- •Фізичні основи механіки
- •I. Попередні поняття. Загальні положення
- •II. Кінематика поступального руху
- •2.1. Задання положення матеріальної точки в просторі
- •2.2. Швидкість матеріальної точки
- •2.3. Прискорення матеріальної точки
- •2.4. Приклади розв’язування задач
- •III. Кінематика обертального руху
- •IV. Динаміка поступального руху
- •4.1. Класична механіка. Межі її застосування
- •4.2. Поняття сили. Перший закон Ньютона. Інерціальні системи відліку
- •4.3. Маса та імпульс тіла. Другий закон Ньютона
- •4.4. Третій закон Ньютона
- •4.5. Принцип відносності Галілея
- •4.6. Закон збереження імпульсу замкненої системи тіл
- •4.7. Реактивний рух
- •4.8. Приклад розв’язування задач
- •V. Енергія й робота
- •1. Енергія, робота і потужність
- •5.2. Енергія кінетична та потенціальна. Закон збереження енергії
- •5.3. Зіткнення двох тіл
- •5.4. Приклад розв’язування задач
- •VI. Неінерціальні системи відліку
- •6.1. Рух тіл відносно неінерціальних систем відліку. Сили інерції
- •6.2. Приклад розв’язування задач
- •VII. Динаміка обертального руху
- •7.1. Момент сили й пари сил відносно точки
- •7.2. Момент сили відносно осі
- •7.3. Момент імпульсу матеріальної точки
- •7.4. Закон збереження моменту імпульсу
- •7.5. Основне рівняння динаміки обертального руху
- •7.6. Вільні осі. Головні осі інерції. Моменти інерції різних тіл
- •7 .7. Тензор інерції
- •7.8. Кінетична енергія обертального руху тіла
- •7.9. Гіроскоп. Прецесія гіроскопа
- •7.10. Приклади розв’язування задач
- •VIII. Всесвітнє тяжіння
- •8.1. Закон всесвітнього тяжіння. Вільне падіння тіл
- •8.2. Поле тяжіння
- •8.3. Маса інерційна та маса гравітаційна
- •8.4. Космічні швидкості
- •8.5. Приклади розв’язування задач
- •Примітки
- •Література
2.4. Приклади розв’язування задач
1. З одного і того самого місця почали рівноприскорено рухатися в одному напрямку дві точки, причому друга почала свій рух через 2 с після першої. Перша точка рухалася з початковою швидкістю і прискоренням друга – з початковою швидкістю і прискоренням . Коли і де зустрінуться точки?
Розв’язування
Шлях, пройдений обома точками до зустрічі
дорівнює:
Враховуючи це, отримаємо рівняння:
Розв’язок цього рівняння дає два значення: і Підставляючи ці значення t в формулу шляху , знаходимо: і . Точки зустрінуться двічі в певний час і , пройшовши шлях і .
2. По дузі кола радіуса рухається точка. У деякий момент часу нормальне прискорення точки ; вектор повного приско-рення утворює в цей момент з вектором нормального прискорення кут . Знайти швидкість і тангенціальне прискорення точки.
Розв’язування
III. Кінематика обертального руху
Рух абсолютно твердого тіла називають обертальним, якщо всі його точки, рухаючись в паралельних площинах, описують кола з центрами на одній нерухомій прямій, яку називають віссю обертання (пряма АВ на рис.3.1).
Всі точки, що лежать на осі обер-тання, є нерухомими. Рух тіла, що має одну нерухому точку, називають обертанням тіла навколо нерухомої точки – центра обертання. Такий рух у кожен момент часу можна розглядати як обертання тіла навко-ло деякої осі, що проходить через центр обертання і називається миттєвою віссю обертання. Положення миттєвої осі відно-сно обраної системи відліку й самого тіла з часом може змінюватися. Однак загальні закономірності обертального руху навколо Рис. 3.1 нерухомої та миттєвої осей однакові.
При поступальному русі тіла всі його точки рухаються однаково, при обертальному – неоднаково, і швидкість будь-якої точки тіла не може бути кінематичною характеристикою руху всього тіла. Такою характеристи-кою може слугувати кут повороту. Якщо в момент часу тіло перебувало в положенні 1, а у момент часу – у положенні II, то за час тіло повернулося на кут . При обертанні тіла навколо закріпленої осі тіло має один ступінь вільності, і за-кон руху його задається рівнянням:
(3.1)
а при обертанні навколо миттєвої осі тіло має три ступені вільності (кути , і ), і закон руху задається рівняннями:
(3.2)
Тут – кут повороту тіла відносно осі, і – кути, що характеризують положення осі обертання в просторі.
Відношення кута повороту до часу цього повороту за кінцевий про-міжок часу називають середньою кутовою швидкістю, а за нескінченно малий проміжок часу – миттєвою або просто кутовою швидкістю:
(3.3)
Напрямок вектора вуказує напрямок обертання й визначається за правилом правого гвинта відносно осі обертання.
Розмірність кутової швидкості в системі СІ
Час повного повороту тіла на кут радіан називають періодом обер-тання Т , що зв'язаний зі швидкістю співвідношенням:
і (3.4)
Величина, зворотна періоду, дорівнює числу обертів за одиницю часу:
(3.5)
Якщо за час тіло повертається на кут , то точка М цього тіла
(рис. 3.1) описує шлях :
Лінійна швидкість точки дорівнює:
(3.6)
Швидкість спрямована по дотичній до кола, і . Відповідно до правил векторного множення: , , де – кут між векторами і , вектор і , і спрямований за правилом правого гвинта при обертанні останнього найкоротшим шляхом від першо-го співмножника до другого.
Оскільки кут між векторами і дорівнює 90°, то лінійна швидкість точки може бути виражена векторним добутком:
. (3.7)
При нерівномірному обертанні тіла кутове прискорення характе-ризує зміну швидкості обертання в часі; знайдемо його за рівнянням:
(3.8)
Розмірність кутового прискорення в системі СІ:
Знайдемо співвідношення між кутовим прискоренням і лінійним прискоренням точки М:
(3.9)
Складова прискорення
(3.10)
є тангенціальним прискоренням, а
(3.11)
є нормальним прискоренням точки М.
За рівняннями (3.11) і (3.7) знайдемо вираз для модуля нормального прискорення:
(3.12)
Задача
Диск радіусом , що перебував у стані спокою, почав обер- татися з постійним кутовим прискоренням . Які були танген- ціальне , нормальне і повне прискорення точок на краю диска на-
прикінці другої секунди після початку обертання?
Розв’язування
Векторна схема прискорень повернута на 90°.