ZO-2008
.pdfгде Q – заряд сферы. Следовательно
|
|
|
|
1 |
n |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
E4π r2 = |
åQi = |
Q . |
|
|
|
||||||||
|
ε0 |
|
|
|
|
|||||||||
Откуда |
|
|
|
i=1 |
|
|
|
ε0 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
E = |
Q |
|
и ω = |
1 |
ε0 |
æ |
|
|
Q |
|
ö |
|||
|
ç |
|
|
|
÷ . |
|||||||||
4πε0r |
2 |
|
|
4πε0r |
2 |
|||||||||
|
|
|
|
2 |
|
è |
|
|
ø |
|
Выражение объемной плотности энергии подставим в формулу полной энер-
гии |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
1 |
ε0 |
æ |
Q |
|
ö |
|
W = |
ç |
|
÷ |
dV |
|||
|
4πε0r |
2 |
|||||
Vò 2 |
|
è |
|
ø |
|
Объем dV следует выбрать в виде тонкого шарового слоя толщины dr (в пре-
делах такого объема E и ω постоянны) |
|
|
|
||||
Тогда |
dV = 4π r2dr , |
||||||
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
1 |
|
æ |
Q |
|
ö |
|
W = |
ε0 |
ç |
|
÷ |
4π r2dr |
||
|
4πε0r |
2 |
|||||
Vò 2 |
è |
|
ø |
|
Учитывая, что в пределах объема переменная r изменяется от R до ∞ , получаем
W = |
Q2 ∞ dr |
|
Q2 æ |
|
1 ö |
|
∞ |
Q |
2 |
. |
||||||
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
= |
|
|
ç |
- |
|
÷ |
|
= |
|
|
||
8πε0 |
òR r |
2 |
8πε |
|
r |
8πε |
0 R |
|||||||||
|
|
|
0 è |
|
ø |
|
R |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
С помощью формулы для потенциала сферы ϕ = |
|
Q |
(см. пример из Темы 13), |
||||||||||
|
4πε0R |
||||||||||||
определим её заряд |
|
|
Q = 4πε0Rϕ . |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Тогда выражение для энергии поля будет выглядеть следующим образом |
|||||||||||||
W = |
( 4πε0Rϕ )2 |
= 2πε |
0Rϕ 2 . |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
Проверим наименование энергии |
8πε0R |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Кл2 |
|
|
Кл2В2 |
|
|
Дж2 |
|
|||||
наимен. W = 2πε |
Rϕ |
2 = |
мВ2 = |
= |
= Дж . |
||||||||
|
|
Нм |
|
||||||||||
0 |
|
|
|
Нм2 |
|
|
Дж |
Подставим в полученную формулу числовые значения и произведём вычисления
W = 2 × 3,14 × 8.85 ×10−12 × 4,00 ×10−2 × 5002 = 0,55 ×10−6 Дж.
Ответ: энергия заряженной сферы W = 0,55 мкДж.
ЗАДАЧИ
261. Уединенная металлическая сфера, электроёмкость которой C = 10,0 пФ, заряжена до потенциала ϕ = 3,00 кВ. Определить энергию поля W, заключенного
61
в сферическом слое, ограниченном концентрической с ней сферической поверх- ностью. Радиус поверхности в три раза больше радиуса сферы.
262. Заряд равномерно распределён в вакууме по объёму, имеющему форму шара. Радиус шара R =10,0 см, объёмная плотность заряда ρ = 10,0 нКл/м3. Оп- ределить энергию W электростатического поля, сосредоточенную в самом шаре.
263. Электростатическое поле создано заряженной сферой (Q = 0,10 мкКл), радиус которой R1 = 10,0 см. Найти энергию поля W, заключенного в объеме, ог- раниченном заряженной сферой и концентрической с ней сферической поверхно- стью, радиус которой R2 = 2 R1.
264. Заряд равномерно распределен в вакууме по объему, имеющему форму шара. Радиус шара R = 10,0 см, объёмная плотность заряда ρ = 10,0 нКл/м3. Оп- ределить энергию W электростатического поля вне шара.
265. Уединенный металлический шар радиусом R1= 6,00 см имеет заряд Q. Концентричная этому шару поверхность делит пространство на две части (внут- ренняя — конечная, а внешняя — бесконечная), так что энергии W электростати- ческого поля обеих частей одинаковы. Определить радиус R2 этой сферической поверхности.
266. Эбонитовый шар радиусом R = 10,0 см равномерно заряжен электриче- ством с объемной плотностью ρ . Сфера какого радиуса R1 делит шар на две час- ти, энергии W которых равны?
267. Точечный заряд q = 3,00 мкКл помещается в центре шарового слоя из однородного диэлектрика (ε = 3). Внутренний радиус слоя R1 = 250 мм, внешний R2 = 500 мм. Найти энергию электростатического поля W в шаровом слое.
268. Сферическая оболочка, равномерно заряжена зарядом Q = 0,10 мкКл. В центре оболочки расположен точечный заряд q = 3,00 мкКл. Найти работу А, со- вершенную электрическими силами при увеличении радиуса сферической обо- лочки от R1 = 10,0 см до R2 = 15,0 см.
269. Радиус равномерно заряженной сферической оболочки увеличивается от R1 = 3,00 см, до R2 = 6,00 см. Найти работу А, совершенную при этом электриче- скими силами, если заряд оболочки Q = 2,00 нКл. Задачу решить с помощью фор-
мулы W = òωdV .
V
270. Две концентрические сферические поверхности заряжены одинаковым количеством электричества Q = 3,00 10–6 Кл. Радиус первой сферы R1 = 1,00 м, радиус второй сферы R2 = 2,00 м. Найти энергию электростатического поля W, между этими сферами.
62
Рабочая программа Тема 17. Электрический ток. Закон Ома для однородного и неоднородно-
го участков электрической цепи. Работа и мощность постоянного тока. Закон Джоуля - Ленца
Пример решения задач
1. Сила тока в проводнике равномерно нарастает от I0 = 0 до I = 3,00 А в тече- нии времени τ = 10,0 с. Определить заряд Q, прошедший в проводнике.
Дано
I = I0 + kt I0 = 0
I = 3,00 А τ = 10,0 с
Q = ?
Анализ и решение
Так как сила тока в проводнике изменяется со временем, то воспользоваться для подсчета заряда формулой q= It нель- зя. Поэтому возьмем дифференциал заряда dq = I dt и проин- тегрируем:
q = òτ Idt .
0
Подставим в эту формулу выражение для тока, как функцию времени q = òτ ( I0 + kt )dt =I0 òτ dt + kòτ tdt .
0 |
0 |
0 |
Полученное выражение проинтегрируем по времени
t2 τ τ 2 q = ( I0t + k 2 ) 0 = ( I0τ + k 2 ).
Значение коэффициента пропорциональности k найдем из формулы если заметим, что при t = 10,0 c, I = 3,00 A
k= ( I - I0 ) = 3,00 = 0,30 A/c.
τ10,0
Проверим наименование заряда в системе СИ
наим. q = А × с + А × с2 = Кл.
с
Подставив значения физических величин в формулу (1), найдем
q = 0 ×τ + 0,30 (10,0 )2
2
Ответ: заряд, прошедший по проводнику q = 15,0 Кл.
(1)
I = I0 + kt ,
2. Сила тока в проводнике сопротивлением R = 12,0 Ом равномерно убывает в течение времени t = 2,00 с от I0 = 5,00 А, до I = 0. Какое количество теплоты Q1, выделяется в этом проводнике за первую секунду, и Q2 – за вторую?
63
Дано |
Анализ и решение |
|
|
I = I0 - kt |
Прохождение электрического тока по проводнику со- |
||
R = 12,0 Ом |
провождается выделением в нем тепла. При постоянном токе |
||
I0 = 5,00 А |
количество теплоты, выделившееся в проводнике, определя- |
||
ется по закону Джоуля-Ленца |
|
||
I = 0 |
|
||
Q = I2Rt . |
|
||
t = 2,00 с |
|
||
Если сила тока в проводнике изменяется, то данный за- |
|||
Q1 = ? Q2 = ? |
|||
кон справедлив для бесконечно малого промежутка времени |
|||
и записывается в виде |
|
||
|
dQ = I2Rdt , |
(1) |
где сила тока I является функцией времени. В данном случае
I = I0 − kt ,
где k – коэффициент пропорциональности, равный отношению приращения силы
тока I к интервалу времени |
t , за который произошло это приращение |
||||||
|
|
|
k = |
I . |
|
||
Для нашего случая |
|
|
|
|
t |
|
|
I0 - I |
|
5,00 - 0 |
|
||||
k = |
= k = |
= 2,50 А/с. |
|||||
t |
|
|
|||||
|
|
|
|
2,00 |
|
Подставим зависимость силы тока от времени в формулу (1)
dQ = ( I0 - kt )2 Rdt .
Для определения количества теплоты, выделившегося за данный промежуток вре- мени, проинтегрируем полученное выражение в пределах от t1 до t2
t |
2 |
|
|
|
|
|
|
R |
t |
2 |
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
3 |
|
t2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
Q = ò( I0 - kt )2 Rdt = - |
ò( I0 - kt )2 d( I0 |
- kt ) = - |
|
× |
( I0 - kt ) |
|
. |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
t |
|
|
|
|
|
|
|
k t |
|
|
|
|
k |
3 |
|
|
t |
|||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Или |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
é |
|
|
|
3 |
|
3 |
ù |
|
|
|
|
|
|
|
(2) |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
Q = - 3k ë( I0 - kt2 ) - ( I0 - kt1 ) |
û . |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
Проверим наименование теплоты в системе СИ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
наим. Q = |
Oм× с |
× А3 = |
В× с |
× А2 = |
В × с× Кл |
= В × Кл = Дж. |
|||||||||||||||||
|
|
|
с |
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
А |
|
|
|
|
А |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
При определении количества теплоты, выделившегося за первую секунду |
||||||||||||||||||||||||
пределы интегрирования в формуле (2) t1 = 0, t2 =1 c и, следовательно |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
Q1 = - |
|
12,0 |
é( 5,00 - 2,50 ×1,00 )3 - ( 5,00 - 2,50 × 0 )3 ù |
= 175 Дж. |
||||||||||||||||||||
3 |
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
× 2,50 ë |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
û |
|
|
|
|
За вторую секунду пределы интегрирования в формуле (2) t1 =1 с, t2 =2 c и, следо-
вательно
Q2 |
= - |
|
12,0 |
é( 5,00 - 2,50 × 2,00 )3 |
- ( 5,00 - 2,50 ×1,00 )3 ù |
= 25,0 Дж. |
|
3 |
× 2,50 |
||||||
|
|
ë |
û |
|
64
Найдем требуемое отношение количеств теплоты
Q2 = 25 = 1 .
Q1 175 7
Таким образом, за вторую секунду выделится теплоты в 7 раз меньше, чем за пер- вую секунду.
Ответ: за первую секунду в проводнике выделилось Q1 = 25 Дж, за вторую се- кунду Q2 = 175 Дж. Соответствующее отношение количеств теплоты – 1/7.
ЗАДАЧИ
271. Какой заряд q пройдет по проводнику, если в течении t = 10,0 с сила тока уменьшилась от I0 = 10,0 А до I = 5,00 А? Сопротивление проводника R при этом равномерно возрастало, а разность потенциалов ϕ на его концах поддер- живалась постоянной.
272. Сила тока I в проводнике сопротивлением R = 100 Ом в течение време- ни t = 30,0 с равномерно нарастает от I0 = 0 до Imax = 10,0 А. Найти заряд q, про- шедший по проводнику, и количество тепла Q, выделившееся в нем за это время.
273. На участке цепи сопротивлением R = 3,00 Ом равномерно убывает на- пряжение от U0 = 4,00 В до U = 2,00 В в течении времени t = 20,0 с. Определить заряд q, прошедший по проводнику за это время.
274. Сила тока I в проводнике сопротивлением R = 15,0 Ом равномерно воз- растает от I0 = 0 до некоторого максимального значения Iс в течение времени t = 5,00 с. При этом в проводнике выделилось количество теплоты Q = 10,0 кДж. Найти среднюю силу тока <I> в проводнике за это время.
275. Ток меняется в проводнике со временем t по уравнению I = (4 + 2t), где I измеряется в амперах, t – в секундах. Какое количество электричества q проходит через поперечное сечение проводника за время от t1 = 2,00 с до t2 = 6,00 с? При
каком постоянном токе I0 через поперечное сечение проводника за то же время проходит такое же количество электричества?
276. По проводнику сопротивлением R = 3,00 Ом течет ток, сила I которого возрастает. За время t = 8,00 с, в проводнике выделилось количество теплоты Q = 200 Дж. Определить какой заряд q прошел за это время по проводнику, если в начальный момент времени сила тока в проводнике I0 = 0.
277. Сила тока I в проводнике равномерно увеличивается от нуля до некото- рого максимального значения в течение времени t = 10,0 с. За это время в про- воднике выделилось количество теплоты Q = 1,00 кДж. Определить скорость на- растания тока dI/dt в проводнике, если его сопротивление R = 3,00 Ом.
278. Э.д.с. батареи ε = 12,0 В. Наибольшая сила тока, которую может дать ба- тарея, Imax = 5,00 А. Какая наибольшая мощность Рmax может выделиться на под- ключенном к батарее резисторе?
65
279. Пять последовательно соединённых источников тока с э.д.с. = 12,0 В и с внутренним сопротивлением r = 0,20 Ом каждый, замкнуты на внешнее сопротив- ление R. Какой величины должно быть это сопротивление, чтобы во внешней це- пи выделялась максимальная мощность Рmax?
280. Даны четыре гальванических элемента с э.д.с. ε = 1,50 В и внутренним сопротивлением r = 0,20 Ом. Как нужно соединить эти элементы, чтобы получить от собранной батареи наибольшую силу тока Imax во внешней цепи, имеющей со- противление R = 0,20 Ом? Найти эту силу тока.
Рабочая программа Тема 18. Разветвленные электрические цепи. Законы (правила) Кирхго-
фа
Пример решения задач
Три источника тока с э.д.с. ε1 = 11,0 В, ε2 = 4,00 В, ε3 = 6,00 В и три реостата с сопротивлениями R1 = 5,00 Ом, R2 = 10,0 Ом, R3 = 2,00 Ом соединены как пока- зано на рисунке. Определить силы токов I1, I2, I3 в реостатах. Внутренние со-
противления источников r1 = 1,00 Ом, r2 = 0,50 Ом, r3 =1/3 Ом. |
|
|
|
|
|
|||||||
Дано |
|
ε1 |
,r1 |
|
|
R1 |
|
|
||||
ε1 = 11,0 В, ε2 = 4,00 В, ε3 = 6,00 В |
|
– |
|
|
|
|
+ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
r1 = 1,00 Ом, r2 = 0,50 Ом, r3 =1/3 Ом |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ε |
|
,r |
|
I1 |
|
|
|
||||
R1 = 5,00 Ом, R2 = 10,0 Ом, R3 = 2,00 Ом |
А |
+3 |
|
|
|
3– |
|
|
R2 |
|
С |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
||||||||
I1, I2, I3 = ? |
ε |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
,r3 |
I2 |
|
|
|
|||||
|
|
3 |
R3 |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|||||||||
|
|
– |
|
|
+ |
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
I3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Анализ и решение
Основной задачей теории постоянного тока является нахождение в электри- ческой цепи силы тока I. Зная эту величину, можно рассчитать практически лю- бую другую величину, характеризующую постоянный ток (работу, мощность, ко- личество теплоты, энергию, параметры магнитного поля и так далее).
Если в электрической цепи имеется несколько различных источников тока, то задача расчета токов с помощью обобщенного закона Ома усложняется, так как невозможно определить результирующую э.д.с. Наиболее распространенный ме-
тод расчета разветвленных электрических цепей основан на применении законов Кирхгофа.
1. Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле, равна нулю:
n
åIi = 0,
i=1
где n – число токов, сходящихся в узле. Узлом электрической цепи называется любая точка разветвления, в которой сходится не менее трех токов.
66
2. В замкнутом контуре, произвольно выбранном в разветвленной электри- ческой цепи, алгебраическая сумма сил токов на сопротивление соответствую- щих участков этого контура равна алгебраической суме электродвижущих сил, встречающихся в этом контуре:
n |
k |
åIi Ri |
= åεi . |
i=1 |
i=1 |
В задаче необходимо найти три значения силы токов, поэтому следует соста- вить три уравнения. Выберем (произвольно) направления токов как указано на рисунке и условимся обходить контуры по часовой стрелке. Применим первый закон Кирхгофа. Он справедлив для узлов электрической цепи. В данной схеме узлов два: А и С. Соблюдая правило знаков (ток, подходящий к узлу, входит в уравнение со знаком плюс; ток, отходящий от узла, – со знаком минус), для узла
С получим
I1 + I2 + I3 = 0 . |
(1) |
Для узла А первый закон Кирхгофа ничего нового не дает.
Для получения еще двух уравнений применим второй закон Кирхгофа. Он справедлив только для замкнутых контуров. Выбирать контуры следует таким об- разом, чтобы в каждый новый контур входила хотя бы одна ветвь, не участвовав- шая ни в одном из ранее использованных контуров. В данной схеме три контура: Aε1R1CR2ε2A , Aε2R2CR3ε3A , Aε1R1CR3ε3A . Кроме того, при составлении урав- нений необходимо соблюдать следующее правило знаков:
а) если ток по направлению совпадает с выбранным направлением обхода контуров, то соответствующее произведение IR входит в уравнение со знаком плюс, в противном случае со знаком минус,
б) если э.д.с. повышает потенциал в направлении обхода контура, то есть, при обходе контура приходится идти от минуса к плюсу внутри источника, то со- ответствующая э.д.с. входит в уравнение со знаком плюс, в противном случае – со
знаком минус. |
|
Итак, для контуров Aε1R1CR2ε2A и Aε1R1CR3ε3A : |
|
I1( R1 + r1 ) − I2( R2 + r2 ) = ε1 + ε2 . |
(2) |
I2 ( R2 + r2 ) − I3 ( R3 + r3 ) = −ε2 − ε3 . |
(3) |
Подставим в (1), (2), (3) числовые значения сопротивлений и э.д.с., получим
I1 + I2 + I3 = 0
6I1 − 10,5I2 = 15,0
10,5I2 − 2I3 = −10,0
Решая систему из трех уравнений относительно токов I1, I2, I3, получаем
I1 = 1,94 А, I2 = −28,6 А, I3 = 26,7 А.
Знак минус в значении силы тока I2 показывает, что при произвольном выборе направления токов, указанных на рисунке, направление тока I2 было указано про- тивоположно истинному. В действительности ток I2 течет от узла С к узлу А.
67
ЗАДАЧИ
281. Два источника тока с различными э.д.с. ε1 = 10,0 В, ε2 = 8,00 В и внут- ренними сопротивлениями r1 = 1,00 Ом, r2 = 2,00 Ом включены параллельно с со- противлением R = 6,00 Ом (см. рис.1 приложения). Вычислить токи, текущие че- рез источники и сопротивление.
282. Три источника с э.д.с. ε1 = 6,00 В, ε2 = ε3 = 4,00 В и внутренними со- противлениями r = 0,50 Ом каждый соединены, как показано на рис.2 Приложе- ния, и замкнуты на резистор. Определить разность потенциалов ϕ между точка-
ми D и C, если сопротивление резистора R = 4,00 Ом.
283. Элементы цепи, схема которой изображена на рис. 3 приложения, имеют следующие значения: ε1 = 1,50 В, ε2 = 1,60 В, R1 = 1,00 кОм, R2 = 2,00 кОм. Опре- делить показания вольтметра Uv, если его сопротивление Rv = 2,00 кОм, а внут- ренние сопротивления источников пренебрежимо малы.
284. Два источника тока (ε1 = 8,00 В, ε2 = 6,00 В, r1 = 2,00 Ом, r2 = 1,50 Ом) и
реостат (R = 10,0 Ом) соединены, как показано на рис.4 приложения. Вычислить силы токов I, протекающих через каждый источник и реостат.
285. В схеме (см. рис.5 приложения) резисторы R1 = 10,0 Ом, R2 = 20,0 Ом и R3 = 30,0 Ом. Э.д.с. источников ε1 = 1,50 В, ε2 = 2,00 В, ε3 = 2,50 В, их внутренние сопротивления очень малы. Найти силу тока I1, текущего через сопротивление R1.
286. Батарея аккумуляторов соединена параллельно с генератором постоян- ного тока (см. рис.6 приложения). Э.д.с. генератора ε1 = 110 В, батареи ε2 = 100 В, их внутренние сопротивления r1 = r2 = 5,00 Ом. Определить, будут ли аккумуля- торы разряжаться или заряжаться, если сопротивление R = 100 Ом?
287. Студент, собирая батарею из n = 25 параллельно соединенных одинако- вых источников с э.д.с. ε = 1,20 В, ошибся и включил один источник неправиль- но (см. рис.7 приложения). Что покажет вольтметр?
278. Э.д.с. источников тока ε1 = 2,10 В и ε2 = 1,90 В, резисторы R1 = 45,0 Ом, R2 = R3 = 10,0 Ом (см. рис.8 приложения). Найти токи I во всех участках цепи.
289. Три сопротивления R1 = 5,00 Ом, R2 = 1,00 Ом и R3 = 3,00 Ом, а также источник тока с э.д.с. 1,40 В соединены, как показано на рис.9 приложения. Опре- делить э.д.с. ε источника тока, который надо включить в цепь между точками а и b, чтобы через резистор R3 шел в указанном направлении ток I = 1,00 А.
290. В приведенной на рис.10 приложения схеме электрической цепи, э.д.с. источников ε1 = 1,00 В, ε2 = 2,00 В, ε3 = 3,00 В, их внутренние сопротивления r1 = 1,00 Ом, r2 = 0,50 Ом, r3 = 0,33 Ом, резисторы R1 = 1,00 Ом, R2 = 0,33 Ом. Оп-
ределить силу тока I, текущего через источник тока ε2.
68
КОНТРОЛЬНОЕ ЗАДАНИЕ № 3
Студент-заочник должен решить семь задач того варианта, номер которого совпадает с последней цифрой его шифра (табл. 3).
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 3 |
|
Вариант |
|
|
|
Номера задач |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
310 |
|
330 |
340 |
350 |
360 |
370 |
380 |
|
1 |
301 |
|
321 |
331 |
341 |
351 |
361 |
371 |
|
2 |
302 |
|
322 |
332 |
342 |
352 |
362 |
372 |
|
3 |
303 |
|
3223 |
333 |
343 |
353 |
363 |
373 |
|
4 |
304 |
|
324 |
334 |
344 |
354 |
364 |
374 |
|
5 |
305 |
|
325 |
335 |
345 |
355 |
365 |
375 |
|
6 |
306 |
|
326 |
336 |
346 |
356 |
366 |
376 |
|
7 |
307 |
|
327 |
337 |
347 |
357 |
367 |
377 |
|
8 |
308 |
|
328 |
338 |
348 |
358 |
368 |
378 |
|
9 |
309 |
|
329 |
339 |
349 |
359 |
369 |
379 |
|
Рабочая программа Тема 19. Магнитное поле в вакууме. Закон Био-Савара. Принцип супер-
позиции магнитных полей. Индукция магнитного поля прямолинейного и кругового проводников с током
Пример решения задач
Проводник, по которому течет ток I = 5,00 А, имеет вид, показанный на рисун- ке. Радиус изогнутой части проводника R = 10,0 см, прямолинейные части про- водника очень длинные. Определить индукцию магнитного поля созданного то- ком в центре полукольца.
Дано |
|
Z |
r |
B1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
I = 5,00 А |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
B |
I |
|
|
|
|
||
R = 10,0 см |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
||
В – ? |
|
О |
R |
|
I |
X |
|||
|
|
А |
|
|
|||||
|
|
|
|
3 |
|
|
|||
|
|
I |
r |
|
|
|
|
||
|
|
У 1 |
B2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 1 |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
69
Анализ и решение
Для вычисления индукции магнитного поля воспользуемся законом Био- Савара и принципом суперпозиции магнитных полей. В силу этого принципа маг-
нитная индукция B в любой точке магнитного поля проводника с током равна векторной сумме магнитных индукций dB , созданных в этой точке всеми его элементами Idl , то есть
В = òdB , |
(1) |
l
где l означает, что интегрирование распространяется на всю длину провода.
Из принципа суперпозиции полей следует также, что если магнитное поле
создано несколькими проводниками с током, то вектор B в какой-либо точке это- го поля равен векторной сумме индукций магнитных полей, созданных в этой
точке каждым током в отдельности
r |
N r |
|
B = åBi . |
(2) |
i=1
Чтобы, применяя соотношения (1) и (2) получить правильный результат, необхо- димо знать направления складываемых векторов dB или Bi .
Разобьем наш проводник с током на три участка: два, ограниченных с одного конца прямолинейные отрезки 1 и 3 и полукольцо 2. Согласно (2), индукция маг-
нитного поля в центре полукольца будет равна
BA = B1 + B2 + B3 .
Рассмотрим участок проводника 1 (см. рис. 2). Выделим на нем элемент тока
|
|
|
|
|
|
|
|
dB |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
О |
|
|
R |
|
α |
|
|
С |
|
|
|
|
|
А |
|||
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
dα |
|
|
||
Idl |
α |
|
|
r |
|
|
|
||
N |
D |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
Рис. 2 |
|
|
|
|
||
Idl и запишем закон Био-Савара в векторной форме |
|
|
|||||||
r |
|
μ |
I |
r |
r |
|
|
|
|
dB |
= |
0 |
|
édl |
r ù |
, |
(3) |
||
4π r3 |
|||||||||
1 |
|
ë |
û |
|
|
|
здесь dB1 – индукция магнитного поля, создаваемая элементом провода dl с то- ком I в точке, определяемой радиус-вектором r , μ0 – магнитная постоянная, dl –
70