![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Папиров И.И. Пластическая деформация бериллия
.pdfсущественно отличается от значения дг/'дт, полученного из опытов с изменением скорости деформации. На основании со
отношения |
(2.16) они сделали выводы о том, что плотность |
подвижных дислокаций при базисном скольжении увеличивается |
|
с ростом |
напряжений и что зависимость напряжений течения |
от скорости деформации обусловлена в большей мере" изме нением плотности, а не скорости подвижных дислокаций. По следний вывод нуждается в дальнейшем тщательном анализе, так как при условии его справедливости все экспериментальные результаты, касающиеся скоростной зависимости напряжений, потребуют пересмотра. В частности, полученные в работе [152] значения И и V отличаются от приведенных в табл. 4.11.
4.7.3. Влияние плотности дислокаций леса. Предполагаемым механизмом базисного скольжения является перерезание дис локаций леса движущимися дислокациями. В связи с этим представляют интерес опыты с кристаллами, имеющими различ ную плотность «деревьев»1 . Такие опыты проведены Ф. Ф. Лав рентьевым с сотр. [151, 154] и в работах [155, 156] на моно кристаллах Zn. Дислокации леса типа с + а вводили путем предварительной деформации^ кристаллов за счет пирамидаль
ного скольжения (1122} < 1123>, |
после чего |
изучали характер |
|||
базисного |
скольжения. Плотность |
дислокаций |
леса |
изменялась |
|
от 1 -103 |
(в |
предварительно недеформироваиных |
кристаллах) |
||
до 107 см-2. |
В работе [34] изучено |
влияние субструктуры исход |
ных кристаллов на вид' кривых деформации. С увеличением плотности дислокаций леса характер и механизм базисного скольжения существенно меняются. Так, предварительное рас
тяжение кристаллов вдоль оси с на |
0,5% приводит |
к увели |
||||
чению T(oooi) от 0,0014 до 0,68 кГ/мм2 |
[155]. |
|
||||
При |
анализе |
результатов следует |
различать две |
области: |
||
р л = 1 • ІОЧ-З-106 |
см~2 |
и р л > 3 - 1 0 6 |
см~2. С ростом |
плотности |
||
дислокаций в области 1-Ю3 —3-Ю6 |
смг2 напряжение |
сдвига и |
||||
упрочнение кристаллов |
возрастают. |
Величина Т(оооі) может быть |
||||
описана |
соотношением |
|
|
|
|
|
|
|
ічоооі) = T(oooi) + |
ccGbp]!2. |
(4.26) |
Здесь индекс р указывает на зависимость т от плотности дисло
каций |
леса, т°(ооо1) относится к |
кристаллу |
с р л |
~ 0 , |
величина |
||
а?а 1,9. |
Абсолютные значения |
трюоі) |
меняются |
от |
0,05 до |
||
1,1 кГ/мм2 при изменении р л в области |
10 |
3 —107 смг2. |
|
||||
При |
увеличении р л в области |
3-Ю6 — |
107 |
смг2 |
наблюдаются |
дополнительные изменения кривых деформации: протяженность стадии А уменьшается, на кривой возникают скачки, зависи
мость т от скорости деформации немонотонно меняется |
с ро |
|
стом р л , упрочнение падает |
до нуля. Последнее можно |
объяс |
нить увеличением плотности |
подвижных дислокаций и скорости |
1 Плотность «деревьев» измеряли методом травления. Поэтому приведен ные значения рл могут быть ниже истинных до одного порядка величины [154].
пластической деформации. По расчетам, при р л ~ 3 - 1 0 6 см~2 плотность скользящих дислокаций возрастает в 74 раза при повышении скорости деформации на порядок. При р л « 1 0 5 смгг плотность дислокаций, наоборот, уменьшается с ростом скорости деформации. В кристаллах с высокой плотностью дислокаций леса стадия легкого скольжения вообще отсутствует.
Для изучения причин указанных изменений были проведены опыты по определению активационного обьема и его зависи мости от величины сдвига для кристаллов с разной плотностью дислокаций, а также электронномикроскопические исследования кристаллов. Активационный объем определяли по релаксации и
скоростной |
зависимости |
напряжений. При значениях р л |
~ |
Ю3 — |
|||
105 см~2 активационный |
объем |
уменьшается |
с ростом |
сдвига |
|||
от 1600—800 до — 300 Ь3. При более высоких плотностях |
дисло |
||||||
каций леса |
VzzSOO |
б3 и не зависит от сдвига. Из анализа |
этих |
||||
результатов |
можно |
заключить, |
что переход от |
стадии А |
к |
ста |
дии В базисного скольжения связан с образованием дислокаций леса в системе {1122} < 1 1 2 3 > . Последние приводят к резкому росту упрочнения. Именно этим объясняется исчезновение ста дии легкого скольжения в кристаллах с высокой плотностью дислокаций леса в исходном состоянии.
При плотности дислокаций леса менее 3-Ю6 см~2 механизм упрочнения обусловлен упругим взаимодействием скользящих дислокаций и дислокаций леса и образованием сидячих дисло каций, затрудняющих дальнейшую деформацию [151, 154]. Электронномикроскопические исследования подтверждают пред положение о сильном торможении скользящих дислокаций «де ревьями». При плотности дислокаций леса более 3-Ю6 см~2 особенности базисного скольжения, по мнению авторов ра боты [151], можно объяснить размножением скользящих дисло каций у дислокаций леса и заметным увеличением плотности подвижных дислокаций. Плотность дислокаций леса является, таким образом, одним из главных параметров, определяющих характер и механизм базисного скольжения.
4.7.4. Упрочнение при базисном скольжении. Кривые дефор
мации металлов |
с г. п. у.-структурой |
при базисном |
скольжении |
|||||||
подробно проанализированы в работах |
[2, 8, 20, 24, 36, 73, 150]. |
|||||||||
В |
общем |
случае |
кривые |
деформации |
состоят |
из |
трех |
участ |
||
ков: А, В |
и |
С (рис. 4.8), |
подобно |
тому как это |
имеет |
место |
||||
у |
металлов |
с |
г. ц. к.-структурой. За |
исключением |
первой |
стадии |
деформации это сходство носит внешний характер, поскольку механизмы, контролирующие упрочнение этих металлов на ста диях В п С, по-видимому, различны.
На характер кривых деформации кроме температуры влияют ориентация кристаллов, их структурное совершенство (особенно плотность дислокаций леса) и содержание примесей.
Наиболее детально изучена природа упрочнения на стадии А , которая часто простирается до деформаций в сотни процентов.
Протяженность этой стадии линейно уменьшается при снижении температуры [36]. У M g это справедливо при 7 ' > 3 7 0 о К , а при низких температурах протяженность стадии А не зависит от
температуры [ 7 |
3 ] . |
|
|
|
|
|
|
||
Абсолютные |
значения коэффициентов упрочнения |
на ста |
|||||||
дии |
А |
базисного скольжения |
(К л ~ |
10~5 -!-10~4 |
G) |
у |
металлов |
||
с г. п. у.-структурой |
меньше, |
чем у |
металлов с |
г. ц. к.-структу |
|||||
рой, |
и |
сравнимы |
с упрочнением |
на стадии |
I |
металлов с |
Рис. 4.8. Вид кривой деформации при базисном сколь жении монокристаллов цинка, деформированных при комнатной температуре [21. Ориентация кристалла ука зана на стереографической проекции.
о. ц. к.-структурой. У |
поликристаллических образцов с |
размером |
|||||||||||||
зерна |
d |
коэффициент |
упрочнения Кл |
увеличивается |
по закону |
||||||||||
d - 1 |
/ 2 |
и |
в |
пределе |
(d-*-oo) |
стремится |
к |
значению |
коэффициента |
||||||
упрочнения |
при |
базисном |
скольжении |
в монокристаллах |
[150]. |
||||||||||
У |
Zn, |
Cd, |
M g и Со |
величина |
Кл |
не |
зависит от |
температуры |
|||||||
в |
области |
7"<С150—200° К |
и |
затем |
быстро |
уменьшается |
с ее |
||||||||
ростом, |
приближаясь |
к нулю (см. рис. 4 . 7 , 6 ) . |
|
|
|
|
|||||||||
|
Для |
объяснения упрочнения при |
базисном |
скольжении |
пред |
ставляют интерес данные об изменении дислокационной струк
туры кристаллов на разных стадиях |
деформации. |
Структура |
||||||||
разных металлов с г. п. у.-структурой |
после |
деформации |
при |
|||||||
комнатной температуре |
неодинакова. |
|
|
|
|
|
||||
У |
M g на |
стадии А |
базисного скольжения |
образуются |
длин |
|||||
ные |
диполи |
и |
сплетения |
краевых дислокаций |
[70, |
7 1 , 157] . |
||||
С увеличением |
степени |
деформации |
расстояния |
между |
спле- |
тениями • уменьшаются. Плотность винтовых дислокации а в сплетениях низкая, а дислокации с + а практически отсутствуют. Плотность краевых дислокаций линейно возрастает с дефор мацией, а напряжение течения изменяется по закону
|
|
т = |
т0 |
-J- aGb ]/~р", |
|
(4.27) |
|
где то = 40 Г/мм2, а «0,051 |
[70]. На стадии В образуются двой |
||||||
ники и |
возникают |
сетки |
дислокаций |
в |
базисной плоскости. |
||
Небазисное скольжение не |
наблюдается. |
|
|
||||
Иную |
структуру |
имеют |
деформированные |
кристаллы Zn. |
|||
У него диполи и сплетения |
отсутствуют, |
но образуются крупные |
|||||
дислокационные петли, тройные узлы |
и |
сетки |
дислокаций [10, |
38, 158]. Одна нз причин различия в структуре деформирован ных Zn п M g связана с тем, что при температурах вблизи комнатной у Zn легко протекают процессы возврата. Вакансии, образующиеся при деформации, способны конденсироваться в призматические петли [10, 158]. Диполи также способны при
повышенных |
температурах |
распадаться |
с |
образованием |
пе |
|||||||||
тел ь [11]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Плотность дислокаций |
в |
плоскости |
(0001) |
Zn |
увеличивается |
|||||||||
с деформацией не линейно, а по закону |
р-^е1 /3 , т. е. значительно |
|||||||||||||
медленнее, |
чем |
у |
других |
металлов |
с |
о. ц. к.-, |
г. ц. к.- |
и |
||||||
г. п. у. (Mg)-структурами |
[159]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Дислокационная структура Be при базисном |
|
скольжении |
||||||||||||
имеет |
общие |
черты |
как с M g , так и с |
Zn (см. п. 1.1). Так же |
||||||||||
как в |
M g , |
у него |
образуются |
длинные |
диполи |
и |
сплетения. |
|||||||
Подобно Zn, на стадии А деформации |
Be |
образуются |
тройные |
|||||||||||
узлы, |
связанные |
с |
вторичным |
скольжением |
или |
взаимодей |
||||||||
ствием дислокаций |
в системе |
(0001) < 1 1 2 0 > . |
|
|
|
|
|
|||||||
Хнрш и Лелли [70] учли тот экспериментальный факт, что |
||||||||||||||
дислокации |
при |
базисном скольжении |
в M g |
образуют |
диполи |
и собираются в скопления. Согласно предложенной ими модели, дислокации, генерируемые соседними источниками, взаимодей ствуют между собой. Винтовые дислокации противоположных знаков аннигилируют в результате поперечного скольжения, а краевые образуют диполи. Поскольку поле напряжений диполя короткодействующее, напряжение течения при деформации кон тролируется лишь внутренними напряжениями, создаваемыми избытком краевых и винтовых дислокаций одного знака в спле тениях. Другими словами, упрочнение при базисном скольже нии обусловлено не всеми дислокациями, оставшимися в кри
сталле, а преимущественно темп, |
которые не аннигилировали |
||
в результате |
поперечного |
скольжения и не образовали диполей. |
|
Упрочнение |
на стадии А |
невелико |
(КА~ 10~4 -Г -10- 5 G ) , потому |
что большая часть дислокаций либо аннигилирует, либо обра зует диполи с малым радиусом действия. Расчет, основанный на модели Хнрша и Лелли, приводит к низким значениям КА, хорошо согласующимся с экспериментальными величинами.
13 З а к . 5І |
193 |
Основные различия моделей Зегера и Хнрша — Лелли со стоят в следующем.
1. Зегер и другие считают, что накопление дислокаций в
кристаллах происходит за счет |
их удержания |
у |
субграниц, |
|||
включений и т. п. Хирш и Лелли |
полагают, |
что дислокации |
на |
|||
капливаются в результате взаимодействия |
их |
друг |
с |
другом |
||
и образования диполей и сплетений. |
|
|
|
|
|
|
2. По Зегеру, дислокации распределены |
однородно |
и |
все |
дают равный вклад в упрочнение. Хпрш и Лелли учитывают вклад в упрочнение лишь избыточных дислокаций одного знака, имеющихся в скоплениях.
Модель Хнрша — Лелли |
получила развитие в |
работах [71, |
157, 160]. Шарп и др. [71] |
предложили механизм |
образования |
сплетений, основанный на захвате коротких диполей скользя щими дислокациями. Краточвил и др. [157, 160] развили идею Хирша и Лелли о роли вторичного скольжения в базисной плоскости. Под вторичным скольжением здесь понимается сколь жение дислокации в той же системе, но с вектором Бюргерса а2 , отличающимся от вектора а[ первичной системы только направ лением. Вторичное скольжение экспериментально изучено у Zn и Cd [38, 157, 160]. В результате взаимодействия дислокаций типа а2 и ai возможно образование сеток и асимметричных диполей, приводящих к росту упрочнения. Учитывая различие дислокационных структур, образующихся при базисном скольженин г. п. у.-металлов, их следует разделить на две группы:
1 — M g . Cd и Со, у которых |
тройные |
узлы |
и сетки |
возникают |
при больших деформациях; |
2 — Zn, |
Be, у |
которых |
вторичное |
скольжение развивается при малых деформациях и сетки об разуются в начале стадии А.
Единая точка зрения на природу упрочнения на стадии А базисного скольжения отсутствует. Возможно, механизм упроч нения различен у разных металлов и меняется с температурой. Зегер и др. [см. 2, 161] предложили теорию упрочнения, учи тывающую поле напряжений, однородно распределенных в кри сталле дислокаций. Согласно этой теории, коэффициент упроч нения не зависит от температуры (см. п. 2.7) и определяется соотношением
|
(4.28) |
Уменьшение величины Кл у Zn и Cd с |
ростом температуры |
в области Г > 1 5 0 ° К объясняют диффузией |
точечных дефектов |
к дислокациям, их переползанием и аннигиляцией дислокаций противоположных знаков [2, 32]. Это позволяет объяснить также зависимость Кл от скорости деформации в области про межуточных температур [2, 35, 146]. При низких температурах, когда возврат отсутствует, и при высоких, когда он успевает
произойти при любых скоростях, КА |
не |
зависит О Т |
8 . У |
M g |
||||||||||||
уменьшение КА при 7'>200 о К связывают |
с активацией |
по |
||||||||||||||
перечного |
(призматического) |
скольжения |
[ 7 0 ] . |
|
|
|
|
|
||||||||
|
Упрочнение на стадии В базисного скольжения изучено лишь |
|||||||||||||||
у |
Cd, Zn |
и M g , которые |
обладают |
достаточной |
пластичностью |
|||||||||||
в |
области |
промежуточных |
температур |
|
[2, |
24, |
32, |
36, |
|
58, |
70, |
|||||
71, 73, |
150]. |
Величина |
упрочнения |
(/Св — 6- 10-4 ч-3-10~3 |
G) |
|||||||||||
сравнима |
или |
несколько |
ниже |
упрочнения |
на |
стадии |
I I |
|||||||||
г. ц. к.-металлов. Переход от |
стадии |
А |
к |
стадии |
В у |
M g |
очень |
|||||||||
плавный |
при всех температурах [71, 73]. Температурная |
зави |
||||||||||||||
симость |
Л'в у |
Cd |
и M g |
аналогична |
зависимости |
коэффициента |
||||||||||
упрочнения на стадии А |
[24, 73, 150]. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
Единой |
точки |
зрения |
на природу упрочнения на стадии В |
||||||||||||
нет. По-видимому, она |
тоже различна |
у |
разных |
металлов. |
||||||||||||
У |
M g переход |
к стадии |
В обусловлен |
возникновением |
двойни |
|||||||||||
ков {1012} [70, 71], которые |
являются |
эффективными |
препят |
|||||||||||||
ствиями |
для |
базисного |
скольжения. |
Образование |
двойников |
может быть результатом концентрации напряжений в процессе формирования сплетений. Вновь образующиеся дислокации скапливаются у двойниковых границ. В результате облегчаются вторичное базисное и призматическое скольжение и дальнейшее двойниковаиие. Этот процесс имеет сходство с механизмом упрочнения на стадии I I деформации г. ц. к.-металлов, причем двойники играют роль вторичного скольжения.
Вопрос о природе упрочнения Zn на стадии В до сих пор имеет спорный характер. Зегер и др. [2, 32] полагают, что вакансии, образующиеся при движении порогов, конденсируются в диски, которые затем превращаются в призматические петли. Плотность петель увеличивается с деформацией, и при пере ходе от стадии А к стадии В они начинают уменьшать путь пробега скользящих дислокаций, ограничивая их подвижность. Призматические петли действуют, подобно барьерам Ломера — Коттрелла, в металлах с г. ц. к.-структурой и влияют в первую очередь на атермическую компоненту напряжения. По рас четам,
|
* - - й г ( т Г - |
(4-29> |
|
где а=1,75 - 10~2 см |
(Zn) — константа, связанная с длиной линии |
||
скольжения; п — число дислокаций на ступеньку. |
|||
Другой точки |
зрения |
придерживаются |
Бочек [24, 37] и |
Ф. Ф. Лаврентьев |
с. сотр. |
[53, 151, 154]. |
Они считают, что |
переход к стадии В обусловлен увеличением плотности дисло
каций леса типа с + а |
(см. п. |
4.7.3). Механизм, |
связанный с |
||
образованием |
дислокаций с + а, |
неприменим к M g |
[70, 71]. |
||
4.7.5. Закон |
Коттрелла — Стокса. Для понимания |
природы |
|||
упрочнения необходимо |
изучить |
зависимость T * / T G |
О Т |
деформа- |
щш.. С этой |
целью |
обычно |
определяют скачок напряжения |
||||
Дт = Т2 — ті, |
возникающий, в |
случае, |
если деформированный |
до |
|||
напряжения |
ті |
при |
температуре |
7"і |
(или скорости деформа |
||
ции єі) кристалл продолжают деформировать при температуре |
Т2 |
||||||
(или скорости |
деформации єз). Из |
этих измерении определяют |
долю т*, поскольку лишь она меняется при изменении темпе ратуры пли скорости деформации. Согласно закону Коттрелла — Стокса, ті/то не зависит от напряжения. Это равнозначно по стоянству T * / T G В О всем диапазоне деформации.
Несмотря на наличие многочисленных измерений зависи мостей ті то, Ат и т*'тс от напряжения пли деформации, до сих пор нет единого мнения о том, соблюдается ли закон
Коттрелла — Стокса |
при |
базисном |
скольжении. |
Этот |
закон |
|
справедлив на |
стадии В деформации M g , но на |
стадии |
А от |
|||
ношение 'т'*/тс |
уменьшается с ростом деформации |
[70, 150, |
151]. |
|||
С другой стороны, по данным работ |
[71, 72], закон |
Коттрелла — |
||||
Стокса'соблюдается |
при |
базисном |
скольжении в M g в области |
|||
низких температур |
( Г < Ч 6 0 К ) во |
всей области |
деформаций. |
|||
При высоких температурах зависимость Ат(т) может быть |
пред |
ставлена в виде двух или трех линейных участков с разными углами наклона. Подробно характер этой зависимости про анализировали Шарп и др. [71].
При всей спорности вопроса о справедливости |
закона Котт |
||
релла — Стокса при базисном |
скольжении в |
M g |
есть уверен |
ность в том, что упрочнение |
M g не связано |
с |
дислокациями |
леса, имеющими небазисный вектор Бюргерса. Хпрш и Лелли
считают, |
что |
решающую |
|
роль здесь |
играют |
призматические |
|
сегменты, |
образующиеся |
в |
результате |
поперечного скольже |
|||
ния [70]. Плотность этих |
сегментов |
возрастает |
с деформацией, |
||||
и на стадии |
В выполнение |
закона |
Коттрелла — Стокса может |
быть результатом пересечения скользящих дислокаций с дисло кациями в призматической плоскости.
Иная ситуация возникает в Zn. Закон Коттрелла — Стокса при базисном скольжении в Zn соблюдается при плотностях
дислокаций 106 см~2 |
и выше, причем отношение X:':/XG |
= 0,35 при |
|||
20° С. У |
кристаллов |
Zn |
с плотностью |
дислокаций |
леса менее |
105 см~2 |
отношение |
X*/XG |
уменьшается |
с ростом |
деформации |
на стадии А и остается постоянным и равным 0,35 на стадии В [151]. Подобный результат получен также при деформации Cd
при 77° К |
[150]. |
Постоянство |
отношения |
X*/XG |
при |
больших р л |
|||||
и на |
второй стадии |
деформации |
при |
исходном значении |
р л ~ |
||||||
« 1 0 3 |
смгг |
свидетельствует |
в пользу |
механизма |
Базинского, |
||||||
Фриделя и Саада, согласно которому |
xG |
обусловлено упругим |
|||||||||
взаимодействием |
с дислокациями |
леса |
(см. п. 2.6). При низких |
||||||||
значениях |
р л , когда |
вклад атермической |
компоненты |
возрастает |
|||||||
с деформацией |
при |
сохранении |
плотности |
дислокаций |
леса, |
||||||
вероятно, действует также и механизм |
Зегера. |
|
|
|
В полпкрпсталлическом Cd отношение T * / T G увеличивается с уменьшением размера зерна [150]. Авторы работы [150] считают,' что .соотношение T^/TJJ В поликристаллах Cd также должно возрастать при уменьшении d.
4.7.6. Механизм базисного скольжения. После работ Конра да и др. [66, 67] многие авторы [76, 138—140, 150] поддер живают точку зрения, согласно которой в области термически
активированного |
течения |
(т. е. при |
7<;300-f-400° К) |
базисное |
|||
скольжение в Cd, Zn |
и M g контролируется |
пересечением сколь |
|||||
зящих дислокаций с |
дислокациями леса |
(главным |
образом с |
||||
дислокациями |
с + а) . Это |
относится |
как |
к монокристаллам |
|||
[67, 150], так |
и |
к поликристаллическим |
образцам |
[138—140, |
150]. Хотя механизм пересечения согласуется с рядом наблю дений, окончательно этот вопрос не выяснен.
Ясно, что скольжение не определяется силами Пайерлса — Набарро. Активационный объем обычно на несколько порядков больше величины 10 Ь3, характерной для механизма Пай ерлса — Набарро. Существенно, что он зависит от т*, плотности' дислокаций леса и величины зерна d, тогда как для механизма Пайерлса — Набарро такие зависимости являются слабыми или вообще отсутствуют.
Рост V с увеличением размера зерна можно объяснить воз растанием параметра / вследствие уменьшения вероятности небазпсного скольжения (увеличения плотности дислокаций леса). Действительно, пирамидальное скольжение в системе {1122} < 1 1 2 3 > в поликристаллическом Cd усиливается с умень шением размера зерен [150]. Что касается дополнительного упрочнения, обусловленного уменьшением размера • зерен,, то пока не ясно, связано ли оно с более высокой величиной коэф
фициента упрочнения при скольжении |
в системе |
{1122} |
< 1 1 2 3 > |
или с влиянием дислокаций с + а на |
упрочнение |
при |
базисном |
скольжении. |
|
|
|
В отличие от кристаллов Be механизмы скольжения, обуслов ленные взаимодействием дислокаций с примесями в кристаллах Zn и Cd чистотой более 99,9—99,99%, по-видимому, не играют заметкой роли: характеристики базисного скольжения этих металлов в области малых содержаний примесей изменяются
слабо. Например, |
изменение чистоты |
Cd от |
99,95 до |
99,995% |
||
не |
сопровождается |
заметным изменением |
активационного |
|||
объема [138]. |
|
|
|
|
|
|
В |
соответствии |
с |
представлениями |
Зегера |
энергию |
актива |
ции процесса пересечения можно представить как сумму |
энергий |
||||
образования порога |
( # , - ~ 0 |
, l Gb3 |
[12, 118]) и стягивания дис |
||
социированной дислокации |
Ис. Последнюю величину |
можно |
|||
использовать для оценки |
энергии |
и шішнньї дефекта упаковки |
|||
[1, 2, 131, 138, 139] |
(см. п. |
4.5). |
|
|
Значення частотного фактора EQ—NAbv, измеренные экспе риментально1 и оцененные по величине2 /, хорошо согласуются между собой. Линейный характер зависимости Н(Т) для Cd,
Zn и M g и, следовательно, постоянство е0 можно также рас сматривать как дополнительный аргумент против механизма
Пайерлса — Набарро, для |
которого єо |
должно зависеть от т |
и, следовательно, от температуры [162, 163]. |
||
Хотя перечисленные |
наблюдения, |
касающиеся базисного |
скольжения, подтверждают механизм пересечения, имеется одно существенное обстоятельство, которое трудно согласовать с этим механизмом. По известному значению V0 из уравнения (2.7) или (2.1) можно определить расстояние между дислокациями
леса / и их |
плотность р л , которые |
для Cd, Zn и M g равны: |
Iл; 10~4 ч-10- 5 |
см, р л = 10s —10'° см~2. |
Такая плотность дислока |
ций леса на несколько порядков превышает количество дефек тов в отожженных кристаллах. Несоответствие усугубляется тем, что линии дислокаций леса должны пронизывать плоскость базиса, т. е. это должны быть преимущественно дислокации с небазисным вектором Бюргерса, плотность которых на самом деле на много порядков ниже 3 .
В частности, из результатов Ф. Ф. Лаврентьева и зр. (см. п. 4.7.4) можно заключить, что дислокации с + а приводят к силь ному изменению характера базисного скольжения уже при плотностях более 103 см~2. Авторы работы [151] объясняют подобное несоответствие тем, что реальная длина дислокацион ных сегментов 1~р~Ч2 значительно меньше расчетной, поскольку в результате упругого взаимодействия с ^дислокациями леса образуются участки рекомбинации, уменьшающие величину /.
Такая интерпретация |
носит, однако, качественный характер и |
|||
по существу оставляет вопрос открытым. |
|
|
||
С учетом диссоциации дислокаций значение плотности дис |
||||
локаций |
леса р л несколько уменьшается (до |
~ 107 смгг |
[ 1 ] ) , |
|
однако |
оно все-таки |
существенно превышает |
реальную |
плот |
ность дислокаций леса.
Шарп и др. [71] высказали предположение, что препят ствиями для базисного скольжения наряду с дислокациями леса могут быть призматические петли, образующиеся за счет конденсации вакансий, которые, в свою очередь, возникают при движении порогов. Экспериментальные подтверждения этого ме ханизма также отсутствуют.
|
1 |
є 0 находят из соотношения |
(2.24) по |
углу наклона температурной зави |
||
симости Я (Г), которую можно построить |
на |
основании экспериментальных |
||||
данных. |
|
|
|
|
||
|
2 |
Величину / находят из соотношения |
(2.21) для активациоиного объема. |
|||
Затем |
пользуются обычной оценкой по формуле |
(2.23). |
|
|||
|
3 |
По даниым работ [53, 71, 151, 154, 159], плотность небазисных |
дислока |
|||
ций |
в |
монокристаллах Zn равна |
I 0 3 — 1 0 4 |
с и - 2 , |
а в монокристаллах |
Лір; ме |
нее |
І07 с . « - 2 . |
|
|
|
|
Хнрш и Лелли [70] считают маловероятным, что уменьшение активационного объема M g с ростом деформации является ре зультатом пересечения дислокаций а с небазисными дислока
циями леса, которые |
у M g при температуре, близкой |
к комнат |
ной, практически не |
образуются. Уменьшение V с |
ростом є |
они объясняют возрастанием плотности призматических сегмен тов, образующихся в результате поперечного скольжения. Пере сечение дислокаций с этими сегментами приводит к увеличению плотности порогов и уменьшению активационного объема. Эта модель также проблематична, поскольку пересечение дисло
каций а, лежащих в базисной |
и призматической плоскостях, |
сопровождается образованием |
легко скользящих порогов (см. |
п. 2.4.1). |
|
4.8. Влияние легирорания на характеристики базисного скольжения
Влияние легирования на характеристики базисного сколь
жения |
лучше всего |
изучено на сплавах |
Zn |
[30, |
36, 37, |
159] |
||
и M g , |
легированного |
литием |
[58, |
164], |
цинком, |
индием, |
кад |
|
мием, таллием, алюминием и торием |
[65, 76, 165]. |
|
|
|||||
К сожалению, однозначной |
интерпретации |
этих |
результатов |
препятствует их недостаточность и разноречивость. Основные экспериментальные наблюдения заключаются в следующем.
4.8.1. |
Критические на.пряжения |
сдвига. |
Зависимость |
напря |
|
жений |
сдвига |
от концентрации |
имеет либо линейный |
( т ~ с ) |
|
[65, 165], либо |
параболический |
( т ~ Vс) |
[36, 37, 58, |
76] ха |
рактер. Левайн и др. [165] исследовали влияние пяти различ
ных |
примесей |
на базисное |
скольжение |
в |
M g и показали, что |
с увеличением |
различия Дг п р в атомных |
размерах примеси и |
|||
M g |
связанное |
с примесями |
упрочнение |
АтЩ і = Т г п л —-ты» возра |
стает. Однако это скорее тенденция, чем закономерность; в част
ности, Т1 слабо влияет на |
периоды кристаллической |
решетки, |
|||||||
но приводит к заметному увеличению напряжений течения |
M g . |
||||||||
По данным Бочека |
и |
др. |
[37], у |
Zn т ~ ( V сДгы р )1 >0 3 . |
|
|
|||
Температурная |
зависимость |
т<оооі) |
для |
сплавов |
системы |
||||
M g — Zn |
приведена |
на рис. 4.9. Видно, что |
атермическая |
ком |
|||||
понента |
тс, зависит |
от |
концентрации |
Zn |
лишь при |
C z n > |
>0,025 ат.%, тогда как величина т* возрастает с концентрацией
непрерывйо. |
В сплавах |
M g — L i |
атермическая компонента не |
меняется до |
Сих0,29 |
ат.%. На |
рис. 4.10 приведены зависи |
мости ДтПр от концентрации Zn в области температур 0—423° К.
При концентрации |
czn = 0,025 ат.% угол наклона |
кривых изме |
|
няется. Обращаем |
внимание на тот факт, что характер |
рассмат* |
|
риваемой зависимости одинаков в термической |
( Г < 3 3 0 ° К ) и |
||
атермической (7">330°К) областях. |
|
|
|
По данным Бочека и др. [36, 37], коэффициент упрочнения |
|||
цинка КА быстро |
уменьшается с ростом концентрации |
прнме- |