- •23.10. Противодействие гравитации. Экранировка гравитационного потока эфира
- •23.10.1. Вращение частично сверхпроводящего керамического диска в магнитном поле. Противодействие гравитации в эксперименте Подклетнова
- •23.10.2. Уменьшение веса электрона в вакуумной трубке, окружённой сверхпроводником, за счёт экранировки гравитационного потока эфира
- •23.10.3. Экранировка гравитационного потока эфира атомарным порошком
- •23.10.4. Проект стенда для опытов с гравитацией
- •23.11. Черенковское излучение в эфире
- •24. Эфирная модель шаровой молнии
- •24.1. Аномальные свойства ШМ
- •24.2. Попытки объяснения ШМ без учёта эфира
- •24.3. Простейшая эфирная модель ШМ. Трактовка аномальных свойств
- •24.4. Интерпретация экспериментов Теслы с ШМ. Резонансный механизм аномальных явлений в электротехнических устройствах
- •25. Эфирная модель строения Земли
- •Заключение
- •Приложение 1. Вывод уравнения Ампера
- •Приложение 2. О поисках эфирного ветра
- •Приложение 3. О движущихся источниках света
- •Приложение 4. Траектории лагранжевых частиц для уравнения движения с нулевой правой частью
- •Приложение 5. Новые системы единиц измерения, связанные с эфиром
- •Приложение 6. Концентрации электронов и ионов в воздухе при низком давлении
- •Приложение 7. Ионный ветер в коронном разряде
- •Литература
- •Литература, добавленная во 2-м издании
- •Представления некоторых великих учёных об устройстве материи
- •Цитаты из высказываний о первом издании книги
vk.com/club152685050 | ГУАП
ческих объектов в обычных условиях не применим закон Дальтона: давление смеси идеальных газов равно сумме их парциальных давлений [36, с. 152; 27, с. 34].
Таким образом, в случае сильного различия размеров атомов (молекул)иньютониев ибольших расстояниймежду атомамипо сравнению с размером ньютония хаотическое движение атомов и ньютониев можно изучать практически независимо друг от друга. В частности, смесь ньютониев и макроскопических объектов в этом случае нельзя рассматривать как смесь газов.
Изданноговыводаследует,чтозаметноевоздействиенатермодинамические параметры ньютониев может обеспечить, например, перемещение или вращение материала, в котором эффективное расстояние между его структурными элементами затрудняет движение ньютониев между ними, например, становится сравнимым с характерным расстоянием микрокинетики ньютониев. Поиск или создание таких материалов представляетсяважнойтехническойзадачей,решениекоторойоткроетпуть к овладению новыми эфирными технологиями, в том числе гравитацией.
Отметим, что сейчас хорошо известны способы воздействия на движение ньютониев с помощью магнитных объектов, создающих макроскопическое завихренное течение эфира (магнитов), или заряженных объектов, создающих макроскопическое переносноетечениеэфира.Соответствующиетехнологииширокоиспользуются на практике.
21.6. Теплопередача в твёрдом веществе
Как уже подчёркивалось, тепловое движение атомов, молекул и т. п. в случае их слабого взаимодействия с хаотическим движениемньютониевможнорассматриватьнезависимоотньютониев. Соответствующая теория построена в термодинамике, молекулярно-кинетическом подходе и статистической физике.
333
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
Однако эти теории не раскрывают механизм обмена кинетической энергией между не контактирующими друг с другом непосредственно электрически квазинейтральными объектами, например, вводят в металле не соответствующие опыту свободные электроны, см. п. 23.2.1, 23.2.2. В теории эфира механизм обмена кинетической энергией не контактирующими объектами имеет простое объяснение как взаимодействие за счёт возникновения направленного течения ньютониев между ними.
Рассмотрим простейшую модель передачи тепла в кристаллической структуре. Будем считать, что температура кристалла определяется хаотическими колебаниями его структурных элементов (атомов или молекул), а кинетическая энергия между структурными элементами кристалла передаётся хаотическими течениями эфира, создаваемыми этими колебаниями (или колебаниями внешних по отношению к кристаллу объектов). Подчеркнём, что здесь речь идёт не о хаотическом движении отдельных ньютониев, а о хаотическом течении их больших совокупностей.
Назовём течение эфира в некоторой достаточно малой области пространства, где это течение имеет определённое направление, тепловым квантом эфира или тепловым квантом. Слово «тепловой» означает здесь малую скорость кванта по сравнению со скоростью света. Хаотическое течение эфира представим в виде набора тепловых квантов.
Если для тепловых квантов выполнен принцип суперпозиции скоростей,∙ например= 0 , течение эфира в них является бездивергентным , то хаотическое движение таких квантов обусловлено не взаимодействием друг с другом, а хаотическим движением их источников. В этом случае тепловые кванты ведут себя подобно вводимому в электронной теории проводимости металлов газу свободных электронов, в котором взаимодействием электронов между собой пренебрегают, а учитывают
334
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
только их взаимодействие со структурными элементами (ато-
мами) металла [34, п. 147–150, с. 336; 36, с. 376–378].
В данном пункте и в п. 21.7 и 21.8 показано, что эффекты теплопроводности, вязкости и самодиффузии в эфире являются крайне малыми по сравнению с аналогичными эффектами в веществе. Поэтому передача кинетической энергии между структурными элементами кристалла посредством тепловых квантов можетидтипрактическибезеёпотерь.Врезультатееслиэнергия тепловыхквантовнетратитсяна увеличениевнутреннейэнергии структурных элементов, то тепловая кинетическая энергия находящегося в вакууме кристалла теряется в основном за счёт вылета тепловых квантов за его границу. Такой вылет объясняет наблюдаемое в опытах тепловое излучение объектов с позиций теории эфира и возможность практически беспрепятственного
проникновения этого излучения через некоторые преграды. |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
̅ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
В простейшей модели представим тепловой квант в виде ци- |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
линдра с радиусом , равным радиусу создающего этот квант |
||||||||||||||||||
структурного |
элемента вещества, и высотой |
|
, равной средней |
|||||||||||||||
|
тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
среднего до крайнего |
|||||
длине пробега структурного элемента от |
|
тк |
|
|
|
|
||||||||||||
положения. Значение |
|
|
можно оценить сверху по характерной |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
кристаллической решётки, при которой |
||||||||||
величине деформации тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
~10 − 30 % |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
наступает её разрушение. Эта величина обычно имеет масштаб |
||||||||||||||||||
рывак |
|
|
от линейного размера образца, см. например, отно- |
|||||||||||||||
шение |
абсолютного остаточного удлинения образца после раз- |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
начальнойдлинев[121,гл.3,табл.3.2–3.22].Поэтому для |
|||||||||||||||||
неэкстремальных температур |
|
является малой долей харак- |
||||||||||||||||
терного |
расстояния |
|
между |
элементами кристаллической ре- |
||||||||||||||
|
тк |
|
|
|
= |
|
|
(253) |
||||||||||
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
шётки или долей характерного радиуса структурного элемента. |
||||||||||||||||||
ности |
|
|
равна |
|
|
|
|
|
|
тк |
|
тк |
тк |
при плот- |
||||
Масса эфира в тепловом кванте объёма |
|
|
|
|
2 |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
тк |
|
, тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
335 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
Исходя из уравнения (15) для лагранжевой частицы в форме теплового кванта, с помощью рассуждений, использованных при выводекоэффициентатеплопроводностиэфира(244), (245),приходим к аналогичной формуле для коэффициента теплопроводности кристаллической среды, в которой перенос тепла осуществляется тепловыми квантами
|
тк ≡ |
тк |
,тк пт,тк тк |
= 3 , ,тк пт,тк ,тк тк, |
(254) |
|||||||||||||||
,тк = 3 / тк, |
пт,тк |
≡ х,тк пт |
+ 0,тк ∙ пт ∙ пт, |
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
х,тк |
= |
|
3 / |
se |
, |
тк |
= |
пт,тк |
, |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
тк |
|
|
|
|
̅ |
|
|
|
|
|||||
няя скорость |
|
|
|
|
|
,тк 0,тк |
|
|
|
|
|
|
||||||||
где |
, ,тк |
, |
|
х,тк |
, |
̅ |
|
|
, |
|
|
– соответственноплотность,сред- |
||||||||
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
хаотического теплового движения, средняя длина свободного пробега, теплоёмкость и средняя скорость направленного движения тепловых квантов. Аналогия с созданием потока газа поршнем позволила взять среднюю скорость хаотиче-
ского движения теплового кванта |
|
равной средней квадра- |
|||
ратуру . |
|
|
|
se |
|
тичной скорости хаотического |
движения (231) структурного эле- |
||||
|
х,тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и темпе- |
мента кристаллической решётки, имеющего массу |
|
Учёт средней скорости направленного движения тепловых квантов будет важен в п. 21.11, 23.5.
Итак, соотношения (254) устанавливают связь макроскопических характеристик тепловых процессов в кристалле с течением эфира.
Оценим коэффициент теплопроводности меди по формуле
(254).
Тепловой квант создаётся сдвигом эфира при хаотическом тепловом колебании структурного элемента кристаллической решётки твёрдого вещества. Эти колебания происходят с разной скоростью, поэтому и генерируемые тепловые кванты имеют
336
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019
vk.com/club152685050 | ГУАП
разную скорость. Концентрацию тепловых квантов
, ,тк/ тк
оценим в предположении того, что в среднем на один атом меди
приходится порядка одного теплового кванта, который имеет |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
где концентрация атомов |
в , ,тк/ тк |
~ Cu |
≈ 8.5 10 |
|
[1/см ] |
|
||||||||||||||||||||||||||||
среднюю скорость хаотического теплового движения, соответ- |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
ствующую температуре |
|
: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
22 |
|
|
|
3 |
, |
||||||||||
рассчитав длину теплового |
меди |
|
|
рассмотрена в п. 23.6.1, с. |
||||||||||||||||||||||||||||||
, ,тк/ тк ~ Cu |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
441.Справедливость оценки |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
можно проверить, |
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
Cu |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
кванта |
|
|
и сравнив её с характер- |
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
= |
|
/ |
|
|
|
|
|||||
ным отклонением атома при |
тепловых колебаниях |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
тк |
тк тк |
|
|
|
|
тк |
, |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
/ |
|
|
~ 1/ |
|
находим |
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
−8 |
|
~ 1/( |
|
|
|
|
) |
|
|
|
|
|
|
при |
|||||||||||||
радиуса атома. Из формулы |
(253) |
|
|
2 |
|
|
Cu |
|
|
|
~10 − 30 % |
|||||||||||||||||||||||
тк |
, ,тк |
|
|
|
Cu |
|
|
|
|
|
тк |
|
|
|
тк |
|
|
|
|
|
|
|
~ |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
≈ 1.28 10 |
|
[см] |
|
̅~ |
|
|
|
|
|
Для |
|
||||||||||||||||
7.3 10 |
|
[см] |
, Cu |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
и |
|
тк |
|
Cu |
получаем |
тк |
|
|
|||||||||||||
атома |
меди |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
что сопоставимо с расстоянием, проходимым ато- |
||||||||||||||||||||||||||||
мом при−9 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
̅ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
генерации теплового кванта. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
Средняя длина свободного пробега |
|
|
|
|
теплового кванта |
||||||||||||||||||||||||||
определяется законом его взаимодействия сткэлементом кристал- |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
̅ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
лической решётки и её геометрией. Задача точного вычисления |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
тк |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
̅ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
– делобудущего,таккактребуетпостроенияэфирноймодели |
атома. Сейчас оценим , считая, что скорость теплового кванта |
|||||||||||||
затухает на расстоянииткпорядка характерного размера кристал- |
|||||||||||||
лических гранул в меди |
|
тк |
|
−4 |
|
|
. |
|
|||||
Тогда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
̅ |
|
|
[см] |
|
7 |
|
|
|
|
|
|
|
~ 0.7 ∙10 |
|
|
|||||
|
, что оответствует табличному значению |
|
|||||||||||
|
|
|
тк,Cu |
|
|
, ,тк |
тк |
пт,тк |
тк |
|
|
||
|
|
|
|
|
̅ |
[эрг/(с ∙ |
|||||||
см ∙ К)] |
|
|
|
= ( |
|
/ ) |
|
|
~ 2.8 ∙ 10 |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Видемана – |
||
|
|
|
|
, полученному |
по |
|
формуле тк,Cu ~ 4.01 ∙ |
||||||
Франца7 |
в [121, с. 342]. При сопоставлении следует иметь в виду, |
||||||||||||
10 [эрг/(с ∙см ∙ К)] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
что в диапазоне неэкстремальных температур формула Видемана – Франца даёт завышенные значения коэффициента теплопроводности для чистых металлов и заниженные для сплавов, см. детали в [121, с. 339].
Измерение температуры твёрдого тела происходит посредством регистрации энергии, переносимой тепловыми квантами,
337
Скачать http://eth21.ru | правкой от 13.04.2019