- •Новосибирский Государственный Архитектурно- Строительный Университет (Сибстрин)
- •Экзамен по теоретической механике
- •I. Статика
- •1.1. Аксиомы статики
- •1.1.1. Основные задачи статики
- •1.2. Основные модели механики
- •1.1.2. Основные модели механики
- •1.1.3. Сила
- •1.1.4. Система сил
- •Аксиома 1. Равновесие тела под действием двух сил
- •Аксиома 2. О добавлении уравновешенной системы сил
- •Аксиома 3. Аксиома параллелограмма сил
- •Аксиома 4. Третий закон Ньютона
- •Аксиома 5. Аксиома отвердевания
- •1.1.6. Связи
- •Аксиома 6. Аксиома связей
- •1.1.7. Типы связей
- •I. Статика
- •1.2.Система сходящихся сил
- •1.2.1. Определение
- •1.2.2. Теорема о равнодействующей CCC
- •1.2.2. Аналитический способ определения равнодействующей ССС
- •1.2.3.Геометрический способ определения равнодействующей ССС
- •1.2.4. Условия равновесия тела под действием ССС
- •1.2.5. Уравнения равновесия CCC
- •F1 1.2.6. Теорема о трех силах
- •1.2.7. Алгоритм решения задач статики
- •I. Статика
- •1.3. Момент силы
- •1.3.1. Момент силы относительно точки
- •1.3.1. Момент силы относительно точки
- •1.3.2. Момент силы на плоскости
- •1.3.3. Теорема Вариньона
- •F 1.3.4. Момент силы относительно оси
- •1.3.5. Теорема о связи момент силы относительно точки и оси
- •I. Статика
- •1.4.Система параллельных сил
- •1.4.1. Теорема о равнодействующей двух сил
- •1.4.2. Центр параллельных сил
- •1.4.3. Распределенные силы Распределенные силы
- •1.4.1. Центр тяжести
- •1.4.4. Координаты центра тяжести
- •1.4.5.Методы определения центра тяжести
- •1.4.5. Методы определения центра тяжести
- •1.4.5. Методы определения центра тяжести
- •I. Статика
- •1.5. Теория пар сил
- •1.5.1. Теорема о равнодействующей двух сил
- •1.5.2. Пара сил
- •1.5.3. Момент пары
- •1.5.4. Момент пары как вектор
- •1.5.5. Теорема об эквивалентности пар сил
- •1.5.6. Теорема об сложении пар сил
- •1.5.7. Условия равновесия тела под действием системы пар
- •1.5.8. Жесткая заделка
- •I. Статика
- •1.6. Основная теорема статики
- •1.6.1. Лемма о параллельном переносе силы
- •1.6.2. Главный вектор
- •1.6.3. Главный момент
- •Теорема1.6.4.ТеоремаравнодействующейПуансо (1804 г.)двух сил
- •1.6.5. Уравнения равновесия Равнодействующая СПС
- •1.6.6. Уравнения равновесия ПСС Равнодействующая СПС
- •1.6.7. Статические инварианты
- •1.6.8. Частные случаи приведения
- •1.6.8. Частные случаи приведения
- •I. Статика
- •1.7. Трение
- •1.7.1. Сила трения покоя
- •1.7.2. Определение коэффициента трения
- •1.7.3. Конус трения
- •1.7.4. Заклинивание
- •1.7.5. Сила трения скольжения
- •1.7.6. Сила трения качения
- •I. Статика
- •1.8. Расчет конструкций
- •1.8.1. Плоская ферма
- •1.8.2. Расчет плоской фермы
- •1.8.3. Метод вырезания узлов
- •1.8.4. Метод сечений (Риттера) Метод с чений (Риттера)
- •1.8.5. Расчет составных рам
- •1.8.6.Расчет составной конструкции из балок
- •II.Кинематика
- •2.1. Кинематика точки
- •2.1.1. Задачи кинематики
- •2.1.2. Пространство и время
- •2.1.3. Векторный и координатный способы
- •2.1.4. Естественный способ задания
- •2.1.5. Связь естественного и координатного способов
- •2.1.6. Скорость точки
- •2.1.7. Ускорение точки
- •2.1.8. Тангенциальное и нормальное ускорение
- •2.1.9. Оси естественного трехгранника
- •II.Кинематика
- •2.8. Кинематика ТТ
- •2.2.1. Задание движения ТТ
- •2.2.2. Степени свободы
- •2.2.3. Поступательное движение ТТ
- •2.2.4. Теорема о кинематических характеристиках
- •2.2.5. Вращательное движение ТТ
- •2.2.6. Угловая скорость
- •2.2.9. Угловое ускорение
- •2.2.10. Скорость и ускорение точек ТТ
- •2.2.11. Вращение относительно произвольной оси
- •2.2.12. Передаточные механизмы
- •II. Кинематика
- •2.3. Плоское движение ТТ
- •2.3.1. Определение и мотивация
- •2.3.2. Уравнение плоского движения
- •2.3.3. Теорема о скоростях точек ТТ
- •2.3.4. Теорема о скоростях 2-х точек
- •2.3.5. Теорема о МЦС
- •2.3.6. Нахождение МЦС
- •2.3.7. Теорема о сложении ускорений точек
- •Литература
Теорема1.6.4.ТеоремаравнодействующейПуансо (1804 г.)двух сил
Произвольную систему сил можно заменить одной силы, приложенной в произвольно выбранной точке (центре приведения) и равной главному вектору системы сил, и парой сил с моментом, равным главному моменту системы относительно этой точки
Доказательство |
|
M A2 |
|
|
* |
|
n |
|
|
||
|
|
M A1 |
|
* |
|
|
|||||
|
F |
F |
|
|
M A |
R |
|
R* Fi |
|
||
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
i 1 |
|
|
|
|
|
А |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
A |
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Fn |
… F3 |
|
|
M An |
|
|
M A* M A |
(Fi ) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
i 1 |
|
|
•Пользуясь леммой о параллельном переноса силы, перенесем их все параллельно в точку А
Теорема доказана
132.216. ОСНОВНАЯРАВНОДЕЙСПРЕДЕЛЕНИЕТЕОРЕМАВУЮЩССС ЯСТАТИКИДВУХ С Л |
61 |
|
8 |
1.6.5. Уравнения равновесия Равнодействующая СПС
Пусть дана произвольная система сил {F1, F2 ,..., Fn}. Тело под действием этой системы сил находится в равновесии, если она эквивалента нулю {F1, F2 ,..., Fn} ~ 0
Но
{F1, F2 ,..., Fn} ~ {R*, MO* )} ~ 0
|
n |
|
|
|
n |
|
R* Fi |
0, |
MO* |
MOi 0 |
|||
|
i 1 |
|
|
|
i 1 |
|
В координатной форме эти уравнения равновесия имеют вид
|
n |
|
|
n |
n |
|
|
Fix 0, |
|
Fiy 0, |
Fiz 0 |
|
|
|
i 1 |
|
|
i 1 |
i 1 |
|
n |
|
|
n |
|
n |
|
M x (Fi ) 0, |
M y (Fi ) 0, |
M z (Fi ) 0 |
||||
i 1 |
|
|
i 1 |
i 1 |
|
132.163..ОСНОВНАЯЦЕПРЕДЕЛЕНИЕТР СИСТЕОРЕМАЕМЫСССПАРАЛЛЕЛЬНЫХСТАТИКИ СИЛ |
62 |
|
11 |
1.6.6. Уравнения равновесия ПСС Равнодействующая СПС
Пусть все силы находятся в плоскости Oxy. В этом случае проекция главного вектора на ось Oz равна нулю, а главный момент направлен параллельно этой оси. Т.о., имеем три уравнения равновесия.
Основная форма уравнений равновесия ПСС
n |
n |
n |
|
Fix 0, |
Fiy 0, |
M А (Fi ) 0 |
|
i 1 |
i 1 |
i 1 |
|
Вторая форма уравнений равновесия ПСС (АВ Ox)
n |
|
n |
|
n |
M А (Fi ) 0, |
M В (Fi ) 0, |
Fix 0 |
||
i 1 |
|
i 1 |
|
i 1 |
Третья форма уравнений равновесия ПСС (точки А, В, С не
должны лежать на одной прямой)
n |
|
n |
|
n |
|
M А (Fi ) 0, |
M В (Fi ) 0, |
MС (Fi ) 0 |
|||
i 1 |
|
i 1 |
|
i 1 |
|
132.163..ОСНОВНАЯЦЕПРЕДЕЛЕНИЕТР СИСТЕОРЕМАЕМЫСССПАРАЛЛЕЛЬНЫХСТАТИКИ СИЛ |
63 |
|
11 |
1.6.7. Статические инварианты
Инварианты – величины, неизменные при некотором преобразовании. Статические инварианты – величины, не зависящие от выбора центра приведения.
• I статический инвариант – главный вектор системы сил
|
n |
|
R* Fi |
inv |
i1
•II статический инвариант – скалярное произведение главного вектора и главного момента системы
M A* R* inv
Действительно, |
M * |
R* M * |
R* (r |
R* ) R* M * |
R*, |
|||
|
|
|
A |
|
B |
AB |
B |
|
поскольку |
* |
) R |
* |
|
|
|
||
(rAB |
R |
|
|
|
|
12.16. ОСНОВНАЯПРЕДЕЛЕНИЕТЕОРЕМАССС СТАТИКИ |
64 |
1.6.8. Частные случаи приведения
• R* 0, |
M A* |
0– уравновешенная система сил |
|
||||
• R* 0, |
M A* |
0 |
– система сил приводится к равнодействую- |
||||
щей, проходящей через точку А |
|
|
|||||
• R* 0, M А* |
0 |
– система сил приводится к паре с моментом, |
|||||
равным M А* . Главные моменты относительно всех точек в |
|||||||
этом случае равны: M * |
R* M * |
R* (r |
R* ) R* M * R* |
||||
|
|
|
|
A |
B |
AB |
B |
поскольку |
(r |
|
R* ) R* |
|
|
||
|
|
AB |
|
|
|
|
•R* 0, M А* 0 , но M *A R* – в этом случае система сил приводится к равнодействующей. Действительно, M A* R* 0
M A*
F'
F R А R*
12.16. ОСНОВНАЯПРЕДЕЛЕНИЕТЕОРЕМАССС СТАТИКИ |
65 |
1.6.8. Частные случаи приведения
• R* 0, M А* 0 , но M A* || R* – в этом случае система сил приводится к приводится к силе R* и паре сил (P1, P2 ),
лежащей в плоскости, перпендикулярной к R* . Такая совокупность силы и пары сил называется динамой, а
прямая, вдоль которой направлен главный вектор, – осью динамы.
M А* |
|
R* |
|
|
|
R* |
~ |
P1 |
А |
P2 |
|
12.16. ОСНОВНАЯПРЕДЕЛЕНИЕТЕОРЕМАССС СТАТИКИ |
66 |
I. Статика
I.7. Трение
67
1.7. Трение
•Законы трения покоя
•Законы трения скольжения
•Реакции связей при учете трения
•Угол трения
•Конус трения, заклинивание
•Измерение коэффициента трения
•Трение качения
•Равновесие при наличии трения
11.24.7. ОСВЯЗИ. СТАТИКАНОВНЫЕИ РЕ ПОНЯТИЯКЦИИ СВЯЗЕЙИ МОДЕЛИ |
68 |
1.7.1. Сила трения покоя
Гладкая поверхность |
Реальная поверхность |
||||||||||||
|
|
|
N |
R |
|
|
N |
||||||
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
F |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
|
|
Ff |
|
P |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
• Возникает сила, препятствующая движению под действием силы
• Движение возникает лишь когда F Ff*
•Сила трения покоя может принимать любые значения от нуля до некоторого максимального, называемого предельной силой трения покоя. Направлена она в сторону, противоположную той, куда действующие активные силы стремятся сдвинуть тело
• Закон Кулона-Амонтона Ff* fs N Как определить fs ?
12.71. ТРЕНИЕОПРЕД ЛЕНИЕ ССС |
69 |
1.7.2. Определение коэффициента трения
|
N |
|
F |
Ff |
fs Ff* / P |
P
A
• Коэффициент трения покоя (статический коэффициент трения) определяется лишь свойствами материалов соприкасающихся тел и не зависит от площади контакта этих тел
|
|
|
|
|
Материал |
fs |
|
|
Медно-свинцовый сплав по стали (без смазки) |
0.2 |
|
|
Тщательно очищенные металлы по металлу |
100 |
|
|
Стекло по стеклу, очищенные |
1 |
|
|
Дерево по металлу, сухое и очищенное |
0.2–0.6 |
|
|
Кожа по металлу, очищенная сухая |
0.6 |
|
|
|
||
2 1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ССС |
70 |
||
1.7. ТРЕНИЕ |
|
|