Добавил:

ivanov666 Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Башкирский Государственный Аграрный Университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

книги из ГПНТБ / Папиров И.И. Пластическая деформация бериллия

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

27.10.2023

Размер:

21.54 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 45 / 315 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 > Следующая >>>

что при одинаковом количестве примесей металлов значения T(oooi) выше у исследованного ими бериллия. Учитывая, что Спенглер и др. [20] при зонной плавке бериллия использовали очень чистый инертный газ, это различие можно объяснить неодинако


вым содержанием			ВеО в исследованных			монокристаллах.
Шоуб		и др. [57]		пропускали	через	установку			для зонной
плавки	чистый гелий			и его смеси	с водородом			и азотом. Вели
чину т ( 0	0 0	1 ) определяли косвенным			методом		по изгибу			кристал
лов. Все испытания				проводили последовательно					на	одном и
том же кристалле после разного					количества			проходов зоны.
Первые	пять проходов, а также				7-й и 10-й			были	проведены
в чистом		гелии.	Относительные		значения		т ( 0 0 0 \| )		приведены
в табл. 1.7, из которой следует, что азот						не влияет			на	величину

Влияние газовых примесей на

Число п р о х о		Газ
дов	при зон-	Газ
нон	плавке

5Не

6Н е + Н 2

7Не

8	Не +	Н 2
9	Не +	Н 2

10Не

11Не + N 2

			Т а б л и ц а 1.7
" ( о о о і ) бериллия	[57 ]
Содержание примесей, об . %
у входа в	у	выхода	е д .
у входа в	у	выхода
установку	из	установки

0,33	0,3	1
0,33	0,3	3,7
—	—	1
0,3	0,3	0,7
>о,з	>о,з	0,7
—	—	0,5
0,6	0,3	0,3

т (оооі)' а	в о Дород увеличивает критическое напряжение			и сте
пень упрочнения при базисном скольжении у бериллия				средней
чистоты и не влияет на свойства чистых			кристаллов.
Тристем [58] после высокотемпературного отжига				кристал
лов бериллия в кислороде		(1000° С, ро. =250 мм рт. ст.) не на
блюдал	изменения т ( 0 0 0 1 )	(0,34 кГ/мм2),	но обнаружил	значи
тельное	увеличение критического напряжения (до 1,3 кГ/мм2)

после отжига кристаллов, предварительно покрытых графитом. Контроль содержания примесей не проводился. Однако нами наблюдалось некоторое повышение т ( 0 0 0 1 ) после отжига кристал лов высокой чистоты на воздухе при 1000° С, которое, вероятно, связано с влиянием окисной пленки.

Кауфман и др. [16—18] пытались устранить	следы	примесей
внедрения путем их связывания в соединения.	Из-за	высокой

химической активности бериллия число легирующих элементов,

образующих более стабильные	по сравнению с ним	окислы,
карбиды и нитриды, невелико.	Сравнение свободных	энергий

образования

этих

соединении

показывает,

что

примеси

J i , Zr,

U, Th и Hf могут

быть

использованы

для

связывания углерода

и азота, а примеси Са,

Рг и Th — для

связывания

кислорода.

В работах [16—18] для связывания примесей

внедрения

в кри

сталлы после шести проходов

(6 = 200)

вводили примеси Ті и Th

в количестве от 0,1 до 1 % и 'проводили два дополнительных

про

хода зоны. Из-за отсутствия

надежных

аналитических

методов

контроля

концент

рацию

примесей

внедрения

не

измеряли.

Остаточное

электросопротивление

после

такой

операции

не

изменя

лось.

Заметного

изменения

величины т(1 0 г0 )также не об

наружено. Хотя

прямая ин

формация

влиянии

леги

рования

на

концентрацию

примесей

внедрения

кри

тические

напряжения

сдвига

не

была

получена,

авторы

работ

[16—18]

на

основа

нии этих

наблюдений

скло

0,001

1,0

няются

к мнению

о том, что

высокое

сопротивление

призматическому

течению

Рис. .15.

И з м е и е н и е т ( 0 0 0 | )

и т { 1

0 г 0 )

присуще

самому

бериллию,

не является

результатом

сплавах Be—Си [31] .

влияния

примесей.

Легирование бериллия примесями металлов, обладающих заметной растворимостью, приводит к изменению соотношения T (ioTo)/'r (oooi) ( т а б л . 1.8,рис. 1.15).Вследствие более сильного увеличеният( 0 0 0 | ) это отношение изменяется от 40/1 в бериллии вы-

									Т а б л и ц а 1.8
Соотношение критических напряжений сдвига базисного и призматического
скольжений в твердых			растворах		на основе бериллия			[16—18,	20]
					Базисное	сколь		Призматическое
Легирую	Содержание		при		жение			скольжение			Т ( 1 0 1 0 )
Легирую	Содержание		при	б							Т ( 1 0 1 0 )
щий)		меси		б		р
элемент		меси					(1' Т				т ( 0 0 0 1 )
элемент					т ( 0 0 0 1 ) '		(1' Т	( 1 0 1 0 , .	у	л	т ( 0 0 0 1 )
					кГ!ммг	у	•«	кГ/мм'
				1000	0,14		100	5,6	—		40/1
Fe	0,08	(ат.	% )	5	1,4	>	135	6,9	—		5/1
Ni	0,87	(вес.	% )	4	1,8		10	6,8	—		4/1
Си	~ 5	(вес.	% )	—	5,5		23	8,0 •	36,8		1,5/1

сокоії	чистоты до	3/2	в сплаве Be — 5 % Си. При этом			относи
тельное удлинение		за	счет	базисного	и призматического	сколь
жений	в сплавах	с медью		остается	высоким. Характер	разру

шения сплава меняется: вместо скола по базису сплавы с медью имеют зигзагообразный излом с чередующимися ступеньками

плоскостей (0001) и (1120).

Таким образом, высокие напряжения сдвига для 'призматиче ского скольжения в бериллии, вероятно, не связаны с -влиянием примесей, а присущи самому бериллию. На это указывают сле дующие факты: значения Т ( 1 0 - т 0 ) слабо меняются с чистотой кри сталлов, причем при 6 > 1000 t ( 1 0 r 0 ) вообще перестает зависеть от

6 [16, 54, 59] (см. рис. 1.3); попытки		связать примеси внедрения
в чистом металле за	счет легирования титаном и торием не при
водят К уменьшению	В е Л И Ч И Н Ы Т ( [ 0 г 0	) .

1.4.Пирамидальное скольжение.

Сж а т и е кристаллов вдоль оси с

Многие исследователи, в том числе Конрад и Перлмюттер [60] и Мак-Лин [61], считают, что одна из главных причин хруп кости бериллия при температурах ниже 200° С — отсутствие пи рамидального скольжения с небазисным вектором Бюргерса. Даже если этот фактор не является решающим (см. п. 3.9), важ ность пирамидального скольжения в деформации поликрнсталлического бериллия не вызывает сомнений.

Пирамидальное скольжение с небазисным вектором Бюр герса обычно изучают при сжатии кристаллов вдоль оси с. В этом случае из-за отсутствия компоненты напряжений в си


стемах	(0001) < 1 1 2 0 >		и {10І0} < 1 1 2 0 >		базисное и	призма
тическое		скольжения не реализуются, а двойникование по пло
скостям	{1012} также не может иметь места, так как					двойники
в этой	системе образуются			в результате	удлинения	образца
вдоль оси		с (см. п. 1.5).	В	реальных условиях деформации по

рассмотренным далее причинам базисное скольжение и двойни

кование все-таки происходят,			однако	суммарная			деформация
до разрушения оказывается малой.
При низких температурах деформация кристалла при сжатии
вдоль оси с практически отсутствует. Согласно						дислокационным
представлениям,	деформация		кристаллов		в условиях, исклю
чающих любые	виды	пластичности,		должна		сопровождаться
значительным увеличением их			прочности. Бериллий — один из
немногих металлов,		кристаллы	которых,		обладая		анизотропией

и ограниченным числом элементов скольжения и двойникования, могут быть ориентированы таким образом, чтобы исключить пластическую деформацию. Поэтому изучение кристаллов берил лия при сжатии вдоль оси с представляет интерес для решения

двух вопросов: наличия или отсутствия пирамидального сколь


жения	(особенно в кристаллах		бериллия	высокой	чистоты и
сплавов	на	его основе при Г>300°К) ті определения			прочности
при полном		запрете пластической деформации (особенно				в кри
сталлах	низкой 'чистоты и при		Т<300°\{).
1.4.1. Ориентирование кристаллов для				испытаний	на	сжатие.

При сжатии кристаллов вдоль оси с большое внимание следует

уделять	точности	'Соблюдения	ориентации	кристаллов. У	кри
сталлов	высокой	чистоты	с низкими	значениями	т ( 0 0 0 1 )
(~0,2 кГ/мм2) отклонение оси			сжатия от	оси с на угол	4-—5'

приводит к базисному скольжению при максимальных напряже ниях — 200 кГ/мм2, развиваемых при таком виде деформаций. В большей части ра'бот это условие не соблюдалось, причем от

клонение достигало 1°. Кроме того,	следует	учитывать, что
у кристаллов бериллия разориентация	блоков	может составлять

десятки минут и даже градусы [66]. Поэтому вырезка моноблоч ных образцов со строгим соблюдением ориентации встречает трудности.

В нашей лаборатории, а также в институте Франклина (США) [38, 46] разработаны двукружные гониометры для ори ентирования и шлифовки кристаллов с погрешностью не более нескольких угловых минут. К сожалению, такой точностью во многих случаях не удается воспользоваться из-за структурного несовершенства кристаллов бериллия. В работе [66] для точного контроля ориентации использован метод Косселя. Очень часто при вырезке кристаллов для сжатия используют естественные сколы бериллия по плоскости спайности (0001). С этой целью вначале выкалывают плоскопараллельные пластинки, торцами которых является плоскость базиса, и затем разрезают их на образцы [16—18]. Недостатком этого метода является наличие ступенек на плоскости скола, что увеличивает погрешность при шлифовке. В большей части ра'бот кристаллы на сжатие ориен тировались таким образом, чтобы боковыми гранями служили две призматические плоскости (10Ї0) и (1120).

Независимо	от	строгости	соблюдения	ориентации,				избе
жать базисного скольжения			при сжатии	кристаллов				вдоль
оси с обычно не удается. Линии базисного скольжения							наблю
даются у мест контактов образца с захватами					машины,			и	их
количество уменьшается по мере удаления				от	торцов.		При		от
клонениях до '~2'		линии базисного скольжения				наблюдаются
при напряжениях		ниже критического. Возможно,				это	связано
с появлением	сил	трения в захватах в результате				пуассонов-
ского расширения		кристаллов [46].

1.4.2. Температурная зависимость пределов текучести и проч ности. Результаты испытаний кристаллов бериллия и его спла вов на сжатие вдоль оси с приведены в табл. 1.9 и на рис. 1.16. Имеются некоторые 'несоответствия данных работы [12], с од-

									Т а б л и ц а			1.9
Характеристики				прочности	и пластичности		монокристаллов		бериллия
и его	сплавов при сжатии				вдоль	оси с
Характеристика					«V	к Г/л.ч1		р	0/			Лите
Характеристика							V	р	0/			Лите
образцов				Т, " К			V	Ьу „р. /0		"пласт • 'о		рату
						Е М І 0 - 3	кГ/мм'					ра
												ра

9 9 , 9 %	Be			4,2	—	.—	532	1,1		0,6		[12]
				77	—	.—	410	0,9		0,9
				300	—	—.	210	0,6		1,0
				500	—	112	124	0,4		4,3
				700		68,9	90	0,3		7,5
				900	—	50,4	72	0,3		9,2
Be SR-Пешине,				77	—	—	382	н. о.		< 5 -10—'		[38]
литой				207	—	—	296	II.	о.	< 5 - 1 0 ~ 4
				300	—	.—	223	н.	о.	< 5 - 1 0 - 4
				463	—	—	230	н.	о.	< 5 - 1 0 - 4
				573	—	—	208	н.	о.	< 5 - 1 0 — 1
				678	—	—	188	и.	о.	< 5 . 1 0 - 4
Be высокой			чи	297			229	и.	о.	< 5 -	Ю - 4	[381
стоты,		12	про	493	199	214	240	н.	о.	0,104
ходов		зонной		606	179	192	н. о.	н.	о.	и.	о.
плавки
Be—4,37%			Си	298	234	270	308	и. о.		0,70		138]
				473	139	184	224	II.	о.	0,59
				637	139	185	207	и.	о.	0,3
В е - 5 , 2 4 %			N i	297	205	244	273	н.	о.	0,51		[38]
				450	149	190	243	и.	о.	0,89
				627	153	176	211	н.	о.	0,63

н.о. — не определяли .

ной стороны, и работ [16—18, 38, 46] — с другой. Учитывая вы сокую прецизионность вырезки п испытаний 'кристаллов в ра


ботах [16—18, 38, 46], причина заметной пластической					дефор
мации кристаллов при температурах		4,2—300° К	в	отсутствие
пирамидального	скольжения в работе [12] не 'вполне			ясна. Воз
можно, это объясняется некоторой		дезориентацией		образцов
и развитием базисного скольжения перед разрушением.
Кристаллы бериллия технической чистоты при всех темпе
ратурах испытаний (77—678° К) разрушаются хрупко и					без за
метной пластической деформации [38]. Их прочность при						ком
натной температуре, по данным разных авторов,			меняется			от
120—170 кГ/мм2	[4—6, 62, 63] до 210—230 кГ/мм*			\\2, 38, 46],

а у сплавов Be—Си — д о 308 кГ/мм2 [38].


При	низких температурах прочность				повышается,		достигая
рекордного		для	макроскопических		образцов		значения
~ 5 3 0 кГ/мм2		при	4,2° К [12]. При Г>300°К,			за исключением
данных	Гарбера и др. [12], прочность			меняется		слабо,	и на кри
вой а(Т)	наблюдается плато (см. рис.			1.16) [4, 5, 16—18, 38, 46].

Разрушение кристаллов при сжатии вдоль оси с проанализиро

вано в	п. 3.1.
1.4.3. Пирамидальное			скольжение в бериллии.					В металлах
с г. п. у.-структурой		возможны		две	системы		пирамидального
скольжения (см. п. 4.1): с вектором					Бюргерса,		лежащим		в пло
скости	базиса, { 1 0	П } < 1	1 2 0 > , и с небазисным				вектором		Бюр
герса,	{1122} < 1123>. В		опытах	по	сжатию	кристаллов			вдоль
оси с обычно ставится цель изучить					второй	вид		деформации.
Скольжение в системе {1011} < 1 1 2 0 > при этом должно									отсут

ствовать, так как компонента напряжений вдоль оси а равна нулю. Возможно, этот вид деформации иногда реализуется при сжатии кристаллов вдоль оси с при повышенных темпе ратурах (см. п. 1.4.5 и 1.4.7).

Результаты исследований пирамидального скольжения в бе риллии противоречивы. Одна из возможных причин несоответ ствия результатов разных работ состоит в зависимости прочно сти при пирамидальном скольжении от содержания примесей, которое в разных работах менялось в значительных пределах. Однако даже с учетом этого фактора остаются некоторые неяс ности при сопоставлении экспериментальных данных (табл. 1.10).

					t а б л и ц а		1.10
Результаты исследования		кристаллов		бериллия при	сжатии вдоль оси с
	Темпера		Характеристика д е
Характеристика	Темпера		формации, предпола			Литера
Характеристика	тура ПСПЫ-		формации, предпола		Примечание	Литера
образцов	тура ПСПЫ-		гаема»	система с к о л ь	Примечание		тура
	таинії,	°K		жения

~ 9 9 , 8 % Be

- 9 8 , 9 % Be

« 9 9 , 9 % Be

9 9 , 8 5 % Be

99,85% Be

99,97% Be

< 7 7 3

Хрупкое

разруше

Чистота

бериллия

[5]

ние

без

деформа

завышена

ции

при

кГ/мм"-

а а . и

140

773—1273

Пластнческая

де

Гипотетическое

на

[6]

формация

при

правление

сколь

Г = 1073-И 273 "К

жения

< 1 1 2 1 >

4,2—873

Пластическая

де

=4112.1}

кГ/мм*

[7, 12]

формация

увели

112

чивается

ростом

(500 °К),

температуры (см.

50,4

кГ/мм2

табл.

1.9)

(900 °К)

> 5 0 0

{1124} <

1123 > (?) *,

Сообщение о

пира

{1122} < 1 1 2 3 > ,

мидальном

сколь

( Ю Н )

жении

при

293°К

ненадежно

[12]

468—553

{10ТI}

< П 2 3 >

o" ~

28,3

кГ/лш*

[64]

(468°К)

72 кГ/мм* (483°К)

453,

473

{1125)

Значительный

раз

[28]

525,

618

(1124)

брос

значений

температур,

со

ответствующих

появлению

линий

скольжения

99—99,999% Be		493—973	(0001) < 1 1 2 0 > ,			Скольжение			{1122)		[16—18]
( 6 = 4 н-3300)			{101л:}	< 1 1 2 0 > ,		< 1 1 2 3 > не				наб
			двойникование			людалось,			следы
			{10Ї2}			скольжения			в	си
						стеме		{lOLv}
Be (б я	400)	293	Упругая	деформа		Разрушение			при		121.
			ция			о в	=	120 -4-			63—67]
						-ь	135 кГ/мм*
		473—673	(0001) < 1 1 2 0 >			Извилистые			линии
						скольжения
		673—873	(0001) < П 2 0 >		и Ползучесть
			{101л:}	< 1 1 2 0 >
9 9 , 9 9 %	Be	293	Небольшая	пласти		Системы скольжения					[26]
(6 «	330)		ческая	деформа		не		определены,
			ция			двойникование

						Продолжение	табл. 1.10
		Темпера		Характеристика д е			Литера
Характеристика		Темпера		формации,	предпола	Примечание	Литера
образцов		тура пспы-		гаемая система сколь		Примечание	тура
		таїшії,	°І<	жения
Be SR-Пешиие		77—682		Упругая	деформа		[36,	38,
				ції я			39,	68,
> 99,999%	Be І	293—633		(1122) < 1 1 2 3 >		См. табл. 1.11	69]
B e — 4 , 3 7 %	Си	293—633		(1122) < 1 1 2 3 >		См. табл. 1.11
Be—5,2496	N i J
• Направление		< 1 1 2 3 > не	л е ж и т в плоскости { I 1 2 4 } .

Ли и Брик [5] при сжатии кристаллов вдоль оси с при темпе ратурах до 770° К обнаружили хрупкое разрушение кристаллов без заметной пластической деформации при напряжениях 150—

200 кГ/мм2.	Туэр	и	Кауфманн [6] заметили, что кристаллы,
сжимаемые	вдоль	оси	с при 970—1270° К, однородно деформи

ровались, принимая бочкообразную форму. Напряжение пласти ческого течения изменялось от 4,7 до 2 кГ/мм2 в области темпе ратур 1070—1270° К- Потемнение поверхности кристаллов не по зволило обнаружить линий скольжения. Поэтому авторы огра ничились предположением, согласно которому деформация свя

зана с	пирамидальным скольжением в направлении, отличаю
щемся	от	< 1 1 2 0 > ,	или	с двойникованием в системах		типа
{112х}. Кроме того,			было	высказано предположение,	что	тем
пература		пластификации		при сжатии кристаллов	чистотой
~ 9 8 , 9 % вдоль оси с			лежит между 773 и 973° К. В дальнейшем

опыты по сжатию кристаллов бериллия вдоль оси с были про

должены в работах [7, 9—12,		16—18, 21, 26, 28, 36, 46, 62—68]
(см. табл. 1.10). При	анализе	этих результатов целесообразно
разграничить области	низких	(вблизи комнатной),	средних
(470—670) и высоких	( > 6 7 0 ° К ) температур.
1.4.4. Пирамидальное скольжение {1122} < 1 1 2 3 >			при ком
натной температуре. Большинство исследователей,			изучавших

сжатие кристаллов бериллия технической чистоты вдоль оси с, считают, _что пирамидальное скольжение в системе {1122}<1123> при комнатной температуре отсутствует: линии

скольжения не наблюдаются, пластическая			деформация близка
к нулю [16—18, 38, 46, 63, 68]. Испытание			монокристаллов чи
стым срезом вдоль		плоскостей {10Ї0} и	{1120} также не по
зволило	обнаружить	скольжения дислокаций с небазисным
вектором	Бюргерса [46].

Однако, при увеличении чистоты кристаллов и при легирова нии чистых кристаллов медью и никелем возможно изменение характера разрушения и появление линий пирамидального

скольжения [36—39, 68—70]. При сжатии кристаллов ультра высокой чистоты, полученных сочетанием вакуумной дистилля

ции п зонной плавки,	наблюдается небольшая ( ~ 0 , 0 2 % ) пла
стическая деформация	за счет пирамидального скольжения

[39, 69]. Хотя некоторые кристаллы высокой чистоты и разру шаются без заметной деформации (ех ,< 1 0 - 4 % ) , однако вблизи поверхности разрушения у них иногда наблюдаются отдельные липни пирамидального скольжения. Предшествует ли пирами дальное скольжение разрушению или возникает после пего, ие установлено [39, 68]. Линии пирамидального скольжения наблю даются также при испытаниях кристаллов бериллия высокой чистоты на изгиб [70]. В этом случае отдельные следы скбльження имеются при температурах ниже комнатной.

Даже в кристаллах сверхвысокой чистоты пирамидальное скольжение развито слабо Линии скольжения {1122}<1123> наблюдаются лишь у поверхности скола, и пластическая дефор мация незначительна. Скольжение усиливается в кристаллах,


легированных медью (4,37%) и никелем			(5,24%). В	кристаллах
сплавов пирамидальное скольжение		при	комнатной	темпера
туре обнаружено	при сжатии и изгибе [39]. Линии скольжения
{1122}<1123>	идентифицированы	металлографически.			Их

плотность в кристаллах сплавов значительно выше, чем в сверх чистых кристаллах, в которых при комнатной температуре за мечены линии лишь одной из шести возможных систем сколь жения. Сдвиг на ступеньку в кристаллах сплавов равен 200— 500 А.

Напряжения течения сплавов сравнимы с разрушающими напряжениями в бериллии технической и высокой чистоты (см. табл. 1.9). Поэтому можно полагать, что легирование не столько облегчает пирамидальное скольжение, сколько способствует по вышению разрушающих напряжений. Величина напряжений те чения уменьшается с ростом температуры в области 297—473° К, но затем почти не меняется в области 473—637° К. Упрочнение сплавов практически не зависит от температуры. При всех тем пературах испытании сплавов на поверхности образцов наблю даются линии пирамидального скольжения. Увеличение пла стичности монокристаллов сплавов по сравнению с чистым ма териалом также является результатом повышения разрушающих напряжений, что, по-видимому, связано с изменением поверх ностной энергии бериллия при его легировании.

Исследование структурных изменений непосредственно в про цессе сжатия кристаллов чистотой 99,6%, выполненное нами на специально сконструированной для этой цели рентгеновской ка мере [71], показало, что при напряжениях менее 60 кГ/мм2 ка-

1 Отметим, что	в отличие от Дамиано, Лондона	и др. [39, 46,	68, 69]
Кауфман с сотр. [16—18] не обнаружили его даже в		кристаллах с	относи
тельным остаточным	сопротивлением ~ 3 3 0 0 .

кие-лнбо изменения на рентгенограммах отсутствуют [62]. При дальнейшем увеличении нагрузки происходит разбиение рефлек сов, соответствующее слабой фрагментации и блокообразованию. Этот процесс прогрессирует с возрастанием нагрузки. Вплоть до разрушения кристаллов не наблюдалось никаких эф фектов сдвиговой пластической деформации даже в том случае,


когда	при съемке	последней рентгенограммы			образец	разру
шался	в процессе	экспозиции.
Отжиг монокристаллов			чистотой ~ 9 9 , 6 %	при 673° К под
плавно	[~0,2 кГ/(мм2-ч)]		возрастающей до	10	кГ/мм2	нагруз

кой, приложенной вдоль оси [1010], приводит к понижению раз


рушающих	напряжений	при	последующем		сжатии	кристаллов
в направлении главной		оси	при	комнатной	температуре			[31].
1.4.5. Пирамидальное		скольжение {1122}			< 1 1 2 3 >	в	области
температур	470—670° К. Пирамидальное скольжение					в	области
средних температур обнаружено				и исследовано в работах				[12,

28, 36, 38, 64, 68, 72]. Наиболее достоверными, на наш взгляд,

являются результаты Лондона		и Дамиано,		полученные	при
сжатии кристаллов сверхчистого		бериллия	и	сплавов Be — Си
и	Be — N i [36, 38, 68]. С другой	стороны,	в работах Ле		Азифа
и	Дюпуи [63, 66, 67], а также Кауфмана и		др. [16—18] при сжа

тии кристаллов бериллия вдоль оси с следов скольжения с не

базисным вектором Бюргерса и дислокаций типа с + а	не уда
лось обнаружить вплоть до 870° К. Если результаты Ле	Азифа

и Дюпуи в какой-то мере можно объяснить тем, что они исполь зовали кристаллы недостаточно высокой чистоты (~99,75% Be), выращенные методом Чохральского из Be SR-Пешине, то Кауф ман и другие испытывали кристаллы, полученные зонной плав

кой, которые имели относительное остаточное					электросопротив
ление 6 = 3300.	Поэтому	причина		расхождения	их	результатов
с результатами	Лондона,	Дамиано и др. [38, 68] не ясна.					Сле
дует подчеркнуть, что пирамидальное скольжение						наблюдалось
лишь при испытании кристаллов				повышенной (более 99,9%			Be)
чистоты. По-видимому,		в	кристаллах низкой		чистоты		пира
мидальное скольжение		в	этой	области температур отсутст
вует.
В работах [12, 28, 64] системы				скольжения однозначно не оп

ределены. Приводимые авторами этих работ индексы плоско


стей и направлений скольжения нуждаются					в проверке. Гарбер
и др. [12] считают, что пирамидальное скольжение при							темпера
турах	500—900° К	происходит_ преимущественно				в	плоскости
{1124},	а также в	{1122} и	{10І1}. Мур и др. в работах [64, 73]
сообщили о пирамидальном			скольжении	в	системе		{1011} с
предполагаемыми		направлениями < 1 0 1 1 >		или < 1 1 2 3 > , а в ра
боте [28] фигурируют системы скольжения				{1125}		и {1124}. От

мечается значительный разброс значений напряжения течения и пороговых температур начала скольжения. При анализе этих

<<< < Предыдущая 1 2 3 45 / 315 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 > Следующая >>>

Соседние файлы в папке книги из ГПНТБ