- •Миколаїв 2006 р.
- •Кiнематика
- •1.2. Способи описування руху матерiальноiї точки. Основна (пряма) задача кінематик
- •1.3. Кiнематичнi характеристики поступального руху матерiальної точки
- •1.3.1. Перемiщення
- •1.3.2. Швидкість
- •1.3.3. Прискорення
- •1.4. Обернена задача кiнематики
- •1.5. Рух матерiальної точки по колу
- •1.5.1 . Кут повороту
- •1.5.2. Кутова швидкiсть
- •1.5.3. Кутове прискорення
- •1.6. Основи кiнематики руху абсолютно твердого тiла
- •2.1. Динамiчнi характеристики поступального руху
- •2.1.1. Маса
- •2.1.3. Iмпульс
- •Iмпульсом або кiлькiстю руху тiла в класичнiй механiцi називається величина, що дорiвнює добутку маси тiла на його швидкість
- •2.2. Закони Ньютона
- •2.3. Динамiчнi характеристики обертального руху абсолютно твердого тiла (атт)
- •2.3.1. Момент сили
- •2.3.2. Момент iнерції
- •2.3.3. Момент iмпульсу
- •2.4. Основне рiвняння динаміки обертального руху абсолютно твердого тiла
- •2.5. Робота, потужнiсть, коефiцiєнт корисної дії
- •2.5.1. Робота
- •2.5.2. Потужнiсть
- •2.5.3. Коефiцiєнт корисної дії
- •2.6. Енергiя. Механiчна енергiя
- •2.7. Кiнетична енергiя
- •2.8. Потенцiальна енергiї
- •2.9. Неiнерцiальнi системи вiдлiку
- •2.10. Сили iнерцii в системах, що обертаються
- •3. Закони збереження
- •3.1. Закони збереження в механiцi
- •3.2. Закони збереження симетрiї простору I часу
- •3.3. Реактивний рух
- •3.4. Удар
- •4. Елементи спецiальної теорії вiдносностi
- •4.1. Перетворення Галiлея
- •4.2. Постулати спецiальної теорiї вiдносностi
- •4.3. Перетворення Лоренца та їх наслiдки
- •4.4. Поняття про релятивiстську динамiку
- •4.5. Основне рiвняння релятивістської динамiки
- •4.6. Кiнетична енергiя релятивiстської частинки
- •4.7. Взаємозв’язок маси I енергiї
- •5. Тестові запитання для перевірки знань теоретичного матеріалу з дисципліни”Фізика”
3. Закони збереження
Найбiльш фундаментальними законами природи у фiзицi є закони збереження. В цих законах йдеться про те, що в замкнутiй (iзольованій) системi за будь-яких фiзичних процесів певнi фiзичнi величини завжди залишаються постiйними, тобто не змiнюються з часом. Закони збереження можуть бути загальними та частковими. Загальнi закони збереження вiрнi для всiх фiзичних явищ, а часткові — тiльки для деяких. Так, закони збереження енергiї iмпульсу, моменту iмпульсу виконуються в усiх фiзичних явищах, вони є загальними законами, а закон збереження механiчної енергiї виконується тiльки в механiчних процесах, вiн є частковим законом. Нагадаємо, що в механiчнiй системi можуть дiяти внутрiшнi i зовнiшнi сили. Система, на яку зовнiшнi сили не діють, називається замкненою системою. Зрозумiло, що в земних умовах замкнених систем немає хоча б тому, що завжди дiють сили тяжiння. Проте реальну систему можна вважати замкненою, якщо внутрiшнi сили взаємодiї набагато бiльші зовнiшнiх сил або рiвнодiйна зовнiшнiх сил дорiвнює нулю.
3.1. Закони збереження в механiцi
Закон збереження iмпульсу: в замкненiй системi сумарний iмпульс всiх тiл (матерiальних точок) є величиною постiйною:
(3.1)
Дiйсно, для замкнених систем, коли зовнiшнi сили вiдсутнi, другий закон Ньютона матиме вигляд:
(3.2)
Із математики вiдомо, що коли похiдна деякої функції дорiвнює нулю, то ця величина — постiйна, отже р = const.
Звернемо увагу, що вираз (3.1) справедливий i в тому разі, коли є зовнiшнi сили, але їх рiвнодiйна дорiвнює нулю.
(3.3)
Може статися, що F=0, але її проекцiї на якiй осi дорівнюють нулю. Тодi рiвняння (3.1) записується для проекцiй iмпульсу на вiдповiднi осi. Наприклад, . Тодi вираз (3.2) для проекцiй на осях координат буде таким:
; ; .
Звідки .
Закон збереження моменту iмпульсу: в замкненiй системi сумарний момент iмпульсу всiх тiл є величиною постiйною:
(3.4)
дiйсно, для замкненої системи Мзов=0 , бо Fзов=0, тодi рiвняння (2.43) набуде вигляду:
, (3.5)
а це виконується тiльки при L= const
Якщо ж на систему зовнiшнi сили дiють, але їх головний момент вiдносно нерухомої точки дорiвнiоє нулю, то вираз (3.4) залишається справедливим.
Такi ж висновки можка зробити i про момент iмпульсу вiдносно нерухомої осi: при ,.
Закон эбереження механiчної енергії: в замкненiй системi консервативних сил повна механiчна енергiя є величиною постійною:
(3.6)
Якщо ж у механiчнiй системi дiють сили тертя або опору, механiчна енергiя поступово зменшується за рахунок перетворення в iнші види енергiї (наприклад, у теплову). Цей процес називається дисипацiєю (розсiюванням) енергiї. Механiчна енергiя не зберiгається, але виконується загальнофiзичний закон збереження енергiї.
Закон эбереження енергiї: енергiя не виникає з нiчого i не зникає безслiдно, вона може тiльки передаватися вiд одних фізичних систем до iнших або переходити з одного виду в iнший в еквiвалентних кількостях.
Загальнофiзичний закон збереження енергії охоплює всi вiдомi фiзичнi явища i розглядається як один з найбiльш широких узагальнень дослiдних фактiв. Його велика роль зумовлена двома причинами. По-перше, закон часто дає можливість розв’язувати практичнi задачi, якi iншими методами не розв’язуються. По-друге, ним керуються при дослiдженнi нових явищ природи, ситуації, в яких, як здавалося, порушувався цей закон, приводили до нових вiдкриттiв (радiоактивнiсть нейтрино).