- •Московский государственный институт электронной техники (Технический Университет).
- •§2. Метод статистической физики(элементы теории вероятностей)
- •§3. Микро- и макро- параметры системы.
- •§4. Свойство эргодичности системы.
- •§5. Два способа усреднения в статистической физике
- •§6. Понятие ансамбля систем
- •§7. Эргодическая гипотеза
- •§8. Равновесное состояние системы
- •§9. Время релаксации
- •§10. Квазизамкнутость и статистическая независимость подсистем
- •§11. Принцип равновероятности микросостояний
- •§12. Статистический вес макросостояния
- •§13. Статистическая энтропия
- •§14. Теорема Лиувилля
- •§15. Микроканоническое распределение Гиббса
- •§16. Каноническое распределение Гиббса
- •§17. Принцип возрастания энтропии
- •§18. Микроканоническое распределение Гиббса (продолжение)
- •§19. Каноническое распределение Гиббса
- •§25. Квазиклассическое приближение в статистической физике
- •§26. Распределение Максвелла как следствие канонического распределения Гиббса
- •§27. Использование распределения Максвелла для расчёта средних:,,,
- •§28. Статистическое описание системы невзаимодействующих частиц.
- •§29. Большое каноническое распределение
- •§30. Термодинамический потенциал Гиббса
- •§32. Распределение Ферми-Дирака
- •§33. Распределение Бозе-Эйнштейна
- •§34. Ферми и Бозе газы элементарных частиц
- •§35. Плотность одночастичных состояний в - пространстве
- •§36. Расчёт импульса Ферми для электронного газа при
- •§37. Расчёт энергии электронного газа при
- •§38. Уравнение состояния идеального электронного газа при . Критерий идеальности электронного газа
- •§39. Числовые оценки параметров ,,,,и
- •Решение задач по курсу “Статистическая физика”
- •Гамма-функция Эйлера
- •Решение дополнительных задач по курсу “Статистическая физика”
- •Экзаменационные вопросы по курсу “Статистическая физика”
- •Экзаменационные задачи по курсу “Статистическая физика”
- •Дополнительные задачи по курсу “Статистическая физика”
§25. Квазиклассическое приближение в статистической физике
Мы говорили, что состояние квантово-механической системы описывается каноническим распределением:
, где- номер состояния
Потом учли, что энергетические уровни близко расположены друг к другу и ввели вместо дискретного спектра – непрерывный:
Ввели функцию
В нормировке функции перешли к интегралу:
- это число состояний в интервале энергий
Здесь - плотность состояний с энергиейна единичный интервал энергии.
Мы вместо часто пользуемся функцией:
, где
Функция - размерная. Величинаимеет размерность, тогда объёмчикимеет размерность. Значит, функцияимеет размерность
Поэтому удобно ввести величину:
,- число степеней свободы системы
Тогда:
(здесь уже безразмерные величины)
При имеем квазиклассическое приближение. В этом случаехарактеризует величину числа состояний в интервале.
Как же посчитать число состояний при переходе из фазового пространства в квазиклассическое представление?
В квантовой механике:
т.е. это точность, с которой определяется фазовая точка в фазовом пространстве.
Но фазовая точка определяет состояние, тогда это точность, с которой определяется состояние:
- это площадка, описывающая состояние.
-точнее этого мы состояние не определим.
Более точные измерения дают:
- такая площадка выделяется на фазовую точку (в случае, когда - одна степень свободы).
- это объём, приходящийся на одно состояние в квазиклассическом приближении, пристепенях свободы.
Тогда:
где - элементарный объём фазового пространства, а- объём на одно состояние, следовательно- число состояний.
Тогда в квазиклассическом приближении каноническое распределение выглядит так:
Множитель возникает по следующим причинам:
В квантовом случае - суммирование по числу состояний, и мы учитывали нетождественные перестановки. Но интегрирование по фазовому пространству не чувствительно к тождественным перестановкам – не выбрасываем их, поэтому возник множитель- учитывающий тождественные перестановки. Это имеет место при переходе в квазиклассическое приближение.
Замечание:
Принцип тождественности оказывает влияние только на расчёт статистического интеграла , при расчёте средних он не влияет.
Каноническое распределение для квантовых систем имеет вид:
- суммирование по квантовым состояниям
При переходе в квазиклассику, используя переход , получаем для вероятности состояния(здесь индекс не проставлен):
где и,
- это вероятность того, что фазовая точка с координатамипопадает в элементарный объёмв фазовом пространстве.
Мы писали:
под понимаем
Очевидно, что константу можно выкинуть, если рассчитывать средние через вероятность, при переходах:
т.к. константа не влияет на расчёт средних.
Часто рассматривают случай, когда квазиклассичность имеет место не по всем степеням свободы, а лишь по некоторым. Тогда суммируем по квантовым степеням свободы и интегрируем по квазиклассическим степеням свободы, т.е. имеем «гибрид»:
и в этом случае имеется и статистическая сумма и статистический интеграл.