книги из ГПНТБ / Повышение несущей способности механического привода
..pdfВариант съема момента со стороны подвода соответствует однородной форме уравнения:
|
Тх (г) |
AG |
J PI (г) + |
|
J |
N (г). |
7 \ ( Z ) |
= |
0. |
|
|
(8.4а) |
||||
При съеме момента с обода, являющегося |
непосредственным |
|||||||||||||||
развитием и продолжением ступицы в |
радиальном |
направлении, |
||||||||||||||
в уравнении |
(8.4а) следует |
положить |
J p 2 (г) |
= |
оо. |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
Граничные условия |
для |
уравнений |
||||||||||
|
|
|
JJ |
(8.4) |
и |
(8.4а) |
одинаковы: |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
г |
= |
|
0; |
7\ |
(0) - |
0; |
г |
= |
В; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Тх (В) = Г,кр- |
|
|
|
||||
|
|
|
|
Через |
с |
обозначена |
погонная жест |
|||||||||
|
|
|
|
кость соединения (кгс/см2 ). |
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
Значение с нелинейно зависит от |
||||||||||||
|
|
|
|
нагрузки |
(момента), |
что |
связано |
как |
||||||||
|
|
|
|
с особенностями |
плоскостного |
контакта |
||||||||||
|
|
|
|
[98], |
так |
и |
с |
общей |
|
нелинейностью |
||||||
|
|
|
|
тангенциальной |
жесткости |
соединения |
||||||||||
|
|
|
|
[28]. Однако |
многочисленные |
расчеты |
||||||||||
|
|
|
|
на электронно-счетных |
машинах анало |
|||||||||||
|
|
|
|
гового |
действия |
[30] |
|
показывают |
на |
|||||||
Рис. 8.2. |
Ступица, |
состо |
допустимость |
линеаризации |
уравнения |
|||||||||||
ящая из |
трех |
участков |
(8.4) |
и (8.4а) |
при значениях |
с, |
соответ |
|||||||||
(/, |
/ / , |
/ / / ) |
|
ствующих |
|
максимуму |
нагрузки, т. |
е. |
||||||||
|
|
|
|
при Т1 |
= |
Ткр. |
Переменность |
полярного |
||||||||
момента инерции ступицы |
J p 2 |
(г) |
[/р1 |
(z) |
— const] |
также затруд |
няет квадратуру уравнения совместности. Для этих случаев раз работана специальная блок-схема решения на аналоговой машине, учитывающая фактический закон изменения J p 2 (г) [30] .
Ступицы сложной конфигурации могут быть также разбиты на произвольное число цилиндрических втулок, в пределах длины которых возможна квадратура уравнений (8.4) и (8.4а). В боль шинстве случаев, когд* число цилиндрических втулок не превы шает 3—5 этот прием наиболее оправдан, так как позволяет по лучить аналитические выражения для q (z) при относительной простоте вычислений.
Например, большое число ступиц зубчатых колес и шкивов может быть представлено из двух втулок и одного диска (втулка с бесконечно большим моментом инерции) (рис. 8.2).
Вводя для удобства записи уравнений для каждого участка свою систему координат и учитывая сделанные замечания по поводу формы уравнений (8.4)—(8.4а), будем иметь следующую
200
исходную систему дифференциальных уравнений совместности:
T](zi)-XlTl{z) |
= |
0; |
|
|
|
Tii(z2)-XlTu(z2) |
= |
0; |
- |
(8.5) |
|
Т"т (z3) - llTm |
(z8) + |
pi [ Г к р - |
Г „ |
(6)] = |
О, |
где координаты определяются по зависимостям:
О < |
< a; |
Z j |
=-= z; |
|
|
|
О ==s z2 |
sc; |
г 3 |
= г — |
с; |
[ |
(8.6) |
О «£: z3 |
=sS с; |
z3 |
— г — |
(а + |
6), |
|
апараметры по формулам:
|
V |
~ 4 |
|
|
|
|
|
cd\ |
|
|
|
|
к |
|
|
|
|
|
V |
cd1 |
|
-) 1/см; |
(8.7) |
|
|
|
|||
|
|
|
|
||
|
|
К |
4fec |
1/см. |
|
|
|
|
|
||
В формулах |
(8.7) через klt |
ka, |
kc—обозначены |
крутильные |
|
жесткости вала, |
втулки |
длиною а |
и втулки длиною |
с. |
Интегрирование системы (8.5) проводится при совместных граничных условиях (8.8), учитывающих, что на границах участ ков должны быть равны как крутящие моменты, так и погонные
нагрузки q (г) |
|
|
|
|
|
|
|
|
:0, |
7\(0) |
= |
0; |
|
|
|
• а, |
7-1 (а) = |
Г 1 1 (0); |
|
|
Z 2 |
: |
О, |
Т\ (с) = |
Тп (0); |
(8.8) |
|
|
|
|||||
|
|
•Ь, |
Г „ ( 6 ) |
= |
7 ' ш ( 0 ) ; |
|
|
|
|
||||
г 3 : |
0, |
Ти(Ь) |
= |
Т'ш(0); |
|
|
z3 |
= |
с |
Т ш (с) = |
Ткр. |
|
В результате интегрирования системы (8.5) при граничных условиях (8.8) получаются следующие значения погонных на
грузок по соединению: |
|
|
|
<7i(zi) = -jj— |
CjkachKaZ!\ |
I |
|
"ср |
|
|
|
<7n (zs ) = ~ r С з c h |
г 2 + |
5^ c4 sh Kb z2; |
(8.9) |
|
|||
4m (z8 ) = ^ C5 c h X , z 3 + |
C6 sh A* z3 . |
201 |
|
"cp |
|
"cp |
|
|
|
В выражениях (8.9) постоянные интегрирования определяются следующими формулами:
|
|
|
|
•^1 ~f~ '^2 |
^3 |
|
|
|
C8 = |
- g - (ch*, e a)C i ; |
|
|
|
|
С4 |
= (sh Яа |
а) С х ; |
|
|
|
( C 3 c h ^ 6 + C 4 s h J ^ ) - ^ , |
||
|
|
|
( | ^ ) 2 ] ( C 3 s h V ; - f C 4 c h ^ & ) - ^ |
||
где в |
свою |
очередь |
|
|
|
|
Лх |
= sh Яс с |
chhaachXb |
b + - ^ - sh Хя a shX6 ; |
|
Л2 |
= |
"К~Г Л |
( ^ c h |
X a « s h X 6 6 + sh'Xu achX6 fejch?ic c; |
|
|
|
||||
|
Л3 = |
( | ^ c h X a a s h X b & + s h ? i a a c l U & & ) . |
Оценка рациональности конструкции ступицы в смысле рав номерности распределения нагрузки проводится по коэффициен там неравномерности распределения
к |
_ |
g ( z W |
_4(B)dcvB |
(8.10) |
|
|
<7ср |
|
|
|
|
|
|
Для сравнительного анализа распределения нагрузки в сту пицах различной конфигурации рассматривались четыре ступицы равной длины В и следующих значений (рис. 8.3):
для рис. 8.3, в
B = a J r b + c = 3,6 + 2,8 + 3,6 = 10 см;
для рис. 8.3, а и |
8.3, г |
|
|
В = |
а + в = |
2,8 + 7,2 |
= 10 см, |
D, |
1,21; |
с — 4-105 |
кгс/см2 . |
|
•*ср
Значения /Сн р , подсчитанные с помощью вышеприведенных выражений, несмотря на сравнительно тонкую ступицу, оказа
лись ДОВОЛЬНО |
блИЗКИМИ: ( # H p ) m l n = 1.39; |
(Днр)тах = |
^ -57. |
Варианты бив |
при расположении плоскости |
симметрии |
сплош- |
202
ного диска на расстоянии 0,356 от начала отсчета продольной координаты z можно считать равноценными. На рис. 8.3, д при ведены графики погонной нагрузки q (г) для всех рассмотренных случаев (рис. 8.3, а—г).
31. Влияние формы шлицев на распределение нагрузки по глубине захода
Применяя к шлицевому контакту гипотезу Винклера, полагают, что напряжение смятия а с м на рабочей гранив пропорционально нормаль ному перемещению элемента ее поверхности 8N, т. е.
|
|
СТсм |
= С у б № |
|
(8.11) |
|
|
|
|
|
|
|
||
где су—коэффициент |
удель |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ной |
|
жесткости |
|
упругого |
|
|
|
|
|
|
|
|||
основания. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
Величина |
с у |
при |
неболь |
|
|
|
|
|
|
|
||||
ших |
|
значениях |
|
стсм |
(до |
|
|
|
|
|
|
|
||
300 кгс/см2 ) зависит от вели |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
чины |
|
удельного |
давления. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Примерные |
значения су , |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
полученные |
пересчетом дан |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
ных |
источника |
[77], приве |
Рис. 8.3. Эпюры распределения |
нагрузки |
||||||||||
дены |
в табл. 8.1. Обозначим |
|||||||||||||
вдоль |
длины ступиц различных конструк- |
|||||||||||||
через |
|
8R |
тангенциальное |
|
|
|
|
тивных форм |
|
|||||
перемещение |
точки |
рабочей |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
грани, |
определяемой |
радиусом |
R. |
При |
повороте вала |
относи- |
||||||||
тельно |
ступицы |
на |
угол <р величина |
8R |
определится |
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
8R |
= |
ф Я . |
|
|
|
(8.12) |
||
При одном и том же б^ величина 8N |
будет различной для шли- |
|||||||||||||
цевых |
зубьев разных |
форм. |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
Для прямобочных |
шлицев |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
°м = |
бдгп; |
б^г, = |
OR : cos |
Р; |
(8.13) |
|||||
для |
эвольвентных |
шлицев |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
8% : cos |
dR; |
(8.14) |
|||
для |
треугольных |
шлицев |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
б |
|
|
8R |
: cos |
(a |
+ P). |
(8.15) |
203
Угол (3 для прямобочных и треугольных шлицев есть ве личина переменная. Пределы его изменения для прямобочных шлицев определяются неравенством
Т а б л и ц а |
8.1 |
0,5& |
^ „ |
„ |
0,56 |
(8.16) |
|
|
|
Rr |
|||
|
|
|
|
|
|
|
Значения удельной жесткости |
а для треугольных |
шлицев |
|
|||
шлицевого контакта |
|
|
||||
|
|
0,5S„ |
, л |
, |
0,55/, |
(8,17) |
кгс/см2 |
кгс/см3 |
|
10—20 |
0,5 - 10 5 |
|
50 |
1 |
- 10s |
100 |
2 |
- 1 0 6 |
200 |
2,5 - 10 5 |
|
.300 и более |
3,3 |
- 10 5 |
Изменение угла для следующим неравенством:
arccos Ri
6)
где Se — толщина зуба по окружно сти выступов; Sh — толщина зуба по дуге, соответствующей глубине за хода
/ ? m a x = . 0 , 5 £ > - f ; |
Rn |
0,5d + f |
||
Здесь |
/ — размер |
фаски, |
равный |
|
обычно.радиусу закругления у осно |
||||
вания |
зуба. |
|
|
|
эвольвентных |
шлицев определяется |
|||
|
: arccos |
- ~ , |
|
(8.18) |
<*R |
|
|
He |
2x |
|
6) |
||
|
8Rcosp f7777'
Рис. 8.4. Нормальные и тангенциальные перемещения для щлицевых зубьев различной формы
причем
arccos |
= |
30°. |
|
|
Из зависимостей (8.13), |
(8.14), |
(8.15) следует, что при |
равных |
|
ср и R |
|
|
|
|
бдгп : бд,э : бдгт = |
cos (а + |
Р): c o s ^ : cos р\ |
(8.19) |
Принимая за единицу нормальные перемещения в соединении с прямобочными шлицами, получим, что эти перемещения для
204
эволызентных шлицев составляют в среднем 1,15, а для треуголь
ных с углом профиля |
в 30° примерно 1,17. |
|
|
|||
Из зависимости (8.11) следует, что напряжения смятия в этих |
||||||
соединениях в |
1,15—1,17 раз больше, чем в соединениях с пря- |
|||||
мобочными |
шлицами. |
|
|
|
|
|
Однако |
учет неравномерности |
распределения |
нагрузки |
по |
||
глубине захода |
дает |
преимущества |
соединениям |
с эвольвент- |
||
ным профилем |
шлицевых зубьев. Именно для беззазорного |
за |
цепления (центрирование по боковым сторонам) нормальное перемещение постоянно по всей глубине захода, так как
N3 • (pR cos arccos фГ0. (8.20)
Формула (8.20) показывает на наилучшие условия распреде ления напряжений смятия по глубине захода, когда теорети ческое значение коэффициента неравномерности Кпр. э 1.
Под коэффициентом неравномерности распределения напря жений смятия по глубине захода для любого поперечного сече ния соединения, определенного продольной координатой z, по нимается отношение
|
|
|
k |
|
— - is |
|
(8.21) |
|
|
|
л н р . |
з |
— 0 ср |
|
|
где при |
загрузке |
по |
всей |
глубине |
захода |
||
|
|
|
|
|
а (г, у) dy |
|
|
|
|
|
°"ср = |
• |
|
|
(8.22) |
Для |
соединений с |
прямобочными |
шлицами: |
||||
где |
|
,X |
= ( 0 , 5 D — / ) 9Cy cospm l n , |
||||
|
|
|
|
V (0,5D |
— / ) 2 |
— б 2 |
|
|
|
cosp m l n |
= |
||||
|
|
|
|
|
0,5/J — / |
|
|
а 0 с р принимается |
согласно |
рис. |
8.5 |
|
~ \ yCyRcosfidy,
где
C O SP :
(0,5D — / ) cosPmin — у
R
Следовательно, |
|
|
|
|
|
|
|
о-ср = |
< F y |
l(0,5D |
- /) cos p m l n |
- |
0,5ft3 ] |
|
|
_ |
( 0 , 5 D - f l c o s f 5 m i n |
|
D |
(8.23) |
|||
H P - з |
( 0 | 5 D |
_ f ) c o s |
p m l n _ 0 _ 5 А з |
~ |
D—h3' |
||
|
205
Формула (8.23) показывает, что при начальном контакте по_ плоскости коэффициент неравномерности распределения напря жений смятия по глубине захода не зависит от величины пере
даваемого |
соединением |
крутящего |
момента. |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
Для соединений с треугольными шлицами аналитическое вы |
|||||||||||||||||||
ражение |
коэффициента |
kHp3 |
оказывается |
весьма |
громоздким. |
|||||||||||||||
Однако из-за большого |
|
числа |
шлицев значение |
углов |
р с р |
весьма |
||||||||||||||
малы и обычно не превышают |
1,5—2,5°. Следовательно, |
|
несмотря |
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
на |
большую |
разницу |
между |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Pmln и |
Рср ( отношение Jcp |
|
3 ) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
при |
переходе |
от D к |
|
dcp |
(или |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
dR) значения косинусов |
(а + Р) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
изменяются незначительно. Вы |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
числения |
показывают, |
|
что зна |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
чения /г1 ф . з для этих |
соединений |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
можно брать даже ниже, чем |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
для |
|
прямобочных, |
а |
именно |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
^нр.з - |
1,05, тогда как значения |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
^нр. 3по формуле |
(8.23) |
дости |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
гают |
|
1,1 |
и |
более. |
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рассмотренная |
картина |
не |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
учитывает |
|
боковых |
зазоров |
в |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
зацеплении, |
характерных для |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
центрирования |
по |
наружному |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
и внутреннему |
диаметрам. Од |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
нако при достаточной |
величине |
|||||||||||
Рис. |
8.5. Эпюра |
загрузки |
прямобоч- |
крутящего момента |
на |
стороне |
||||||||||||||
ного |
шлица |
по глубине |
захода |
|
его подвода |
(снятия) к соедине |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
нию, |
|
т. е. |
там, |
где |
нагрузка |
|||||||
на |
него максимальна, |
|
контакт |
шлицевой |
пары происходит |
по |
||||||||||||||
всей глубине |
захода. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Величину |
крутящего |
момента |
7 ^ , |
обеспечивающего |
при дан |
||||||||||||||
ной |
величине |
бокового |
|
зазора |
А 0 контакт |
в |
шлицевой |
|
паре |
по |
||||||||||
полной |
глубине захода |
|
на расстоянии |
г от торца, |
где Т (0) = |
0, |
||||||||||||||
можно |
найти |
по формуле |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
rp |
|
XAoKt |
sh I |
В |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(8.24) |
||
|
|
|
|
Т « Р = |
d c p ( c h X z - l ) |
К Г С ' С М - |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
где Ki— крутильная жесткость шлицевого вала в кгс-см2 ; А,- параметр, определяемый по выражению
cd"
К:
Вдлина соединения.
205
Ч
32. Влияние овальности вала или отверстия на окружную неравномерность распределения усилий по шлицевым парам
Овальность или эллиптичность является одной из ошибок в форме цилиндрических поверхностей, которая в большей или меньшей степени имеется у всех теоретически круглых в попе речном сечении деталей. Обычная овальность цилиндрической детали, т. е. разность наибольшего и наименьшего диаметра, не превосходит 1/3—1/2 величины поля допуска. При большей величине овальности у вала и отверстия рекомендуется сборка соединений с подбором, когда малый диаметр совмещают с малым, а больший с большим. В практике, однако, встречаются случаи когда приходится производить сборку цилиндрического вала с отверстием, овальность которого далеко выходит за эти пределы. Передача таким соединением крутящего момента происходит при значительной тангенциальной неравномерности распределения окружного усилия по зубьям. При этом с увеличением крутящего момента, нагружающего соединение, растет количество вступаю щих в зацепление шлицевых пар и падает неравномерность рас пределения окружного усилия.
В общем случае тангенциальная (поперечная) неравномерность распределения нагрузки в соединениях с овальностью сопрягае
мых |
деталей |
зависит от |
следующих причин: |
|
||
1), от различной величины угловых шагов шлицев вала и шли |
||||||
цев |
отверстия; |
|
|
|
|
|
2) от тангенциальной |
разнозазорности, |
вызываемой |
различ |
|||
ной |
величиной |
радиальных зазоров |
контактирующихся |
зубьев; |
||
3) |
из-за неодинаковой |
глубины |
захода |
контактирующихся |
зубьев.
Первые две причины наиболее существенны.
Пусть заданная эллиптичность отверстия определяется согласно
рис. |
8.6 |
как |
= 2мг а а х , |
(8.25) |
|
|
а—Ъ |
||
где |
ы т а х |
— наибольшее расстояние |
между средней |
окружностью |
номинального зацепления (зацепления вала) и искаженной в эл липс средней окружностью шлицевого .отверстия.
Величина u m a x по условиям свободной сборки меньше ра диального зазора в зацеплении. Условие (8.25) справедливо при постоянстве длины средней окружности зацепления:
ndcp = п - B + rfa = const, |
(8.26) |
где DB — номинальный размер наружного диаметра шлицевого вала; da — номинальный размер внутреннего диаметра шлице вого отверстия, так как при этом .значений u m a x =^ 0,01 d умень шение одного диаметра примерно равно увеличению другого.
207
Считая таким образом полуоси а и b известными
а — 0,5dcp |
г w m a x ; b ~ 0,5dcp |
w,n a x , |
вычислим угол, под которым из начала координатной системы, расположенной в центре соединения, видна / — дута эллипса, соответствующая i — шагу (рис. 8.6).
У1
t
Рис. 8.6. Взаимное расположение средних окружно стей цилиндрического вала и эллиптического отвер стия
Отсчет шагов будем вести от вертикального малого диаметра к горизонтальному большому. Величина шага, постоянная в силу
условия |
(8.26), |
определится |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
i = |
-^> |
|
|
|
|
(8-27) |
|
где |
п—число |
шлицевых |
пар |
соединения. |
|
|||||||||
Длина дуги эллипса М0 /И,- выражается через неполный эллип |
||||||||||||||
тический |
интеграл |
I I |
рода |
Е (/г2, |
ср,-) |
в |
виде: |
|
||||||
|
|
^ |
|
|
|
ч>( |
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
MJAt |
= tt |
= |
a\ У 1 |
— k2 |
sin2 |
cpdcp = aE (k\ Ф ( ) , |
(8.28) |
|||||
где |
k% — |
параметр |
|
эллипса |
= a 2 — б 2 |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
&2 |
|
|
|
|
|||
Ф — |
параметрический |
угол, определяемый |
через параметрическое |
|||||||||||
уравнение эллипса |
|
(х |
= |
a sin ф, |
у — b cos ф) |
|
||||||||
|
|
|
|
|
, |
, |
|
bx |
, n |
|
b |
|
(8.29) |
|
|
|
|
|
|
tg m = — = |
tg 0, — |
|
|||||||
208 |
|
|
|
|
ь |
T« |
|
ay |
ъ |
1 |
a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
В формуле (8.29) Э(. — центральный угол, под которым видна
дуга |
AUMr |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Угловой шаг для г'-й шлицевой пары ДВ(. можно найти как раз |
||||||||||||
ность |
центральных |
углов |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
A0/ |
= |
0 < - 0 , - i . |
|
|
(8.30) |
|
Соответствующая |
величина |
радиального |
смещения ut |
(рис. 8.6) |
||||||||
равна |
|
и, — г, — 0,5d„ |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
*ср |
|
|
|
|
|
|
|
Так как согласно рис. 8.7, где через |
|
|
|
|||||||||
осд обозначен угол зацепления, |
а через |
|
|
|
||||||||
а 1 — |
угол профиля |
зуба, |
величине uL |
|
|
|
||||||
соответствует |
величина |
тангенциаль |
|
|
|
|||||||
ного |
смещения |
т>„(. |
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
= |
Щ t g |
« д . |
|
|
(8.32) |
|
|
|
|
то полная |
величина |
тангенциального |
|
|
|
|||||||
смещения |
шлица |
отверстия |
от |
номи |
|
|
|
|||||
нального |
среднего положения |
в |
/-за |
Рис. 8.7. Связь |
радиального |
|||||||
цеплении |
будет: |
|
|
|
|
|
|
и тангенциального смещения |
||||
|
|
«•>,- |
= |
К |
+ V |
|
|
для |
шлицев |
треугольного |
||
|
|
|
(8.33) |
профиля |
||||||||
В формуле |
(8.33) |
через т) ш обозначено |
тангенциальное смеще |
ние, возникающее из-за неравенства угловых шагов вала и отвер стия
К |
= |
(ГсР + |
0,5и,) 6 9 № > |
(8.34) |
где 6 8 ( S — накопленная |
ошибка |
углового шага в направлении от |
||
диаметра 2Ь к диаметру |
2а |
|
|
|
|
69, |
|
|
(8.35) |
Исходя из величины тангенциального смещения т>,., получаем фактическую величину зазора в /-зацеплении ct в виде
|
Сп |
|0, |
(8.36) |
|
1 |
2 c o s a n |
|||
|
|
где сп — номинальная величина нормального зазора в соедине-
^НИИ.
Для свободной сборки соединения необходимо, чтобы
2 | т).т а х | cos а д =s£ с„. |
(8.37) |
Условие (8.37) позволяет определить либо максимально до пустимую величину овальности, либо найти необходимую вели чину зазора в зацеплении.
14 В. Н . Кудрявцев и др. |
209 |