- •Московский государственный институт электронной техники (Технический Университет).
- •§2. Метод статистической физики(элементы теории вероятностей)
- •§3. Микро- и макро- параметры системы.
- •§4. Свойство эргодичности системы.
- •§5. Два способа усреднения в статистической физике
- •§6. Понятие ансамбля систем
- •§7. Эргодическая гипотеза
- •§8. Равновесное состояние системы
- •§9. Время релаксации
- •§10. Квазизамкнутость и статистическая независимость подсистем
- •§11. Принцип равновероятности микросостояний
- •§12. Статистический вес макросостояния
- •§13. Статистическая энтропия
- •§14. Теорема Лиувилля
- •§15. Микроканоническое распределение Гиббса
- •§16. Каноническое распределение Гиббса
- •§17. Принцип возрастания энтропии
- •§18. Микроканоническое распределение Гиббса (продолжение)
- •§19. Каноническое распределение Гиббса
- •§25. Квазиклассическое приближение в статистической физике
- •§26. Распределение Максвелла как следствие канонического распределения Гиббса
- •§27. Использование распределения Максвелла для расчёта средних:,,,
- •§28. Статистическое описание системы невзаимодействующих частиц.
- •§29. Большое каноническое распределение
- •§30. Термодинамический потенциал Гиббса
- •§32. Распределение Ферми-Дирака
- •§33. Распределение Бозе-Эйнштейна
- •§34. Ферми и Бозе газы элементарных частиц
- •§35. Плотность одночастичных состояний в - пространстве
- •§36. Расчёт импульса Ферми для электронного газа при
- •§37. Расчёт энергии электронного газа при
- •§38. Уравнение состояния идеального электронного газа при . Критерий идеальности электронного газа
- •§39. Числовые оценки параметров ,,,,и
- •Решение задач по курсу “Статистическая физика”
- •Гамма-функция Эйлера
- •Решение дополнительных задач по курсу “Статистическая физика”
- •Экзаменационные вопросы по курсу “Статистическая физика”
- •Экзаменационные задачи по курсу “Статистическая физика”
- •Дополнительные задачи по курсу “Статистическая физика”
§35. Плотность одночастичных состояний в - пространстве
Мы получали:
При переходе в квазиклассику, число состояний записывается:
Так как при расчёте газов всё рассматривается для невзаимодействующих частиц, то энергия не зависит от координат, значит имеем:
Здесь удобно ввести волновой вектор соотношением:
, тогда
И мы для числа состояний получаем выражение:
Т.е. возникает число состояний приходящихся на элементарный объём в фурье пространстве:
где - это число состояний на единицу объёма данного пространства.
Для электронов и если положить, то
где - учёт спина,.
§36. Расчёт импульса Ферми для электронного газа при
Будем пользоваться формулой:
Запишем функцию Ферми для электронного газа:
- он здесь как функция энергии
И рассматривается случай, когда очень близко к 0,:
,у нас
При малых показатель экспоненты отрицательный слева оти положительный справа от.
, при
Тогда
Поэтому:
Видим, что имеет вид ступеньки: слева все уровни заселены, а справа все уровни свободны.
Химический потенциал определяется числом частиц в системе.
Можно писать
где - число частиц, а- функция Ферми-Дирака, приона имеет вид ступеньки.
Запишем явный вид :
это выражение получается из выражения кинетической энергии электрона с импульсом :
,
Тогда всё сводится к интегрированию в -пространстве или в Фурье-пространстве. Размерность.
Пределы интегрирования в -пространстве:
Это шар с радиусом, который определяется . Радиус этого шара часто называют, т.е.-фермиевским.
определяется из, т.е. из числа частиц (электронов) в системе.
Полагаем объём и найдём полное число частиц в системе:
здесь из под интеграла убрали , т.к. в этом пределе интегрирования, а вне этого пределаи интеграл тоже равен нулю.
И тогда получаем:
Импульс Ферми:
Найдём :
т.е. химический потенциал или уровень Ферми определяется концентрацией частиц.
§37. Расчёт энергии электронного газа при
- это полная энергия электронного газа.
где - средняя энергия, приходящаяся на один электрон.
Энергия имеет вид:
Тогда:
Найдём среднее :
Учтём, что при область интегрирования является сферой, тогда:
- это элементарный объём в-пространстве, т.е. скаляр, а не вектор.
здесь мы уже сократили интегралы по углам, т.к. в числителе и в знаменателе они одинаковые: .
Но определяет энергию Ферми:
Значит:
Таким образом, полная энергия электронного газа при :
§38. Уравнение состояния идеального электронного газа при . Критерий идеальности электронного газа
Чтобы записать уравнение состояния электронного газа при , вспомним соотношение междуидля идеального газа:
Теперь в качестве подставим сюда:
(29)
Но ведь и мы получили, что всё зависит от концентрации. Соотношение (29) называется уравнением состояния идеального газа при.
Теперь рассмотрим критерий идеальности. Для больцмановского идеального газа писали критерий идеальности:
Для больцмановского газа
Для ферми газа
Мы оценивали энергию взаимодействия для электронного газа:
И видна принципиальная разница критериев идеальности для больцмановского газа и для ферми газа:
и видим такое различие:
для больцмановского газа
для ферми газа
Т.е. для ферми газа условие идеальности противоположно условию идеальности для больцмановского газа. Но в условии для ферми газа нет температуры – это не удивительно, т.к. у нас ферми газ при .