книги из ГПНТБ / Папиров И.И. Пластическая деформация бериллия
.pdfБлокирование источников, связанное с самозакреплением |
дисло |
|||||||||||
каций, приводит к росту напряжений течения. |
|
|
|
|
||||||||
|
С |
увеличением |
температуры |
реакции |
диссоциации |
(4.5) +• |
||||||
+ |
(4.7) меняются на следующую: |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
с + а -> |
с + а, |
|
|
|
|
(4.41)' |
и |
дислокации с + а |
исчезают. Пирамидальное |
скольжение |
пре |
||||||||
кращается. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Иная |
интерпретация дана экспериментальным |
наблюдением,, |
|||||||||
касающимся пирамидального скольжения в Zn. Согласно |
рабо |
|||||||||||
те |
[195], |
в Zn при |
7 < 1 1 0 ° К скольжение |
контролируется |
меха |
|||||||
низмом |
Пайерлса — Набарро, а |
при комнатной |
температуре — |
|||||||||
поперечным |
скольжением. |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
В |
пользу |
механизма Пайерлса — Набарро |
свидетельствуют |
||||||||
малые значения |
активационного объема при 77° К, быстрый |
рост |
||||||||||
т ( п 2 2 ) в |
области |
низких температур, а также |
величина |
энерг ии' |
||||||||
активации. В области температур вблизи |
комнатной механизм,.- |
|||||||||||
контролирующий движение дислокаций, не связан с их пересе
чением с дислокациями леса. |
Действительно, |
активационный |
||||
объем не зависит от плотности дислокаций |
леса |
[54], а |
его а б |
|||
солютное значение V— (2,2-г-2,7) • 10~2 0 |
см3 |
при |
300° К |
соответ |
||
ствует плотности «деревьев» |
~ 1 0 9 , |
что |
на |
несколько порядков |
||
выше экспериментально измеренной |
величины р л |
= 104 Ч-106 см~2.. |
||||
Уменьшение активационного объема |
с деформацией, убыва |
|||||
ние скорости дислокаций с температурой, |
сильная зависимость |
|||||
упрочнения от структурного совершенства и аномальное увели
чение Т ( п 5 . , ) с ростом температуры, |
по |
мнению |
О. П. Салиты |
||||
[195], согласуются |
с предположением о |
неконсервативном |
дви |
||||
жении порогов, образующихся при |
поперечном |
скольжении. |
|||||
В заключение следует коснуться причин, приводящих к от |
|||||||
сутствию зависимости напряжений |
течения т^ца?) о т |
скорости |
|||||
деформации, изменяемой в области |
Ю - 1 — 1 0 _ 3 |
мм/мин [51, 54].. |
|||||
Для |
зависимости |
е(т) справедливо |
соотношение (2.16), в |
кото |
|||
ром |
член д In v/дт определяет активационный объем, |
a |
dlnp/dv |
||||
характеризует изменение плотности дислокаций с напряжением. Поскольку скорость движения дислокаций в указанном интер
вале скоростей деформации меняется [179], a d\ne/dx |
постоян |
но, то это означает, что плотность дислокаций зависит |
от т. |
Следовательно, активная деформация кристаллов в результате пирамидального скольжения в значительной мере определяется изменением плотности (т.е. размножением) дислокаций.
Окончательные выводы о механизме пирамидального сколь жения в Zn можно сделать лишь после детального электронномикроскопического анализа этих кристаллов, испытанных при: разных температурах и степенях деформации.
4.12. Характеристики пирамидальног о скольжения {1011} < 1 1 2 0 >
При растяжении кристаллов Cd и Zn, ориентированных ба зисной плоскостью параллельно оси ра_стяжения; наблюдается ширамндалы-юе скольжение {1011}<1120> и двойникование
{1012}. |
Последнее |
преобладает |
при увеличении скорости |
|
( > 1 0 ~ 2 |
сек - 1 ) и степени деформации. |
|
||
В Cd скольжение в системе {1011}<1120> наблюдается при |
||||
условии |
20<Я.<30°, |
здесь Я — угол |
между |
осью растяжения и |
направлением [1120]. Скольжение в системе |
{ 1 1 2 2 } < 1 1 2 3 > про |
|||
исходит при условии А,<20°. У Cd пирамидальное скольжение I
рода наблюдается при температурах ниже 77° К, а у Zn в |
обла |
|
сти температур 77—300° К оно отсутствует [13, 15]. |
|
|
Пирамидальное скольжение 1 рода обычно обеспечивается за |
||
•счет чисто краевых дислокаций. Из-за |
отсутствия поперечного |
|
•скольжения движение этих дислокаций |
не сопровождается |
обра |
зованием петель и порогов, как это имеет место при скольже
нии дислокаций с + а [13]. Упрочнение |
поэтому |
должно |
быть |
не |
|||
большим. |
|
|
|
|
|
|
_ |
У_ Cd |
критические напряжения |
сдвига |
в |
системе |
{1011} |
||
< 1 1 2 0 > |
в |
области температур 120—300° К |
приблизительно |
на |
|||
:20% выше, |
чем в системе { 1 1 2 2 } < 1 1 2 3 > . |
У |
Zn T ( i o n ) » T ( m 2 ) - |
||||
Призматическое скольжение при низких температурах у этих
металлов вообще |
отсутствует. |
|
|
|
При повышении температуры, наоборот, скольжение дисло |
||||
каций |
а в плоскости {1011} происходит |
легче, |
чем дислокаций |
|
•с + а в |
плоскости |
{1122}. Наблюдается |
также |
призматическое |
•скольжение.
Из результатов Прайса [13] можно заключить, что скольже ние в системе {1011}<1120> при повышенных температурах во многом подобно базисному. Судя по всему, его термическая активация не очень велика, упрочнение также незначительно. Поскольку скользят только краевые дислокации, пороги, распо-
.ложенные в базисной плоскости, могут также испытывать кон сервативное перемещение вместе с дислокацией, не вызывая торможения и не приводя к образованию диполей и петель (как это имеет место при пирамидальном скольжении I I рода). При мечательно, что разрушение в результате пирамидального •скольжения происходит по плоскостям {1011} в результате об разования больших скоплений.
Механизм разрушения неизвестен, но, возможно, он подобен •базисному сколу.
У Ті пирамидальное скольжение усиливается с ростом тем пературы и при г>1070°К становится преобладающим [98].
4.13. Призматические дислокации с
Исследуя пирамидальное скольжение в Zn и Cd (см. п. 4.11),. Прайс [14, 15] обнаружил, что петли, образующиеся в базисной плоскости при поперечном скольжении дислокаций с + а, часто имеют вектор Бюргерса с. Эти петли образуются из петель с
вектором Бюргерса с + а по |
реакции (4.41), в |
результате кото |
рой петля, имеющая вектор |
Бюргерса с + а, |
диссоциирует на; |
две концентрические-—внешнюю с вектором Бюргерса с и внут реннюю с вектором Бюргерса а. Реакция (4.41) обычно облег чается при условии пересечения петли скользящей дислокацией с + а. Призматические петли дислокаций с вектором Бюргерса с при низких температурах неподвижны, а их плотность воз растает с деформацией.
В работе [28] обнаружено переползание призматических пе тель с вектором Бюргерса с в Zn. Поскольку площадь, охваты ваемая петлей, не меняется в процессе ее движения, механизм перемещения, по мнению авторов работы [28], связан не с обыч ным диффузионным процессом переползания, а с переносом вакансий вдоль петли по механизму диффузии по трубке. Этот процесс назван авторами «консервативным переползанием». По ведение дислокаций с в M g и Be описано в пп. 1.4. и 4.11. Кроме того, дополнительные сведения о с-дислокациях в M g содержатся в недавно опубликованной работе [74].
4.14. Двойникование
Значительную роль в пластической деформации металлов с г.п.у.-структурой играет двойникование (см. п. 1.5) [20, 196—198]. Оно происходит преимущественно в случаях, когда направление деформации совпадает с гексагональной осью кристаллов или образует с ней малые углы (см. рис. 4.6). При таких ориентациях напряжения, необходимые для начала базисного или приз матического скольжения, очень велики, и деформация может начаться вследствие образования двойников. Если скольжение с небазисным вектором Бюргерса отсутствует, то двойникование оказывается единственным видом деформации, обеспечивающим сдвиг вдоль гексагональной оси. Его вклад обычно возрастает с понижением температуры. Это объясняется тем, что в. этом случае критические напряжения сдвига увеличиваются быстрее, чем критические напряжения начала двойннкования. По некото
рым данным [53], тдв даже |
повышается с |
ростом |
температуры. |
|
Критические напряжения, вызывающие образование и рост |
||||
неупругих двойников, зависят от многих |
факторов |
(природы, |
||
ориентации, размеров кристаллов и т.д.) |
и меняются |
в широ |
||
ких пределах. Так, у Zn т д в , |
по разным данным, изменяется при |
|||
комнатной температуре от десятых долей |
до 3,7 кГ/мм2, у Cd — |
|||
от 0,05 до 2,2 кГ/мм2 [31]. Величина хт |
зависит |
от |
характера |
|
предшествующей деформации скольжением [192]. |
После образо- |
|||
вания |
микродвойниковых |
прослоек |
напряжения, необходимые |
||||
для перемещения их границ, могут |
быть |
значительно |
меньше |
||||
величины т д п . |
|
|
|
|
|
|
|
По |
данным |
Ф. Ф. Лаврентьева |
с сотр. [53], величина |
т д п Zn |
|||
с понижением |
температуры |
уменьшается |
от |
1 кГ/мм2 при 293° К |
|||
до 0,55 |
кГ/мм2 |
при 77° К. Большой |
разброс |
значений т д п |
связан |
||
с тем, что двойникование очень чувствительно к концентраторам напряжений. Искусственно создавая такие концентраторы путем предварительной деформации, можно заметно изменять вклад двойникования в пластическое течение.
В металлах с г.п.у.-структурой плоскостями двойникования являются пирамидальные плоскости I и I I рода и различных порядков (табл. 4.13). Каждому типу двойникования соответ ствует шесть кристаллографически эквивалентных двойникующих систем. Наиболее распространено двойникование в системе {1012}< 1011 > . Другие типы двойникования наблюдаются пре имущественно в металлах с малым отношением осей с/а (см.
табл. |
4.13). |
|
|
|
У |
Zr активность различных |
систем |
двойникования |
убывает |
в следующем порядке: {1121}, |
{1122}, |
{10І2}, {1123}. |
Данные- |
|
об изменении систем двойникования с температурой противоре
чивы. Число различных систем двойникования |
Ті увеличивается |
||||
с понижением температуры (табл. 4.14). |
_ |
||||
Величины сдвига в системах двойникования |
{1012}, {1121} и |
||||
{1122} |
могут |
быть |
выражены |
соответственно |
соотношениями |
(1.6), |
(4.42) и |
(4.43) |
[190]: |
|
|
|
|
|
s ~ |
а/с, |
(4.42). |
|
|
|
|
|
(4.43). |
В табл. 4.15 приведены значения удельного сдвига для неко торых наблюдаемых систем двойникования, а также величины
компонент |
деформации (растяжения либо |
сжатия) |
вдоль оси с |
и сдвига |
в базисной плоскости. Величина |
сдвига |
в системах,, |
отличных от основной, не меняет знака в зависимости от соот ношения с/а.
У Re, Ті и Zr разные типы двойникования могут вызывать, как сжатие, так и растяжение вдоль гексагональной оси. Ориентационная зависимость деформации при разных типах двойни кования проанализирована в работах [20, 81].
Единая точка зрения о влиянии двойникования на пластич ность металлов отсутствует. Некоторые авторы считают, что двойники, являясь концентраторами напряжении, способствуют хладноломкости [31, 207—210]. Это предположение основано на расчетах поля напряжений у вершины и на границах двойника и на многочисленных наблюдениях трещин у вершины, на грани цах и в местах пересечения двойников. Согласно другой точке
Т а б л и ц а 4.13 Системы двойникования в металлах с г. п. у.-структурой
М е т а л л
Cd
Zn
M g
Со
Ке
Z r
Ті
H f
Ru
Система двопинкованля
( 1 0 1 2) < 1 0 П >
{1072} < 1 0 l T >
{1 0 1 2 } < ю Т ї > (10ІЗ) < 3 0 3 2 >
<1 0 Ї 2 > {3034} < 2 0 2 3 ; >
{1 1 2 1 } < 1 1 2 6 >
{1012} < 10ЇЇ >
{1121} < 1 1 2 6 > {1122} < 1 1 2 3 > {1124} < 2 2 4 3 >
{1121} |
< 1 1 2 6 > |
{10Ї2} |
< 1 0 П > |
{1 1 2 2 } < 1 І 2 3 >
{1 1 2 1 } < 1 1 2 6 >
{1122} < 1 1 2 3 > {1012} < І 0 і Т > {1123} < 1 1 2 2 > { ю Т і > < 1 0 1 " 2 >
{1121} |
< 1 1 2 6 > |
{1122} |
<1123~> |
{1123} |
< 1 1 2 2 > |
{1124} < 2 2 4 3 > {10Ї2} < 1 0 І Г > {3034} < 2 0 2 " 3 >
{ЮТЗ} < 3 0 3 2 >
{1121} < 1 1 2 6 >
{1 0 Ї 2 } < ю Т Г >
{1 0 Ї 1 } < 1 0 І 2 > {1121} < 1 1 2 6 > {1123} < 1 1 2 2 >
Литература
[20]
[20, |
3 1 , |
53] |
|
[ 5 8, 78, |
|
2 0 0 - 2 0 2 ] |
|
[78, |
200] |
||
[58, |
2 0 0 , |
203] |
|
[58, 78, 2 0 1 , 202]
[201]
[204] [ 8 1 , 82]
[81]
[81]
|
[83, |
85, |
86] |
|
|||
|
[83, |
85, |
86] |
|
|||
|
[83, |
85, |
86] |
|
|||
[89, |
9 1 , |
93, |
99, |
197] |
|||
[89, |
9 1 , |
93, |
99, |
197] |
|||
[89, |
93, |
99, |
197] |
|
|||
[89, |
93, |
99, |
197] |
|
|||
|
|
|
[87] |
|
|
|
|
|
|
[97, |
205] |
|
|
||
[94, |
95, |
97, |
205] |
||||
|
|
[97, |
205] |
|
|
||
[94, |
9 5 , |
97, |
205] |
||||
|
|
|
[205] |
|
|
||
|
|
|
[205] |
|
|
|
|
|
|
|
[205] |
|
|
|
|
[87]
[87]
[99]
[99]
[99]
|
|
|
|
Продолжение табл. |
4.13 |
||
|
М е т а л л |
Система двоіішшоваиия |
Литература |
|
|
||
|
R u |
( 1 0 Ї2> |
< 1 0 І Г > |
|
[99] |
|
|
|
Os |
{ 1 0 І 2 } |
< 1 0 І Т > |
|
[99] |
|
|
|
|
{1011} |
< 1 0 f 2 > |
|
[99] |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Y |
{1012} |
< 1 0 Г Г > |
|
[100] |
|
|
|
|
{1121} |
< 1 1 2 6 > |
|
[100] |
|
|
|
|
{1122} |
< П 2 3 > |
|
[100] |
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а |
|
4.14 |
|
Элементы |
деформации титана при различных температурах* |
|
|
|
|||
/ , ° С |
Система |
с к о л ь ж е н и я |
Система двоПникования |
Литература |
|||
—196 |
{10І0} |
< 1 1 2 0 > |
{1124}, {1122}, {1121}, |
[97] |
|||
|
|
|
{10Г2>, |
{1123> |
|
|
|
20 |
{10І0} |
< 1 1 2 0 > |
|
|
|
|
|
|
(0001) |
< 1 1 2 0 > |
{1121}, |
{1012}, |
[94, |
95, 97] |
|
|
(10ЇІ} |
< 1 1 2 0 > |
{1122} |
|
|
|
|
500 |
{10І0} |
< 1 1 2 0 > |
|
|
|
|
|
|
{1 ОГі} |
< 1 1 2 0 > |
{10Ї2} |
|
[97] |
||
|
(0001) |
<112~0> |
|
|
|
|
|
800 |
{10І0} |
< 1 1 2 0 > |
|
|
|
|
|
|
{10І1} |
< 1 1 2 0 > |
{1121}, |
{1122}** |
[97, |
98] |
|
* Виды скольжения и двойникования указаны в порядке убывания их интенсивности . * * В работе [ 9 7 ] двойниковаиие { 1 1 2 2 } при S 0 0 ° С пе наблюдалось .
зрения, двойниковаиие не играет существенной роли в образо вании трещин [211—216] и даже способствует повышению пла стичности [213—216].
Наиболее замечательной особенностью двойникования яв ляется способность аккомодировать деформацию вдоль оси с. Хотя единственная система способна аккомодировать деформа-
15 З а к . 54 |
225 |
Удельный кристаллографический сдвиг при двойниковании s, предельная деформация
при |
растяжении вдоль оси с вс и удельный сдвиг в плоскости базиса є ^ о о о і) |
для |
наблюдаемых систем двойникования [206] |
Металл
|
Системы двоГшпковання |
|
{ 1 0 1 2 } < 1 0 Ї 1 > |
\ i 1 21 } < 1 1 2 6 > |
{ 1 1 2 2 } < U 2 3 > |
s* |
E ( 0 0 0 1 ) * * |
s |
E ( 0 0 0 I ) |
s |
E ( 0 0 0 1 ) |
|
|
|
Cd |
|
— 0,171 — 0,085 + 0,015 |
— |
— |
— |
— |
— |
|
|||
Zn |
|
— 0,138 — 0,069 ± 0 , 0 1 0 |
|
||||||||
M g |
|
+ 0 , 1 2 9 |
+ 0 , 0 6 4 ± 0 , 0 0 8 |
— |
— — — |
|
|
||||
Re |
|
-^0,141 |
+ 0 , 0 7 0 |
+ |
0,010 + 0 , 6 2 0 |
+ 0 , 1 7 5 |
± 0 , 5 1 1 |
— 0,250 — 0,112 |
+ 0 , 1 1 1 |
||
Ті |
|
+ 0 , 1 5 6 |
+ 0 , 0 7 8 |
+ |
0,012 + 0 , 6 2 4 |
+ 0 , 1 7 8 |
± 0 , 5 1 3 — 0,236 — 0,106 |
± 0 , 1 0 4 |
|||
Zr |
|
- И Ы 69 |
+ 0 , 0 8 4 |
+ |
0,014 + 0 , 6 2 8 |
+ 0 , 1 8 0 |
+ 0,515 — 0,234 — 0,101 |
+ 0,097 |
|||
Y , HE, |
— 0,175 |
+ 0 , 0 8 7 |
± 0 , 0 1 5 |
• j- 0,630+ 0 , 1 8 1 |
± 0 , 5 1 6 |
— |
|
|
|||
Gd |
|
-i-0,184 |
+ 0 , 0 9 2 |
± 0 , 0 1 7 |
+ 0 , 6 3 3 |
+ 0 , 1 8 2 |
± 0 , 5 1 8 |
— |
— |
|
|
Dy, |
|
|
|||||||||
Ho, Er |
+ 0 , 1 9 9 |
+ 0 , 0 9 9 |
± 0 , 0 2 0 |
|
|
|
|
|
|
||
Be |
|
|
|
|
|
|
|
||||
* |
Значение s рассчитывали из соотношении |
( 1 . 6 ) , |
('!.<! 2 ) н |
( 4 . 4 3 ) |
соответственно д л я |
||||||
т р е х |
систем двойникования |
[ 1 9 0 ] . |
|
|
|
J (ft=+£=+u*), |
|
||||
*» |
ec=tlLHl'-+L--), |
Є ( 0 0 0 |
1 ) = (/~£.= )/(/ - + £ =), где |
|
|
||||||
нндексы |
вектора двойникования. |
|
|
|
|
|
|
||||
цшо только одного знака, при наличии двойникования в раз ных системах возможна деформация и сжатием и растяжением (см. табл. 4.15).
При анализе роли двойникования в пластичности следует учитывать чувствительность материалов к концентраторам на пряжений, возможность релаксации напряжений на границах, а также число активных типов двойникования. У материалов с
единственной |
системой двойникования и повышенной |
чувстви |
||||||||
тельностью |
к концентраторам |
напряжений |
|
(Zn, Be) этот вид |
||||||
деформации |
не приводит к значительному |
росту |
пластичности и, |
|||||||
по-видомому, даже уменьшает |
ее. У металлов |
с |
множественным |
|||||||
двойникованием |
(Re, Ті, Zr) наличие этого |
|
вида |
деформации |
||||||
способствует |
значительному |
увеличению |
пластичности |
(см. |
||||||
п. 3.9). В частности, у Ті пластичность |
может |
возрастать при |
||||||||
увеличении |
размера зерна или уменьшении |
температуры |
испы |
|||||||
таний [213]. В обоих случаях вклад двойникования |
по сравнению |
|||||||||
со скольжением |
возрастает [98, 214, 217, 218]. Факторы, |
затруд |
||||||||
няющие двойникование Ті, обычно приводят |
к снижению его |
|||||||||
пластичности. Множественное |
двойникование |
в |
различных си |
|||||||
стемах обычно |
способствует увеличению |
пластичности, |
обеспе- |
|||||||
чивая релаксацию напряжений на границе вследствие образо вания вторичных двойников.
Предельная деформация монокристаллов, связанная с собст венно двойникованием, ограничена даже в случае, когда проис ходит полное передвойникование матрицы (см. табл. 4.15). Она редко превышает 10%. Следует, однако, учитывать, что вторич ное двойниковаиие или скольжение в передвойникованной обла сти, часто наблюдаемое экспериментально, приводит к дальней
шему увеличению |
деформируемости. |
|
|
|
||
Метод оценки |
пластичности |
поликристаллов |
при |
двойнико- |
||
вании металлов с |
о. ц. к.-структурой предложили |
В. Ф. Моисеев |
||||
и В. И. Трефилов |
[219]. |
Для |
поликристаллов, |
обладающих |
||
г. п. у.-структурой, |
оценка |
пластичности |
существенно |
затруд |
||
няется, особенно в случае |
множественного |
двойникования. |
||||
Взаимодействие полных дислокаций с двойниками проана |
||||||
лизировано в работе [220]. |
Если |
вектор |
Бюргерса параллелен |
|||
границе двойника, дальнодействующее упругое взаимодействие
отсутствует; винтовая дислокация может |
испытывать |
попереч |
ное скольжение на границе двойника при |
достаточно |
высоком |
уровне напряжения. Смешанная базисная дислокация в Cd и Zn притягивается к двойниковой границе {1012} и вызывает рост двойника. Смешанная дислокация в плоскостях (0001) и {1010} отталкивается от двойников {10І2} и {1121} в M g , Со, Re, Zn, Ті, Hf и Be. У этих металлов вблизи двойниковых границ обра зуются скопления дислокаций и возникают локальные перена пряжения. В результате либо образуются новые двойники (Re, Zr, Ті), либо возникают трещины по плоскости (0001) у границы двойника (Be). У Ті и Zr разрушающие напряжения значитель но превышают тдв . Поэтому взаимодействие дислокаций с двой
никами, способствующее |
увеличению |
их |
плотности, |
приводит к |
росту пластичности. Наоборот, у Be |
концентрация |
напряжений |
||
у границы двойника, |
обусловленная |
скоплением |
базисных |
|
дислокаций, может превысить сравнительно низкое значение разрушающего напряжения и привести к возникновению тре щины.
Взаимодействие смешанных дислокаций в базисной плоско сти с двойниками {1012} может также привести к образованию
подвижных дислокаций с + а, что энергетически выгодно |
в Cd и |
|||
Zn. Возможны и другие типы взаимодействия |
дислокаций |
с двой |
||
никами, приводящие к образованию |
с + а-дислокаций [220]. |
|
||
Таким образом, двойниковаиие |
некоторых |
металлов |
(Re, |
Zr |
и Ті) может способствовать повышению u i x |
пластичности. |
На |
||
пример, базисное скольжение в |
Zr можно |
компенсировать двой |
|||
никованием в |
системе {1121} |
< |
1126>, обеспечивающим |
дефор |
|
мацию вдоль |
плоскости базиса до ~ 5 0 % . У других |
метал |
|||
лов (Be, Zn) |
двойниковаиие |
способствует |
зарождению |
трещин |
|
и охрупчпванию при низких |
температурах. |
|
|
||
Л И Т Е Р А Т У Р А
1. |
Dorn |
J. |
E., |
Mitchell J. |
В. H i g h l - S l r e n g t h |
Materials . |
N . Y., |
Wiley, |
1965, |
|||
|
p. 510. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2. |
Бернер P., |
Кронмюллер |
Г. Пластическая |
деформация |
монокристаллов. |
|||||||
|
М., «Мир», 1969. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
3. |
Dupouy J . М., Poirier |
J.-P. Deformation plastique metaux |
et |
alliages. Pa |
||||||||
|
ris, 1968, |
p. |
1. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
4. |
Partridge |
P. G. Metals |
Rev., 1967, 12, No. 118, p. 169. |
|
|
|
|
|||||
5. |
Йосикага Хидзо. Metal Phys. Japan, 1964, |
10, No. 3, p. 91. |
|
|
|
|||||||
6. |
A z a m |
N. e. |
a. Colloque |
de Metallurgie, Ecronissage, |
Restauration, |
Recri- |
||||||
|
stallisation. France, Saclay, 1963; Nucl. Sci. |
Abstrs, |
1964, 18, No. 39835. |
|||||||||
7. |
Guyot P. Mecanismes de deformation des metaux a structure hexagonale |
|||||||||||
|
compacte. EUR-2621. f., |
Ispra, I t a l y ; Nucl . |
Sci. Abstrs, |
1966, 20, No. 21330. |
||||||||
8. |
Хоникомб P. Б. Пластическая деформация металлов. |
Перев. с англ. М., |
||||||||||
|
«Мир», |
1972. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
9. |
Frank |
F. С , |
Nicholas |
J . F. Philos. M a g . , |
1953, 44, p. 1213. |
|
|
|
||||
10. |
Berghezan A . e. a. Acta |
metallurgica, 1961, 9, |
p. 464. |
|
|
|
|
|||||
11. |
Price |
P. B. I n : Electron |
Microskopy and Strength of Crystals. Ed. D. Tho |
|||||||||
|
mas and |
J. Washburn . N . Y., Interscience, 1963, p. 41. |
|
|
|
|
||||||
12.Фридель Ж . Дислокации. Перев. с англ. М., «Мир», 1967.
13.Price Р. В. J. Appl . Phys., 1961, 32, p. 1746.
14.Price P. В. Ibid., p. 1750.
15. |
Price P. B. Philos. M a g . , 1960, 5, p. 873; 1961, 6, p. 449. |
|
|
16. |
Chin G. Y., Mammel W . L . Metallurgical Trans., 1970, |
1, p. |
357. |
17. |
Groves G. W., Kelly A . Philos. M a g . , 1963, 3, p. 877. |
|
|
18. |
Тяпунина H . А., Зиненкова Г. M . «Кристаллография», |
1964, |
9, с. 893. |
19.Зиненкова Г. М., Тяпунина Н. А. «Фнз. металлов и металловедение», 1967, 23, с. 363.
20. |
Шмид |
Е., Боас В. Пластичность кристаллов, в особенности |
металличе |
|||||
|
ских. Перев. с англ. М., ГНТИ, 1938. |
|
|
|
|
|||
21 . |
Gilman |
J. J. Trans. A I M E , |
1961, 221, p. 456. |
|
|
|
|
|
22. |
Stoloff |
N. S., Gensamer |
M . Trans. A I M E , 1962, 224, |
p. |
732: |
1963, |
227, |
|
|
p. 70. |
|
|
|
|
|
|
|
23. Барретт |
Ч. С. Структура |
металлов. Перев. с англ. М., |
Металлургпздат, |
|||||
|
1948. |
|
|
|
|
|
|
|
24. |
Bocek М. е. a. Phys. Status Solidi, 1963, 3, p. 2169; |
1964, 4, |
р 325, |
343; |
||||
|
1964, |
7, |
p. 173. |
|
|
|
|
|
25. |
Davis |
К. G. Canad J . Phys., 1963, 41, p. 1454. |
|
|
|
|
||
26.Risebrough N. R., Teghtsoonian E. Canad. J . Phys., 1967, 45, p. 591.
27.Mitchell A. These, Oxford Univ . , 1962.
28. |
Kroupa |
F., Price P. B. |
Philos. |
M a g . , |
1961, 6, p. |
243. |
|
|
||||
29. |
Wernick |
J . H., Thomas |
E. E. Trans. |
A I M E , |
1960, |
218, |
p. |
763. |
||||
30. |
Gilman |
J . J . Trans. A I M E , 1955, 203, |
p. 206. |
1956, |
206, |
p. |
998 1326. |
|||||
3 1 . |
Bell R. |
L., Cahn R. W . Proc. Roy. Soc. |
A, 1957, 239, p. 494. |
|
||||||||
32. |
Seeger |
A., Traube H . Z. Metallkunde, |
1960, |
51, |
S. |
435. |
|
|
||||
33. |
Lukac P. Phys. Status |
Solidi, |
1965, |
8, |
p. K163; |
Z. Metallkunde, 1966, 57, |
||||||
|
S. 7, 659. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
34. |
Parker |
E. R., |
Washburn |
J . M o d e r n Research |
Techniques |
in |
Physical M e t a l |
|||||
|
lurgy . A S M , |
1953, n. 186. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
_ 35. |
Lticke K. e. a. Z. Metallkunde, |
1955, 46, |
S. 792. |
|
|
|
|
|||||
" 36." Bocek M . Czechosl. J. Phys. B, 1960, 10, p. 830, 841.
37. |
Bocek M . e. a. Czechosl. J. |
Phys. |
B. 1961, 11, p. 674. |
|
|||
38. |
Kratochvil P. Philos. M a g . , |
1966, |
15, p. 267. |
|
|
|
|
39. |
Roberts J . M . , |
B r o w n N . Acta metallurgica, |
1963, |
11, p. 7. |
|||
40. |
Kratochvil P., |
Bocek M . Phys. Status Solidi, |
1964, |
6, p. |
K69. |
||
41. |
Владимирова |
В. Л. и др. В сб.: Физические |
механизмы пластической де |
||||
|
формации при |
низких температурах. Харьков. Изд-во |
Физико-техническо |
||||
|
го института низких температур А Н УССР, |
1971, с. 7, |
29. |
||||
42. |
Колесников А. |
Ф. « Ж . экспернм. и теор. физ.», |
1938, |
8, с. 301. |
|||
43. |
Cahn R. W . |
e. a. J . Inst. Metals, 1953, 82, p. 481. |
|
|
|
|
||||||
44. |
Craig G. В., Chalmers B. Canad. |
J . Phys., |
1957, 35, |
p. |
38. |
|
|
|||||
45. |
Васильев Л. И. и др. «Кристаллография», 1960, 4, с. 724. |
|
|
|||||||||
46. |
Лаврентьев Ф. Ф., Салита О. П. «Докл. АН |
СССР», |
1963, |
151, |
с. 1071. |
|||||||
47. |
Rosenbaum Н. S. Acta metallurgica, 1961, 9, p. 742. |
|
|
|
|
|||||||
48. |
Предводителев А. А. и др. «Физ. металлов |
и металловедение», |
1962, 14, |
|||||||||
|
с. 44. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
49. |
Scharp J . V. Phys. Status Solidi, |
1965, |
8, |
p. K l . |
|
|
|
|
||||
50. |
Chyiing С. |
K., |
Wei С. T. Philos. |
M a g . , |
1967, |
15, p. 161. |
|
|
|
|||
51. Лаврентьев |
Ф. |
Ф., Салита |
О. П. |
В сб. |
[194], |
с. 120; «Физ. металлов и ме |
||||||
|
талловедение», |
1967. 23, с. |
548. |
Phys. |
Status |
Solidi, |
1968, 29, |
p. |
569. |
|||
52.Лаврентьев Ф. Ф. и др. В сб.: Механизм разрушения металлов. Киев, «Наукова думка», 1966, с. 27.
53 |
Лаврентьев |
Ф. |
Ф. |
и |
др. |
«Физ. |
металлов |
и |
металловедение», |
1968, |
26, |
|
с. 348. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
54. |
Лаврентьев |
Ф. |
Ф. |
и |
др. |
«Физ. |
металлов |
и |
металловедение», |
1970, |
29, |
с. 1088.
55.Лаврентьев Ф. Ф., Салита О. П. В сб. [41], с. 14.
56. |
Reed-Hill |
R. |
Е., Robertson |
W.. |
D. Trans. |
A I M E , |
1957, |
209, |
p. |
496. |
|
||||||||||
57. |
Flinn |
P. W . e. a. Trans. A I M E , |
1961, 221, |
p. |
1148. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
58. |
Yoshinaga |
H., Horiuchi R. Trans. Japan |
|
Inst. Metals, |
1963, |
4, |
p. |
134; |
1963, |
||||||||||||
|
5. p. |
14. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
59. |
Schmid |
E. Z. |
Electrochem., |
1931, |
37, S. |
447. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
60. |
Bakarian |
P. W., Mathewson |
С. |
H. Trans. A I M E , |
1963, |
152 |
p. |
226. |
|
|
|||||||||||
61. |
Burke |
|
E. |
C , |
Hibbard W . |
R. |
Trans. A I M E , |
1952, |
194, |
p. |
|
295. |
|
|
|
||||||
62. |
Асада Есинага. Нихон киндзоку гаккайси, 1959, 23, с. 649. |
|
|
|
|||||||||||||||||
63. |
Reed-Hill |
R. |
E., Robertson |
W . |
D. Trans. |
A I M E , |
1958, |
212, |
p. |
256. |
|
||||||||||
64. |
Hauser |
F. |
E. e. a. Trans. A I M E , |
1956, 206, |
p. |
985. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
65. |
Sheely |
W. |
F. e. a. Trans. |
A I M E , |
1959, |
215, |
p. 521, |
693; |
1960, |
218, p. |
416. |
||||||||||
66. |
Conrad |
H., |
Robertson W. |
D. Trans. A I M E , |
1957, |
209, |
p. |
503; |
1958, |
212, |
|||||||||||
p. 536.
67.Conrad H. e. a. Acta metallurgica, 1961, 9, p. 367.
68.Ruhlicke D. Phys. Status Solidi, 1965, 8, p. 93.
69. |
Geiselman |
D., Guy |
A. |
G. |
Trans. |
A I M E , 1959, 215, |
p. |
814. |
|||
70. |
Hirsch |
P. |
В.. L a l l y |
J . |
S. |
Philos. |
M a g , , |
1965, |
12, |
p. |
595. |
71. |
Sharp |
J . |
V. e. a. Phys. |
Status Solidi, |
1965, |
11, p. |
831, 845. |
||||
72.Basinski Z. S. Austral . J . Phys., 1960, 13, p. 284.
73.Bocek M . e. a. Phys. Status Solidi, 1964, 7, p. 833.
74. |
Edelin |
G. |
e. |
a. Memoires |
Sci. |
Rev. |
|
M e t a l l u r g y |
1971, |
68, |
p. |
43. |
|
|
||||||||||
75. |
Chaudhuri |
A. R. e. a. Trans. A I M E , |
1955, |
203, |
p. |
682. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
76; |
Akhrar |
A., |
Teghtsoonian |
E. Acta |
metallurgica, |
1969, |
17, |
p. |
1339, |
1351. |
|
|||||||||||||
77. |
Ahmadien |
A. e. a. Trans. A I M E , |
1965, 233, p. |
1130. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
78. |
Reed-Hill |
R. |
E., Robertson W. D. Acta metallurgica, 1957, |
5, |
p. |
717, |
728. |
|||||||||||||||||
79. |
Davis |
K. |
G., |
Teghtsoonian |
E. Trans. |
A I M E , |
1963, |
227, |
p. |
762. |
|
|
|
|||||||||||
80. |
Eppelsheimer |
D. S., W i l o x |
R. |
C. |
J . |
Inst. |
Metals, |
1955, |
93, |
p. |
229. |
|
||||||||||||
81. |
Seeger |
A. e. |
a. Phys. Status Solidi, 1963, 3, p. |
1107. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
82. |
Davis |
K. |
G., |
Teghtsoonian |
E. Acta |
|
metallurgica, |
1962, |
10, |
p. |
1189. |
|
||||||||||||
83. |
Churchman A. T. Trans. A I M E , |
1960, |
218, |
p. |
262. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
84. |
Jeffrey R. A., |
Smith E. Nature, |
1960, |
187, |
p. |
52. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
85. |
Geach |
G. A. |
e. a. Rhenium. New York — |
Amsterdam, |
1962. |
|
|
|
|
|||||||||||||||
86. |
Tyson |
W. |
R. |
Acta metallurgica, |
1969, |
17, |
p. |
863. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
87. |
B a l d w i n D. |
H., Reed-Hill |
R. E. Trans. |
A I M E , |
1965, |
233, |
p. |
248; |
1968, |
242, |
||||||||||||||
|
p. 661. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
88. |
Howe L. M . e. a. Acta metallurgica, 1962, 10, p. 773. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
89. |
Rapperport |
E. J . Acta |
metallurgica, |
1955, |
3, |
p. |
208; |
1959, |
7, p. |
254. |
|
|||||||||||||
90. |
Rapperport |
E. J., Hartley |
C. S. |
Trans. A I M E , |
1960, 218, |
p. |
869. |
|
|
|||||||||||||||
91. |
Reed-Hill |
R. |
E. e. a. Trans. A I M E , |
1963, |
227, |
p. |
976. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
92. |
M a r t i n |
J . L., Reed-Hill |
R. |
E. Trans. |
A I M E , |
|
1964, |
230, |
p. |
780. |
|
|
|
|||||||||||
93. |
Сокурский Ю. H. , Проценко Л. H . «Атомная |
энергия», 1958, 4, с. 443. |
|
|||||||||||||||||||||
94. |
Anderson |
Е. |
А. е. a. |
Trans. A I M E , |
1953, |
197, |
p. |
1191. |
|
|
|
|
|
|
||||||||||