- •Квантова електроніка
- •Теми лекцій
- •Вступ Історія розвитку квантової електроніки і оптоелектроніки Квантова електроніка і оптоелектроніка достатньо молоді науки.
- •Розглянемо історію їх виникнення і розвитку.
- •Основні поняття і визначення
- •Поняття квантових систем
- •Квантові переходи
- •Самочинне (спонтанне) і вимушене випромінювання
- •Коефіцієнт є число типів коливань в одиничному об'ємі й в одиничному інтервалі частот для вільного простору. Безвипромінювальні переходи
- •Зв'язок між коефіцієнтами ейнштейна
- •Дипольне випромінювання
- •Розширення спектральних ліній
- •1. Природне розширення.
- •2. Допплерівське розширення.
- •3. Розширення унаслідок зіткнень.
- •4. Розширення за рахунок впливу внутрішніх (внутрікрісталічних) і зовнішніх електричного і магнітного полів.
- •Розсіяння світла і двохфотонне поглинання
- •Інверсна населеність
- •Методи здійснення інверсної населеності
- •Сортування атомних та молекулярних пучків в просторі.
- •Метод допоміжного випромінювання (накачка).
- •Інверсна населеність в газах за допомогою електричного розряду.
- •Інверсна населеність в напівпровідниках.
- •Принцип роботи квантових підсилювачів та генераторів збудження активної речовини (накачка) схеми роботи квантових підсилювачів і генераторів
- •Збудження активної речовини (накачування)
- •1. Накачування допоміжним випромінюванням (оптична накачка).
- •2. Накачування за допомогою газового розряду.
- •Схеми роботи квантових підсилювачів і генераторів
- •Дворівнева схема.
- •Трирівневі схеми.
- •Оптичні резонатори
- •Добротність резонатора
- •Типи резонаторів
- •1. Плоскопаралельний резонатор (плоский, резонатор Фабрі-Перо)
- •Конфокальний резонатор (сферичний)
- •3. Радіус світлової плями, який відповідає зменшенню поля в тем00-моде в е раз:
- •3. Резонатори з довільними сферичними дзеркалами.
- •4.Кільцевий резонатор.
- •Составний резонатор.
- •Резонатор з брегівським дзеркалом.
- •7. Резонатор з розподіленим зворотним зв'язком.
- •Генерація , умова самозбудження і насичення посилення модуляція добротності лазера
- •Методи модуляції добротності лазера:
- •Властивості лазерного випромінювання
- •Монохроматичність
- •Когерентність.
- •Спрямованість (направленість) лазерного випромінювання
- •Принцип роботи квантових приладів, Узагальнення
- •Квантові генератори світла на газоподібній речовині
- •Квантові генератори світла на твердому тілі
- •Напівпровідникові лазери
- •Інші типи лазерів
- •1. Рідкий лазер
- •Лазер на фарбниках
- •1 Загальна характеристика напівпровідникових лазерів
- •Инжекционные лазери на гомопереходах
- •Лазери на гетеропереходах
- •Напівпровідникові лазери, що накачуються електронним пучком.
- •Застосування квантових генераторів світла
- •Міри безпеки при роботі з квантовими приладами
Типи резонаторів
1. Плоскопаралельний резонатор (плоский, резонатор Фабрі-Перо)
Властивості плоского резонатора.
Це відкритий резонатор, у якому дзеркала мають кінцеві розміри й прямокутну форму (малюнок 3.3а).
а) б)
Рис. 3.3
У цьому випадку частота коливань
,
де m, n і q – цілі числа, що визначають кількість напівхвиль, що укладаються відповідно по осях x, y і z в об'ємному резонаторі;
a, b – поперечні розміри резонатора;
L – довжина резонатора.
Так як в оптичному резонаторі qm і qn, то після простих перетворень вираження для одержимо:
.
Якщо поперечні розміри резонатора рівні, тобто а=b, тоді відстань між двома модами з однаковими значеннями m і n і (m=n) і значеннями, що відрізняються на одиницю, q дорівнює:
.
Різниця частот двох мод з однаковими значеннями q і значеннями, що розрізняються на одиницю, m і n називають межмодовым відстанню для двох сусідніх поперечних мод.
Для двох мод, що розрізняються значеннями m на одиницю, одержимо значення різниці частот
.
Введемо позначення NF = a2/L = m+1,nq–mq
Тоді
.
Тут NF – безрозмірне число, називане числом Френеля.
Для реальних оптичних резонаторів звичайно NF1, частотна відстань між поперечними модами менше, ніж між поздовжніми.
При кінцевих розмірах дзеркал кут θ не може приймати будь-яке значення. Різним поперечним модам відповідають дискретні значення θ.
Конфокальний резонатор (сферичний)
Конфокальним називають відкритий резонатор, утворений однаковими сферичними дзеркалами з різними радіусами кривизни R1 і R2 розташованими на деякій відстані L друг від друга, осі і фокуси яких співпадають. Оскільки фокус сферичного дзеркала радіусом R розташований на відстані R/2, то це означає, що радіуси кривизни дзеркал рівні довжині резонатора.
R1=R2=L
Розгляд властивостей оптичного резонатора показує, що його характеристики визначаються трьома комбінаціями параметрів (g1 g2), (2NF1/g1), (2NF2/g2). Тут g1 і g2 – узагальнені параметри резонаторів пов'язаних з його довжиною L і радіусами кривизни дзеркал співвідношеннями
.
Знак радиуса кривизни береться «+» для вогнутих и «-» для опуклих дзеркал.
Числа Френеля , рівні , i=1, 2,... де 2ai – апертурний розмір дзеркала.
Конфокальний резонатор має наступні особливості:
1. Розподіл фази по поверхні дзеркал однорідний, тобто відзеркалювальні поверхні є поверхнями рівних фаз.
2. Поле в конфокальному резонаторі щільніше сконцентровано у його осі і спадає на краях значно швидше, т.я. дифракційні втрати в цьому резонаторі значно менші, ніж для аналогічних типів коливань в плоскому резонаторі.
3. Радіус світлової плями, який відповідає зменшенню поля в тем00-моде в е раз:
Пучок, розподіл поля в поперечному напрямі якого характеризується функцією Гауса, називається гауссовим пучком.
4. Власні частоти визначаються по формулі
Резонансная частота конфокального резонатора с зеркалами квадратного сечения
. (4.11)
Интервал частот между соседними типами колебаний:
– для продольных мод
; (4.12)
– для поперечных мод отличающихся по m на 1
. (4.13)
Резонансная частота конфокального резонатора с зеркалами круглого сечения
, (4.14)
где m – радиальный индекс.
Интервал частот между соседними типами колебаний:
– для продольных мод
; (4.15)
– для поперечных мод отличающихся по m на 1
(4.16)
5. Поле всередині резонатора сконцентроване поблизу загального фокусу дзеркал, тобто в центрі резонатора. Поверхні рівних фаз - сферичні. Радіус кривизни синфазної поверхні, що перетинає оптичну вісь резонатора в точці z (початок відліку z = 0 співпадає із загальним фокусом дзеркал), визначається співвідношенням:
(3)
При z=0 R→∞, тобто синфазна поверхня є плоскою.
6. Розподіл поля усередині резонатора в поперечному напрямі для ТЕМ00-моди приблизно описується функцією Гауса, причому радіус світлової плями r1/е змінюється з координатою z згідно із законом
(4)
Перераховані особливості розподілу поля в конфокальному резонаторі мають як переваги, так і недоліки. Те, що завдяки фокусуючій дії дзеркал поле прагне концентруватися уздовж осі резонатора, з одного боку, обумовлює мінімальні дифракційні втрати. З цієї ж причини конфокальний резонатор менш чутливий до роз`юстировці дзеркал. Це іноді заважає повністю використовувати об'єм активної речовини в резонаторі.