Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Скачиваний:
63
Добавлен:
24.02.2016
Размер:
3.5 Mб
Скачать

6.2.10. Потенциальный барьер конечной ширины.

ТУННЕЛЬНЫЙ ЭФФЕКТ

6.49 Потенциальный барьер конечной ширины___________________________________

[U0 — высота потенциального барьера; Е — полная энергия частицы; m — масса частицы]

6.50 Энергия частицы больше высоты потенциального барьера_____________________

[k1,3 = иk2 = — волновые числа; λ 1, 3 и λ2 — соответственно длины волн де Бройля в областях 1, 3 и 2]

Общие решения уравнений Шредингера___________________________________________

Вобласти 3 имеется только прошедшая барьер волна, поэтому коэффициент В3 принят равным нулю.

соответствует плоской волне, распространяющейся в положительном направлении оси х (падающей волне), е -ikx — отраженной волне. О волнах может идти речь после умножения на временной множитель, так как Ψ — координатная часть волновой функции.

322

6.51 Возможное определение коэффициентов отражения и прозрачности

Вывод. В случае Е >U0 волна на границе 1 и 2 частично отражается (и частично проходит в область 2, затем она опять на границе 2 и 3 частично отражается () и частично проходит в область3. В облас­ти 2 (см. рисунок 6.50) длина волны де Бройля больше, чем в областях 1 и З.

Итак, при E > U0 имеем k1,3 > k2 и λ2 > λ1,3

6.52 Энергия частицы

меньше высоты потенциального барьера (Е < U0)_____________________________

Уравнение Шредингера_________________________________________________________

Общие решения уравнений Шредингера__________________________________________

Вобласти2 решение Ψ2 (х) не соответствует плоским волнам, распространяющимся в обе стороны (показатели экспонент не мнимые, а действительные).

♦ В области 3 имеется только волна, прошедшая сквозь барьер и распространяющаяся слева направо, поэтому принято В3 = 0. Из условий непрерывности волновой функции и ее первой производной в точках х = 0 и х = можно найти коэффициенты А2 и В2. Можно показать, что для высокого и широкого барьера »1) В2 » А2, а тогда на границе потенциального барьера, где х = 0, опреде ляющим членом волновой функции Ψ2 является член, содержащий В2 .

Вывод. В случае Е < U0, согласно квантовой механике, микрочастица может «пройти» сквозь потенциальный барьер. Это специфическое квантовое явление получило название туннельного эффекта.

6.53 Туннельный эффект________________________________________________________________

Волновые функции в областях 1, 2 и 3_________________________________________________

6.52



Выводы. Волновая функция не равна нулю и внутри барьера, а в области 3, если барьер не очень широк, будет опять иметь вид волн де Бройля с тем же импульсом, т. е. с той же частотой, но с меньшей амплитудой. Следовательно, частица имеет отличную от нуля вероятность прохождения сквозь по­тенциальный барьер конечной ширины — наблюдается туннельный эффект.

6.54 Коэффициент прозрачности для прямоугольного барьера______________________

Коэффициент прозрачности (вероятность проникновения

сквозь потенциальный барьер конечной ширины) ___________________________

D быстро убывает с увеличением ширины барьера, а также с ростом его высоты.

[U0 — высота потенциального барьера; Е — энергия частицы; — ширина прямо­угольного барьера; т — масса частицы; — постоянная Планка; D0 — по­стоянный множитель, который, как показывают точные расчеты, не очень отли­чается от единицы]