![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Папиров И.И. Пластическая деформация бериллия
.pdfствіш |
двух |
семейств |
плоскостей {0001} |
< 1 1 2 0 > |
и |
{1010} |
||
< 1 1 2 0 |
> . Ни |
в том, ни в другом |
случае деформация |
вдоль гек |
||||
сагональной оси невозможна. |
|
|
|
|
||||
Лишь |
скольжение |
в шести |
плоскостях системы |
{1122} |
||||
< 1 1 2 3 |
> |
обеспечивает |
пять независимых |
компонент |
деформа |
ции, необходимых для однородного формоизменения поликри сталлов. В соответствии с этим многие исследователи считают, что хладноломкость бериллия связана с-отсутствием у него пи рамидального скольжения [76, 97, 98]. Хотя эта точка зрения небезосновательна, имеются другие факторы, которые, по на шему мнению, оказываются не менее существенными. Прежде чем переходить к их анализу, укажем некоторые ограничения, которые следует иметь в виду при использовании критерия Майзиса.
Наличие у кристаллов необходимого для пластической де формации числа независимых систем скольжения может ока заться недостаточным, если критические напряжения сдвига или коэффициенты упрочнения отличаются по порядку величины. В этом случае в отдельных зернах напряжения могут превысить разрушающее в данной системе скольжение до того, как станет возможным передача деформации через границу за счет трудноактивируемой системы. Например, в сплавах Be—Си, Be — Ni возможно пирамидальное скольжение в системе {1122} < 1 1 2 3 > (см. п. 1.4), однако из-за высоких критических напряжений оно вряд ли реализуется [при неблагоприятных ориентациях проис ходит разрушение, например, по плоскостям (0001) еще до того, как будет достигнуто критическое напряжение сдвига Т ( П 2 2 ) 1 -
Цинк хотя н обладает пирамидальным скольжением, однако относится к числу хрупких материалов из-за низких разруша ющих напряжений по плоскости базиса. Таким образом, совме стимость пластической деформации в соседних зернах следует рассматривать как необходимое, но не достаточное условие пла стичности. При анализе хрупкости следует учитывать не только число независимых систем скольжения, но и их равноценность, а также чувствительность материала к концентраторам напря жений и легкость разрушения по плоскостям спайности.
Совместимость пластической деформации в соседних зернах может быть обеспечена не только за счет пяти независимых си стем скольжения, но и в результате компенсирования некото рых из них двойникованием. Простой анализ пластической де формации металлов показывает, что формальное невыполнение критерия Майзиса часто не влечет за собой охрупчивания поли кристаллических материалов. Несмотря на отсутствие пяти неза висимых систем скольжения, разрушение наступает после зна чительных деформаций, величина которых меняется от металла к металлу. Кокс и Уэстлейк [93] объясняют это противоречие наличием интенсивного двойникования.
J 50
Действительно, у титана, рения и циркония пирамидальное •скольжение отсутствует ', а базисное имеет ограниченный ха рактер; призматическое скольжение обеспечивает лишь две не зависимые компоненты деформации. Между тем они относятся к числу наиболее пластичных металлов с г. п. у.-структурой. Множественное двойникование этих металлов, обеспечивающее положительную п отрицательную деформацию вдоль оси с, иг
рает ту |
же роль, что и пирамидальное скольжение с-|-а-днсло- |
каций, |
обеспечивающее пять независимых систем деформации |
(см. п. |
4.14). |
Редкие земли (Gd, Dy, Но, Ег), а также Y и Hf при растя |
жении деформируются примерно на 10% и могут быть под вергнуты обработке давлением при обычных условиях. Между тем базисное скольжение развито у них относительно слабо, а
.двойникование, обеспечивающее сжатие вдоль осп с, отсутст вует. Из пяти независимых систем скольжения у них имеется
только две «полные» {1010} |
< 1 1 2 0 > , |
а остальные |
компенсиру |
ются дв о й н и к о в а и и е м. |
|
|
|
Сплавы системы M g — L i |
при пониженных температурах об |
||
ладают более высокой пластичностью, |
чем чистый |
M g . Кроме |
скольжения в системах {0001} |
и {ЮГО}, обеспечивающих четы |
ре независимые компоненты |
деформации, в сплавах развива |
ется двойникование в системе {10П} . Помимо этого легирова ние литием сопровождается уменьшением Т ( 1 0 7 0 ) -
Наоборот, охрупчиваиие сплавов C d — M g [100] связано с устранением двойпикования в результате легирования. Извест ный интерес представляет пластическая деформация ТІ. По дан ным Тайсона [101], при комнатной температуре и 77° К Т1 де формируется исключительно за счет базисного н призматическо
го |
скольжений. Пирамидальное скольжение |
и двойникование |
||
в |
Т1 до |
сих пор не наблюдалось. Тем не менее полнкрнсталли- |
||
ческий |
Т1 обладает высокой |
пластичностью. |
|
|
|
Даже Be, для которого критерии Майзпса не выполняется, |
|||
может |
быть продеформирован |
при комнатной |
температуре бо |
лее чем на 90% в условиях квазивсестороннего сжатия. В этом случае деформация у границ также связана с интенсивным двойникованием (см. рис. 1.23).
Хрупкость кристаллов с г. п. у.-структурой обусловлена не •столько отсутствием необходимого числа независимых систем скольжения, сколько легкостью зарождения и развития трещин по плоскости базиса, которые могут возникать уже после не больших пластических деформаций и под действием невысоких напряжений.
1 Это утверждение нуждается в дополнительном анализе. В работе [99] тіри исследовании текстур прокатки Zr и Ті сделай вывод о том, что образо вание текстур возможно в результате скольжения с + а-дислокациіі.
3.9.3. Хрупкость и характер сил межатомного взаимодей ствия. Пластическая деформация и разрушение в конечном итоге определяются характером сил межатомного взаимодейст вия. Поскольку силы связи проявляются прежде всего в обра зовании тон или иной кристаллической структуры, то хладнолом кость есть свойство, присущее определенным видам решетки. Действительно, из опытных данных известно о склонности к хрупкому разрушению при низких температурах металлов с о. ц. к.- и г. п. у.-структурамп и об отсутствии хладноломкости
уметаллов с г. ц. к.-структурой.
В.I I . Трефилов [40] отмечает существование у переходных металлов, в частности у Cr, Mo, W, гибридных гомеополярных связей, ответственных за их хрупкость. А. А. Пресняков [102] связывает хладноломкость с образованием у металлов при низ ких температурах дополнительных сил связи в результате из менения электронной конфигурации атомов. Н. В. Агеев и др.
[103]объясняют хрупкость некоторых металлов спиновой упо рядоченностью. Особенно четко это проявляется у хрома, атомы которого обладают большим некомпенсированным спиновым моментом. С ростом температуры спиновая упорядоченность нарушается и склонность к охрупчиванию устраняется.
Температурная зависимость вязкости в рамках представле ний о силах межатомного взаимодействия изучена недостаточно.
Вместе с тем именно эта зависимость представляет |
наибольший |
|
интерес. Температура |
перехода бериллия в хрупкое состояние |
|
не такая уж высокая, |
если учесть, что обычные |
температуры |
для него являются криогенными. Поскольку дебаевская темпе ратура бериллия равна приблизительно 1400° К, то нормальные условия (300° К) для него эквивалентны температурам 100— 150° К для большей части переходных металлов с о. ц. к.-струк турой, т. е. температурам, при которых эти металлы находятся в хрупком состоянии.
Интересную гипотезу о природе хрупкого разрушения пред ложил В. М. Финкель [13] . Если расположить металлы в по рядке увеличения наименьшего межатомного расстояния или периода решетки, то оказывается, что в группе металлов с г. п. у.-структурой все элементы, находящиеся слева от таллия: (рис. 3.5), склонны в тех или иных условиях к охрупчиванию. Металлы, находящиеся справа от Т1, обычно пластичны. У ме таллов с кубической структурой наблюдается аналогичная тен денция, причем граничным элементом является Та. Можно' предположить, что подобная закономерность также обусловлена количественным изменением характера межатомных связей по> мере увеличения периода решетки. Физическая модель, связы вающая рост трещины с межатомными силами, проявляющими ся через поверхностное натяжение, подробно проанализирована в монографии [13] .
Силы связи атомов в решетке определяются электростатиче ским притяжением ионов и электронов внешних оболочек сосед них атомов и резонансным квантовомеханическим взаимодей ствием, возникающим при перекрытии s-, р- и d-орбит электро-
|
|
6,0 |
|
|
|
|
|
I |
|
V |
|
• 1 |
|
6 |
|
|
|
|
5,5 |
|
|
• |
^ |
j . . |
• |
|
а |
\Са-6,46 |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5,0 |
|
|
а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4,5 |
|
ft * |
|
|
|
|
|
|
г. п. у. |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
4,0 |
а |
а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^ ft^'_ |
|
|
|
|
а |
а |
а • |
|
а |
|
|
|||
|
|
3,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
^ |
3,0 |
|
а |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
Є 4,0 |
a |
am••• |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
О) |
I I I I I I I I I I I I I |
|
I I I I I I I I I I I |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
Be Со Ru Os Ті MgSc |
Lu ErGd |
Nd Y Ca |
|
|
|
||||||||
|
|
|
Ni Zn Or Re Cd Zr Tl |
Tm Tb Ce Pr |
La |
|
|
|
|
|||||||
|
І Ц 5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ft*1' |
|
|
|
|
5,0 |
|
|
о.ц.к. |
г.цм. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
4,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4,0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3,5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3,0 |
|
ста.'» |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
* • |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2,5 |
|
І І |
І і і |
і |
і і і |
I |
|
і |
|
|
і |
і і і і і і і |
|
|
|
|
|
|
Fe |
V W |
Та Ni Си Ir Pt Au NaSc Ba Се К Rb Sr |
|
|||||||||
|
|
|
|
Cr Mo Nb Li Fe Rh PdAl Ag Pb Eu Th LaCa Cs |
|
|||||||||||
|
Рис. |
3.5. |
Периоды |
|
решетки |
металлов |
с о |
структурами |
|
|||||||
|
|
|
|
г. п. |
у. (а |
и с ) , |
о. |
ц. |
к. |
и |
г. |
ц. |
к. |
|
||
нов |
с |
некомпенсированными |
|
спинами. |
Характер |
сил" |
||||||||||
межатомного |
взаимодействия |
в |
кристаллах |
зависит от |
числа |
и распределения внешних электронов по энергетическим уров ням верхних оболочек отдельных атомов (рис. 3.6) [104]. Обыч но сильные металлические связи образуются между атомами,, имеющими незаполненные внешние оболочки. В кристалличе ских решетках, образуемых такими атомами, электроны могут переходить от атома к атому, увеличивая плотность заряда в межионном пространстве и усиливая притяжение атомов. У ме таллов I группы, атомы которых имеют на s-орбите лишь один'
Группа
Подгруппа
Р
Распреде/іенш
иПСШЛил O/fCn тронов в изо лированных s атомах
d
I |
n |
Ш |
IV |
V |
|
а |
b a |
b a b |
a b |
a |
|
|
|
|
|
\ |
Y |
|
|
|
|
j |
|
|
t ft |
і |
и |
\ |
I |
t |
|
w |
Y" |
||
|
|
|
\ |
\ |
t |
|
|
|
} |
||
|
|
|
|
|
t |
Ы |
Be |
в |
|
с |
N |
Na |
Щ |
Al |
|
Si |
P |
К |
Ca |
|
SC |
Ті |
V |
|
Си |
Zn Ga |
|
Ge |
AS |
Rb |
Sr |
|
Y |
Zr |
|
|
Ag |
Cd In |
|
Sn |
Sb |
Cs |
Ba |
|
La |
Hf |
Та |
|
Au |
Hg 77 |
|
Pb |
Bi |
И
a |
|
bz a |
і |
|
|
І |
|
w |
t t |
|
h |
\ И\- |
\T" |
|
\ |
|
T |
|
t |
|
\ |
f |
\ |
\ |
I |
T |
\ |
T |
|
0 |
|
|
s |
|
cz |
Se |
|
5 r |
Nb |
|
Aft |
Те /
Po Лі
vn |
|
|
|
ИИ |
|
|
bz |
|
|
|
|
I T |
Y |
|
\S |
t1 |
|
{ |
T І |
1 |
\ |
{ |
|
1 |
} |
1 |
\J |
|
|
1 |
t |
|
I |
f |
T |
І |
1 |
• |
л |
T |
f t |
1ИИ |
w |
|
|
||
|
|
|
|||
Mn |
|
|
Co |
|
|
|
Гс |
|
|
/ел |
|
Re |
to |
|
|
|
|
0
и |
Y |
\\ |
|
{ |
|
|
|
Y |
|
|
и |
If t |
|
{ |
|
• |
T |
{! |
|
|
|
И |
|
|
|
|
ЛЇ
Pd
Pf
ті
i t t t
Рис. 3.6. Распределение внешних электронов в изолированных атомах металлов [1041.
Кг
Ze
Fr |
Ra |
Ac |
Th |
Pa |
и |
электрон, возникает наиболее типичная ненасыщенная ненаправ
ленная |
металлическая |
связь. |
Все эти |
металлы |
оказываются |
|||||
весьма |
пластичными |
вплоть |
до самых |
низких |
температур. |
|||||
У |
металлов |
I I — V |
групп |
периодической системы |
характер |
|||||
связи |
определяется взаимодействием электронов |
на |
s—р- или |
|||||||
5-—р—rf-орбитах; в тех случаях, когда |
имеет |
место |
перекры |
|||||||
тие |
волновых |
функций |
по |
преимущественным |
|
направлениям, |
часть атомов наряду с металлической связью будет дополни тельно обладать направленной (ковалентной) связью. У ме таллов I I группы (см. рис. 3.6) перекрытие атомных функций по определенным направлениям уменьшается с ростом поряд кового номера (в связи с увеличением главного квантового чис-
.ла); при этом связи ослабляются и приобретают все более нена
правленный |
|
металлический |
характер. |
|
Так как |
отношение осей |
с/а у всех гексагональных металлов |
||
I I группы |
(Ccl, Zn, M g |
и Be) отличается от идеального значе |
||
ния (1,633), |
то можно |
полагать, что межатомная связь в их |
||
решетках не |
является |
радиально-симметричной (соответствую |
щей 5-орбптам). Орбиты внешних валентных электронов в этих металлах могут частично возмущаться и перекрывать р-орбиту. Несмотря на различие отклонений решеток этих металлов от идеальной, во всех кристаллах рассматриваемой группы наибо-
.лее сильная связь осуществляется между атомами, расположен ными в плоскости базиса. Как и следовало ожидать, по мере усиления металлической связи пластичность этой группы метал
лов возрастает в последовательности |
B e — M g — Z n — C d , т. е. с |
||
увеличением |
порядкового номера элемента. |
||
Изучение |
механических |
свойств |
металлов показывает, что |
у всех элементов, склонных |
к низкотемпературной хрупкости, |
наряду с металлической связью имеется направленная кова лентная связь. Можно полагать, что наличие таких направлен ных связей повышает сопротивление пластической деформации при понижении температуры, увеличивает анизотропию и обусловливает хрупкое разрушение. Наблюдаемое с ростом температуры повышение пластичности является результатом тепловой активации, которая позволяет перемещаться дисло кациям даже в решетке с направленными связями. Сопротив ление движению дислокаций в плоскостях, между которыми •связи имеют ненаправленный ненасыщенный металлический ха
рактер, |
будет невелико: связь |
при таком движении меняется |
как бы |
непрерывно от одного |
соседнего атома к другому. |
Для перемещения дислокации из одного равновесного со стояния в другое в плоскости с ковалентными связями необхо дим разрыв одной межатомной связи и затем образование но вой. Ясно, что для такого процесса необходима значительно •большая энергия, и, следовательно, он проявляется лишь при
повышенной термической активации. В |
полном |
соответствии |
с этим находится атермическпй (слабо |
зависящий |
от энергии |
тепловых |
колебании атомов) |
характер базисного |
скольжения- |
|
в широкой |
области температур |
для |
элементов рассматриваемой |
|
группы (Be, M g , Zn, Cd )и сильная |
температурная |
зависимость |
критических напряжений сдвига для призматического и пира мидального скольжений.
Изменением характера межатомных связей можно объяснить и влияние примесей внедрения на свойства переходных метал лов •—титана, циркония и гафния. Эти примеси могут усиливать ковалентные (или ионные) связи и таким образом способствуют охрупчиванпю этих металлов. Что касается легирования Be, то возможности этого метода повышения его вязкости ограниче ны из-за низкой растворимости почти всех элементов в металле..
Исключение представляют лишь сплавы Be — Ni |
и |
Be—Си |
(в. |
||
меньшей степени сплавы Be |
с Fe, A g и т. д.). Хотя легирование' |
||||
чистых монокристаллов медью и никелем приводит |
к росту |
от |
|||
ношения \ооо!)/т (юТо) ( с м - п - |
1-3), |
пластичность |
и |
вязкость |
|
кристаллических сплавов остается |
низкой. |
|
|
|
|
3.9.4. Вязкость разрушения бериллия. Ранее |
неоднократно» |
отмечалось, что пластичность металлов перед разрушением и- вязкость имеют разную природу, и поэтому методы повышения1 этих характеристик могут оказаться неодинаковыми. Пластич ность Be можно увеличить его рафинированием, удалением включений вторичных фаз, измельчением зерен, созданием тек стур и т. д. Хотя некоторые из перечисленных методов одновре менно способствуют также и росту вязкости, эта проблема выходит за рамки рассмотрения только деформационных эффек тов. С физической точки зрения вязкость разрушения непо средственно связана с сопротивлением металла распростране нию трещин. Существуют многочисленные критерии переходатрещины в лавинную стадию роста и методы оценки вязкости? разрушения материалов [13, 78—80]. Однако, к сожалению,, вопрос о вязкости разрушения бериллия и факторах, влияющих: на рост трещин, изучен недостаточно. Лишь в последние годы'
появилось |
две работы, |
в |
которых |
изучалась |
вязкость разруше |
ния Be |
[105—106]. |
У |
горячепрессованного |
Be сорта S-200 |
|
(98,2% Be, 1,7% ВеО) |
с |
размером |
зерна 20 |
мкм вязкость раз |
рушения, выражаемая через коэффициент интенсивности напря
жений |
Кь возрастает |
с |
повышением |
|
температуры |
' o r |
|||||
~ 5 2 |
кГ/мм-У- при 77° К до |
<~70 кГ/мм~3/2при |
комнатной |
тем |
|||||||
пературе. Старение |
бериллия |
при |
температуре 733° К |
и облу |
|||||||
чение |
нейтронами |
(интегральным |
потоком |
7 - Ю 1 7 |
нейтрон/см2)- |
||||||
при 77° К приводит к уменьшению вязкости |
разрушения |
на 30— |
|||||||||
50% [Ю5]. По данным Харриса |
и Дунегена |
[106], вязкость |
раз |
||||||||
рушения Be сорта S-200 выше, |
чем у более |
чистых |
образцов-- |
||||||||
горячепрессованного металла сорта N-50, содержащего значи |
|||||||||||
тельно меньшее количество ВеО. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Может показаться странным, что при |
наличии |
весьма |
о б |
||||||||
ширной информации' о |
природе |
пластической |
деформации |
бе- |
трилли я почти ничего |
не известно о механике развития трещин, |
|||
т. е. о кардинальном |
вопросе в |
проблеме |
хрупкости |
бериллия. |
В определенной степени это |
является |
следствием |
того, что |
•В течение продолжительного периода основные усилия были на
правлены |
на увеличение |
пластичности, |
а не вязкости бериллия. |
|
При |
этом |
основное внимание уделялось изучению элементар |
||
ных |
видов |
пластичности |
в зависимости |
от температуры испыта |
ний и чистоты металла. Проблема разрушения при этом спе циально не изучалась, а рассматривалась как одно из следствий явления пластической деформации. Между тем процесс движе
ния трещины и ее перехода |
в лавинную |
стадию роста |
зависит |
не только от особенностей |
пластической |
деформации |
у У С Т Ь Я |
трещины, но и от других факторов, задерживающих ее рас пространение. В конечном счете разрушение зависит от взаимо связи между энергоемкостью разрушения и скоростью движе ния трещины. При малых скоростях распространения трещины
.потери на пластическую деформацию у ее вершины велики, но с повышением скорости они уменьшаются по меньшей мере •обратно пропорционально квадрату скорости. Поэтому если ка- ••ким-либо другим способом обеспечить торможение трещины, то усилие, необходимое для ее распространения, возрастет и для •нового разгона потребуется энергия, достаточная для релакса ции внешнего напряжения [13]. Другими словами, проблема хрупкости — это в значительной мере проблема торможения трещины перед лавинной стадией ее роста.
Существующие возможности торможения трещин проанали зировал В. М. Финкель [13]. Эти методы, на которых мы здесь не будем подробно останавливаться, можно разделить на две группы. К первой группе относятся методы создания специфи ческих напряженных состояний, вынуждающих стабилизировать даже быстро растущие трещины. Ко второй, представляющей для нас больший интерес, относятся методы торможения' трещин в гетерогенных материалах. Ни в том, ни в. другом Случае
•торможение трещин и связанная с этим вязкость |
разрушения |
|
••не определяются |
исключительно характеристиками |
пластической |
деформации. |
|
|
По Коттреллу |
[107], эффективным методом торможения тре |
щин являются мягкие линейные включения, расположенные по перек направления распространения трещины. На поверхности раздела между хрупкой матрицей и мягким включением напря жения у вершины трещины частично или полностью релаксируют, что ведет к торможению либо к полной остановке тре щины. Систематически роль включений в проблеме торможения трещин и повышения вязкости разрушения рассмотрел Пью [18]. Здесь мы ограничимся несколькими примерами, иллюстри рующими возможности этого метода.
В сталях с перлитной структурой, характеризующейся нали чием чередующихся слоев феррита (a-Fe) и цементита (Fe3 C),
трещины в ферритной фазе при Г < Г Х легко распространяются в цементитнуго фазу без торможения. Измельчение перлита не позволяет повысить вязкость материала, несмотря на увеличение числа межфазных границ. Однако термообработка, вызывающая сфероидизацию частиц цементита, приводит к заметному сниже нию предела текучести и к увеличению вязкости стали. Следо вательно, в гетерогенных материалах вязкость определяется не только наличием включений, их «мягкостью» и величиной, но и в значительной мере формой. Хотя роль неметаллических включении в стали, в частности при взаимодействии их с тре щиной, недостаточно однозначна, имеются прямые доказатель
ства торможения трещины включениями |
в L i F . Фервуд и Форти |
|||
[108] |
методом |
электродиффузии создавали в |
L i F включения |
|
золота |
и малые |
пустоты. Оказалось, что |
при не |
очень больших |
скоростях движения трещины (-~50 м/сек) включения дейст вительно тормозят ее. Оптимальный эффект наблюдается при размерах частиц золота 1 мкм и расстоянии мел-еду ними 10 мкм..
В. М. Финкель и др. [13, 109] наблюдали торможение бы стрых трещин двойниковыми прослойками в трансформаторной стали. Опыты показали, что макротрещина, движущаяся соскоростью 1000 м/сек, приостанавливается, преодолев всего- 100—150 двойников. Пью [18] на основании анализа опытов по> взаимодействию трещин с препятствиями сделал вывод, что пу стоты и несмачиваемые включения могут явиться эффективны ми барьерами для распространяющихся трещин даже в таких хрупких материалах, как стекла. Торможению трещин могут содействовать также всякого рода границы раздела, в том числе границы, создаваемые за счет других трещин, расположенных, в плоскостях, перпендикулярных к плоскости движущейся тре щины. Все эти наблюдения показывают, что в условиях, когда
пластическая |
деформация затруднена и не способна эффектив |
но тормозить |
трещину, имеются принципиальные возможности |
влиять на вязкость разрушения материала путем создания спе циальной гетерогенной структуры.
Этой идее до сих пор не уделялось должого внимания. Меж ду тем имеются многочисленные косвенные свидетельства, чтоее развитие должно способствовать повышению вязкости берил лия. Так. известно, что ударная вязкость композиционных мате риалов Be—А1 резко возрастает [ПО, 111]. Однако даже для' этих материалов практически отсутствуют сведения о зависи мости характеристик движения трещины от состава и особенно стей структуры материала. Без этого невозможно создание ма териалов с оптимальными характеристиками.
Совершенно не изучена зависимость вязкости разрушения бериллия от содержания ВеО, а также от формы п распреде ления включений окиси. Между тем не исключено, что даже- «естественное легирование» бериллия окисью может оказаться эффективным способом повышения вязкости разрушения. Мы:
полагаем, что при оптимальных условиях (содержание ВеО. форма и размер частиц включении, пористость) возможно за метное увеличение вязкости. Эффективным может оказаться со здание композиционных материалов на основе бериллия с мел кими шаровидными включениями вторичных фаз (например, А1). Хотя сейчас трудно предвидеть все возможные способы повы шения вязкости разрушения бериллия, ясно, что наряду с изу чением чистого бериллия и с дальнейшим анализом характери стик его пластической деформации большее внимание следует уделять исследованию процессов образования и роста трещин в существующих материалах и разработке новых материалов, об ладающих максимальным сопротивлением распространению трещин.
Л И Т Е Р А Т У Р А
[. Stepanow A. W . Z. Phys., 1934, 92, N r . 3, S. 42; |
Степанов А. В. «Изв. АН |
||||
|
СССР, Отд. техн. наук», 1937, № 6, с. 797. |
|
|||
2. |
Cottrell |
А. Н. Trans. A I M E , 1958, 212, p. 192. |
|
||
3. |
Stroh A. N. Philos. M a g . , 1958, 3, p. |
597. |
|
||
4. Sohncke L. Pogg. Ann . , 1869, 137, p. 177. |
в особенности металличе |
||||
5 |
111 мил |
E., Боас П. Пластичность |
кристаллов, |
||
|
ских. Перев. с |
нем. М „ ГНТИ, 1938. |
|
|
|
6. |
Griffith |
A . A. |
Philos. Trans. Roy. Soc. London, |
1921, 221, p. 163. |
7Deruyttere A., Greenough G. B. Nature, 1953, 172, p. 170; J. Inst. Metals, 1956, 84. p. 337.
8. |
Gilman J . J. Trans. A I M E , 1954, |
200, p. 621; 1958, |
212, |
p. 783. |
|||||
9. |
Лихтман |
В. И. и др. «Докл. АН |
СССР», 1958, 120, с. |
757. |
|||||
10. |
Горюнов |
Ю. В. и др. «Докл. А Н |
СССР», |
1959. 127, |
с. |
784. |
|||
11. |
Кочанова |
Л. А. и др. «Докл. АН |
СССР», |
1960, |
133, |
с. |
71; «Инж.-физ. |
||
|
ж.», 1959, 2, |
Мэ 7, с. 45. |
|
|
|
|
|
|
|
12. |
Лихтман |
В. |
И., Щукин Е. Д . «Успехи сриз. наук», |
1958, |
66, с. 213; «Докл . |
АН СССР» . 1959, 124, с. 307.
13.Финкель В. М. Физика разрушения. М., «Металлургия», 1970.
14. |
Райзер |
Ю. |
П. «Успехи фнз. "наук», 1970, |
100, |
с. 329. |
|
15. |
Treatise on Fracture. N . Y., Acad. Press, 1968. |
|
|
|||
16. |
Баренблатт |
Г. И. «Прикладная механика |
и |
техническая физика», |
1961, |
|
|
№ 4, с. |
3. |
|
|
|
|
17. |
Ивлев |
Д . Д . «Прикладная механика и техническая физика», 1967, |
№ 6, |
с. 88.
18.Pugh S. F. Brit . J . Appl . Phys., 1967, 18, p. 129.
19.Колмогоров В. П. Напряжения, деформации, разрушение. М., «Металлур гия», 1970.
20 |
Гарбер |
Р. |
И. |
и |
др. «Физ. металлов и металловедение», 1959, 8, с. 130; |
||||||||||||
|
«Фнз. твердого |
тела». 1961, 3, с. 918; 1963, 5, с. 434 |
и 1313. |
|
|
|
|||||||||||
21. Lee Н. Т., |
Brick |
R. IW. J . Metals, |
1952, 4, р. 147; |
Trans. Amer. Soc. Metals, |
|||||||||||||
|
1956, 48, p. |
1003; |
NP-1836, 1950; ONR-24908, 1953. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
22. |
Kaufman |
D. F. |
e. a. Trans. |
A I M E , |
1964, 230, |
p. |
828; |
NMI-1256, |
1962; |
||||||||
|
NMI-1257, |
1963; |
NMI-1265, |
1964; |
NM1-1266, 1965; Nucl. |
Sci. Abstrs, |
1963, |
||||||||||
|
17, |
No. |
30976; |
Conference |
on |
the |
physical |
M e t a l l u r g y |
of |
Beryllium, |
|||||||
|
30 |
арг,— 1 may |
1963, Gatlinburg, Tennessee, Oak Ridge National Lab. |
|
|||||||||||||
23. |
Туэр Г. Л., Кауфманн А. Р. В |
сб.: |
Бериллий. |
Под |
ред. |
Д . |
Уайта и |
||||||||||
|
Д. Берка. Перев. с англ. М., Изд-во иностр. лит., 1960. |
|
|
|
|
||||||||||||
24. |
Гарбер |
Р. И. и |
др. «Физика |
твердого |
тела», |
1961, 3, |
с. |
1144. |
|
|
|||||||
25. |
Damiano V. V. е. a. Trans. A I M E , |
1968, 242, p. |
2423. |
|
|
|
|
|
|
||||||||
26. |
Govila |
R. |
К., |
Kamder M . H. Metallurgical Trans., |
1970, |
1, |
p. 1011. |
|