книги из ГПНТБ / Мельникова И.И. Динамическая метеорология учеб. пособие для океанологов
.pdfгде
|
d2p |
|
h„ — m ß ,(K ) |
1 |
dp_ |
m |
|
|||
B(h„y- |
4 |
dx„- |
|
T |
dx„ ' |
{hn- m f X |
||||
|
dhn о |
,, \ |
I |
1 |
dp |
... hn _ |
|
dh |
|
|
X |
г/л-,, |
(//J |
1 |
4 |
dx„ |
h„ — m |
|
rfx-яа д о ; |
|
|
|
|
(A„)=A„ ®1 (A„)-/ra Ф2 (Ая); |
|
|
||||||
Äg(A„) = |
Ф! (A„) -f 2 In hn 'tn - ( 6 —я ) - 2 |
|
ln hn 'tn —6,00- |
m |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
nn |
|
h ' |
Найдем связь а с параметром m— z''0/z,o, чтобы оценить, до каких величин т можно использовать приближенные формулы
(6.5.43) — (6.5.46)
|
|
v j ' __ |
ln т |
|
|
J' |
' |
V* |
ln h„/tn ‘ |
|
|
r |
|
, |
f ! |
то |
|
Если при z —h ~ |
ln h ‘z0' — — |
ln h z0", |
|
||
|
|
d h ' |
|
(6.5.47) |
|
|
|
tu — h„ |
|
|
|
На рис. 49 показана зависимость h„ от x„ для разных вели |
|||||
чин т от 0,1 до 10,0. При малых хп |
(х„ =5- ІО2) наклон поверх |
||||
ности раздела составляет 1/11 для |
m = 0,1 и |
1/5 для |
m = 10,0. |
||
Для больших хп (х „=3 -104) наклон уменьшается до |
1/24 при |
||||
m == 0,1 и 1/13 при т — 10,0. |
|
|
|
||
На рис. 50 показана |
зависимость -ѵ-г г |
от АХ ее |
можно |
использовать для определения а , соответствующей ш = 1 0 , 0 и 0 ,1 . Если принять для т= 10,0 предельное отношение v . /'/v / = 1,25, а для и/= 0,1 v%" V.:.' = 0,85, то в первом случае а ——0,25, а во втором 0,15. Итак, полученные приближенные формулы могут быть использованы при различии шероховатостей подстилаю щих поверхностей более чем в 1 0 раз.
На рис. 51 показано изменение скорости ветра как функции
высоты для разных величин хп. Пунктирная линия соответст вует логарифмическому профилю ветра над исходной поверх ностью. Для у% = 30 см/сек, -/=0,4, z'0 = 2,5 см при переходе с
139
14Ü
i V
Рис. 49. Наклон высоты внутреннего пограничного слоя для разных величин
Рис, 5ü. Изменение касательного напряжения как функции ,ѵ и щ
Рис. 51, Профиль ветра в приземном слое
а) м—10 ■: / —А'„= 1,78 • 10"; 2—хп—2,49-KP; 3-х„ -6,65-ІО3:
4—хп=4.12-10+; 6) /гг- '0,1: 5—х„----8,63-10«: tf_.cn=-6.43-103;
7~х„~1,48-Ю*, 8 -х п=7,53- 104
141
менее шероховатой |
на |
более шероховатую |
поверхность |
||
(/и = 1 0 ,(); г"о = 2 0 |
см) |
на |
г = 0,5 |
скорость ветра |
на расстоянии |
1 км уменьшается |
на |
1,5 |
м/сек, |
тогда как в обратном случае, |
при переходе с более шероховатой на менее шероховатую по верхность (№2 = 0 ,1 ; z"о = 0 , 2 см), скорость на z = 0,5 м увеличи вается на 0,7 м/сек.
В заключение данного раздела рассмотрим некоторые важ ные процессы, также связанные с неоднородностью подстилаю щей поверхности.
§ 6 . Бризы, муссоны
Бризы и муссоны относятся к числу ветров, возникающих под влиянием неоднородности подстилающей поверхности. Как бризовая, так и муссонная циркуляция связаны с различиями температуры поверхности суши и моря; однако бризовая цир куляция возникает вследствие суточного изменения этих разли чий и имеет суточную периодичность, тогда как муссонная цир куляция является отражением сезонных изменений и имеет го дичную периодичность. Этим определяется различие простран ственных масштабов бризов и муссонов: если бризы имеют ха рактерные. масштабы порядка сотни метров но вертикали и де сятков километров по горизонтали, то муссоны — около несколь
ких километров по вертикали и нескольких сотен километров по горизонтали.
Теоремы о циркуляции скорости. Качественный анализ бризов и муссонов
Некоторое качественное представление о механизме возник новения бризов и муссонов можно получить на основании тео рем о циркуляции. Поскольку физическое понятие циркуляции и теоремы о циркуляции подробно рассматривались в курсе гид
ромеханики, то ограничимся здесь только кратким напомина нием.
Циркуляцией скорости по замкнутому контуру I называется величина
|
1 = ^ Vf • dl— (£' V dl , |
16 6 11 |
|
|
(l) |
(/) |
' |
где vt |
проекция скорости на направление контура. |
|
|
В правой системе координат обход контура I производится |
|||
против часовой стрелки, поэтому |
Г > 0 , если суммарная |
враща |
|
тельная |
составляющая скорости |
направлена против |
часовой |
стрелки. |
|
|
|
142
Нетрудно показать, что ускорение циркуляции равно цирку ляции ускорения
—>
dl |
( 6.6.2) |
|
dt |
||
|
Ь)
и обуславливается бароклинностью, силой 'вязкости и корнолисовой силой.
а ) В л и я н и е б а р о к л и н н о с т и описывается теоремой Бьеркнеса
dV |
|
-dp, |
(6 .(5.3) |
|
dt |
(О |
|||
|
|
|||
|
|
|
||
Iде а — удельный объем (я —1/р). |
|
|
||
Перепишем (6.6.3) с учетом "уравнения состояния |
|
|||
~ d i = - R § r d ] n p |
(6.6.4) |
Ь)
и рассмотрим контур, образованный двумя изобарами и двумя изотермами (рис. 52). В таком случае связанное с бароклии-
gmct Р
Р+8Р'
Р
Рис. 52. Изобаро-изотермический соленоид
ностью ускорение циркуляции (6.6.4) можно представить в виде
-1- . |
— - |
І |
T - d \ n p ^ |
Ф |
T - d \ n p = \ T d \ n p + |
к |
d t |
A B C D A |
|
A D C В A |
A D |
|
|
1 |
* |
|
* |
-j- \ |
T d ln p |
I T d ! Hp ■ I |
T d \n p = { T r ZT)- J d \n p ~ - |
||
DC |
|
C B |
B. 4 |
D C |
T J d \n p = b r ln -P- L ? L
BA
143
ЛИИ |
|
|
|
d Г |
= R -ЬТ Лп Pj j Ч |
(6.6.5) |
|
dt |
|
р |
|
Если бр << Р , то |
|
|
|
|
”. |
2Е |
(6 .6 .6 ) |
|
|
Р ' |
что dYldt>l), |
Из вывода формул (6.6.5), (6 .6 .6 ) |
очевидно, |
(
когда направление обхода контура совпадает с кратчайшим по воротом от градиента давления к градиенту температуры.
б) В л и я н и е сил - в я з кос т и можно приближенно оце нить, если, по аналогии с силой трения твердых тел, считать, что
|
Л, — - П - V. |
|
В таком случае, если |
рассматривать только действие сил |
|
вязкости, то в (6 .6 .2 ) |
d V |
-FB, и связанное с ними ускорение |
dt |
циркуляции примет вид
(6.6.7)
|
F K — — 2 (b ) У V ) . |
|
||||
Тогда |
/ и г \ |
|
г |
-> |
|
|
|
|
|
||||
|
і йТ\ |
- 2 |
ф ( * X V ) 'd l . |
|
||
|
d t ) 3 |
( 6. 6. 8) |
||||
|
|
(О |
|
|||
|
|
|
|
|
||
Пользуясь правилом циклической перестановки сомножите |
||||||
лей, запишем (6 .6 .8 ) в виде |
|
|
|
|
||
dr |
= - 2 ф ш ( Ѵ Х dl): |
-Zw - ф (V X dl), |
|
|||
dt |
(6.6.9) |
|||||
(О |
|
|
(О |
|||
|
|
|
|
так как со = const.
По определению смешанное декторно-скалярное произведе ние равно численно объему параллелепипеда с ребрами со, V, dl.
144
С другой стороны, так как со направлен по земной оси, то этот объем можно представить как произведение (о на площадь сече-
ння, параллельную плоскости экватора, которая равна V '- dl', где штрихом обозначены проекции векторов на плоскость эква тора, В таком случае
d V _ |
2 |
ш |
(V'-dl'). |
|
dt |
||||
|
|
(б.б.ІО) |
W)
Поскольку интеграл численно равен приращению площади
dS' за единицу времени (рис. 53), то, подставив в (6.6.10) вместо
Рис. 53. Приращение площади за единицу времени
интеграла dS'/dt и воспользовавшись параллельностью d S 'n со, получим
dV
(6.6.11)
dt
Направление обхода контура должно быть выбрано против
часовой стрелки (если смотреть с конца вектора со), в этом слу чае из (6 .6 .1 1 ) следует, что циркуляция скорости увеличивается при. сжимании контура и уменьшается при расширении. -
Используем тепёрь установленные закономерности для объяс нения образования бризовон циркуляции. Днем суша нагрева ется больше, чем море, и в результате возникает наклон изотер мических поверхностей (над сушей они приподняты). Поскольку наклон изобар значительно меньше, то за счет пересечения изо бар и изотерм образуются изобаро-изотермические соленоиды п возникает циркуляция по направлению кратчайшего поворота от grad р к grad Т, т. е. движение от суши к морю наверху (анти
145
бриз) и от моря к суше внизу (бриз). Нетрудно представить, что ночью (море теплее суши) картина-циркуляции будет обрат
ной (рис. 54). |
небольшого масштаба, |
то влия |
Так как бризы — явление |
||
нием силы Кориолиса можно пренебречь. Влияние сил |
вязкости |
|
может быть существенно либо |
при больших коэффициентах тре- |
море |
суши |
море |
суша |
Рис. 54. Схема образования бризов
ния п, либо при расчете на большой промежуток времени. Дей ствительно, если обозначить через А ускорение циркуляции за счет бароклинности, то при наличии сил вязкости
Решая это уравнение |
при у с л о в и и |
Г |
| —0, получаем |
|
,, |
А /, |
|
I |
:0 |
— nt\ |
(6 .6 .1 2 ) |
|||
|
|
* |
)’ |
откуда видно, что при больших nt циркуляция перестает зави сеть от времени и стремится к некоторой постоянной величине А/п, соответствующей равновесию между влиянием бароклинно сти и вязкости. При малых nt
|
I' = A-t. |
(6,6.13) |
В |
бризовой циркуляции рассмотренный эффект выражается |
|
в том, |
что максимальная скорость циркуляции |
наблюдается не |
в конце дневного времени, а перед полуднем, когда из-за силь ной турбулентности (конвекции) увеличивается сила трения.
Муесонная циркуляция связана с неоднородностью нагре вания материков и океанов. По аналогии с бризами нетрудно показать, что летом, когда море холоднее суши, муссон будет направлен с океана на материк, а зимой в обратном направле нии. При анализе муссонной циркуляции необходим учет не только сил вязкости (6.6.12), но и силы Кориолиса (6.6.11).
Действительно, если в поясе широт между <ji и Фг располо жен материк, а южнее океан, то. летом за счет различии в нагре вании должно возникнуть движение воздуха с океана на мате рик — с юга на север (рис. 55).
|
Если |
теперь |
представить |
||
N |
контур, |
охватывающий, |
допу |
||
|
стим, но широтному кругу зем |
||||
|
ной шар /, то этот контур бу |
||||
|
дет смещаться с юга на север |
||||
|
и его проекция на плоскость |
||||
|
экватора |
будет |
уменьшаться, |
||
|
г. е. dS"/dt<Q, значит dF/dt> |
||||
|
> 0 и возникнет циркуляция |
||||
|
против |
часовой |
стрелки |
(если |
|
|
смотреть с северного полюса). |
||||
Рис. 55. Схема образования муссонов |
Таким |
образом, |
за счет |
дей |
|
|
ствия |
силы Кориолиса в |
мус |
сонной циркуляции появится составляющая, направленная с за пада на восток.
Теория бризов
Поскольку бризы можно рассматривать как мезометеорологический процесс, получим систему уравнений термогидроди намики атмосферы, применяемую при изучении процессов тако го масштаба. Выпишем в наиболее общем виде систему уравне
ний термогидродинамики атмосферы (2.2.12), (2.1.7),' (2.1.13),
(2.1.20), (2.1.22):
da _ dt~
dv |
(6.6.14) |
dt~ |
dw dt
(6.6.15)
(6.6,16)
147
г д е |
|
|
д |
д__ |
|
д_ |
д_ |
L b JL л- |
|
||
дх |
1дх |
dz |
1dz' |
|
|
'dy kl ду + |
|
||||
|
|
|
|
AR |
|
О — потенциальная |
температура |
1000 \ |
остальные |
||
|
р |
||||
|
|
|
|
|
|
обозначения обычные. |
|
|
|
|
|
Непосредственное |
использование системы (6.6.14) — (6.6,16) |
для решения задач мезометеорологни нецелесообразно, так как она помимо мезометеорологических явлений описывает еще крупномасштабные процессы, звуковые волны и другие «шумы»; не все члены имеют одинаковый порядок; система существенно нелинейна, но некоторые члены могут быть линеаризованы, по
скольку по сути дела они |
описывают линейные воздействия |
||
! |
1 dp |
1 op |
1 dp, |
(например,— |
j - |
T z ). |
Преобразуем систему (6.6.14) к виду, удобному для решения данной задачи. Введем вместо давления величину л
AR
(6.6,17)
(іосю) Л-9
где Ѳо — среднее значение потенциальной температуры. Продифференцировав (6.6.15) по х, у, г и использовав урав
нения состояния, нетрудно получить
1 |
др |
р |
д х |
1 |
др |
р |
д у .. |
1 дР _
рdz
|
AR |
о о о |
-S |
1 р ) |
Р |
пdr.
« 0 д у ’
ft |
d r |
Ѳо |
d z ' |
p |
d r |
ft |
d r |
0 O■R |
д х |
Ѳ 0 |
dx ' |
(6.6.18)
С учетом (6.6.18) уравнения движения можно записать в виде
148