3.2. Закони збереження симетрiї простору I часу

Закони збереження енергiї iмпульсу i моменту iмпульсу пов’язанi з певними властивостями симетрiї простору i часу. Пiд симетрiєю простору розумiється однорiднiсть та iзотропнiсть простору, а пiд симетрією часу - однорiднiсть часу. Розглянмо цi означення. Простiр однорiдний. Це означає, що будь-що точка простору може бути взята за початок вiдлiку в iнерцiальнiй системi вiдлiку, i фізичний процес вiд цього не змiниться.

IIростір ізотропний – це означає, що всi напрямки в просторi рiвноправнi. Час однорідний – це означає, що плин фiзичних процесiв не залежить вiд вибору початкового моменту часу, всi моменти часу рiвноправнi.

Слiд вiдзначити, що симетрiя простору i часу не самоочевидна; вона є узагальненням дослiдних фактiв. Закон збереження енергiї випливає з однорiдностi часу. Дiйсно, плин часу сам по собi не може викликати змiну фiзичних станiв замкненої системи, тобто змiнити енергiю. Закон збереження iмпульсу випливає з однорiдностi простору. Це означає, що перемiщення замкненої системи в просторi не змiнює механiчного стану. (Ця змiна може вiдбуватися тільки в результатi взаємодії даної системи з іншими тiлами, але тодi вона перестане бути замкненою). Аналогiчно з iзотропностi простору випливає закон збереження моменту iмпульсу, тобто поворот замкненої системи в просторi не змiнює її механiчних властивостей.

Як уже зазначалося, закони збереження посiдають особливе мiсце серед всiх законiв природи. Вони є основою важливих розрахункiв як у фiзицi, так i в технiцi, часто дозволяють передбачати рiзнi явища й ефекти. Загальнi закони збереження є пробним каменем будь-якої фiзичної теорiї: непротирiччя цим законам є найважливішим критерієм її справедливостi. На сьогоднi фiзикам не вiдомі явища, в яких порушувався хоча б один iз загальних законiв збереження. Разом з тим не можна стверджувати, що з розширенням границь нашого розумiння природи данi закони або їх конкретнi формулювання залишаться без змiн. Абсолютизацiя цих, як i будь-яких iнших законiв, недопустима. Абсолютними є не закони збереження, а, мабуть, сама iдея збереження: жодна фiзична теорiя не може бути побудована без тих чи iнших величин, що зберігаються.

3.3. Реактивний рух

Рух деяких тiл супроводжується змiною їх маси. Наприклад, маса ракети зменшується за рахунок витоку газiв, що утворюються при згораннi палива. При вильотi їх в одному напрямку, ракета отримує iмпульс у протилежному напрямку. У цьому полягає фiзичиий змiст реактивного руку, який використовується в рiзноманiтних лiтаючих апаратах.

Виведемо рiвняння руху ракети як тiла змiнної маси. Розглянемо систему ракета з газами. Нехай у певний момент часу t маса ракети разом iз газами m, а її швидкiсть вiдносно землi υ. Вiдповідно iмпульс ракети дорiвнює .

За час dt з ракети вилетiли гази масою dm iз швидкiстю u вiд ракети (цю швидкiсть часто називають швидкiстю газової струмини). У результатi цього маса ракети зменшилася на dm i почала дорiвнювати m-dm, а швидкiсть υ збiльшилася на dm i стала дорівнювати -u вiдносно Землi. Вiдповiдно iмпульс ракети буде дорівнювати, а iмпульс газiв, що вилетiли дорiвнюватиме . Звертаємо увагу, що гази летять у протилежний бiк ракети , тому перед u ставимо знак “-„. Запишемо тепер змiну iмпульсу всiєї системи ракета-гази, що вилетiли за час ‚dt:

або

(3.7)

Розкривши дужки будемо мати:

(3.8)

Проаналiзуємо цей вираз у разі, коли зовнiшнi сили дiють на ракету випадок (а) i не дiють на ракету випадок (б) (пiд зовнішніми силами розумiють гравiтацiйнi сили притягання Сонця, Землi, планет, сили опору повiтря та ін.:

а) нехай на ракету дiють зовнiшнi сили. Позначимо їх рiвнодiйну F. Тодi за другим законом Ньютона

, (3.9)

або підставивши dp, маємо:

, (3.10)

Подiливши цей вираз на dt‚ матимемо:

. (3.11)

Цей вираз називається рiвнянням Мещерського. Звернемо увагу, на те, що в рiвняннi Мещерського до зовнiшньої сили F додається векторна величина . Вона характеризує механiчну дiю на ракету частинок газу, що відділяються вiд неї, i називається реактивною силою:

(3.12)

Як бачимо, реактивна сила пропорцiйна добутку маси газiв, що вiддiляються за одиницю часу, i швидкостi газової струмини. Ця залежнiсть є основою для розрахунку сили тяги реактивних двигунiв всiх систем;

б) якщо на ракету зовнiшнi сили не дiють (полiт у космiчному просторi на великiй вiдстанi вiд планет), то за законом збереження iмпульсу , тодi вираз (3.8) буде:

(3.13)

Це означає, що ракета рухається тiльки пiд дiєю реактивноiї сили. Визначимо, яку максимальну швидкiсть метиме при цьому ракета. Нехай початкова швидкiсть ракети дорiвнює нулю, її траєкторiя — пряма лiнiя, а гази вилiтають iз сталою швидкiстю u. Це означає, що вектори υ і u протилежно спрямованi. Тому можна записати в скалярному виглядi:

. (3.14)

Нехай початкова маса ракети , її кiнцева маса пiсля повного вигоряння палива масою буде (—). Тодi максимальна швидкiсть ракети при змiнi її маси вiд до — може бути знайдена шляхом iнтегрування виразу (3.14):

(3.15)

Вираз

(3.16)

називається формулою Цiолковського. За цiєю формулою можна розрахувати запас палива, необхiдний для надання ракетi певної швидкостi υ. Бачимо, що чим бiльша швидкiсть газової струмини и, тим бiльшою може бути корисна маса ракети ( — ).