- •Раздел 1. Свойства жидкости
- •Свойства давления.
- •Раздел 2. Закон распределения давления в жидкости
- •Раздел 3. Сила давления жидкости на плоскую стенку
- •З адача 3.2
- •Раздел 4. Сила давления на криволинейную стенку
- •Задача 4.4
- •Раздел 5. Относительное равновесие жидкости в сосудах, движущихся прямолинейно с постоянным ускорением
- •Определение сил, действующих на заднюю и переднюю стенки методом “тела давления”
- •Раздел 6. Относительное равновесие жидкости во вращающихся сосудах Равномерное вращение цилиндрического сосуда вокруг вертикальной оси.
- •Равномерное вращение цилиндрического сосуда вокруг оси, не совпадающей с вертикалью.
- •Раздел 7. Уравнение бернулли для потока идеальной жидкости
- •Раздел 8. Уравнение бернулли для потока реальной жидкости.
- •Раздел 9. Течение жидкости в каналах некруглого поперечного сечения.
- •Раздел 10. Истечение жидкости через отверстия и насадки
- •Истечение через отверстия
- •И стечение через насадки
- •Определение коэффициентов истечения опытным путем.
- •Раздел 11. Гидравлический расчет трубопроводов Простой трубопровод.
- •Последовательное соединение трубопроводов.
- •Параллельное соединение трубопроводов.
- •Расчет сложного трубопровода.
- •1 Приближение
- •2 Приближение
Раздел 11. Гидравлический расчет трубопроводов Простой трубопровод.
Простым называется трубопровод постоянного поперечного сечения, произвольно расположенный в пространстве и содержащий ряд местных сопротивлений.
Схема простого трубопровода
Запишем уравнение Бернулли для сечений 1-1—2-2.
или
.
Пьезометрическая высота - это удельная потенциальная энергия, которой обладала жидкость в сечении 1-1, и которая была израсходована на подъем жидкости на , создание в сечении 2-2 давления и преодоление сопротивления в трубопроводе. Сумма - это потенциальная энергия, которой обладает жидкость в сечении 2-2.
Таким образом, разность потенциальных энергий ушла на компенсацию потерь:
.
Левую часть можно представить как высоту подъема жидкости (статический напор) .
Если величина задана по условиям задачи, то будем называть ее – располагаемым напором ; если ее нужно определить, то в общем случае будем обозначать напор, расходуемый на преодоление сопротивления .
.
Потери напора на преодоление сопротивления складываются из потерь по длине и местных потерь.
.
В общем случае потери зависят от расхода , а значение показателя степени зависит от режима течения жидкости.
При ламинарном режиме течения потери в местных сопротивлениях можно заменить потерями в трубопроводе длиной при условии, что , т.е. , откуда эквивалентная длина трубопровода:
,
(11.1)
или , т.е. .
Для турбулентного режима:
,
или выражая скорость через расход, получим:
.
Следовательно .
Необходимо помнить, что коэффициент потерь также зависит от , а следовательно и от расхода .
В зависимости от того, какие из величин необходимо определить в результате гидравлического расчета, различают несколько расчетных случаев.
-
Определение потребного напора .
Считаются заданными:
-
- плотность жидкости;
-
- кинематический коэффициент вязкости;
-
- длина и диаметр трубопровода;
-
- относительная шероховатость трубы;
-
- коэффициенты местных сопротивлений.
Порядок расчета:
По известным значениям расхода , диаметра и вязкости определяем критерий Рейнольдса ; по и определяем зону сопротивления (т.е. зависимость, по которой определяется коэффициент трения ) и вычисляем потребный напор . Схематически порядок расчета можно представить в виде:
.
-
Определение диаметра трубопровода .
Заданы: и располагаемый напор .
Для ламинарного режима течения диаметр можно определить, выразив его из зависимости (11.1):
.
Для турбулентного режима однозначно решить задачу невозможно, так как для определения коэффициента трения необходимо знать , а для вычисления должен быть известен диаметр .
Задачу решаем методом последовательных приближений.
Задаемся значением диаметра , после чего задача определения сводится к 1 расчетному случаю:
.
Сравниваем полученное значение с располагаемым напором .
Если оказывается, что , то необходимо во втором приближении выбрать и повторить расчет.
В случае, если , диаметр следующего приближения выбирается из условия , обычно достаточно бывает сделать 3-4 приближения.
По полученным данным нужно построить график зависимости , по заданному располагаемому напору найти по графику значения диаметра и выбрать ближайший больший стандартный диаметр.
Значком
отмечены стандартные размеры труб
Зависимость потерь в трубопроводе от диаметра d
-
Определение расхода .
Заданными считаются все параметры кроме расхода.
Для ламинарного режима течения расход можно определить, выразив из (11.1).
.
Для турбулентного течения эту задачу также приходится решать методом последовательных приближений.
Напор, потребный для преодоления гидравлического сопротивления, определяется из соотношения:
;
откуда .
При отсутствии вязкости (жидкость идеальная) теоретическая скорость, с которой может двигаться жидкость в трубопроводе, определяется как
.
Отношение действительной скорости к теоретической называется коэффициентом скорости .
Для простого трубопровода
.
Учитывая, что значение коэффициента трения для турбулентного режима течения в большинстве расчетных случаев укладывается в диапазон , выбираем значение - первого приближения из этого диапазона и, определив , вычисляем , уточняем значение критерия , определяем и . Схематически это можно изобразить следующим образом:
Расчет заканчивается после выполнения условия:
, где - наперед заданная точность в %.
Обычно достаточно бывает трех приближений.
При отсутствии опыта в выборе значения можно принимать в первом приближении .
При истечении в атмосферу следует учитывать еще и потери на выходе из трубы.
При большом объеме расчетных работ удобней использовать графический метод определения расхода. Для этого, задавшись рядом значений расходов или скорости , определим соответствующие значения потребных напоров. По полученным данным строим характеристику трубопровода (график зависимости или ) и по известному значению находим расход .
Характеристика трубопровода
Сифон.
С
Запишем уравнение Бернулли для сечений 0-0—2-2
или
,
т.е. расход жидкости зависит только от разности уровней и не зависит от - высоты подъема над верхним резервуаром.
Но это справедливо лишь до тех пор, пока с увеличением высоты давление в верхней точке (сечение 1-1) не уменьшится до давления упругости паров жидкости, что вызовет образование паровой пробки и, как следствие, прекращение подачи жидкости.
Если известен расход жидкости через сифон и размеры трубопровода, то абсолютное давление может быть найдено из уравнения Бернулли для сечений 0-0—1-1.
.
Если известно минимально допустимое давление , то, зная расход, можно из того же уравнения найти максимально допустимую высоту .