книги из ГПНТБ / Фабрикант, В. Л. Элементы устройств релейной защиты и автоматики энергосистем и их проектирование учеб. пособие
.pdfактивным сопротивлением, и угол между U и / уменьшается. При
резонансной частоте / = / р е з |
ток / |
совпадает с напряжением U, так |
|||||
как co(Li + L2) = l/(©Ci). Диаграмма |
приобретает вид, |
изображен |
|||||
ный на рис. 5.28, б. Угол между U' и U примерно равен я/2. |
|||||||
а) |
|
V ; |
|
|
' |
в) |
й |
1\ |
U‘ |
|
|
й' |
|||
|
|
|
|
|
|||
й' |
|
и |
|
|
и |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Рис. 5.28. Векторные диаграммы фильтра рис. 5.27 |
|
|||||
При дальнейшем увеличении |
частоты |
/ > / ре3 ток |
приобретает |
||||
индуктивный |
|
характер и |
отстает |
от |
напряжения |
U, так как |
a»(Li + L2) > 1/(соС(). При достаточно большой частоте {o(Li + L2) —
—1/(coCi) + угол между 0 и / приближается к я/2, и диа-
Рис. 5.29. |
Зависимость |
Рис. |
5.30. |
Зависимость |
абсолютного |
значения |
угла |
ф между выходным |
|
выходного |
напряжения |
напряжением U' и вход |
||
W от частоты f при по |
ным U от частоты f для |
|||
стоянном входном для |
фильтра |
рис. 5.27 |
||
фильтра |
рис. 5.27 |
|
|
|
грамма напряжений имеет вид, изображенный на рис. 5.28, в. Угол между V ' и U близок к нулю.
При частотах, достаточно близких к резонансной, реактивное сопротивление мало по сравнению с активным |co(L]+L2)—
—l/(coCi) | ■СЯ1+ # 2, и абсолютное значение тока / и напряжения
W практически не зависит от частоты. Угол же между U и / име ет почти линейную зависимость от частоты (рис. 5.29 и 5.30).
В устройствах дальнего телеизмерения [Л. 24] используются частоточувствительные схемы с контурами RC. Отсутствие индук тивностей обеспечивает высокую стабильность и линейность этих
200
схем. Простейшей схемой этого вида, используемой в ряде уст
ройств телеизмерения, |
является |
мост Винна |
(рис. 5.31). |
||||||||||||
Мост Винна настраивается так, |
что |
при |
резонансной частоте |
||||||||||||
напряжение |
U' совпадает |
|
по |
фазе |
с напряжением |
U. Так как |
|||||||||
U '= U B—Uа |
и Uа совпадает по фазе с У, то и UB должно совпа |
||||||||||||||
дать по фазе с U. Это совпадение будет осуществляться в том слу |
|||||||||||||||
чае, когда угол ф! контура из |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
последовательно |
соединенных |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
элементов |
|
и |
Ci и угол |
<рг |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
контура из параллельно соеди |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ненных элементов R2 |
и С2 бу |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
дут одинаковы. |
определяется |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Значение tgqpi |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
отношением |
|
реактивного |
со |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
противления контура 1/(о)С]) к |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
его активному |
сопротивлению |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Ru т. е. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
tgq>i= |
\ /(«£ & ). |
(5.57) |
|
|
Рис. 5.31. Частотный мост Винна |
||||||||||
Значение tgq)2 определяется отношением реактивной проводимо |
|||||||||||||||
сти контура |
соС2 |
и его активной |
проводимости 1IR2, т. е. |
||||||||||||
|
|
|
|
|
tg ф2 = |
g>C2R 2 . |
|
|
|
|
(5.58) |
||||
При равенстве углов срх = ср2 |
равны и их тангенсы. |
Приравнивая |
|||||||||||||
(5.57) и (5.58), находим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
Юрез = W R i R ^ C , . |
|
|
|
(5.59) |
|||||||
При отклонении частоты от резонансной углы |
контуров Ru С\ |
||||||||||||||
и R2, С2 изменяются в различных направлениях. Так, при увеличе |
|||||||||||||||
нии частоты, |
как следует из (5.57) |
и |
(5.58), |
угол <pi |
уменьшается, |
||||||||||
а угол ф2 увеличивается. При |
этом вектор UB, а следовательно, и |
||||||||||||||
V' изменяются как по величине, так и по фазе. |
|
|
|||||||||||||
Значение |
UB может быть легко определено из схемы рис. 5.31: |
||||||||||||||
где |
|
|
|
и в = |
Zr + Z2 |
|
и. |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
Zx — /?1 |
/ ■ |
|
|
a |
Z, = |
|
|
|
|||||
|
|
о)Сх |
|
|
+ /юС* |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 / |
|
||||
Подставляя вместо Zy и Z2 |
их |
значения, |
|
после упрощений нахо |
|||||||||||
дим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U, |
|
|
M % (T i-fT 2 + |
Т3) |
|
U + |
|
||||||
|
|
(1 - |
€в*Г17’1)* |
со2 (7 \ + Т г + |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
Г ,) 2 |
|
|
||||||||
|
|
|
________з(1 — со2Г х Т 2)__________ _ у |
• |
(5.60) |
||||||||||
|
|
|
+ / (1 — со2 В Д 2 + О)2 (T 1 + r I + T i )» |
|
201
7 \ = / ? A ; |
(5.61) |
T<i = R%C2'y |
(5.62> |
Т3= а д . |
(5.63> |
Таким образом, напряжение 0 В в общем случае содержит ак тивную слагающую UBa, совпадающую по фазе с У, и реактивную слагающую jUBр, сдвинутую по отношению к U на угол я/2:
U Bа = ■ (1 - |
<M,(Ti + Tt + T,) |
|
(5.64> |
ш2^ ) 2 + ю2 (7\ + Г2 + Г3)3 |
|||
и вр = ________юГ,(1 - м ^ г ,) |
■f/. |
(5.65) |
|
( 1 - |
<в2ГХТ2)2 + Ш2 (7\ + |
Т2+ Г 3)2 |
|
Для того чтобы получить характеристику в комплексной плос
кости, по которой передвигается вектор UB с изменением частоты,, т. е. уравнение UBp— f(UBet), необходимо исключить угловую ча стоту © из уравнений (5.64) и ^(5.65). Проще всего это сделать, воз ведя каждое из уравнений в квадрат и сложив их:
|
м2Гз U2 |
(1 - |
со27\Г 2) 2 + и 2 (7\ + Тг + Г8)2 |
а затем разделив на (5.64): |
|
Цда+Цдр |
7U/ |
i/Ва |
Тх- |
В полученном уравнении не содержится со. После простейших преобразований находим
в&- |
2 (T 1 + Tt + |
и + и%р = |
Т/ 12 1 |
|
T3 |
2 (^ + 7, + Г,) |
|
|
|
|
(5.66) |
Уравнение (5.66) |
представляет собой |
уравнение окружности, |
проходящей через начало координат (уравнение удовлетворяется
при и Ва= и Вр= 0) |
с радиусом |
|
|
|
|
и = |
_______^2^1_______ |
U = |
|
2(7’1 + |
2(R1Cl + R2C2+ R 2Cl) |
|||
Т2+ Тз) |
|
|||
|
1 |
и. |
(5.67) |
|
|
|
2(1 + R 1/R 2 + C2!C1)
202
Окружность по (5.66) показана на рис. 5.32. |
|
|
Как следует из (5.64) |
и (5.65), при ю = 0 значение UB3L= U Bp= |
|
= 0 , т. е. конец вектора |
0 В находится в начале координат. |
При |
возрастании частоты £/Ва> 0 и UBp> 0, т. е. конец вектора |
Ов |
передвигается по окружности в направлении, указанном стрелкой на рис. 5.32. При (о27’1Г2= 1, или
|
со = |
1/ УтхГ2 = \lVRiRiCiC2 = (Орез, |
|
|||
реактивная слагающая обращается в нуль, т. е. вектор UB совпа |
||||||
дает с диаметром окружности. |
При дальнейшем |
увеличении |
||||
частоты co27'i7'2> 1 , |
£/вр< 0 |
и конец вектора |
UB передвигается по |
|||
нижней полуокружности. Наконец, при |
|
|
||||
(1)==оо вновь UBa=UBp— 0 [знаменате |
|
|
||||
ли (5.64) и (5.65) содержат более вы |
|
|
||||
сокую степень |
со (со4), чем |
числители |
|
|
||
(со2 и со3)] и конец вектора |
й в возвра |
|
|
|||
щается в начало координат. |
|
|
|
|
||
Вектор 0' |
отличается |
от вектора |
|
|
||
0 В на постоянный |
(не зависящий от |
|
|
|||
частоты) и совпадающий с U вектор |
|
|
||||
U а : |
|
|
|
Рис. 5.32. Характеристи |
||
O' = и в — иА. |
|
ка, |
которую |
описывает |
||
|
вектор Uв моста Винна |
|||||
Соответственно |
|
|
(см. рис. 5.31) при из |
|||
характеристика, |
менении частоты |
|||||
по которой |
перемещается |
век |
|
|
тор U', представляет собой такую же окружность, как на рис. 5.32,
но сдвинутую влево на U a -
Различают нулевую и ненулевую настройки моста Винна. При нулевой настройке величину UA выбирают равной диаметру ок ружности, -и точка, соответствующая Юрез, попадает в начало коор
динат (рис. 5.33). При со = сорез вектор U '= 0.
При отклонении частоты от резонансной вектор U' возраста ет примерно пропорционально отклонению частоты. При этом он
отстает от U при увеличении частоты или опережает U при умень шении частоты на угол, близкий к я/2.
Обычно в схемах телеизмерения применяется ненулевая на стройка моста Винна, когда смещение несколько больше (рис. 5.34) или несколько меньше диаметра. При этом при резонансной часто те. вектор U' противоположен вектору U или совпадает с ним. При небольшом отклонении частоты от резонансной абсолютное зна чение вектора U' почти не изменяется, а угол его с вектором U изменяется в ту или иную сторону.
При уменьшении расстояния и" от начала координат до точки окружности, соответствующей резонансной частоте, угол изменяет
203
ся резче с изменением частоты, но абсолютное значение U' умень шается.
Внутреннее сопротивление моста Винна, как и любого устройст ва, присоединяемого к источнику напряжения, замеряется со сто роны вторичных зажимов при замкнутых первичных. Как легко
Рис. |
б.ЗЗ. Характеристика, |
Рис. 5.34. |
Характеристика, |
|
которую описывает |
вектор |
которую описывает вектор |
||
U' моста Винна, при изме |
U' моста Винна, при изме |
|||
нении |
частоты при |
нулевой |
нении частоты при ненуле |
|
|
настройке |
|
вой |
настройке |
видеть из схемы рис. 5.31, это сопротивление состоит из двух по следовательно соединенных частей: ZBH= Z BHi+ Z bh2.
1.Сопротивление ZBHi между точкой В и замкнутыми первич ными зажимами состоит из параллельно соединенных контуров Ri,
С1 И R2, С2.
2.Сопротивление Zbh2 между замкнутыми первичными зажи мами и точкой А состоит из параллельно соединенных сопротивле ний Rз и Ri потенциомера.
Сопротивление контура R 1, Сi при резонансной частоте
z1= R1- j — |
= R i ( i - i ----- |
1 - / - |
^рез Т-:)■ |
|||
^ р ез^ 1 |
|
V |
® р е з^ 1 ^ 1 / |
\ |
||
Сопротивление контура Я2С2 при той же частоте |
|
|||||
2 _______ |_____ ________R%____ _______ ^2_____ |
|
|||||
1//?2 Ч " /“ резСа |
1 + /СОрез Л 2С2 |
1 Ч" / шрез ^2 |
|
|||
При часто применяемых соотношениях R2=2R\ и С2=С\/2 по |
||||||
лучаем согласно |
(5.59) |
|
|
|
|
|
|
® р е з = |
1 / V R i R 2 C i C 2 — 1 / ^ А ) , |
|
|||
а согласно (5.61), (5.62) и (5.63): |
|
|
|
|||
T1 = R1C1, |
Tt = RtCt = Tu |
T3 = R2C1 = 2R1C1 = 2T1. |
Подставляя полученные значения в выражения для Zx и Za, на
ходим
Zx = Rx(1 - /), Z2 = 2R1l(\ + /) = / ? ! ( ! - /).
204
Таким образом, оба контура имеют одинаковое сопротивление, а сопротивление параллельно соединенных контуров
|
|
|
|
|
ZaHi = /? i( l - /) /2 . |
|
|
(5.68) |
|
Пример |
5.4. |
Рассчитать |
сопротивления Ri и |
R2= 2 R i, |
а |
также |
сопротивле |
||
ния й |
и й |
и |
внутреннее сопротивление моста |
Винна (см. |
рис. 5.31), предназ |
||||
наченного для |
замера частот |
в диапазоне 2000 — 2200 гц. Емкости: |
С1 = 0 ,2 мкф: |
||||||
С2 =0,1 |
мкф. |
Сопротивление |
потенциометра 7 ? з + Д * = 2 0 0 |
ом. Для |
повышения |
чувствительности желательно большее изменение угла между выходным напря жением 77' и входным 77, однако для улучшения линейности эти углы не долж
ны выходить за пределы диапазона ±0,7 рад. |
|
|
|
частоту |
f p«s= |
||||||||
Р е ш е н и е . |
Принимаем в качестве |
резонансной среднюю |
|||||||||||
= 2100 гц; |
тогда угловая частота |
<йРе з = 2 я . 2 1 0 0 = 13 200 |
padjceK. Согласно |
(5.59) |
|||||||||
е)рез — 13 200 — |
_________— |
|
__________________________ |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
/ д ^ г д ^ о , 2 . ю - « - о , ы о - « |
|
||||
|
|
|
|
|
______ 1 |
|
|
|
|
|
|||
откуда |
|
|
|
|
“ |
0,2-1О-0Ri |
’ |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
«1 = |
|
|
1 |
- |
378 ом; |
Д, = |
<2Rl = |
2 • 378 ж 750 ом; |
|
||||
|
|
|
|
||||||||||
0,2-13 200.10-в |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Г1 = 7’2 = |
Л1 С1 |
= 378.0,2-10-*=75,6-10-» сек, |
Тг = |
27\ = 2-75,6 -10'* сек. |
|||||||||
Находим по (5.65) реактивную слагающую 77р — UBр для частот 2000 и 2200 гц: |
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
тТщУ-аРГЛ |
|
■U. |
|
|
|||
|
|
|
Up |
|
(1 - u'-TJz)* + |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
со2 (7\ + Т г + Т3)\ |
|
|
|||||||
При / = |
2200 гц |
ш = 2я2200 рад/сек |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
2я.2200.2.75,6.10-«(1 — 4я8-2200».75,68.10-^) |
_ |
|
|||||||||
и р2Ш = |
(1 _ 4 Я2.2200а.75,62-10- 12)2+ 4я2.22002(4.75,6.10-*)* |
' |
° ’ |
||||||||||
При f |
= |
2000 гц, |
|
со = 2л*2000 рад!сек |
|
|
|
|
|
||||
_ |
|
2я-2000.2.75,6.10-»(1 — 4я2 •2000».75,62-1Q-*2) |
_ |
|
|||||||||
Р2000 - ( 1 |
_ 4 л2.20002.75,б2 . ю -И) 2 + 4я , -20002 (4 .75,6 -1 0 -*)* |
и ~ • |
1 • |
||||||||||
Для того чтобы углы не выходили за пределы |
± 0 ,7 (рад, их тангенсы l/p/77, |
||||||||||||
не должны выходить за пределы ± t g 0 , 7 = ± 0 , 8 4 , т. е. |
|
|
|||||||||||
|
|
|
— 0,84 < и р/и'й < 0,84 |
или |
| U'p/U a’ | < 0,84. |
|
|
||||||
Для этого необходимо: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
при / = |
|
|
гц иа22оа п> |
i|^p2200j |
|
0,01277 |
|
|
|||||
2 2 0 0 |
0 , 8 4 |
|
|
= 0,01477; |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 , 8 4 |
|
|
|||
|
при / = |
2000 |
гц | 77'а2000 |
|
| и:Р20001 |
|
0,01377 |
|
|
||||
|
|
|
0,84 |
|
|
= 0,01677 . |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 , 8 4 |
|
|
205
Давая смещение так, чтобы окружность, включая и точку резонансной час тоты, размещалась по левую сторону от оси ординат (£/а< 0) (см. рис. 5.34), находим
|
|
|
|
|
и = и Ва |
■UА, |
|
|
|
|||||
или, учитывая, что Ua<7. 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
\и'я\ = иА - и Ва. |
|
|
|||||||
Значения UBa могут быть найдены из (5.64): |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
(0^(7, + ^ + |
Г3) |
|
|
|||||
|
|
Ва - |
(1 — uP TJzY -I- со* (7 \ + |
Т 2 + |
Т3)2 |
|
||||||||
При / = |
2200 гц, |
ш = |
2я-2200 рад/сек |
|
|
|
||||||||
UВа2200 — |
|
|
4 я 2 -22002 -2-75, 6 - Ю 'в-4-75,6- 10"в |
|
||||||||||
(1 - 4 л 2 -22002 -75,62 -10- 12 ) 2 + 4л2 -22002 (4-75,6-Ю' " ) 2 ■U = 0 ,498У. |
||||||||||||||
При /: |
2 0 0 0 гц, |
to = |
2 я - 2 0 0 0 |
|
рад/сек] |
|
|
|
||||||
иВа2000 — |
|
|
4л2 -20002 -2-75,6-10-«-4-75,6-10-в |
U == 0 ,5Э1£У. |
||||||||||
(1 — 4я2 |
20002 • 75,6 2 • 10- 1 2 ) 2 + |
4я2 • 20Э02 (4 • 75, 6 |
||||||||||||
|
• 10'® )2 |
|||||||||||||
Тогда смещение: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
^.42200 = |
I ^а2200 I |
^Ва2200 |
> 0 ,0 1 4 U -)- 0 ,4 9 8 U = |
0 ,5 1 2 С/; |
||||||||||
Ua2000 = |
I ^а2000 I ~Ь^Ва2000 |
> 0 ,0 1 6 £ / - |- 0 ,5 0 1 U — 0,517 U . |
||||||||||||
Принимаем UA = 0,52U . Тогда (см. рис. 5.31) |
|
|
||||||||||||
|
|
Я4 = |
0,52(Я3 + |
Я4) = |
0,52-200= 104 ом; |
|||||||||
|
|
Яз = ( Д 3 4 - Я 4) |
_ |
/ ? 4 = |
200— 104 = 96 ом. |
|||||||||
Внутреннее сопротивление |
моста |
Винна Zbh= 2 bhi + 2 Bh2. Поскольку соблю |
||||||||||||
дены условия Rz—2R i и Cz—Ci/2, то, |
согласно |
(5.68) |
|
|
||||||||||
|
2bhi - («i/2) (1 - |
/) = |
(378/2) (1 - |
/) = |
189 - |
/189. |
||||||||
Сопротивление |
|
2 Внг |
состоит |
из |
параллельно соединенных частей Rz и Ri |
|||||||||
потенциометра: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
« 3 « 4 |
|
|
96-104 |
50 ом; |
|||||
|
|
|
2ВН2-- Я3 + |
« 4 |
|
|
= |
|||||||
|
|
|
|
200 |
|
|
||||||||
|
Zm = |
Zmi + Zm2 = |
|
189 - |
/ 189 + |
50 = |
239 - |
/ 189. |
Абсолютное значение внутреннего сопротивления
2rH = V 2392 + 1892 = 305 ом.
206
Кроме моста |
Винна применяется двойной Т-образный фильтр |
с контурами RC |
(рис. 5.35), который в данной работе не рассмат |
ривается [см. Л. 24].
Рис. 5.35. Двойной 7-образный час тотный фильтр с контурами RC
§5.9. Динамические характеристики линейных элементов
Впредыдущих разделах все элементы рассматривались
вустановившемся режиме. Между тем, в ряде устройств релейной защиты и автоматики, особенно автоматического регулирования, необходимо применение элементов (звеньев) с определенными ди
намическими свойствами [Л. 25]. Эти д и н а м и ч е с к и е элементы различаются по характеру изменения во времени выходной величи ны Лвых при заданном законе изменения во времени входной ве личины Лвх.
Динамические характеристики рассматриваемых элементов опи сываются линейными дифференциальными уравнениями первого и второго порядков. Исследование характера переходных процес сов обычно производится при воздействии на вход элемента еди ничной функции [Л. 1] напряжения:
U (t) = 0 |
при |
/ < 0 ; |
U(t) = 1 |
при |
t > О, |
так как при таком скачкообразном изменении входного сигнала наиболее явно выявляются свойства элемента.
Зависимость выходного напряжения от времени при единичной Функции напряжения, обозначаемая h(t), называется п е р е х о д ной функцией элемента. Кроме того, при решении дифференциаль ных уравнений, описывающих характеристики элемента, оператор
ным методом применяется п е р е д а т о ч н а я функция, |
представ |
|
ляющая собой отношение изображений |
по Лапласу (L) |
выходной |
и входной величин: |
|
|
W(p) = L [^ВЫХ (01 |
|
|
L [ A B X ( t ) ] |
' |
|
При воздействии на вход единичной функции напряжения пе редаточная функция имеет вид
207
L[h(t)] |
L\h(t)) |
W ( P ) = |
1/P |
L [1] |
а переходная функция определяется из передаточной при обрат ном преобразовании по Лапласу [L-1]:
|
|
|
|
h{t) = L-'\W(p)(\lp)}. |
|
|
|
|
(5.69) |
||||
Б е з ы н е р ц и о н н ы й |
э л е ме н т . Выходное напряжение у это |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
го элемента |
прямо |
про |
||||
а) |
|
|
б) |
£*_Г |
|
|
порционально |
входному, |
|||||
|
4 |
|
|
а переходная |
функция |
||||||||
|
|
|
* |
|
имеет вид |
|
|
|
|
|
|||
Щл |
|
иВыл и8х |
От |
|
h (0 = |
k, |
|
|
|
||||
1 |
- U i |
|
1— |
|
|
где k = A BUX/ABX — коэф |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
фициент передачи. К та |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
ким элементам |
относятся |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
потенциометр и трансфор |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
матор |
(при |
условии |
до |
|||
|
|
|
|
|
|
|
статочно медленных изме |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
нений |
амплитуд |
первич |
||||
|
|
|
|
|
|
|
ных и вторичных |
|
напря |
||||
Рис. |
5.36. Инерционные (апериодические) |
эле |
жений |
— входной |
и |
||||||||
|
|
|
менты: |
|
|
выходной величин |
— по |
||||||
a—R—С-цепь; б—R—L-цепь; в—переходная функция |
сравнению |
с |
периодом |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
первичного |
напряжения). |
|||||
|
И н е р ц и о н н ы й ( а п е р и о д и ч е с к и й ) |
э л е ме н т . |
Данный |
элемент описывается дифференциальным уравнением первого по рядка
Лвых + г - ^ - = кАвХ, |
(5.70) |
где т — постоянная времени элемента; k — коэффициент передачи. Типичными инерционными элементами являются R—С-, реже R—L-цепи (рис. 5.36). Так, для R—С-цепи (рис. 5.36, а) справед
ливы выражения:
UBZ = iR + ± ^ i d i ; |
(5.71) |
UBUX= ± ^ i d t . |
(5.72) |
Значение i определяется при дифференцировании (5.72):
i — Q 6U вых |
(5.73) |
208
Подстановка i и j idt из (5.73) и (5.72) в (5.71) дает выражение,
совпадающее с (5.70):
Я С - % х_+ £/еЫХ= £/ВХ1 |
(5.74) |
|||
|
a t |
|
|
|
где постоянная времени т = RC\ |
k — l. |
выражение |
||
Для R — L-цепи (рис. 5.36, |
б) находится подобное |
|||
± . Л |
! |
^ |
+ иш х = и вх, |
(5.75) |
Н |
a t |
|
|
|
где L / R = т.
Таким образом, переходный процесс в этих элементах описы вается общим уравнением.
Передаточная функция инерционного элемента
W(p) = kl(px+ 1)
после приведения к табличному изображению имеет вид
<576)
Переходная функция элемента определяется из (5.76) и (5.69)
НЩ = L - |
[ . ( 1 - - f |
r - ) |
-L ] -* < 1 |
- e |
- n |
(5.77) |
Как видно из (5.77) и рис. |
5.36, |
переходная |
функция |
(5.76) |
||
представляет собой |
экспоненту. |
Для |
схем рис. |
5.36 k = l , |
однако |
практически всегда &<1, что связано с наличием активных сопро тивлений нагрузки и катушки индуктивности L.
Инерционные элементы применяются, например, в органах вы держки времени (см. § 8.4 и 9.14), где фиксируется время, в тече ние которого выходное напряжение достигает определенной части входного. Обычно выдержка времени не превышает т.
Еще одной характерной областью использования инерционных элементов являются фильтры высших гармоник. Так, в R—С-цепи (рис. 5.36, а) сопротивление конденсатора падает с ростом часто ты гармоники, в результате чего можно добиться значительного снижения уровня высших гармоник в выходном напряжении по сравнению с входным. Это выполняется при
* с = 1/(<вС)«Д,
где со — частота высшей гармоники. Следовательно, постоянная времени цепи должна удовлетворять условию
т = RC » 77(2я).
209