ZO-2008
.pdf
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
μ |
|
I |
|
l + a |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
Ф = |
ò |
dФ = |
0 |
b |
ò |
2 dr |
, |
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
1 |
|
2π |
|
|
a |
r |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l − |
|
|
|
|
||
|
a |
|
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
||
где ( l - |
) и ( l + |
) – пределы интегрирования по переменной r (см. рисунок). |
||||||||||||||||||||||
|
|
|||||||||||||||||||||||
2 |
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
После интегрирования и подстановки пределов, получим |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
μ |
|
I |
l + a |
|
|
|
μ |
|
I |
|
|
|
2l + a |
|
|||||
|
|
|
|
Ф = |
0 |
b |
ò |
2 dr |
= |
0 |
b ln |
. |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
1 |
2π |
|
|
r |
|
2π |
|
|
|
2l - a |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
l − |
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Величину магнитного потока Ф2 |
рассчитаем следующим образом. По усло- |
вию задачи внешнее магнитное поле в пределах рамки однородное и его индукция постоянная. Тогда
Ф2 = òdФ2 =ò B dS = Bò dS = BS .
S S S
Модуль вектора индукции В дается формулой (3), а площадь рамки S = ab. Итак
Ф2 = μ2π0Il аb = μ20πI b al ,
здесь l – расстояние от провода с током до центра рамки.
Полученные значения магнитных потоков Ф1 и Ф2 подставляем в формулу
(1), сокращаем на общий множитель μ20πI b и определяем относительную погреш-
ность
æ |
|
a |
ö |
ç |
|
÷ |
|
γ = ç1 - |
|
|
÷100%. |
|
2l + a |
||
ç |
l × ln |
÷ |
|
è |
2l - a ø |
Подставим в формулу числовые значения сторон рамки a, b и расстояния l,
получим
æ |
|
|
0,40 |
ö |
|
æ |
|
|
0,40 |
ö |
|
|
γ = ç |
1 |
- |
|
÷ |
100% |
= ç |
1 |
- |
|
÷100% |
= 1,24% . |
|
1,00 × ln1,50 |
0,405 |
|||||||||||
è |
|
|
ø |
|
è |
|
|
ø |
|
Ответ: относительная погрешность равна 1,24%.
ЗАДАЧИ
331. Найти поток вектора магнитной индукции Φ, пересекаемый радиусом диска ab = R = 10,0 см за время вращения t = 1,00 мин (см. рис. 25 приложения). Индукция магнитного поля B = 0,10 Тл, частота вращения диска n = 5,30 об/с.
81
332. Определить, во сколько раз отличаются потоки вектора магнитной ин- дукции Ф, пронизывающие квадратную рамку, при двух её положениях r1 = a, r2 = 5a относительно прямого проводника с током I (см. рис. 26 приложения).
333. Через центр кольца перпендикулярно его плоскости проходит длинный прямолинейный провод, по которому течёт ток I = 25,0 А. Кольцо имеет четырех- угольное сечение и толщину h = 5,00 мм. Внутренний радиус кольца R1 = 18,0 мм, внешний R2 = 22,0 мм (см. рис. 27 приложения). Найти поток вектора магнитной индукции Ф, пронизывающий площадь сечения кольца.
334. Длина соленоида l = 50,0 см. Его диаметр значительно меньше длины и витки плотно прилегают друг к другу. Поток вектора индукции магнитного поля сквозь сечение соленоида Ф = 50,0 мкВб. Найти магнитный момент рм соленоида.
335. В средней части соленоида, содержащего n = 8 витков на сантиметр, по- мещен круговой виток диаметром d = 4,00 см. Плоскость витка расположена под углом ϕ = 600 к оси соленоида. Определить поток вектора индукции магнитного поля Ф, пронизывающий виток, если по обмотке соленоида течет ток I = 1,00 А.
336. На длинный картонный каркас диаметром D = 5,00 см уложена одно- слойная обмотка виток к витку из проволоки диаметром d = 0,20 мм. Определить поток вектора индукции магнитного поля Ф, создаваемого соленоидом, если по нему пропустить ток силой I = 0,50 А.
337. Определить поток вектора индукции магнитного поля Ф, пронизываю- щий соленоид, если его длина l = 50,0 см и магнитный момент pм = 0,40 А м2.
338. В одной плоскости с длинным прямым проводом, по которому течёт ток силой I = 50,0 А, расположена прямоугольная рамка так, что две большие сторо- ны её длиной l = 65,0 cм параллельны проводу, а расстояние от провода до бли- жайшей из этих сторон равно её ширине (см. рис. 19 приложения). Найти поток вектора индукции магнитного поля Ф, пронизывающий рамку.
339. Тороид квадратного сечения содержит N = 1000 витков. Наружный диа- метр тороида D1 = 40,0 см, внутренний D2 = 20,0 см. По обмотке тороида протека- ет ток I = 10,0 А. Найти поток вектора магнитной индукции в тороиде.
340. По круговому контуру, охватывающему площадь S = 40,0 cм2 протекает ток I = 5,00 А. Определить поток вектора магнитной индукции Ф через площадь кольца, лежащего в плоскости контура так, что их центры совпадают. Внешний радиус кольца R1 = 4,00 м, внутренний R2 = 2,00 м (см. рис. 24 приложения). Вос-
пользоваться формулой для индукции магнитного поля кругового витка с током в точке, лежащей в плоскости витка на расстоянии r от его оси (В = μ0IS / 4πr3).
Рабочая программа Тема 23. Магнитное поле в вакууме. Работа по перемещению проводника
и контура с током во внешнем магнитном поле
82
Пример решения задач
Виток радиусом R = 2,00 см, по которому течет ток силой I = 10,0 A, свободно установился в однородном магнитном поле с индукцией В = 1,50 Тл. Определить работу, совершаемую внешними силами при повороте витка на угол ϕ = 1800 во-
круг оси, совпадающей с диаметром витка. При повороте витка сила тока в нем поддерживается постоянной.
Дано |
Анализ и решение |
|
|
|
|
|
||
R = 2,00 см |
На виток с током, помещенный во внешнее магнитное поле |
|||||||
I = 10,0 A |
действует пара сил (силы Ампера), поворачивая его определенным |
|||||||
В = 1,50 Тл |
образом. Вращающий момент этих сил зависит как от свойств поля |
|||||||
ϕ = 900 |
в данной точке, так и от свойств витка и определяется выражением |
|||||||
|
r |
|
|
|
|
|
|
|
А = ? |
|
Bù |
|
|
|
|
|
|
M = é p |
м |
|
|
|
|
|
||
|
ë |
û |
|
|
|
|
|
|
где pм – вектор магнитного момента витка с током, B – |
|
|
|
|
|
|||
вектор магнитной индукции. Для плоского витка с током I |
|
|
О |
|
|
|||
|
pм = ISn , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где S – площадь поверхности витка, n – единичный век- |
I |
|
n |
|
p |
|||
тор нормали к поверхности витка. Направление pм совпа- |
|
|
||||||
|
dϕ |
|
||||||
|
R |
|
||||||
дает с направлением положительной нормали. |
|
|
|
n |
p |
|
||
|
|
|
|
|
||||
Модуль вращающего момента витка находится по фор- |
|
|
|
|
B |
|||
муле |
M = pмBsinϕ , |
|
(1) |
|
|
M |
|
|
r |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где ϕ = ( pм ^ B ). |
|
|
|
|
|
|
|
По условию задачи, в начальном положении виток свободно установился в магнитном поле. При этом момент сил равен нулю, а значит и угол ϕ = 0, то есть
векторы pм и B совпадают по направлению.
Если внешние силы выведут виток из положения равновесия, то возникший механический момент сил, определяемый формулой (1), будет стремиться возвра- тить виток в исходное положение. Против этого момента и будет совершаться ра- бота внешними силами. Так как момент сил переменный (зависит от угла поворо- та ϕ ), то для расчета работы применим формулу работы при повороте витка на элементарный угол dϕ
dA = Mdϕ .
Подставив сюда выражение момента из формулы (1) и учтя, что pм = IS , по-
лучим
dA = IB S sinϕ dϕ .
Взяв интеграл от этого выражения, найдем работу при повороте витка на ко- нечный угол ϕ :
83
π |
|
π |
|
|
|
|
|
||
A = IBSòsinϕ dϕ = IBS(-cosϕ ) |
= 2IBS = 2IBπ R2 . |
(2) |
||
0 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
Проверим единицы измерения работы в системе СИ |
|
|||
наимен. А = A × Тл× м2 = А |
Н |
м2 = Н × м = Дж. |
|
|
А × м |
|
|||
|
|
|
Подставим в формулу числовые значения величин и произведём вычисления
А = 2·10,0·1,50·3,14·(2,00·10–2)2 = 3,75·10–2 Дж.
Задачу можно решить и другим способом. Работа внешних сил по перемеще- нию витка с током в магнитном поле равна произведению силы тока I на измене- ние магнитного потока Ф , пронизывающего виток:
A = -I Ф = I (Φ1 -Φ2 ), |
(3) |
здесь Ф1 и Ф2 – конечное и начальное значение магнитного потока, пронизываю- щего виток. По определению магнитный поток сквозь поверхность контура
Φ = ò BdS cosα .
S
Для однородного поля и плоского витка эта формула принимает вид Φ = BS cosα , где В – магнитная индукция поля, S – площадь ограниченная вит-
ком, α – угол между вектором магнитной индукции B и нормалью n , проведён- ной к плоскости витка. Для данной задачи в первом положении витка α = 0, тогда
Φ1 = BS cos0 = BS . Во втором положении витка α = 1800 и Ф2 = −BS . Следова- тельно, как следует из (3),
A = I (BS - ( -BS )) = 2IBS = 2IBπ R2 ,
что совпадает с полученным ранее выражением (2).
Ответ: для поворота витка с током нужно совершить работу А = 3,75·10–2 Дж.
ЗАДАЧИ
341. Контур из мягкой проволоки в форме равностороннего треугольника со стороной а = 30,0 см и током I = 10,0 А лежит на столе. Включают однородное магнитное поле с индукцией В = 0,20 Тл. Плоскость контура и вектор индукции магнитного поля образуют угол α = 300. Под действием сил Ампера контур де- формируется в окружность, оставаясь на столе. Определить работу А сил Ампера.
342. В одной плоскости с бесконечно длинным прямым проводом, по кото- рому протекает ток I1 = 5,00 А, расположена проволочная прямоугольная рамка со сторонами b = 10,0 см и l = 20,0 см (см. рис. 28 приложения). Длинные стороны рамки параллельны прямому току, причем ближайшая находится от него на рас- стоянии r = 5,00 см и в ней течет ток I2 = 0,20 А в том же направлении. Найти ра- боту А, которую надо совершить, чтобы повернуть рамку на 1800 вокруг оси, про- ходящей через дальнюю от прямого провода длинную сторону рамки.
84
343. Два прямых длинных параллельных проводника находятся на некотором расстоянии друг от друга. По ним текут в одном направлении одинаковые токи I. Чтобы раздвинуть эти проводники на расстояние вдвое большее, надо совершить работу (на единицу длины проводников) А/l = 55,0 мкДж/м. Найти эти токи.
344. Квадратный проводящий контур со стороной а = 10,0 см по которому течет ток I = 6,00 А, находится в магнитном поле (В = 0,80 Тл) под углом α = 500 к линиям его индукции. Какую работу А нужно совершить, чтобы при неизменной силе тока в контуре изменить его форму на окружность?
345. Плоский проводящий контур с током I = 5,00 А свободно установился в однородном магнитном поле (В = 0,40 Тл). Площадь контура S = 200 см2. Под- держивая неизменным ток в контуре, его повернули относительно оси, лежащей в плоскости контура, на угол α = 400. Определить совершенную при этом работу А.
346. Прямой бесконечно длинный провод с током I1 = 5,00 А и прямоуголь- ная рамка, по которой протекает ток I2 = 3,00 А, расположены в одной плоскости. Большая сторона рамки l = 1,00 м, параллельна прямому току и отстоит от него на расстояние r = 0,10b, где b — длина другой стороны рамки (см. рис. 28 приложе- ния). Определить работу А по повороту рамки на угол α = π/2 относительно оси,
параллельной прямому току и проходящей через середины противоположных сторон b рамки.
347. По кольцу из тонкого гибкого провода радиусом R = 10,0 cм, течёт ток силой I = 100 А. Перпендикулярно плоскости кольца возбуждено магнитное поле
с индукцией В = 0,10 Тл совпадающей по направлению с вектором индукции В 1 собственного магнитного поля кольца. Определить работу А внешних сил, кото- рые, действуя на провод, деформировали его и придали ему форму квадрата.
348. Расстояние между двумя прямолинейными длинными параллельными проводниками d1 = 10,0 см. По проводникам в одном направлении протекают токи I1 = 20,0 А и I2 = 30,0 А. Какую работу на единицу длины проводников А/l надо совершить, чтобы увеличить расстояние между ними до d2 = 20,0 см?
349. Вблизи длинного прямого провода, по которому течёт ток I1 = 10,0 А, расположена квадратная рамка с протекающим по ней током I2 = 1,00 А (см. рис. 28 приложения). Рамка и провод лежат в одной плоскости. Стороны рамки равны b = 6,80 см, расстояние r = 4,00 см. Найти работу А по перемещению прямого провода в положение, указанное штриховой линией.
350. Медный диск, радиус которого R = 20,0 см, помещен в магнитное поле с индукцией B = 0,50 мТл так, что плоскость диска перпендикулярна к направле- нию вектора индукции магнитного поля. Диск может вращаться вокруг оси, про-
ходящей через его центр и параллельной вектору В . По радиусу диска протекает электрический ток I = 0,20 А (см. рис. 25 приложения). Определить работу А, ко- торую совершают силы поля при одном полном обороте диска.
85
Рабочая программа Тема 24. Магнитное поле в вакууме. Циркуляция вектора индукции маг-
нитного поля. Теорема о циркуляции вектора индукции магнитного поля
Пример решения задач
По прямому бесконечно длинному цилиндрическому проводнику из меди течет ток, плотность которого j меняется с расстоянием от оси проводника по закону j = kr2, где k =2 108 A/м4. Радиус проводника R = 20,0 мм. Определить индукцию магнитного поля В в двух точках, расположенных на расстояниях r1 = 10,0 мм и r2 =40,0 мм от оси проводника.
Дано |
|
|
O |
|
|
|
|
j = kr2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k=2,00 108 A/м4 |
|
|
R |
|
|
dr |
|
R = 20,0 мм |
|
j |
|
|
|
dS |
|
r1 = 10,0 мм |
L2 |
|
|
r |
|
||
r2 = 40,0 мм |
|
r1 |
|
О |
dl |
||
r2 |
|
R |
dϕ |
||||
|
L1 |
|
|||||
В = ? |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
O
Анализ и решение
Расстояние от оси проводника с током до точек, где необходимо найти ин- дукцию В магнитного поля, соизмеримо с его радиусом. Поэтому нельзя заранее предположить, что индукцию поля, созданного этим проводником, можно рассчи- тывать по известной формуле, полученной на основании закона Био-Савара для прямого линейного тока.
По условию задачи изменение плотности тока происходит по радиальному закону, значит и магнитное поле обладает цилиндрической симметрией. Следова- тельно, линии индукции магнитного поля – окружности лежащие в плоскостях, перпендикулярных оси проводника и концентричных ему. Это позволяет восполь- зоваться для расчета поля теоремой о циркуляции индукции магнитного поля (за-
коном полного тока): «Циркуляция вектора индукции магнитного поля по любому замкнутому контуру равна алгебраической сумме токов, охватываемых этим контуром, умноженной на магнитную постоянную»
ò |
r r |
|
ò |
r r |
N |
|
|
|
|
|
Вdl |
= |
Вdl cos(В ^ dl ) = μ |
0 å |
(I |
|
+ I мол ) , |
(1) |
|||
! |
! |
i |
||||||||
|
|
|
|
i |
|
|||||
L |
|
|
L |
|
i=1 |
|
|
|
|
86
где dl – вектор, модуль которого равен элементу длины контура dl, μ0 , Ii и Iiмол
– соответственно магнитная постоянная, токи проводимости и молекулярные то- ки.
Выбираемый замкнутый контур L должен отвечать следующим условием:
1)проводится в виде окружности, совпадающей с линией индукции,
2)величина индукции вдоль контура должна быть постоянной,
3)проходить через точку поля, в которой необходимо определить B.
Для определения индукции магнитного поля внутри медного проводника,
воспользуемся соотношением между двумя характеристиками магнитного поля
B1 = μ0μH1,
здесь H1 – вектор напряженности магнитного поля, характеризующий магнитное поле токов проводимости, μ – магнитная проницаемость среды, показывающая, во сколько раз магнитное поле токов проводимости усиливается за счет поля мо- лекулярных токов.
Проведем в сечении проводника контур интегрирования L1 радиусом r1 (см. рисунок). Тогда в соответствии с законом полного тока
ò |
r r |
ò |
r |
r |
N |
|
|
|
^ dl ) = |
åIi , |
(2) |
||
!H1dl |
= !H1dl cos(H1 |
|||||
L1 |
|
L1 |
|
|
i=1 |
|
Циркуляция напряженности магнитного поля по контуру равна |
|
|||||
ò |
|
|
ò |
|
2π r1 , |
|
!H1dl cos(H1 ^ dl ) = H1 !dl = H1 |
(3) |
|||||
L1 |
|
|
L1 |
|
|
|
здесь учтено, что для всех элементов этого контура cos(H1 ^ dl ) = 1.
Найдем ток I1, охватываемый этим контуром. Поскольку плотность этого то- ка в разных точках сечения проводника разная, то разбиваем сечение на элемен- тарные участки в виде сегмента (см. рисунок). Площадь этого участка равна
dS = dldr = rdϕdr .
Произведение плотности тока на площадь элементарного участка есть вели- чина тока, текущего через этот участок
dI1 = jdS = j rdϕdr .
Для определения тока, протекающего через площадку, охватываемую конту- ром L1, нужно сложить токи, протекающие через элементарные площадки, а так как площадок бесконечное множество, то сумма переходит в интеграл:
r1 |
|
2π |
|
|
|
r4 |
|
r |
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
I1 = òdI1 =ò |
κ r2rdr ò dϕ = k |
|
|
1 |
2π = π k |
|
r14 . |
(3) |
||||
4 |
|
0 |
2 |
|||||||||
0 |
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
По закону полного тока (1), получаем |
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
H |
|
2π r = π k |
r4 |
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
1 |
1 |
2 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Откуда
87
H1 = k 14 r13 ,
B1 = μоμH1 = μоμk 14 r13 .
В этой формуле μ – магнитная проницаемость меди, её значение очень близко к единице.
Для решения второй части задачи проведем через т. 2, находящуюся вне про- водника, вспомогательный замкнутый контур L2 (см. рисунок). Так как контур совпадает с линией индукции и во всех точках контура величина индукции В2 по- стоянна, то циркуляция
!ò В2dl cos(В2 ^ dl ) = B2 !ò dl = B2 2π r2 ,
L2 |
L2 |
здесь учтено, что для всех элементов этого контура cos(В2 ^ dl ) = 1.
Для определения тока, охватываемого контуром, нужно найти ток, проте- кающий через все сечение проводника:
R |
2π |
|
r |
4 |
|
R |
|
1 |
|
|
|
|
|
||||||
I2 = òdI2 =ò |
κ r2rdr ò |
dϕ = k |
|
|
× 2π = π k |
R4 |
|||
|
|
|
0 |
2 |
|||||
0 |
0 |
4 |
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
По закону полного тока циркуляцию индукции нужно приравнять току I2, умноженному на μ0 ,
B2 2π r2 = μ0π k 12 R4
Откуда
B2 = μ0k 1 R4 .
4 r2
Проверим наименование индукции магнитного поля в системе СИ
Тл× м А × м3 наимен. В = А м4 = Тл .
Подставим числовые данные и сделаем вычисления:
В1 = 4·3,14·10–7·1·2,00·108·0,25 (10·10–3)3 = 6,28·10–5 Тл, В2 = 4·3,14·10–7·1·2,00·108·0,25 (0,5)4 = 2,51·10–4 Тл.
Ответ: индукция внутри проводника равна 6,28·10–5 Тл, вне – 2,51·10–4 Тл.
ЗАДАЧИ
351. По цилиндрическому очень длинному проводнику радиусом R = 2,00 см течет ток I = 100 А. Найти индукцию магнитного поля В в точках, лежащих на расстоянии r1 = 1,00 см и r2 = 3,00 см от оси проводника.
352. Диаметр тороида без сердечника по средней линии D = 20,0 см. В сече- нии тороид имеет круг радиусом r = 5,00 см (см. рис. 31 приложения). По обмотке
88
тороида, содержащей N витков, течёт ток I. Определить отношение значения ин-
дукции магнитного поля В0 на средней линии тороида к значению минимальной индукции магнитного поля Bmin внутри тороида.
353. Внутри длинного металлического проводника круглого сечения имеется круглая длинная цилиндрическая полость. Ось полости параллельна оси провод- ника и смещена относительно последней на расстояние d = 5,00 см. Радиус сече- ния проводника R = 20,0 см и по нему протекает ток I. На каком расстоянии r от оси проводника вне его находятся точки, индукция магнитного поля В в которых такая же, как в полости?
354. Имеется очень длинный прямой соленоид. Площадь его поперечного се- чения S = 2,00 см2, число витков на единицу длины n = 3 103 м–1. По обмотке со- леноида протекает ток I = 3,00 А. Найти поток вектора индукции магнитного поля Ф через торец соленоида.
355. По соленоиду длиной l = 1,00 м без сердечника, имеющему N = 1000 витков, течет ток силой I = 20,0 А. Определить циркуляцию вектора магнитной
индукции !ò Вdl вдоль контуров, изображенных на рис. 29 приложения.
356. Найти циркуляцию вектора индукции магнитного поля !ò Вdl в трех
случаях, изображенных на рис. 30 приложения. Сила тока, протекающего в про- водниках I = 8,00А.
357. Коаксиальный кабель представляет собой длинную металлическую тон- костенную трубку радиусом R = 10,0 мм. Вдоль оси трубки расположен тонкий провод. Силы токов в трубке и проводе I = 0,50 А, а их направления противопо- ложны. Определить индукцию магнитного поля В в точках, удалённых от оси ка- беля на расстояния r1 = 5,00 мм и r2 = 15,0 мм.
358. Диаметр тороида без сердечника по средней линии D = 30,0 см. В сече- нии тороид имеет круг радиусом r = 5,00 см (см. рис. 31 приложения). По обмотке тороида, содержащей N = 2000 витков, течёт ток I = 5,00 А. Определить макси- мальное Bmax и минимальное Bmin значение индукции магнитного поля в тороиде.
359. По проводнику протекает равномерно распределенный по его сечению ток I = 100 А. Радиус сечения проводника R = 10 мм. Найти циркуляцию вектора
индукции магнитного поля !ò Вdl вдоль окружности радиусом r = 5,00 мм, про- ходящей внутри проводника и ориентированной так, что ее плоскость составляет угол α = 300 с вектором плотности тока j .
360. Длинный прямой соленоид из проволоки, диаметр которой d = 0,50 мм, намотан так, что его витки плотно прилегают друг к другу. Какова индукция маг- нитного поля В внутри и снаружи соленоида, если по нему течёт ток I = 1,00 А?
89
Рабочая программа Тема 25. Явление и закон электромагнитной индукции
Пример решения задач
Прямой бесконечный проводник с током и прямоугольная рамка расположены в одной плоскости. Сила тока в проводнике изменяется по закону I = α t3, где α = 2,00 А/с3. Ближняя сторона рамки l = 1,00 м параллельна проводнику и отстоит от него на расстоянии r0 = 2,00 см. Длина другой стороны рамки b = 20,0 см. Оп- ределить силу тока в рамке в момент времени t = 10,0 с, если её омическое со- противление R =7,00 Ом.
Дано |
Анализ и решение |
|
||
l = 1,00 м |
Явление, заключающееся в том, что в замкнутом проводящем |
|||
b = 20,0 см |
контуре при изменении потока магнитной индукции, пронизы- |
|||
r0 = 2,00 см |
вающего этот контур, возникает индукционный ток, называется |
|||
I = α t3 |
электромагнитной индукцией. В нашем случае, вследствие изме- |
|||
α = 2,00 А/с3 |
нения силы тока I в проводнике, магнитный поток Ф через рамку |
|||
t = 10,0 с |
изменяется и в ней возникает индукционный ток Ii. Возникновение |
|||
R = 7,00 Ом |
индукционного тока указывает на наличие в цепи электродвижу- |
|||
I = ? |
щей силы (э.д.с.) εi . Согласно закону Фарадея |
|
||
|
εi = − |
dФ |
|
|
|
|
, |
(1) |
|
|
dt |
то есть, ЭДС электромагнитной индукции в контуре численно равна и противопо- ложна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, огра- ниченную этим контуром. Знак минус выражает правило Ленца: индукционный ток в контуре Ii. имеет всегда такое направление, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызвавшему этот индукцион- ный ток. Силу индукционного тока можно найти из закона Ома
I |
i |
= |
εi |
. |
(2) |
|
|||||
|
|
R |
|
Рамка находится в неоднородном магнитном поле, поэтому для расчета маг- нитного потока разделим площадь рамки на столь узкие полоски, чтобы в преде- лах каждой из них магнитное поле можно было считать однородным (см. рису- нок). Элементарный магнитный поток сквозь узкую полоску
dФ = B dS cos(B ^ dS) ,
r
где dS = dSn – вектор, модуль которого равен элементарной площадке dS, а на- правление совпадает с направлением нормали n к ней.
Индукции магнитного поля В, создаваемого бесконечно длинным проводом с током там, где находится элемент площади рамки, рассчитывается по формуле
B = 2μπ0Ix ,
90