- •3 Лабораторные работы
- •3.1 Измерение гидростатических давлений
- •3.1.1 Теоретические основы исследования
- •3.1.2. Описание экспериментальной установки
- •3.1.3 Порядок проведения опыта
- •3.1.4. Обработка опытных данных
- •3.2. Исследование режимов движения жидкости
- •3.2.1. Теоретические основы исследований
- •3.2.2. Описание экспериментальной установки
- •3.2.3. Проведение лабораторных исследований
- •3.2.4 Обработка опытных данных
- •3.3. Опытное определение коэффициента
- •3.3.1. Теоретические основы исследования
- •3.3.2. Описание экспериментальной установки
- •3.3.3. Порядок проведения работы
- •3.3.4. Обработка опытных данных
- •3.4. Исследование местных потерь напора
- •3.4.1 Теоретические основы исследования
- •3.4.2 Описание экспериментальной установки
- •3.4.3. Порядок проведения опыта
- •3.4.4 Обработка опытных данных
- •3.5 Истечение жидкости из малого отверстия
- •3.5.1 Теоретические основы исследования
- •3.5.2 Описание опытной установки
- •3.5.3. Порядок проведения опыта
- •3.5.4 Обработка опытных данных
- •3.6 Истечение жидкости через внешний
- •3.6.1. Теоретические основы исследования
- •3.6.2. Описание опытной установки
- •3.6.3. Порядок проведения опыта
- •3.6.4 Обработка опытных данных
- •3.7. Опытное определение коэффициента шероховатости лотка
- •3.7.1. Теоретические основы исследования
- •3.7.2 Описание экспериментальной установки
- •3.7.3 Порядок проведения опыта
- •3.7.4. Обработка опытных данных
- •3.8. Исследование гидравлического прыжка
- •3.8.1. Теоретические основы исследования
- •3.8.2. Описание экспериментальной установки
- •3.8.3. Порядок проведения опыта
- •3.8.4. Обработка опытных данных
- •Опытные данные
- •Результаты вычислений
- •3.9. Прямоугольный водослив с тонкой стенкой
- •3.9.1 Теоретические основы исследования
- •3.9.2. Описание экспериментальной установки
- •3.9.3. Порядок проведения опыта
- •3.10. Исследования водослива с широким порогом
- •3.10.1. Теоретические основы исследования
- •3.10.2. Описание экспериментальной установки
- •3.10.3. Порядок проведения опыта
- •3.10.4. Обработка опытных данных
- •Оглавление
- •3. Лабораторные работы……………………………………………..
- •3.1. Измерение гидростатических давлений…………………………………
- •3.1.1. Теоретические основы исследования………………………………
- •3.3.1. Теоретические основы исследования……………………………….
- •3.5.1.Теоретические основы исследования……………………………
- •3.6.1. Теоретические основы исследования……………………………
3.5 Истечение жидкости из малого отверстия
в тонкой стенке
Цель работы – экспериментальное определение коэффициентов расхода μ, скорости φ, сжатия ε и сопротивления ξ при истечении из круглого отверстия в вертикальной тонкой стенке.
3.5.1 Теоретические основы исследования
Рассмотрим случай истечения из отверстия в тонкой стенке, когда края отверстия представляют собой острую кромку и толщина стенки не влияет на форму струи.
Благодаря тому, что траектории частиц жидкости в самом отверстии не параллельны, выходящая из отверстия струя жидкости претерпевает сжатие, и сечение струи уменьшается. На некотором расстоянии от отверстия (для круглых отверстий примерно на расстоянии 0,56d, где d – диаметр отверстия) кривизна линий токов уменьшается, отдельные струйки становятся почти параллельными. Это сечение называется сжатым сечением струи ωс. Степень сжатия определяется соотношением площадей через коэффициент сжатия
. (3.41)
Скорость истечения жидкости из отверстия в тонкой стенке (если пренебречь влиянием скорости подхода) определяется из уравнения Бернулли, записанного для сечений I-I и II-II, принятых на свободной поверхности жидкости в резервуаре и в сжатом сечении (рис. 3.13):
(3.42)
где и ξ – коэффициенты Кориолиса* и местных сопротивлений.
Рис. 3.13. Истечение жидкости из отверстия в тонкой стенке
Плоскость сравнения 0-0 взята по оси отверстия (z2=0,z1=H), a скоростью на свободной поверхности жидкости пренебрегаем.
Из уравнения (3.42) определим скорость истечения жидкости из отверстия в сжатом сечении, обозначив
(3.43)
(3.44)
где φ – коэффициент скорости.
Расход жидкости определится из выражения Q = , которое при замене и примет вид
(3.45)
где μ= φ·ε – коэффициент расхода, его значение для круглых отверстий в тонкой стенке при полном совершенном сжатии равно 0,62-0,64.
Коэффициент расхода μ, наиболее доступен для определения и имеет важное практическое значение при расчетах пропускной способности отверстий. Обычно величина коэффициента определяется опытным путем: измерив при определенном напоре H фактический расход Q, нетрудно найти значение коэффициента расхода μ по формуле
(3.46)
В 1718 г. П. Джиованни* измерил коэффициент расхода через отверстие в тонкой стенке, получив его значение m=0,62.
На величину коэффициента расхода большое влияние оказывают условия сжатия струи: с уменьшением степени сжатия увеличивается.
Коэффициент скорости φ можно определить экспериментально двумя способами: по площади сжатого сечения струи и расходу через отверстие:
(3.47)
или по координатам точек вылетающей струи:
(3.48)
где y – высота падения струи;
L – отвечающая высоте y дальность полета струи (ее горизонтальная проекция).
Оба размера отсчитываются от центра сжатого сечения струи.