ТОЭ
.pdf4ПРОСТЕЙШИЕ ЦЕПИ ПЕРЕМЕННОГО ТОКА
4.1.Цель работы
Целью работы является изучение режимов работы цепей, содержащих активные и реактивные сопротивления при их последовательном и параллельном соединении.
4.2. Краткие теоретические сведения
Переменный ток получил широкое распространение в электротехнике в связи с возможностью централизованного производства электрической энергии и передачи ее на значительные расстояния. Расчет цепей переменного тока значительно сложнее расчета цепей постоянного тока. В данной лабораторной работе рассматриваются способы расчета только наиболее простых цепей – при параллельном и последовательном соединении приемников.
При последовательном соединении элементов (рис. 4.1) в каждый момент времени мгновенное значение напряжения на зажимах цепи равно сумме мгновенных значений падений напряжения на всех участках:
|
|
|
|
u = uR + uL + uC , |
(4.1) |
|||
где uR |
=R i , uL |
=L |
di |
, uC |
= |
1 |
∫idt . |
|
|
|
|
||||||
dt |
|
|||||||
|
|
|
|
C |
|
|
Для получения основных соотношений будем считать, что ток в цепи изменяется по синусоидальному закону i = Im sin (ωt + ψi).
С учетом этого выражение (4.1) примет вид |
|
||
u= R ·Im sin(ωt + ψi)+ ωL ·Im sin(ωt+ ψi + 90°) + |
|
||
1 |
·Im sin (ωt +ψi – 90°). |
(4.2) |
|
+ |
|
||
ωС |
21
iR
|
uR |
|
u |
uL |
L |
|
C |
|
uC
Рис. 4.1. Последовательное соединение элементов
Из этого выражения видно, что напряжение на активном сопротивлении совпадает по фазе с током. Напряжение на индуктивности опережает ток на 90°, а напряжение на емкости отстает по фазе от тока на 90°, но, так как они представляют собой две синусоиды, находящиеся в противофазе, то выражение (4.2) можно записать в виде
u =R I |
|
sin ωt +ψ |
i ) |
+I |
|
ωL − |
1 |
sin ωt +ψ |
|
+90D |
) |
(4.3) |
|
m |
m |
|
i |
||||||||||
|
( |
|
|
|
|
( |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
ωC |
|
|
|
|
|
Эту задачу можно решить и в комплексной форме. Запишем комплексный ток и комплексные напряжения на основании выражений для мгновенного тока и мгновенного напряжения:
|
I =I e j 0 ; U R =R I e j 0 =R I ; |
|
|
|||
U |
=ωL I e j (0 +90° ) |
=ωL I e j 90° = jωL I ; |
||||
L |
|
|
|
|
|
|
UC = |
1 |
I e j (0 −90°) = |
1 |
I e − j 90° = −j |
1 |
I . |
|
|
|
||||
|
ωC |
ωC |
ωC |
Тогда напряжение на входе будет иметь следующее комплексное выражение:
|
|
j ψu |
|
|
|
1 |
|
|
U |
=U e |
|
=R I |
+ jωL I |
− j |
|
I . |
(4.4) |
|
ωC |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
22
Это выражение представляет собой уравнение по второму закону Кирхгофа, записанное в комплексной форме. Представим его на векторной диаграмме (рис. 4.2).
+j
#C #L
# |
İ |
|
φ |
ψu |
|
#R |
||
|
||
ψi |
+ |
|
|
||
#C |
|
Рис. 4.2. Векторная диаграмма напряжений и тока
Напряжение #R совпадает с током по фазе, поэтому изображается одинаково с направлением İ. Напряжение #L опережает по фазе ток на 90°, поэтому вектор #L сдвинут относительно вектора İ на угол 90° против часовой стрелки. Напряжение #C отстает по фазе от İ на 90°, поэтому вектор #C сдвинут относительно вектора İ на угол 90° по часовой стрелке.
Сложив векторы #R, #L и #C , получим вектор #. Его длина опреде-
ляется действующим значением U =U m , а положение относительно
2
координатных осей – начальной фазой ψu. Угол сдвига между напря-
ωL − 1
R
ωC .
Рассмотрим цепь, состоящую из параллельно соединенных элементов, обладающих активной проводимостью G, емкостной проводимостью BC и индуктивной проводимостью BL (рис. 4.3).
23
i
u |
G |
iG |
BL |
iL |
BC |
iC |
|
|
Рис. 4.3. Параллельное соединение элементов |
|
|||||||
Используя первый закон Кирхгофа, получим |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
iG + iC + iL = i, |
(4.5) |
||
где iG =G u , iC |
=C |
duC |
, iL = |
1 |
∫ui dt , |
|
|||
|
dt |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
L |
|
||
или G u +C |
duC |
+ |
1 |
∫uLdt =i . |
|
||||
|
|
|
|||||||
|
dt |
|
L |
|
|
|
|
Предположим, что на входе действует напряжение, изменяющееся по закону u =U m sin ωt , при этом и ток будет синусоидальным, его можно представить в виде
i =I m sin(ωt −ϕ). |
|
(4.6) |
||||||
После некоторых преобразований можно получить |
|
|||||||
|
2 |
|
1 |
|
|
2 |
|
|
I m =U m G |
|
|
+ |
|
−ωC , |
(4.7) |
||
|
|
ωL |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
−ωC |
|
|
||
|
|
ωL |
|
|
||||
tgϕ= |
|
|
. |
|
(4.8) |
|||
|
|
|
|
G
На рис. 4.4 изображена векторная диаграмма для данной цепи.
24
+ |
|
# |
|
|
İL |
|
İC |
|
İ |
İR |
φ |
İC |
İL |
+j |
|
Рис. 4.4. Векторная диаграмма напряжения и токов
Для получения основных расчетных формул рассмотрим векторную диаграмму для последовательного соединения, содержащую только входной ток и напряжение (рис. 4.5). Разложим вектор напряжения # на две составляющие: активную составляющую #a, направленную вдоль вектора İ, и реактивную составляющую #р, направленную перпендикулярно вектору тока. Получим треугольник напряжений, для которого справедливы соотношения:
U a =U cos ϕ=I R , U p |
=U sin ϕ=I X , U =I Z = U a2 +U p2 . |
||
а |
|
б |
|
#p |
İ |
İ |
#p |
X |
|
|
X |
Z R |
#a |
#a R |
Z |
# |
|
φ |
# |
φ |
|
|
|
X > 0, φ > 0 |
X < 0, φ < 0 |
Рис. 4.5. Треугольники напряжений и сопротивлений: а – при индуктивном , б – емкостном характере цепи
25
Разделив каждую сторону треугольника напряжений на величину тока I, получим треугольник сопротивлений. Из треугольника сопротивлений следует, что
cos ϕ= R , sin ϕ= X , tgϕ= X , а
Z |
Z |
R |
R = Z cos ϕ, |
X = Z sin ϕ, Z = |
R 2 + X 2 . |
Для параллельного соединения элементов RLC можно построить треугольники токов и проводимостей (рис. 4.6).
а |
|
б |
|
İp |
# |
# |
İp |
B |
|
|
B |
Y |
G İa |
İa G |
Y |
İ |
φ |
φ |
İ |
|
|
||
B > 0, φ > 0 |
B < 0, φ < 0 |
Рис. 4.6. Треугольники токов и проводимостей:
а – при индуктивном, б – емкостном характере цепи
Из треугольника токов можно записать: |
|
|
||||||
I |
a |
=I cos ϕ=U G, |
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
=I sin ϕ=U B, |
|
|
||||
I p |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
а из треугольника проводимостей |
|
|
||||||
cos ϕ= |
G |
, sin ϕ= |
B |
, tgϕ= |
B |
. |
||
|
|
|
||||||
|
Y |
|
Y |
G |
4.3. Содержание работы и описание установки
Для проведения лабораторной работы используются реостат на 100 Ом, катушка индуктивности с сопротивлением 30…60 Ом, ма-
26
газин емкостей, расположенный на верхней панели лабораторного стенда. В качестве измерительных приборов используются амперметры на 2 А, многопредельный вольтметр и фазометр. Питание лабораторной установки осуществляется через лабораторный автотрансформатор (ЛАТР).
4.4. Порядок выполнения работы
4.4.1. Ознакомиться со стендом, записать технические данные
приборов, рис. 4.7. |
|
а |
б |
|
İ |
A |
R |
# |
|
к ЛАТРу |
#R 45° |
C V |
#C
Рис. 4.7. Последовательное соединение элементов R-C:
а– схема, б – векторная диаграмма
4.4.2.Собрать схему (рис.4.3.) и показать преподавателю. Снять показания приборов для трех режимов цепи:
а) при равенстве сопротивлений R=XC , которое определяется по
показаниям вольтметра. При этом UC = U , что следует из векторной диаграммы; 2
б) при R > XC ;
в) при R < XC .
Показания приборов записать в табл. 4.1.
4.4.3.Собрать схему (рис. 4.4) и после взаимной проверки показать преподавателю. Записать показания приборов в таблицу.
4.4.4.Определить для всех режимов активное, реактивное и полное сопротивления, угол сдвига фаз.
4.4.5.Построить векторные диаграммы и треугольники сопротивлений в соответствующем масштабе для всех режимов.
4.4.6.Результаты вычислений занести в таблицу.
27
*R
A * φ
C
L
Рис. 4.8. Схема последовательного соединения R, L, C
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 4.1 |
|
|
|
Результаты измерений и вычислений |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Схема |
|
Измерено |
|
|
Вычислено |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
I,А |
U,В |
φ |
UC,В |
R, Ом |
XC, Ом |
Z, Ом |
φ |
||
|
|
|
||||||||
Рис. 4.7 |
|
R=XC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R > XC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R < XC |
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 4,8 |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4.5. Содержание отчета
Отчет должен включать в себя цель работы, перечень приборов, схемы опытов, таблицу результатов измерений и расчетов, аналитические расчеты, векторные и волновые диаграммы, треугольники сопротивлений, выводы по результатам проведенных опытов.
28
5ПОВЫШЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА МОЩНОСТИ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ УСТАНОВОК
5.1.Цель работы
Целью работы является изучение метода повышения коэффициента мощности электрической установки с использованием емкостной компенсации реактивной мощности.
5.2. Краткие теоретические сведения
Система электроснабжения состоит из генераторов электрической энергии, линии электропередачи и потребителя, обычно удаленного на значительное расстояние. Потребитель преобразует электрическую энергию в другие виды энергии. Кроме активного сопротивления потребитель может обладать и индуктивным сопротивлением (электродвигатели, трансформаторы и пр.), в котором в течение четверти периода накапливается энергия, а затем в течение другой четверти периода возвращается генератору обратно. Эта энергия, называемая реактивной, загружает линию электропередачи и обмотки генератора дополнительным реактивным током. Так как обмотки генератора рассчитываются на определенную величину тока независимо от его характера, то протекание в цепи реактивной составляющей тока снижает количество передаваемой полезной энергии. Кроме того, реактивный ток вызывает дополнительные потери энергии на активных сопротивлениях линии электропередачи и обмоток генератора, ухудшая тем самым коэффициент полезного действия всей системы.
Наиболее полно работа системы электроснабжения характеризуется отношением активной мощности Р к полной мощности S. Это отношение называется коэффициентом мощности
cos ϕ= |
P |
. |
(5.1) |
|
|||
|
S |
|
29
Повышение коэффициента мощности установок имеет важное экономическое значение, так как позволяет без существенных дополнительных капитальных затрат на расширение существующих электростанций и электросетевых объектов передать потребителям значительное количество дополнительной энергии.
Основой метода улучшения коэффициента мощности является подключение емкости параллельно нагрузке (рис. 5.1).
В этом случае реактивная энергия колеблется внутри образовавшегося контура, состоящего из емкости и индуктивности, не возвращаясь в генератор. Ток генератора и линии снижается на величину IC (рис. 5.1) за счет снижения реактивной составляющей тока. Повышать коэффициент мощности выше значения 0,92…0,95 экономически нецелесообразно, так как для сравнительно незначительного уменьшения тока в линии требуется значительная емкость.
I
U R IR L IL C IC
Рис. 5.1. Подключение конденсатора для повышения коэффициента мощности:
а – схема; б – векторная диаграмма токов и напряжений
Расчет емкости, необходимой для улучшения коэффициента мощности до требуемых пределов, можно выполнить следующим образом.
На рис. 5.2 изображен вектор тока I1 электрической установки с cosφ1. Предположим, что требуется улучшить коэффициент мощности до значения cosφ2. Из векторной диаграммы (рис 5.2) видно, что для этого ток конденсатора IC должен иметь величину
IC = I1 sin φ1 – I2 sin φ2. |
(5.2) |
Умножив обе части этого выражения на U, получим |
|
U ·IC = U ·I1 sin φ1 – U ·I2 sin φ2, |
(5.3) |
30