
- •Часть 1 теоретическая механика Учебное пособие
- •Предисловие
- •Введение
- •1. Задачи и методы теоретической механики
- •2. Основные понятия теоретической механики
- •3*. Из истории развития механики.
- •4.* История развития теоретической механики в России
- •5. Законы Ньютона
- •Введение в кинематику
- •2. Кинематика точки
- •2.1. Способы задания движения точки
- •2.1.1. Векторный способ задания движения
- •2.1.2. Координатный способ задания движения
- •2.1.3. Движение точки в декартовой системе координат
- •2.1.4. Естественный способ задания движения
- •П ри движении точки м расстояние с течением времени изменяется. Чтобы знать положение точки м на траектории в любой
- •Уравнение (2.4) выражает закон движения точки м вдоль траектории.
- •2. 2. Скорость точки
- •2.2.3. Скорость точки при естественном способе задания движения
- •2. 3. Ускорение точки
- •2.3.1. Ускорение точки при векторном способе задания движения.
- •2.3.2. Ускорение точки в декартовой системе координат
- •2.3.3. Естественные координатные оси. Вектор кривизны.
- •2.3.4. Ускорение точки при естественном способе задания движения
- •2.3.5. Классификация движения точки по ускорениям ее движения Рассмотрим зависимость характера движения точки от значений ее нормального и касательного ускорений.
- •Вопросы для повторения
- •3. Кинематика твердого тела
- •3.1. Общие положения
- •3. 2. Поступательное движение твердого тела
- •3.3. Вращение твердого тела вокруг неподвижной оси
- •3.3.1. Уравнение движения
- •3.3.2.Угловая скорость
- •3.3.3. Угловое ускорение
- •3.3.4. Равномерное и равнопеременное вращение
- •3.3.5. Скорости и ускорения точек вращающегося тела
- •3.3.6. Векторные выражения вращательной скорости, вращательного и центростремительного ускорений
- •3.3.7. Преобразование вращательного движения
- •Виды зацепления
- •Вопросы для повторения
2.2.3. Скорость точки при естественном способе задания движения
Пусть в момент
точка занимала положение М, а в
момент
– положение М1 (рис. 2.9).
Дуговые координаты этих точек будут
соответственно равны:
;
,
г
де
.
Проведем из произвольного центра О, радиус – вектор . Тогда по формуле (2.7)
.
Рис.
2.9 Введем в это выражение
,
тогда
.
Здесь вектор
и направлен также как вектор
.
При ΔS→0 его направление
стремиться к направлению касательной,
проведенной в точке М в сторону
увеличения дуговой координаты. А модуль
стремится к 1, то есть вектор
направлен по касательной к кривой в
сторону увеличения дуговой координаты
и по модулю равен единице. Обозначим
его ортом
.
Тогда:
,
(2.11)
где
– скалярная величина, представляющая
собой проекцию вектора скорости точки
на касательную к ее траектории и
называется алгебраической скоростью
точки.
.
(2.12)
То есть модуль скорости равен абсолютному значению производной от дуговой координаты по времени.
Знак скорости v указывает направление движения точки по траектории. Если
, то функция S(t) убывает и направление скорости противоположно направлению касательного орта .
, то функция S(t) возрастает, то есть точка движется в сторону возрастания дуговой координаты S(t) и направление скорости совпадает с направлением касательного орта .
и изменяет знак, то дуговая координата S(t) в этот момент времени достигает максимального или минимального значения, а точка меняет свое направление движения.
2. 3. Ускорение точки
2.3.1. Ускорение точки при векторном способе задания движения.
Ускорение при криволинейном движении характеризует изменение модуля и направления скорости точки с течением времени.
Пусть в некоторый
момент времени t
движущаяся точка находится в положении
М и имеет скорость
,
а в момент
приходит в положение М1 и имеет
скорость
(рис. 2.10). Тогда за промежуток времени
скорость получает приращение
.
Для построения
вектора
отложим от точки М вектор
и построим параллелограмм, в котором
диагональю будет
,
тогда вторая сторона параллелограмма
изображает вектор
.
Заметим, что вектор
всегда направлен в сторону вогнутости
кривой.
Отношение
приращения вектора скорости к
соответствующему промежутку времени
определяет вектор среднего
ускорения точки за этот промежуток
времени:
.
(2.13)
Вектор среднего ускорения, очевидно, имеет тоже направление, что и вектор , т.е. направлен в сторону вогнутости траектории.
Ускорением
точки в данный момент времени
называется
векторная величина
,
к которой стремится среднее ускорение
при стремлении Δt→0,
,
или
(2.14) Следовательно,
вектор ускорения точки в данный
момент времени
Рис. 2.10 равен первой производной от вектора скорости или второй производной от радиус-вектора точки по времени.
Если траектория точки плоская кривая, то вектор ускорения лежит в плоскости этой кривой и направлен в сторону вогнутости.
Е
сли
траектория точки – пространственная
кривая, то вектор
направлен в сторону вогнутости кривой.
Вектор
расположен в плоскости, проходящей
через касательную к траектории в точке
М и прямую, параллельную касательной
в соседней точке М1. В пределе,
когда точка М1 стремиться к
точке М, эта плоскость занимает
положение так называемой соприкасающейся
плоскости, следовательно,
в общем случае вектор ускорения
лежит в соприкасающейся плоскости и
направлен в сторону вогнутости кривой.
Другой способ.
Построив годограф скорости СД (рис.
2.11), отложим там скорости
и
,
приращения скорости
,
а также вектор
Рис. 2.11 среднего ускорения , направленного по хорде NN1 годографа скорости. Предел, к которому стремится вектор среднего ускорения точки в данный момент времени t равен:
,
а
так как скорость является вектором
функции от времени, то есть
,
а
,
то выражение ускорения имеет тот же вид, что и (2.14):
.