![](/user_photo/_userpic.png)
книги из ГПНТБ / Крупин А.В. Прокатка металлов в вакууме учеб. пособие
.pdfрезкими температурными скачками во всех рассматривае мых точках сечения заготовки. Как видно на рис. 60, на по верхности металла происходит почти четырехкратное падение температуры, а на глубине 1 мм температура уменьшается на 300° G.
После входа в очаг деформации установлено резкое паде ние температуры поверхности заготовки за счет теплового им пульса. При достижении определенного минимума происходит
Рис. 59. Распределение температуры металла в процессе прохождения очага деформации при прокатке на воздухе и в вакууме различной глу бины, Н/м2 (мм рт. ст.):
а — 1,33 • 10-' (1 • ІО-3); б — 13,3 |
(1 • 10-'); в — воздух; расстояние от контактной поверх |
ности, |
мм; / — 0; 2 — 0,5; 3 — 1; 4 — 3 |
некоторое скачкообразное увеличение температуры, которое связано с выделением тепла вследствие работы деформации и трения. На выходе из очага деформации преобладает охла ждающее действие валков, которое отражается на температур ной кривой через новый минимум. Характер изменения темпе ратуры металла на расстоянии 1,0 мм от контактной поверх ности более прост. Скачкообразное уменьшение температуры свидетельствует о том, что и на глубине 1,0 мм „падение темпе ратуры определяется действием теплового импульса. На глу бине 3,0 мм от контактной поверхности температура изменяется более медленно. Полагают, что в этом случае механизм тепло проводности имеет преобладающее значение.
Наблюдается также более медленное падение температуры поверхности металла. К выходу из очага деформации в балансе
теплообмена охлаждающее действие валков перекрывается вы делением тепла вследствие работы деформации и трения.
Рассматривая условия охлаждения металла после выхода из зева валков, можно отметить, что теплообмен металла с окру жающей средой обусловливает максимальное значение скоро сти охлаждения металла на воздухе (рис. 61). При остывании металла в вакууме 13,3 Н/м2 (ІО-1 мм рт. ст.) скорость охла ждения минимальна, так как практически отсутствует конвек тивный теплообмен и проявляется действие теплоизоляционного слоя окнсноп пленки. Малые скорости охлаждения металла в условиях процесса прокатки в вакууме создают благоприятные
условия для термообработки де формируемого материала сразу после пластической деформации.
Поверхностный эффект изме нения температуры значительно
Расстояние отконтактной |
|
поОерхности, мм |
Рис. 61. Кинетика охлаждения прокатан |
Рис. 60. Распределение темпера |
ного металла в зависимости от среды |
обработки: |
|
туры по толщине образца: |
1— вакуум 13,3 Н/м2 (10-1мм рт. ст.); 2 — І.ЗЗХ |
/ — вакуум; 2 — воздух |
X ІО—1 Н/м2 ( ІО—3 мм рт. ст.); 3 — воздух |
влияет на условия трения, касательные и нормальные напря жения в очаге деформации. Резкое снижение температуры по верхностных слоев металла при прокатке в вакууме необхо димо учитывать при анализе результатов исследований сило вых и скоростных показателей, расчетах усилий. Несомненно,, что сопротивление деформации в приконтактных слоях металла имеет повышенное значение. Различие в температурных усло виях влечет за собой и различие в свойствах и структуре по^ сечению. Очевидно, что анизотропия свойств и структуры уве личивается при прочих равных условиях с уменьшением тол щины окисной пленки по контактной поверхности.
Зависимость температурных условий процесса деформации от физико-химического состояния контактной поверхности необ ходимо учитывать при термодинамических расчетах безокислительных условий на разных стадиях процесса прокатки (нагрев,, деформация, охлаждение), при оценке контактного трения и ка сательных напряжений, расчетах энергосиловых показателей
12,3-
прокатки, разработке технологических режимов и конструиро вании специального оборудования.
С. И. Булат предложил расчетный метод, с помощью кото рого можно определить изменение температурного поля дефор мируемого металла в процессе прокатки о наличием окисных пленок (воздух, низкий вакуум). '
По этому методу задача теплообмена между металлом и валком решается с допущениями, что на плоскостях соприкос новения металла и инструмента существует идеальный контакт, а тепло пластической деформации и трения выделяется равно мерно во времени. Уравнение, предложенное С. И. Булатом, имеет вид
П,(.ѵ, |
Ч — ТС“+ (І П ср |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
■U |
|
|
|
|
|
|
|
X Z |
1 |
— Л * |
+ |
, |
У а |
|
|
ехр- |
|
уіг |
Ѵю е Х Р |
|
1 ^ 2 |
X |
V |
I |
4а~ |
||
|
|
|
|
|
|||||
J — ^ - e r f c ^ ä r |
І-Ь іД Г о erfc — |
|
(33) |
||||||
|
У а |
У ^ |
I |
1 |
|
2 |
у т |
|
|
где Тер — начальная температура металла; |
|
|
|
||||||
— изменение |
средней температуры в результате ра |
||||||||
боты деформации; |
|
|
|
|
|
|
|||
К— коэффициент теплопроводности; |
|
|
|
||||||
а — коэффициент температуропроводности; |
|
||||||||
k — термофйзический критерий; |
|
|
|
|
|||||
т — время контакта; |
|
|
|
|
|
|
|
||
X— расстояние |
от данной точки до границы раздела; |
||||||||
цг — изменение |
средней температуры |
в |
результате ра |
боты трения.
Выражение в первых фигурных скобках определяет влияние тепла деформации. Выражение во вторых фигурных скобках от ражает влияние тепла трения. Выражение в третьих фигурных скобках отражает влияние про цесса теплообмена между горячим металлом и холодными валками в очаге деформации и опреде ляется по формуле Г. П. Иван цова, учитывающей слой окислов.
Рис. 62. Изменение температуры контактной поверхности металла в очаге деформаций по С. И. Бу лату:
/ — теплоотдача валку; |
2 — суммарное |
||||
изменение |
температуры |
металла; |
3 — |
||
изменение |
температуры |
за |
счет |
тепла |
|
от |
трепня; |
4 — изменение |
температуры |
||
Время, о |
за счет тепла деформации |
|
124
Результаты совместного решения уравнения температурного поля деформируемого металла по методу С. II. Булата и фор мулам Г. П. Иванцова представлены па рис. 62. Анализ тем пературных зависимостей показывает, что влияние тепла де формации и трения в общем тепловом балансе металла имеет минимальное значение.
Для прокатки в глубоком вакууме при отсутствии окисных пленок на поверхности металла расчетный метод С. И. Булата не дает удовлетворительных результатов.
4. Изменение сопротивления линейной деформации в вакууме
Сопротивление линейной (простой) деформации Оф, или со противление чистому сдвигу, зависит от природных свойств ма териала, температуры, скорости деформации и наклепа.
Если за характеристику природных свойств принять предел текучести, то при простом сжатии или растяжении фактическое сопротивление линейной деформации, по А. И. Целикову, мо жет быть выражено уравнением
где /гт, пп, пѵ— коэффициенты, учитывающие влияние на сопро тивление ' линейной деформации температуры, упрочнения (наклепа) и скорости деформации; ат — предел текучести, измеренный при испытании
в статических условиях.
Высокая интенсивность взаимодействия металлов с газами в условиях высокотемпературной деформации, установленная многочисленными исследованиями, свидетельствует о влиянии на сопротивление линейной деформации еще одного важного фактора — газовой среды. Повышенный интерес к изучению за кономерностей влияния среды на механические характеристики различных материалов связан с существенным влиянием фи зико-химических процессов на межфазных границах и на по верхности обрабатываемых металлов на процессы деформиро вания и разрушения твердых тел.
Это следует учитывать при обработке металлов давлением и разработке технологических процессов получения материалов с заданными структурными и механическими свойствами.
Литературные данные по изменению предела прочности, те кучести и пластичности металла при испытаниях в разных сре дах указывают на существенное влияние состояния поверхности металла (окисление, газонасыщение), изменяющееся под воз действием среды обработки, на механические свойства этих ме таллов.
125
Исследованиями установлено, что тонкая окисная пленка на поверхности металла повышает критическое напряжение сдвига. Например, напряжение сдвига монокристалла цинка при нали чии пленки повышается с 324(33) до 636 (-65) МН/м2 (кгс/мм2), на монокристалле алюминия с 745(76) до 1710(174) МН/м2 (кгс/мм2). При достижении критического значения толщины пленки скалывающее напряжение ' понижается. По данным Д. Такамура, поверхностная пленка подавляет развитие полос сброса и полос вторичного скольжения.
По данным ряда исследователей, окисная пленка на алюми нии вызывает упрочнение поверхностного слоя монокристалла на глубине до 10-3 см. Это объясняют скоплением дислокации перед окпсноп пленкой, вызывающим скольжение по дополни тельным системам плоскостей, и взаимодействием дислокаций этих систем с дислокациями первичной системы, что приводит к образованию дислокационных сплетений' н затрудняет дефор мационные процессы.
Тонкие пленки значительно влияют на прочность металла после пластической деформации. Показано, что после дефор мации на 20% прочность монокристалла серебра повышается в десять раз по сравнению с прочностью монокристалла без пленки. Это повышение прочности объясняют способностью пленки «залечивать» образующиеся субмпкротрещины.
Зарождение трещин, по современным представлениям, обу словлено высокой концентрацией, вызываемой скоплением дис локаций у препятствий (дефектов). С применением метода фотоупругостн на оптически активных материалах автор совме стно с И. М. Павловым изучал влияние макродефектов в мате риале (трещины, пустоты и др.) как концентраторов напря жений.
Было установлено, что покрытия (как и рассматриваемые пленки) на материале снижают концентрацию напряжений, вы зываемую трещинами, включениями и другими дефектами.
Изменение парциальных давлений активных газов при вы сокотемпературной деформации в вакууме, как отмечалось выше, влияет на интенсивность проникновения газовых приме сей по границам зерен (особенно в металлах с малой раство римостью примесей внедрения), образование на границе зерен окислов, нитридов, карбидов и др.; диффузию газов в поверх ностные слои; охрупчивание вследствие хемосорбции поверхно стного слоя II образование трещин как острых надрезов-кон центраторов напряжений. Изменение содержания примесей и взаимодействие их с дислокациями обусловливает различие механических свойств металлов после нагрева в вакууме, по сравнению с нагревом на воздухе.
Изучение влияния инертной среды и вакуума различной глу
бины на предел прочности |
и |
пластичность ниобия, молибдена |
и вольфрама, проведенное |
Г. |
С. Писаренко с сотрудниками,. |
126
показало, что предел прочности листового ниобия при темпе
ратуре 1000°С и выдержке 20 |
мин в вакууме 1,33-ІО-2 Н/м2 |
||
(1- ІО- '1мм |
рт. ст.) составляет 98 МН/м2 |
(10 кгс/мм2), в .аргоне |
|
176 МН/м2 |
(18 кгс/мм2) и в |
вакууме |
6,65 Н/м2 (5- 10~2 мм |
рт. ст.) 216 МН/м2 (22 кгс/мм2).
При испытаниях молибдена в аргоне обнаружено незначи тельное изменение предела прочности. Это объясняется тем, что молибден в отличие от ниобия имеет малый предел раство римости газов.
Однако при испытаниях в высоком вакууме на круглых об разцах с увеличением длительности выдержки перед нагруже нием уменьшался предел прочности и возрастала пластичность. Так, увеличение времени выдержки с 3 до 20 мин при темпе
ратуре |
1450°С |
в вакууме |
1,33-10-2 |
Н/м2 (1-10-4 мм |
рт. ст.) |
|
привело |
к |
снижению |
предела |
прочности со 137 |
МН/м2 |
|
(14 кгс/мм2) |
до |
98 МН/м2 (10 кгс/мм2) и увеличению |
относи |
тельного удлинения с 26 до 48%. Анализ характера разруше ния молибденовых образцов показал, что образцы, выдержан ные в течение 5 мин при 1450° С, после деформирования имели в зоне шейки мелкие трещины; излом был волокнистым. После выдержки 20 мин при той же температуре по поверхности об разца в зоне максимальной деформации распространялись до вольно крупные трещины.
Снижение предела прочности и незначительный рост пла стичности литого вольфрама с увеличением времени выдержки при испытаниях в высоком вакууме объясняют развитием ре кристаллизации вследствие дегазации металла.
Уменьшение предела прочности при деформации в высоком вакууме по сравнению с деформацией на воздухе установлено также на меди и алюминии.
О существенном влиянии рабочей среды на механические свойства сплавов свидетельствуют результаты кратковременных испытаний на растяжение сплава Nb—ЗЗТа—0,75Zr при темпе ратуре 1093° С. Так, предел прочности указанного сплава на воздухе составил 204 МН/м2 (20,8 кгс/мм2), в то время как в аргоне предел прочности равен 308 МН/м2 (31,4 кгс/мм2); при этом возросло и относительное удлинение с 6= 2% на воздухе до 6= 8% при испытании в аргоне.
Характер взаимодействия металлов с газами воздушной среды различен. Например, молибден и вольфрам практически не взаимодействуют с водородом, в то время как кислород и азот даже при содержании 0,005—0,007% образуют хрупкие фазы внедрения по границам зерен металлов с о. ц. к. решет кой, и тем самым значительно изменяют механические свойства.
Изменение концентрации кислорода в ниобии от 0,001 до 0,02% при температуре 500°С приводит к увеличению предела прочности ниобия от 171 МН/м2 (17,5 кгс/мм2) до 294 МН/м2 (30 кгс/мм2) (рис. 63).
127
Установлена линейная зависимость между пределом теку чести и процентным содержанием азота п кислорода в ва надии.
Рис. 63. Зависимость предела прочности |
Рис. 64. |
Влияние остаточного |
ниобия от температуры при различных кон |
давления |
на пластичность мо |
центрациях кислорода: X. Р. — хрупкое раз |
|
либдена: |
рушение |
I — 1200° С; 2 — 1500° С |
Повышая в определенных условиях предел прочности, при меси внедрения существенно снижают пластические свойства металлов.
|
По |
данным |
Г. С. |
Писаренко, |
увеличение |
остаточного |
дав- |
|||||||||||
ления |
газов |
от |
1,33• ІО-3 |
(1 • ІО-5) до 1,33-10“ |
Н/м2 |
(І00 |
мм |
|||||||||||
сГ%і |
|
|
|
|
|
|
рт. ст.) |
снижает |
относительное |
уд |
||||||||
|
|
|
|
|
|
линение |
молибдена |
при |
температу |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
J0 |
у |
|
|
|
|
|
ре |
1500°С |
более |
чем |
|
в |
5 |
раз |
||||
|
|
|
|
L-/2 j |
|
(рис. |
64). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
20 |
|
|
|
|
Пластические |
свойства |
ниобия |
|||||||||||
|
|
|
|
|
/ |
|
также |
|
значительно |
|
уменьшаются |
|||||||
10 |
|
|
|
|
|
при |
переходе от |
высокого |
вакуума |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
1,33 ПО-3 Н/м2 (ІО-5 |
мм рт. ст.) к |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
О |
|
|
|
|
|
|
атмосфере |
воздуха. |
Относительное |
|||||||||
|
|
133,3 |
1333 13330101200 |
удлинение |
ниобия |
с |
увеличением |
|||||||||||
1,33W~S 13,3 |
||||||||||||||||||
№ *} |
(10"1 |
(1) |
(10) |
(100) |
(ТОО) |
остаточного |
давления |
газов |
|
при |
||||||||
Глубина бanyума, Н/мг(ммргнст.) |
температуре 1200° С уменьшается от |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
34% |
|
в |
вакууме |
1,33-ІО'3 |
Н/м2 |
||||||
Рис. |
65. |
|
Влияние |
остаточного |
(10~5 мм рт. ст.) до 9% на воздухе |
|||||||||||||
давления |
|
на пластичность |
нио |
(рис. |
65). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
бия: |
|
|
Эффект |
уменьшения |
пластично |
||||||||||
|
1 — 1200° С; |
2 — 1500° С |
|
|||||||||||||||
|
|
сти циркония с понижением ва |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
куума, |
обнаруженный |
Э. |
А. |
Аб |
рамяном, Л. И. Ивановым и др., авторы объясняют изменением эффективной плотности поверхностного адсорбированного слоя и соответственно изменением диффузионного потока примесей в глубь металла. Исследование влияния вакуума различной глу
128
бины на относительное удлинение при деформировании стали
08 кп |
показало, что относительное удлинение в вакууме 1,33X |
||||||
Х/КУ-4 |
Н/м2 |
(10_6 |
мм рт. ст.) при |
400° С |
больше на 5%, при |
||
600° С — на |
4,5%, |
при |
800° С — на |
11,5%, |
чем |
относительное |
|
удлинение образцов, выдержанных |
при этих же |
температурах |
|||||
в вакууме 1,33 - 10'1Н/м2 |
(10_3 мм рт. ст.). |
|
пластических |
||||
Уменьшение предела |
прочности |
и улучшение |
свойств металлов с увеличением глубины вакуума объясняют действием многих факторов, в том числе особенностями пове дения дислокаций в поверхностном слое металлов.
Действительно, под воздействием среды обработки в по верхностные слои металла проникают активные газы, в резуль тате чего образуются примеси внедрения. Примеси внедрения, располагаясь на участках вблизи дислокаций, препятствуют пе ремещению дислокаций. Создается поле напряжений, вызываю щее дополнительное увеличение потенциального барьера, после преодоления которого дислокации выходят на поверхность. Это приводит к увеличению напряжений, необходимых для пласти ческой деформации.
Толстая окисная пленка создает в поверхностном слое кон центрацию напряжений, которая способствует образованию и дальнейшему распространению трещин, что вызывает разру шение деформируемого металла при значительно меньшей сте пени деформации, чем в случае его чистой поверхности.
Проявление в данном случае эффекта адсорбционного пони жения прочности, или эффекта Ребиндера, состоит в значитель ном уменьшении поверхностной энергии стенок зародышевой II растущей трещины под воздействием адсорбционно-активной среды.
Поэтому сопротивление линейной деформации металла по сле нагрева под обработку давлением в высоком вакууме, ко гда образование окисленных и газонасыщенных слоев затруд нено, может уменьшаться.
Таким образом, исследованиями подтверждено, что среда обработки, наряду с температурой, скоростью и степенью де формации, является важным фактором, существенно влияющим на сопротивление линейной деформации.
Истинное сопротивление линейной деформации может быть определено только в высоком вакууме. Применительно к дру гим условиям обработки необходимо вводить коэффициент пс, учитывающий влияние среды обработки, т. е.
Коэффициент ігс, так лее как и другие коэффициенты пт, «н, пѵ определяется экспериментально, при испытаниях на растя жение или сжатие в вакууме различной глубины и в инертных средах разной степени чистоты при изменении температуры, скорости и степени деформации.
9 Заказ № 5І0 |
129 |
|
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ |
|
|
|
А ш у к II н А. В., Г у с л я к о в А. А., |
К у л еш Я. М. и |
др. — «Проблемы |
|
прочности», 1971, |
№ 3, с. 113—115 с ил.. |
И., Я н у ш к е в и ч |
В. Я. и др .— |
А б р а м я н |
Э. А., И в а н о в Л. |
«Взаимодействие материалов высокотемпературного назначения со средой».
Киев, «Наукова думка», 1968, с. 215—226 с ил. |
и |
сплавов». |
||||
Б у л а т С. И. — «Обработка |
давлением специальных сталей |
|||||
М., «Металлургия» 1967 (ЦНИИЧМ. Сб. № 53), с. 64—71 с ил. |
|
ил. |
||||
И в а н ц о в |
Г. |
П. — ЖТФ, |
1937, т. VII, № 10, с. 1114—1125 с |
|||
К р а м е р |
И., |
Д е м е р |
Л. |
Влияние среды па механические |
свойства |
|
металлов. М., «Металлургия», |
1964. 87 с. с пл. |
П. и др. — |
||||
М а к с и м о в и ч |
Т. Г., |
Д р о з д И. П., Я н ч и ш и и Ф. |
«Физико-химическая механика материалов», 1971, т. 7, № 2, с. 115—118 с пл. Прочность тугоплавких металлов. М., «Металлургия», 1970. 365 с. с пл.
Авт.: П и с а р е н к о |
Г. |
С., |
Б о р и с е н к о В. А., Г о р о д е ц к и |
й С. |
С. |
II др. |
Т., |
В о л к о в и ц В. — «Тугоплавкие материалы |
для |
кос |
|
Х а у з н е р Г. |
|||||
мической техники. М., «Мир», |
1966, с. 9—30. |
|
|
Г Л А В А VII
ВЛИЯНИЕ УСЛОВИЙ ПРОКАТКИ В ВАКУУМЕ
НА КОНТАКТНЫЕ НАПРЯЖЕНИЯ И ПОКАЗАТЕЛИ ПРОЦЕССА1
1. Внешнее трение
Трение, возникающее при обработке металлов давлением на поверхности контакта обрабатываемого металла и деформи рующего инструмента, существенно влияет на показатели про цесса, качество продукта, износ инструмента.
Коэффициент трения при пластическом деформировании обусловлен многими факторами: химическим составом обраба тываемого металла, температурой и скоростью деформации, ха рактером приложения нагрузки, удельным давлением и др.
Значительное влияние на внешнее трение оказывает состоя ние поверхности деформируемого металла и инструмента, зави сящее от среды нагрева и деформации, механической обра ботки, химического состава металла, наличия и свойств смазки, окисных пленок и их физико-химических и механических свойств.
Изменение коэффициента трения в зависимости от среды, по данным Хаузнера и Волковица, показано на рис. 66. Макси мальный коэффициент трения наблюдается в вакууме.
130
Шоу и Леви в опытах по трению различных пар металлов в вакууме получили значительное увеличение коэффициентов внешнего сухого трения скольжения:
Трушиеся |
Коэффициент |
Трущиеся |
Коэффициент |
Трущиеся |
Коэффициент |
пары |
трения |
пары |
трения |
пары |
трения |
Al — Ag |
2,20 |
Ag |
— Ag |
2,6 |
Al — Fe |
1,28 |
Al — N1 |
2,36 |
Al |
— Al |
3,1 |
Al — Cu |
1,47 |
Fe —• Fe |
0,8 |
N1 |
— Fe |
0,69 |
Al — Cu |
1,78 |
Ni — N1 |
1,1 |
Cu |
— Fe |
0,69 |
Cu — Ni |
2,01 |
Cu — Cu |
2,3 |
Ag |
— Ni |
0,86 |
|
|
К аналогичным результатам пришли Боуден и Хьюз (табл. 23), которые сравнивали коэффициенты трения различ ных металлов в вакууме 1,33- ІО-4 Н/м2 (ІО-6 мм рт. ст.), в ат мосфере воздуха и в кислороде.
В высоком вакууме на поверхности металлов отсутствуют окисные, адсорбционные и другого типа пленки, поэтому тре
ние происходит |
между |
чистыми |
|
|
|
||||||
металлами. В связи с отсутст |
|
|
|
||||||||
вием |
экранирующего |
влияния |
|
|
|
||||||
окисных пленок при трении в |
|
|
|
||||||||
вакууме |
начинают |
проявляться |
|
|
|
||||||
силы |
молекулярного |
взаимодей |
|
|
|
||||||
ствия. |
При |
этом |
значительно |
|
|
|
|||||
возрастает |
коэффициент |
трения |
|
|
|
||||||
вплоть до |
наступления |
«схваты |
|
|
|
||||||
вания» металлов. |
и |
эластичных |
|
|
|
||||||
При |
тонких |
|
|
|
|||||||
пленках, |
образующихся |
на |
по |
|
|
|
|||||
верхности |
|
металлов |
при |
нагреве |
|
|
|
||||
в газовых средах, трение проис |
|
|
|
||||||||
ходит между пленками по по |
Рис. 66. |
Коэффициент |
трения |
||||||||
верхности |
|
контакта. |
Металличе |
||||||||
ские |
связи, |
возникающие |
при |
скольжения |
в различных |
средах |
|||||
|
|
|
трении чистых металлов в вакууме и приводящие к их молекулярному взаимодействию, заменяются
в несколько сот раз менее прочными ван-дер-ваальсовыми силами.
По данным Кемпбелла, оксидная и сульфидная пленки на поверхности металлов снижают коэффициент трения в 2—3 раза по сравнению с коэффициентом трения чистых металлов. Так, с увеличением толщины пленки значительно уменьшились коэф фициенты трения для меди (рис. 67).
Однако уменьшение коэффициента трения при увеличении толщины окисной пленки продолжается до определенного ее
9* |
131 |