6. Проводимость и сопротивление.

Дополнительные интересные сведения о пятом начале ОТ можно получить, если углубиться в анализ физического смыс­ла коэффициентов переноса К_Р ,  ,  , L и М . При этом вполне достаточно ограничиться рассмотрением только одной величины К_Р , ибо через нее выражаются все остальные.

Уже отмечалось, что в уравнениях переноса характеристика К_Р играет роль обобщенной проводимости. Очевидно, что по своей физической сути проводимость, грубо говоря, должна определять некие пустотные, полостные свойства системы, ее способность пропускать сквозь себя постороннее веще­ство. Это значит, что проводимость сродни емкости, именно поэтому в уравнениях переноса роль проводимости играет емкость.

Однако должно быть совершенно ясно, что способность про­пускать вещество, определяемая емкостью К_Р , не тождественна способности заполняться веществом, определяемой емкостью К (см. параграф 3 гл. IX). Имеющуюся разницу легко себе представить на условном примере двух капиллярно-пористых тел, обладающих одинаковыми суммарными объемами пор, но различными по размерам и конфигурации капиллярами. У этих тел способности заполняться влагой окажутся оди­наковыми, но пропускательные способности будут между собой не равны из-за неодинаковых гидродинамических сопро­тивлений капилляров. Несходство этих двух способностей находит свое отражение в разнице между емкостями при по­стоянных интенсиалах и постоянных экстенсорах.

Следовательно, коэффициент А_Р , обратный обобщенной проводимости К_Р (см. формулу (106)), должен характери­зовать свойство системы сопротивляться прохождению сквозь нее вещества. Иными словами, характеристика А_Р представ­ляет собой коэффициент обобщенного сопротивления систе­мы, или просто обобщенное сопротивление системы. Чем большей проводимостью обладает система, тем меньше ее сопротивление и наоборот. Отдельные частные виды сопро­тивлений обозначим через А_ , А_ , A_L и А_М , они обратны со­ответственно проводимостям  ,  , L и М.

На практике находит применение следующая частная форма полного сопротивления проводника длиной х и сече­нием F :

R = A_Mх = х/M = A_L(х/F) = х/(FL) (131)

Через полное сопротивление R потоки J и I выражаются так:

J = P/(RF) (132)

I = FJ = P/R (133)

E = JFt = It = Pt/R (134)

где ΔΡ - разность интенсиалов на концах проводника; Ε - количество перенесенного вещества; t - длительность процес­са. В форме (133) обычно записывается закон электропро­водности Ома.

Все сказанное позволяет хорошо уяснить смысл вели­чин, входящих в равенство (106) [ТРП, стр.147-149].

7. Вторая специфическая мера качества, или структуры, вещества.

Очевидно, что величина А_Р , тождественная сопротивлению и обратная емкости, по сути дела должна характеризовать заполненность системы собственным веществом, полноту структуры этого вещества, причем эта полнота рассматри­вается под углом зрения способности системы пропускать переносимое вещество. Следовательно, величина А_Р тоже представляет собой некую меру качества, структуры веще­ства, или просто структуру вещества.

Одна структура нам уже известна - эта величина А , она определяется формулой (60). Очевидно, что структуры А и А_Р не тождественны: первая подчеркивает заполненность си­стемы собственным веществом, оставляя открытым вопрос о возможности проникновения постороннего вещества в си­стему, вторая, наоборот, делает упор на проницаемость системы для постороннего вещества, не подчеркивая роли заполненности. В совокупности обе величины хорошо опре­деляют главные свойства структуры системы, дополняя друг друга.

В силу сказанного величину А_Р в отличие от А целесооб­разно именовать второй мерой качества вещества, или вто­рой структурой. При этом вторая мера качества А_Р , как и первая А , является мерой специфической, сопряженной с каждым отдельным специфическим веществом системы.

Таким образом, коэффициент А_Р играет роль второй ха­рактеристики, входящей в состав меры Ν₂ уравнения (15) применительно к ансамблю простых явлений (26). Теперь вместо выражения (70) мы должны записать

N₂ = f(А ; А_Р) (135)

где f - некоторая функция, зависящая от особенностей структуры системы.

В соответствии с этим полная совокупность главных ко­личественных мер (71), характеризующих ансамбль простых явлений, должна быть несколько дополнена. Имеем

N₁ = E ; N₂ = f(А ; А_Р) ; N₄ = U ; N₅ = P (136)

Полученный результат интересен с познавательной точки зрения. Оказывается, хорошо известное понятие сопротивле­ния является второй количественной мерой структуры, бла­годаря чему оно попадает в разряд главнейших характерис­тик вещества. Такая новая окраска сопротивления, прово­димости и емкости при постоянных интенсиалах позволяет по-новому взглянуть на пятое и третье начала, на их взаим­ную связь и на проблему единства окружающего мира и его законов [ТРП, стр.149-150].