- •Основы теории механизмов и машин
- •Введение. Краткие сведения из истории развития теории механизмов м машин
- •Глава 1. Структура и классификация механизмов
- •1.1. Основные понятия теории механизмов и машин (машина, механизм, звено, кинематическая пара, высшие и низшие пары)
- •1.2. Классификация кинематических пар по числу степеней свободы и числу условий связи
- •1.3. Избыточные связи и лишние степени свободы в механизме
- •Замена в плоских механизмах высших кинематических пар цепями с низшими парами
- •1.5. Образование плоских механизмов по Ассуру
- •Глава 2. Кинематический анализ механизмов с низшими парами
- •Определение положений и перемещений звеньев
- •Определение скоростей и ускорений звеньев
- •Глава 3. Кинематический анализ механизмов с высшими парами
- •3.1. Соотношение скоростей в высшей кинематической паре
- •3.2 Механизмы с постоянным передаточным отношением
- •3.3. Сателлитные механизмы
- •Замкнутые дифференциальные механизмы.
- •3.4. Конический дифференциал
- •3.5. Волновые передачи
- •3.6. Механизмы с переменным передаточным отношением
- •Кулачковые механизмы.
- •Глава 4. Силы,действующие в механизме
- •4.1 Классификация сил
- •Движущие силы и моменты.
- •Силы полезного сопротивления
- •4.2. Силы инерци Общий случай движения.
- •Поступательно - вращающееся звено.
- •Вращающееся звено.
- •4.3. Силы трения Виды трения
- •Сила трения.
- •Трение качения.
- •Коэффициент трения качения.
- •Глава 5. Синтез зубчатых механизмов
- •5.1. Основная теорема и основной закон зацепления
- •Из подобия иииимеем
- •Равенство (5.4) называется основной теоремой зацепления.
- •Расстояние a между точками иравно
- •5.2. Эвольвента окружности. Её уравнение и свойства
- •5.3. Свойства эвольвентного зацепления
- •5.4. Элементы эвольвентного зубчатого колеса
- •5.5. Исходный производящий реечный контур
- •5.6. Способы изготовления зубчатых колёс. Понятие о стандартном зацеплении
- •5.7. Определение монтажного угла зацепления ()
- •5.8. Явление подрезания зубьев
- •5.9. Исходный производящий реечный контур
- •5.10. Определение Zmin и Xmin из условия отсутствия подрезания
- •5.11. Определение толщины зуба по делительной окружности и окружности произвольного радиуса
- •5.12. Определение угла зацепления для колёс, нарезанных со сдвигом рейки
- •5.13. Определение геометрических размеров колёс со сдвигом
- •Глава 6. Синтез кулачковых механизмов
- •6.1. Основные виды кулачковых механизмов
- •6.2. Исходные данные для проектирования кулачковых механизмов
- •6.3. Определение основных размеров кулачковых механизмов
- •6.4. Определение угла давления через основные параметры кулачкового механизма
- •6.5. Определение минимального радиуса профиля кулачка
- •6.6. Проектирование кулачковых механизмов из условия выпуклости кулачка
- •Глава 7. Требования, предъявляемые к механизмам
- •Факторы, определяющие работоспособность механизмов и их деталей
- •. Материалы
- •Точность изготовления деталей механизмов и приборов
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
6.4. Определение угла давления через основные параметры кулачкового механизма
Угол давления может быть выражен через основные параметры кулачкового механизма. Для этого рассмотрим кулачковый механизм (рис.6.4) с поступательно движущимся толкателем 2. Проводим в т.нормальи находим мгновенный центр вращенияв относительном движении звеньев 1 и 2. Изимеем:
(6.12)
Согласно равенству (6.8) ,, где- кратчайшее расстояние от оси А кулачка до оси толкателя,, где- минимальный радиус вектор кулачка и, где, заданное его законом движения.
Подставляя указанные параметры в равенство (6.12), получаем
(6.13)
Знак “+” у кратчайшего расстояния l соответствует левому от оси А его расположению, знак "-" - правому (6.4) при условии, что толкатель движется вверх, а кулачок вращается против часовой стрелки.
Из равенства (6.13) следует, что при выбранном законе движения и размерегабариты кулачка определяются радиусом, мы получаем меньшие углы давления, но большие габариты кулачкового механизма.
И наоборот, если уменьшить , то возрастают углы давленияи уменьшается коэффициент полезного действия механизма. Если в механизме (рис.6.5) ось движения толкателя проходит через ось вращения кулачка и, то равенство (6.13) примет вид
(6.14)
6.5. Определение минимального радиуса профиля кулачка
Рис.6.6. Определение угла давления по диаграмме аналога скорости в функции пути толкателя.
Рис.6.7. Графическое определение минимального радиуса профиля кулачка.
Величины углов давления для всего цикла движения кулачкового механизма могут быть определены графически с помощью следующего построения (рис.6.6). Построим кривуюзависимости аналога скоростиот перемещения. Перемещениябудем откладывать от точки, соответствующей нижнему начальному положению толкателя в направлении его движения, а аналоги скоростей- в перпендикулярном направлении. Тогда, если соединить какую либо точку в построенной кривой с осью вращения А кулачка, то из построения следует, что направлениеAB образует с осью угол давления.
В самом деле, из рис. 6.6 имеем
(6.15)
т.е. условия (6.13) удовлетворяются. Решим обратную задачу об определении величины наименьшего радиус-вектора кулачка, если задан закон движениятолкателя 2, смещениеи максимально допустимый угол давления. Для этого (рис.6.7) строим кривую,как для фазы подъёма, так и для фазы опускания. Далее проводим к кривойкасательныеипод угламик оси. Точкапересечения этих касательных определит положение оси вращения кулачка, имеющего наименьший радиус-вектор. При выборе оси вращения в т.получается вполне определённая величина смещения. Если величина смещениязадана, то, проводя прямуюна расстоянииот оси, найдём т.пересечения этой прямой с касательной. Если т.выбрать за ось вращения кулачка, то наименьший радиус-вектор кулачка будет равен. Если смещение, то мы получаем кулачковый механизм с центром вращения в т.и наименьший радиус-вектор кулачка равен. При выборе оси вращения кулачка в заштрихованной зоне в пределах угла, образуемого касательными, ивсегда удовлетворяется условие, в соответствии с которым угол давления в любом положении механизма меньше заданного предельного угла давления. Точки касанияb и c прямых ис кривойне совпадают с точкамиa и d (рис.6.7), где значение достигают максимальных значений:для фазы подъёма идля фазы опускания.